6 Квантова оптика і атомна фізика
6.1Основні закони і формули
1.Потік (потужність) випромінювання
Φ = dWdt ,
Де W - енергія випромінювання, t - час. Енергетична світність тіла
R = ddSΦ = dtdWdS ,
де S - площа тіла.
Випромінювальна здатність (спектральна густина енергетичної світності) тіла
rω = dRdωω ,
де rω – випромінювальна здатність тіла за частотою, Rω – енергетична світність,
ω– циклічна частота.
2.Зв’язок між довжиною хвилі і частотою теплового випромінювання
λ= 2ωπc ,
де λ – довжина хвилі, c – швидкість світла.
3. Зв’язок між випромінювальною здатністю в частотному діапазоні rω і діапазоні довжин хвиль rλ
rω = rλ 2ωπ2c = rλ 2λπ2c . 4. Поглинальна здатність тіла
αω,T = dФω' , dФω
де dФω – потік променевої енергії, що падає на елементарну
площадку поверхні, dФω' – потік, який поглинається тілом. 5. Закон Кірхгофа
170
rω,T = f (ω,T ) ,
αω,T
де f (ω,T ) – універсальна функція Кірхгофа. 6. Закон Стефана-Больцмана
|
|
|
R = σT 4 , |
|
||
|
|
|
e |
|
||
де |
Re – |
енергетична |
світність абсолютно чорного тіла; T – |
|||
термодинамічна |
температура, |
σ = 5,67 10−8 Вт/м2·К4 |
– стала Стефана- |
|||
Больцмана. |
|
|
|
|
|
|
7. Енергетична світність сірого тіла |
|
|||||
|
|
R = αω,T σT 4 . |
|
|||
8. Закон зміщення Віна |
|
b |
|
|
||
|
|
|
λmax = |
, |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
λmax |
|
T |
|
||
де |
– довжина хвилі, на яку припадає максимум |
|||||
випромінювальної здатності абсолютно чорного тіла; |
b = 2,9 10−3 м·К – |
стала Віна.
9. Залежність максимальної випромінювальної здатності від
температури |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= CT 5 , |
|
|
||||||
|
|
|
|
(r |
|
|
) |
max |
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
λ,T |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
де C – стала ( C =1,3 10−5 Вт/м3·К5). |
|
|
|||||||||||||||||
10. Формула Планка |
|
|
|
2πhc2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
r |
|
= |
1 |
|
|
|
, |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
λ,T |
|
|
|
|
|
λ5 |
|
|
|
hc |
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
e |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
λkT |
−1 |
|||||
|
|
|
|
r |
|
= |
2πν2 |
|
|
hν |
, |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
ν,T |
|
|
|
|
|
c2 |
|
|
|
hν |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
e |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
kT |
−1 |
|
|
|||
де rλ,T і rν,T |
– випромінювальні здатності абсолютно чорного тіла; |
||||||||||||||||||
λ – довжина хвилі, |
ν = |
ω |
|
– частота; |
|
c – швидкість світла у вакуумі, k – |
|||||||||||||
2π |
|
||||||||||||||||||
стала Больцмана; T – |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
термодинамічна температура; h – стала Планка. |
|||||||||||||||||||
( k =1,38 10−23 Дж/К; h = 6,63 10−34 Дж с). |
|
|
|||||||||||||||||
11. Енергія кванта |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
171
|
|
|
|
|
|
|
|
ε = hν = |
hc |
= |
|
ω , |
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
λ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
де |
= |
|
|
h |
, |
|
= 1,05 |
10−34 Дж с. |
|
||||||||||||||
|
|
|
2π |
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
12. Формула Ейнштейна |
hν = A +Tmax , |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
або |
ω= A +Tmax , |
|
|
|
|
||||||||||||||
де hν = |
ω= ε – енергія фотона, який падає на поверхню металу; A – |
||||||||||||||||||||||||||
робота виходу електрона з металу; Tmax |
– максимальна кінетична енергія |
||||||||||||||||||||||||||
фотоелектрона. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
13. Максимальна кінетична енергія фотоелектрона |
|
||||||||||||||||||||||||||
а) нерелятивістський фотон ( hν = |
ω< 5 кеВ). |
|
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
T |
= |
1 |
m υ2 |
|
|
, |
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
max |
2 |
0 |
max |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
де m0 – маса спокою електрона. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
б) релятивістський фотон ( hν = |
ω >> 5кеВ) |
|
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
T =( m −m |
)c2 , |
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
max |
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
або |
T |
|
|
|
= m c2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
−1 , |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
max |
|
|
0 |
|
|
|
|
|
υ |
2 |
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
− |
|
max |
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
c2 |
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
де m – маса релятивістського електрона. |
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||
14. Червона межа фотоефекту |
|
|
|
|
|
|
|
A |
|
|
|
|
|
||||||||||||||
λ |
0 |
= |
hc |
або |
|
λ |
0 |
= |
2π c |
; |
ν |
0 |
= |
|
|
або ω = |
A |
, |
|||||||||
|
|
A |
|
|
|
|
|
A |
|
|
|
|
|
|
h |
0 |
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
де λ0 – максимальна довжина хвилі випромінювань.
( ν0 і ω0 – мінімальні частота і кругова частота відповідно), при яких
ще можливий фотоефект.
15. Тиск світла при нормальному падінні на поверхню
P = Ece (1+ρ) = w(1+ρ) ,
де Ee = Nhν – енергія усіх фотонів, які падають на 1 м2 в 1с, тобто енергетична освітленість поверхні; N – кількість фотонів;
172
w = Ece – об’ємна густина енергії випромінювання. 16. Маса та імпульс фотона
|
|
m |
= |
|
ε |
= |
|
h |
|
, |
|
|
||||
|
|
|
|
|
cλ |
|
|
|||||||||
|
|
γ |
|
c2 |
|
|
|
|
|
|||||||
p |
|
= m c = |
h |
= |
hν |
, |
|
|||||||||
|
λ |
|
|
|
||||||||||||
|
γ |
|
γ |
|
|
|
|
|
c |
|
|
|||||
де ε = hν – енергія фотона. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
17. Формула Комптона |
|
|
|
|
h |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Δλ = λ'−λ = |
|
(1−cos θ) , |
||||||||||||||
m c |
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
або Δλ = λ'−λ = |
|
2h |
|
sin2 θ |
, |
|||||||||||
m c |
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
де λ – довжина хвилі |
фотона, що |
|
падає |
на вільний або слабко |
зв’язаний електрон; λ' – довжина хвилі фотона, який розсіявся на кут θ після зіткнення з електроном; m0 – маса спокою електрона.
18. Комптонівська довжина хвилі
λc = 2h . m0c
(При розсіянні фотона на електроні λc = 2,43 пм).
19. Момент імпульсу електрона на стаціонарних орбітах атома водню
за теорією Бора |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
mυnrn = n ( n =1, 2, 3,…), |
|||||||||||
де m – маса електрона, |
rn – радіус орбіти, υn – швидкість електрона |
||||||||||||
на орбіті, |
n – головне квантове число; |
– стала Планка. |
|||||||||||
20. Радіус n -ї стаціонарної орбіти |
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
r |
= |
4πε0 n2 |
|
= a |
n2 , |
|
|
||||
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
n |
|
|
ze2m |
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
10−3 м), z - порядковий |
||
де a |
|
– перший борівський радіус ( a |
=5,3 |
||||||||||
0 |
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|||
номер атома в таблиці Менделєєва. |
|
|
|
|
|
|
|
||||||
21. Енергія електрона в атомі водню |
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
mz2e4 |
|
|
1 |
|
E |
|
||
|
|
E = − |
|
|
|
|
|
|
= |
|
i |
, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
n |
|
32π2ε2 2 |
|
n2 |
|
n2 |
|
||||
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
де Ei = 2,18 10−18 Дж (13,6 еВ) – енергія іонізації атома водню.
173
|
22. Енергія фотона, що випромінюється атомом водню при переході з |
||||||||||||||||||||||||||||
одного стаціонарного стану в інший |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
ε = hν = En − Em , |
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
де |
En і |
|
Em – відповідно енергії стаціонарних станів атома до і після |
|||||||||||||||||||||||||
випромінювання ( поглинання ), |
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
або ε = E |
|
|
|
|
− |
|
|
, |
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
i |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
m2 |
|
|
|
|
n2 |
|
|
|
|
|
|||||||||
|
де |
m і |
|
n – квантові числа, які відповідають енергетичним рівням, |
|||||||||||||||||||||||||
між якими здійснюється перехід електрона в атомі. |
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||
|
23. Узагальнена формула Бальмера |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
ν = R |
|
|
|
|
|
|
− |
|
|
|
|
|
, |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
ν |
|
|
|
|
|
m2 |
|
|
|
|
n2 |
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
де |
– |
частота |
спектральних |
ліній |
в |
спектрі |
атома |
водню; |
||||||||||||||||||||
R = |
mz2e4 |
|
= 3,29 1015 |
с |
-1 |
– стала |
|
|
Рідберга; |
m |
– |
визначає |
серію |
||||||||||||||||
|
3 2 3 |
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||
|
64π ε0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
( m =1, 2, 3,…); |
n – |
|
визначає |
|
|
|
|
|
окремі |
лінії |
відповідної |
серії |
|||||||||||||||||
( n = m +1, m +2, m +3,…). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
24. Короткохвильова межа λmin суцільного рентгенівського спектра |
||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
λmin = |
|
|
|
hc |
|
, |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
e |
|
U |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
де e – заряд електрона; U – різниця потенціалів, яка прикладена до рентгенівської трубки; h – стала Планка; c – швидкість світла.
25. Закон Мозлі у загальному випадку
ω= CR* (Z −σ)2 , |
|
|
|
|
|
|
|||||||||
де ω – частота ліній рентгенівського спектра; |
Z |
– атомний номер |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
* |
|
|
|
|
16 |
-1 |
– стала Рідберга; |
|||
елемента, який випромінює цей спектр; R |
= 2,07 10 |
с |
|
||||||||||||
σ – стала екранування; C – стала. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Закон Мозлі для Kα - ліній ( σ =1 , C = 3 / 4 ): |
|
|
|
||||||||||||
ωKα = |
3 |
|
(Z −1)2 R* |
, |
|
|
|
|
|
||||||
4 |
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
1 |
|
|
|
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
′ |
|
|
|
|
||||
або λKα |
= |
|
4 (Z −1) |
R |
, |
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
||||||||||
де R′ – штрихована стала Рідберга ( R′ =1,1 107 |
м-1). |
|
26. Енергія фотона Kα – лінії рентгенівського випромінювання
174
εKα = 34 Ei (Z −1)2 ,
де Ei – енергія іонізації атома водню.
27. Формула де Бройля
а) у класичному наближенні ( υ << c; p = m0υ )
λ = hp ;
б) в релятивістському випадку (швидкість частинки є порівняною зі швидкістю c світла у вакуумі)
p = mυ = m0υ . 1−υc22
28. Зв’язок довжини хвилі де Бройля з кінетичною енергією T частинки
а) в класичному наближенні
|
|
λ = |
|
h |
|
|
; |
|
|
|
|
|
|
2m T |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
б) в релятивістському випадку |
hc |
|
|
|
|
|
||||
|
|
λ = |
|
|
|
|
|
|
, |
|
|
|
T (T + |
2E |
|
) |
|||||
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
||
де |
E |
– енергія спокою частинки ( |
E |
= m c2 ). |
||||||
|
0 |
|
|
|
|
0 |
|
|
0 |
29. Співвідношення невизначеностей: а) для координати та імпульсу частинки
|
px |
x ≥ |
, |
де |
px – невизначеність проекції імпульсу частинки на вісь х; x - |
||
невизначеність її координати; |
|
|
|
б) для енергії і часу |
|
|
|
|
E |
t ≥ |
, |
де |
E – невизначеність енергії даного квантового стану; t – час |
перебування системи в цьому стані.
30. Одномірне рівняння Шредінгера для стаціонарних станів ddx2Ψ2 + 2m2 (E −U )Ψ = 0 ,
де Ψ(x) – хвильова функція, яка описує стан частинки; E – повна енергія; U =U (x) – потенціальна енергія частинки, m – маса частинки.
175
31. Густина імовірності
dwdx(x) = Ψ(x) 2 ,
де dw(x) – імовірність того, що частинка може бути виявлена на
ділянці dx в околі точки з координатою x .
32. Імовірність знаходження частинки в об’ємі V . w = ∫ dw = ∫ Ψ 2 dV .
VV
33.Умова нормування хвильової функції
∞
∫ Ψ 2 dV =1.
−∞
34. Середні значення фізичних величин
∞
< r > = ∫ r Ψ 2 dV .
−∞
6.2 Приклади розв’язання задач
Задача 1. Температура поверхні однієї зірки дорівнює T1 =10000 К.
Знайти температуру поверхні другої зірки, якщо довжина хвилі, яка відповідає максимуму її випромінювальної здатності, на λ = 0,5 мкм
більше довжини хвилі, що відповідає максимуму випромінювальної здатності першої зірки.
Розв’язання
Для знаходження температури поверхні другої зірки скористаємося законом зміщення Віна. Запишемо його для обох цих зірок.
|
|
|
λm T1 = b , |
|
|
|
|
||
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
λm T2 = b . |
|
|
|
|
||
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
Відповідно до умови λ2 = λ1 +Δλ . |
|
|
|
|
|
||||
Тоді з рівнянь (1) і (2) з урахуванням (3) маємо |
|
|
|||||||
T |
=T |
λm |
=T |
λm |
= |
|
b |
. |
|
1 |
|
1 |
|
|
|||||
|
|
|
b |
|
|||||
2 |
1 |
λm |
1 λm |
+Δλ |
|
+Δλ |
|
||
|
|
2 |
1 |
|
|
T |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
Підставляючи у (4) числові значення, знаходимо
(1)
(2)
(3)
(4)
176
T2 = 3670 К.
Задача |
2. |
На поверхню натрію падає |
монохроматичне світло |
( λ = 300 нм), |
а |
потім γ - випромінювання |
( λ =1 пм). Визначити |
максимальну швидкість фотоелектронів, вибитих з поверхні, для обох цих випадків.
Розв’язання
Для визначення максимальної швидкості фотоелектронів
скористаємось рівнянням Ейнштейна для фотоефекту |
|
|||
ε = A +Tmax . |
|
|
(1) |
|
Енергію фотона знаходимо за формулою |
ε = hν = |
hc |
. Робота виходу |
|
λ |
||||
|
|
|
для натрію A = 2,5 еВ= 4 10−19 Дж. Кінетичну енергію фотоелектронів в
формулі (1) в залежності від того, яка швидкість йому надається, знаходимо або за класичною формулою, якщо енергія фотона набагато менша енергії спокою електрона ( ε << E0 = 0,511 МеВ), або за
релятивістською формулою при енергії фотона, порівняній з енергією
спокою електрона. |
|
|
|
|
|
|
|
1. Обчислимо енергію |
фотона |
для |
монохроматичного світла |
||||
( λ = 300 нм). Підставимо в |
формулу |
енергії |
фотона |
ε = |
hc |
значення |
|
λ |
|||||||
|
|
|
|
|
|
величин h , c і λ і знайдемо енергію падаючого фотона:
ε1 = 6,63 10−34 −3 108 = 6,63 10−19 Дж = 4,15еВ. 300 10 9
Енергія фотона виявилася набагато меншою енергії спокою електрона. Таким чином, максимальну кінетичну енергію фотоелектрона знаходимо за класичною формулою
T |
= |
1 |
m υ2 . |
(2) |
|
||||
max |
|
2 0 max |
|
Підставляючи (2) в (1), маємо
ε1 = A + 12 m0υmax2 .
Звідки
υmax = |
2(ε1 |
− A) |
. |
(3) |
|
m0 |
|||||
|
|
|
Підставляючи величини ε1 , A і m0 в формулу (3), знаходимо
177
υmax = |
2(6, 63 10−19 −4 10−19 ) |
= 0, 76 Мм/с. |
|
9,11 10−31 |
|||
|
|
2. Розглянемо тепер випадок, коли на поверхню натрію падає γ - випромінювання з довжиною хвилі λ2 = 1 пм.
Обчислимо енергію фотона γ -випромінювання
ε2 = hc = 6,63 10−34 3 108 =19,89 10−14 Дж=1,24 МеВ.
λ2 1 10−12
Таким чином, енергія фотона перебільшує масу спокою електрона більш ніж вдвічі. Тому для визначення кінетичної енергії фотоелектрона стористаємося релятивістським виразом
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|||
T = E |
|
|
|
|
|
|
|
−1 |
, |
(4) |
||
|
|
|
|
2 |
|
|||||||
0 |
|
1−β |
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
υ2 |
|
|
|
|
|
|||
де |
β2 |
= |
|
max |
. |
|
|
(5) |
||||
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
c2 |
|
|
|
|
|
З формули (5) υmax = cβ , а з виразу (4)
|
T (T +2E |
) |
|
|
|
β = |
|
0 |
|
. |
(6) |
(T + E |
) |
|
|||
|
0 |
|
|
|
|
Оскільки робота виходу електронів з натрію дуже мала порівняно з енергією γ -фотона, то нею можна знехтувати у формулі (1) і тому можна
вважати, що максимальна кінетична енергія електрона дорівнює енергії фотона:
Tmax = ε =1,24 МеВ=19,89 10−14 Дж.
Підставляючи значення величин Т і E0 в (4), отримаємо
β = |
1,24(1,24 +1,02 ) |
= 0,95 |
|
(1,24 +0,51) |
|||
|
|
і υmax = 3 108 0, 95 = 2,85 108 м/с= 285 Мм/с.
Задача 3. Фотон з енергією ε = 0,4 МеВ розсіявся на вільному електроні. Енергія розсіяного фотона дорівнює ε' = 0,2МеВ. Визначити кут розсіяння.
178
Розв’язяння
Для визначення кута розсіяння фотона скористаємось формулою Комптона у вигляді
|
|
|
|
2h sin2 θ |
|
|||||||||
λ'−λ = |
|
|
|
|
|
|
|
2 |
. |
|
(1) |
|||
|
|
|
mc |
|
||||||||||
Виразимо довжини хвиль λ' |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
і λ через енергії відповідних фотонів, |
||||||||||||||
скориставшись співвідношенням |
|
|
|
|
hc |
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
ε = |
. |
|
|
|
(2) |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
λ |
|
|
|
|
||||
Тоді з формули (2) маємо |
|
|
|
|
|
hc |
|
|
|
|
|
|||
|
|
λ = |
. |
|
|
|
(3) |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
ε |
|
|
|
|
|||
Підставивши (3) в (1), отримаємо |
|
|
|
2h sin2 θ |
|
|||||||||
|
hc |
|
hc |
|
|
|
|
|
||||||
|
− |
|
= |
|
|
|
2 |
. |
(4) |
|||||
|
ε' |
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
ε |
|
|
|
|
|
mc |
|
Помножимо чисельник і знаменник правої частини формули (4) на швидкість світла c . Враховуючи, що mc2 = E0 , вираз (4) набуває вигляду
|
|
1 |
|
1 |
|
|
|
2 sin2 θ |
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
− |
= |
|
|
|
|
2 |
. |
|
|
|
|
|
(5) |
|||||||
|
|
|
ε' |
|
|
E |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
ε |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
Звідси |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
E |
1 |
− 1 |
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
sin2 θ |
|
|
0 |
|
|
ε |
|
|
|
|
||||||||||
|
|
= |
|
|
|
ε' |
|
|
|
, |
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
E |
1 |
− |
1 |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
θ |
|
|
|
0 |
|
|
ε |
|
||||||||
|
|
або sin |
= |
|
|
|
ε' |
|
|
|
. |
(6) |
||||||||||
|
|
2 |
|
|
|
2 |
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
Підставляючи в (6) значення величин, маємо |
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
sin |
|
θ |
= 0,795 . |
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
θ |
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Звідки |
= arcsin 0,795 = 52°40' , |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
θ =105°20' .
179