Физика механика лекции и вопросы / OF1_8_Rabota_Moschnost_Energia_Zakony_sokhranen

Oblique elastic collisions

(Нецентральные упругие столкновения)

Направления движения

(Directions of motion)

θ′ = θ

2

Направления движения

(Directions of motion)

Конечные скорости

(Final velocities)

Нецентральное соударение шаров разных масс. (1) – импульсы до соударения, (2) – импульсы после соударения, (3) – диаграмма импульсов

Нецентральное столкновение шаров

(Oblique collisions)

1.8.9. Уравнение Бернуллилли

Рассмотрим ламинарное стационарное (форма и расположение линий тока, а также значения скоростей в каждой точке со временем не изменяются) течение несжимаемой (идеальной) жидкости внутри узкой трубки тока, ограниченный поперечными сечениями ∆S1 и ∆S2. Пусть в сечении ∆S1 скорость жидкости v1, а в сечении ∆S2 скорость v2. За промежуток времени ∆t рассматриваемый объём сместится на расстояние v1∆t в сечении ∆S1 и на расстояние v2∆t в сечении ∆S2. Так как по предположению жидкость несжимаема, то при перемещении её объём измениться не должен:

V = v1 t S1 = v2 t S2

v2 = S1 v1 S2

Течение идеальной жидкости по трубе переменного сечения. ∆V1 = l1S1; ∆V2 = l2S2. Условие несжимаемости ∆V1 = ∆V2 = ∆V

Вывод уравнения Бернулли

m = ρΔV1 = ρΔV2

Уравнение Бернулли

(The Bernoulli equation)

ρv2 +ρgh + p = const 2

Уравнение Бернулли (установлено швейцарским учёным Даниилом Бернý лли в 1726-38 гг.) связывает скорость v и давление p в ламинарном потоке идеальной несжимаемой жидкости: при установившемся течении давление в текущей жидкости больше там, где меньше её скорость. Уравнение Бернулли выражает закон сохранения энергии движущейся жидкости.