- •1.2. Закон Кулона
- •1.3. Напряженность электрического поля
- •1.4. Электрическое поле точечного заряда
- •1.5. Принцип суперпозиции для электрического поля
- •1.6. Силовые линии электрического поля
- •1.7. Поток вектора напряженности электрического поля. Теорема Гаусса
- •1.8. Работа и энергия электрического поля
- •1.9. Потенциал электрического поля
- •1.10. Связь между напряженностью и потенциалом электрического поля
- •1.11. Проводники в электрическом поле
- •1.12. Диэлектрики в электрическом поле
- •1.13. Электрическая емкость уединенного проводника
- •1.14. Конденсаторы электрической энергии
- •1.15. Энергия электрического поля заряженного проводника и конденсатора
- •Глава 2. Постоянный ток.
- •2.1. Электрический ток
- •2.2. Закон Ома. Сопротивление и электропроводность проводника
- •2.3.Работа и мощность постоянного тока. Электрические цепи постоянного тока.
- •2.4. Цепи постоянного тока.
- •Глава 3. Электромагнетизм
- •3.1. Магнитное поле
- •3.2. Линии индукции магнитного поля
- •3.3. Закон Био-Савара – Лапласа
- •3.4. Магнитное поле прямолинейного проводника
- •3.5. Магнитное поле на оси кольца с током
- •3.6. Магнитное поле на оси соленоида конечной длины
- •3.7. Циркуляция вектора индукции магнитного поля. Закон полного тока
- •3.8. Магнитное поле длинного соленоида
- •3.9. Магнитное поле стержня с током
- •3.10. Сила Лоренца
- •3.11. Закон Ампера
- •3.12. Магнитное взаимодействие параллельных проводников с током
- •3.13. Движение заряженных частиц в магнитном поле
- •3.14. Магнитный поток.
- •3.15. Работа сил магнитного поля
- •3.16. Магнитное поле в веществе
- •3.17. Напряженность магнитного поля
- •3.18. Магнитные свойства веществ
- •Глава 4.Электромагнитная индукция.
- •4.1.Движение линейных проводников в магнитном поле.
- •4.2.Замкнутые контуры проводников в магнитном поле
- •4.3. Самоиндукция, взаимоиндукция, индуктивность.
- •4.4. Генератор переменного тока
- •4.5. Электродвигатель
- •4.6. Трансформатор.
- •Лекция 11
- •Глава 5. Переменный ток
- •5.1 Цепи переменного тока
- •5.2 Индуктивное сопротивление
- •5.3. Емкостное сопротивление
- •5.4 Полное сопротивление
- •5.5. Мощность переменного тока
- •5.6. Резонанс в цепи переменного тока
- •5.7.Переходные процессы в цепях с реактивным сопротивлением
- •5.8. Электромагнитное поле
- •Глава 6. Электромагнитные колебания и волны.
- •6.1.Колебательный контур.
- •6.2. Уравнение электромагнитных колебаний
- •6.3. Свободные электромагнитные колебания
- •6.4. Вынужденные электромагнитные колебания, резонанс.
- •Экзаменационные вопросы
1.8. Работа и энергия электрического поля
Электрическое поле, действуя на заряды. Совершает механическую работу.
Рассмотрим поле, созданное положительным точечным зарядом q, в котором перемещается точечный заряд q+ по траектории из точки 1 в точку 2. (рис.1.9)
2
А
α
q+ α d2
β
q
β≈0
dx→0 Рис 1.9
Работа, совершаемая электрическим полем на элементарном участке dx траектории движения заряда
, (1.17)
где: .
Работа на участке траектории 1, 2 определится в результате интегрирования
(1.18)
Работа электрического поля не зависит от формы траектории движения заряда от точки 1 к точке 2. Точно такими же свойствами обладает и гравитационное поле, где действует консервативная сила тяжести. Следовательно, сила электрического взаимодействия между зарядами есть консервативная сила, а электрическое поле – потенциально. Работа консервативных сил, действующих на тело, равна убыли потенциальной энергии.
Для электрического поля
(1.19)
где:
, (1.20)
есть потенциальная энергия электрического поля, а С – постоянная интегрирования, которая зависит от выбора точки в пространстве, в которой потенциальная энергия заряда условно полагается равной нулю.
1.9. Потенциал электрического поля
Разные по величине заряды в одной и той же точке электрического поля обладают разными потенциальными энергиями. Однозначной характеристикой электрического поля будет соотношение:
, (1.21)
которое называется потенциалом электрического поля.
Потенциал данной точки электрического поля – это скалярная физическая величина, характеризующая энергетическое состояние поля в рассматриваемой точке и численно равная потенциальной энергии единичного точечного положительного заряда. помещенного в данную точку. За единицу потенциала в системе СИ принимается один вольт.(1 В). Это потенциал такой точки поля, в которой заряд в 1 Кл обладает потенциальной энергией в 1 Дж.
Отношение работы электрического поля на участке 1, 2 траектории к движущемуся заряду
(1.22)
Работа, совершаемая силами электрического поля при перемещении заряда. равна произведению величины этого поля на разность потенциалов в начальной и конечной точках траектории.
Если заряд из точки 1 удаляется в бесконечность, то в ней напряженность и потенциальная энергия электрического поля равны нулю, а затраченная работа
, (1.23)
а потенциал в точке 1
. (1.24)
Потенциал данной точки электрического поля численно равен работе, которую нужно совершить при перемещении единичного положительного заряда по любому пути из данной точки в бесконечность.
Для графического изображения распределения потенциала в электрическом поле используют понятие эквипотенциальных поверхностей, которая представляет собой совокупность всех точек пространства, имеющих одно и то же значение потенциала, т.е. по всей эквипотенциальной поверхности .
90o
φ=const
Рис.1.10
Особенностью любой эквипотенциальной поверхности является то, что силовые линии электрического поля всегда пересекают эквипотенциальную поверхность по нормали к ней.