fizika_dlja_flehshki_zaochniki / Final_4
.pdf4Електромагнетизм
4.1Основні закони і формули
1.Принцип суперпозиції
|
|
G |
n |
G |
|
|
|
|
|
|
B = |
∑Bi , |
|
|
|
||
|
|
|
i=1 |
|
|
|
|
|
де BG – вектор магнітної індукції поля, яке породжується декількома |
||||||||
рухомими зарядами (струмами); Bi |
– вектор магнітної індукції поля, |
яке |
||||||
породжується окремим рухомим зарядом (струмом). |
|
|||||||
У випадку накладання двох полів |
G |
|
|
|
||||
|
B = B1 + B2 |
, |
|
|
||||
а модуль вектора магнітної індукції |
|
|
|
|
|
|
||
B = B2 |
+ B2 −2B B cos α , |
|
||||||
1 |
|
2 |
|
|
1 |
2 |
|
|
де α – кут між векторами. |
|
|
|
|
|
|
|
|
2. Магнітний момент плоского контуру зі струмом |
|
|||||||
|
|
pm = ISnG , |
|
|
n – |
|||
де I – сила струму в плоскому контурі, S – площа контуру, |
||||||||
одиничний вектор позитивної нормалі до контуру. |
|
|||||||
3. Закон Біо-Савара-Лапласа |
|
|
dl ,rG |
|
||||
G |
|
μ0μ I |
|
|||||
dB = |
|
|
|
|
|
, |
|
|
4π |
r3 |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
||||
де dBG – магнітна індукція |
|
поля, яке створюється елементом |
||||||
провідника довжиною dl зі струмом; |
μ0 |
– магнітна стала; μ – магнітна |
проникність (у вакуумі μ=1); dl – вектор, який дорівнює по модулю dl
провідника і який збігається за напрямком зі струмом; r – радіус-вектор, який проведений від середини елемента провідника до точки, у якій
визначається магнітна індукція; I |
– сила струму. |
|||
Модуль вектора dB |
|
|
|
|
dB = μ0μ |
Idl sin α |
, |
||
|
||||
|
4π |
r2 |
|
|
де α – кут між векторами dl |
і r . |
|
|
4. Зв’язок магнітної індукції B з напруженістю H магнітного поля
115
B = μμ0 HG .
У вакуумі ( μ=1)
B = μ0 HG .
5. Магнітна індукція в центрі колового провідника зі струмом
B = μ20RμI ,
де R – радіус колового витка.
6. Магнітна індукція на осі колового струму
|
μ |
μ |
2πR2 I |
|
B = |
0 |
|
|
, |
|
3 |
|||
|
4π |
|
||
|
(R2 + h2 )2 |
|
де h – відстань від центра витка до точки, в якій визначається магнітна індукція.
7. Магнітна індукція поля, що створюється нескінченно довгим прямим провідником зі струмом
B = μ20πμ RI ,
де R – відстань від осі провідника.
ϕ1 r0 |
B |
ϕ |
|
I |
I |
r0 |
B |
|
|||
|
|
|
ϕ
ϕ2
a)б)
Рисунок 4.1
8. Магнітна індукція поля, що створюється відрізком провідника
B = μ40πμ rI0 (cos ϕ1 −cos ϕ2 ),
де позначення I, r0 , ϕ1, ϕ2 зрозумілі з рис. 4.1, а (вектор B напрямлений перпендикулярно площині креслення до нас).
116
При симетричному розташуванні кінців провідника відносно точки, у якій визначається магнітна індукція (рис. 4.1, б)
−cos ϕ2 = cos ϕ1 = cos ϕ.
Отже,
|
B = μ0μ |
I |
cos ϕ , |
|
||||
|
|
|
||||||
|
2π r |
|
|
|
|
|||
|
0 |
|
|
|
|
|
||
9. Магнітна індукція поля усередині соленоїда |
|
|||||||
|
B = |
μ0μNI |
|
, |
|
|||
|
|
|
||||||
де N |
|
|
l |
l |
– довжина соленоїда; I – сила |
|||
– кількість витків соленоїда; |
||||||||
струму в одному витку. |
|
|
|
|
||||
10. Закон Ампера. |
|
|
|
|
||||
Сила, що діє на провід зі струмом у магнітному полі |
|
|||||||
|
FG = I lG,BG |
|
, |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|||
де I |
– сила струму, l – вектор, який за модулем дорівнює довжині l |
|||||||
провідника і за напрямком збігається з напрямком струму; |
B – магнітна |
|||||||
індукція поля. |
|
|
|
|
||||
Модуль вектора сили F |
|
|
|
|
||||
|
F = IBl sin α , |
|
||||||
де α – кут між векторами l і B . |
|
|
dlG зі струмом I |
|
||||
Сила, що діє на елемент провідника |
в магнітному |
|||||||
полі |
dFG = I dlG,BG |
|
|
|||||
|
, |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
||
або |
dF = IBdl sin α, |
|
де α – кут між dl |
і B . |
|
|
|
11. Механічний (обертальний) момент, що діє на контур зі струмом в |
||||
однорідному магнітному полі |
G |
G |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
||
|
M = pm ,B , |
|||
або |
M = pm B sin α , |
де α – кут між векторами pm і B .
12. Потенціальна енергія (механічна) контуру зі струмом в
магнітному полі |
G G |
|
|
|
Пмех = −pm B , |
або |
Пмех = −pm B cos α , |
|
117 |
13. Сила Лоренца |
G |
|
|
G |
|
|
|
|
|
|
|
|
, |
|
|
||
|
F = q |
υ,B |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
абоG |
F = qυB sinα , |
|
||||||
де υ – швидкість зарядженої частинки, q – заряд частинки, α – кут |
||||||||
між векторами υG і B . |
|
|
|
|
|
|
|
|
Якщо частинка знаходиться одночасно в електричному і магнітному |
||||||||
полях, то сила Лоренца має вигляд |
G |
|
|
G |
|
|
||
G |
|
|
|
|
, |
|||
F |
= qE +q υ |
,B |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
де EG – напруженість електричного поляG. |
||||||||
14. Теорема про циркуляцію вектора |
|
В (закон повного струму для |
||||||
магнітного поля у вакуумі) |
|
|
|
|
|
|
|
n |
JGJJG |
|
|
|
|
|
|
|
|
v∫ BdA = v∫ BedA = μo |
|
∑ Ik , |
||||||
L |
L |
|
|
|
|
k =1 |
||
де n – число провідників зі |
струмом, які охоплені контуром L |
довільної форми.
15. Потік вектора магнітної індукції (магнітний потік) крізь
площинку dS |
|
|
G JG |
|
|
|
|
|
|
|
= BndSJG |
|
|
||
де Bn = B cos α |
– |
dФB = |
Bd S |
, |
напрямок нормалі до |
||
проекція |
вектора |
B |
на |
||||
площинки dS ( α – кут між векторами |
n і |
JG |
G |
G |
|||
B ), |
d S |
= ndS – вектор, модуль |
|||||
якого дорівнює dS , |
а |
напрямок |
збігається |
з напрямком нормалі n до |
|||
площинки. |
|
|
|
|
|
|
|
Магнітний потік крізь довільну поверхню |
|
|
|||||
|
|
|
G JG |
= ∫ BndS . |
|
||
|
|
ФB = ∫ Bd S |
|
SS
16.Повний потік (потокозчеплення)
Ψ= NФ,
де N – кількість витків соленоїда або тороїда з рівномірним намотуванням, які щільно прилягають один до одного.
17. Робота з переміщення провідника зі струмом у магнітному полі dA = IdФ.
18. Робота з переміщення контуру зі струмом dA = I (dФ2 −dФ1) ,
118
де dФ1 – потік, який пронизує контур у початковому положенні,
dФ2 – у кінцевому.
19. Закон Фарадея (закон електромагнітної індукції)
Eінд = −ddtФ ,
деEінд – електрорушійна сила електромагнітної індукції (ЕРС).
20. Електрорушійна сила індукції, що виникає при обертанні рамки у магнітному полі
Eінд = BSωsin ωt , де ω – кутова швидкість.
21. Різниця потенціалів на кінцях провідника, який рухається зі швидкістю υ у магнітному полі
|
U = Blυ sinα |
, |
G |
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
де l – довжина провідника; α – кут між векторами υ і B . |
||||||||||||||||
22. Індуктивність контуру |
L = |
Ф |
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
I |
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
23. ЕРС самоіндукції |
E |
= −L |
dI |
. |
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
s |
|
|
|
|
|
dt |
|
|
|
|
|
||||
24. Індуктивність соленоїда |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
N 2S |
|
|
|
||||||||||
|
L = μ0μ |
|
, |
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
l |
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
де N – кількість витків соленоїда, |
l |
– його довжина, |
S – площа |
|||||||||||||
поперечного перерізу. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
опір R та |
25. Миттєве значення сили струму |
у колі, яке |
має |
||||||||||||||
індуктивність L : |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
а) При замиканні кола |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
E |
(1−e− |
t |
|
|
|
|
|
|||||||
|
I = |
t |
) , |
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
R |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
де E – EPC джерела струму, τ– час релаксації, t |
– час, який минув |
|||||||||||||||
після замикання кола. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
б) При розмиканні кола |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
− |
t |
|
|
|
|
|
|
|||
|
I = I0e |
τ , |
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
де I0 – сила струму у колі при t = 0 ; t – час, який минув після
розмикання кола.
26. Взаємна індуктивність двох котушок, які намотані на загальне тороїдальне осердя
119
L12 = L21 = μ0μ N1lN2 S ,
де N1 і N2 – кількість витків на первинній і вторинній котушках
відповідно; l – довжина осердя по середній лінії; S – площа поперечного перерізу; μ – магнітна проникність осердя.
27. Повний магнітний потік (потокозчеплення) крізь вторинну обмотку
Ψ =Ф2 N2 = μ0μ N1lN2 SI1 ,
де I1 – сила струму у первинній котушці. 28. Коефіцієнт трансформації трансформатора
k = E2 = I1 = N2 ,
E1 I2 N1
де I1 і I2 – сила струмів у першій і другій котушках відповідно; E1 і E2 – ЕРС у першій і другій котушках відповідно.
29. Енергія магнітного поля, зчепленого з контуром
W= LI22 .
30.Енергія магнітного поля соленоїда
W = B2 V = BH V , 2μ0μ 2
де V = Sl – об’єм соленоїда. 31. Об’ємна густина енергії
|
W |
|
B2 |
|
μ |
μH 2 |
|
BH |
|
|
w = |
|
= |
|
= |
0 |
|
= |
|
. |
|
V |
2μ0μ |
2 |
2 |
|||||||
|
|
|
|
|
|
32. Магнітна проникність феромагнетику
μ = |
B |
. |
|
||
|
μ0 H |
33. Залежність між магнітною індукцією B поля у феромагнетику і напруженістю H намагнічуючого поля
120
B ,Тл
1,50 Железо Сталь
1,25
1,0
0,75
Чугун
0,5
0,25
0 |
500 |
1000 |
1500 |
2000 |
2500 |
H , А/м |
|
Рисунок 4.2
34. Формула Томсона
T = 2π LC ,
де L – індуктивність контуру; C – його електроємність.
35.Зв’язок довжини електромагнітної хвилі з періодом T і частотою
νколивань
λ= cT або λ = νc ,
де c – швидкість електромагнітних хвиль у вакуумі.
35. Швидкість поширення електромагнітних хвиль у вакуумі
121
c = |
1 |
= 3 108 м/с, |
|
||
|
ε0μ0 |
де ε0 і μ0 – відповідно електрична і магнітна сталі.
37. Фазова швидкість (швидкість поширення у середовищі фази монохроматичної хвилі)
υ = nc = cε ,
де n – абсолютний показник заломлення, ε – відносна діелектрична проникність середовища.
38. Групова швидкість (швидкість поширення енергії хвилею) u = cυ2 .
39.Довжина хвилі в середовищі
λ=υT = νυ .
40.Хвильовий опір середовища
ρ= Em = μμ0 . Hm εε0
|
Хвильовий опір вакууму (повітря) ρ = |
μ0 =120π = 377 Ом. |
|
|
|
|
ε0 |
G |
41. Зв’язок |
Gміж миттєвими значеннями напруженостей електричного |
|
E |
і магнітного |
H полів в електромагнітній хвилі |
Eε0ε = H μ0μ .
42.Зв’язок між амплітудними значеннями векторів E і H
Em ε0ε = Hm μ0μ .
43. Об’ємна густина енергії електромагнітної хвилі
|
ε |
εE2 |
|
μ |
μH 2 |
|
|
|
εμ |
|
|
w = |
0 |
|
+ |
0 |
|
= ε0εE2 |
= μ0μH 2 |
= |
|
EH = ε0εμ0μEH . |
|
2 |
2 |
c |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
44. Вектор Пойнтінга (вектор густини потоку енергії хвилі)
S= EHG .
45.Модуль густини потоку енергії
S = wυ = EH . 46. Імпульс електромагнітної хвилі
122
G = <cS2 > = EHc2 .
47. Тиск електромагнітних хвиль на поверхню p =< w > (1+ R)cos ϕ ,
де R – коефіцієнт відбиття; < w > – середнє значення об’ємної густини енергії електромагнітних хвиль; ϕ – кут падіння.
48. Зв’язок між енергією електромагнітної хвилі W та імпульсом G
|
|
|
G = |
W |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
c |
|
|
|
|
|
|
||
49. Інтенсивність електромагнітної хвилі |
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
υ T |
|
|
|
|
G |
|
|
G G |
|
|
|
|
I = |
|
∫ |
wdt =< w > |
υ = |
< S > |
= |
|
> |
. |
||||
T |
< EH |
||||||||||||
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
4.2 Приклади розв’язання задач
Задача 1. Відстань між двома паралельними прямими нескінченно довгими проводами, по яких течуть у протилежних напрямках струми силою I1 = 30 А і I2 = 40 А, дорівнює d = 5 см. Визначити магнітну
індукцію B у точці, яка знаходиться від першого провідника на відстані r1 =10 см і r2 = 20 см від другого.
Розв’язання
Вектор магнітної індукції B у зазначеній точці відповідно до принципу суперпозиції полів B1 і B2 , які створюють відповідно перший
|
|
K |
|
|
|
|
|
|
|
|
B2 |
|
|
|
|
|
|
D |
A |
|
|
|
|
|
|
|
B |
|
α |
|
r2 |
|
|
|
|
α |
|
|
r1 |
|
|
|
|
|
B1 |
|
I1 |
|
|
I2 |
|
||
|
|
|
|
|
||||
C |
|
|
|
|
d |
|
||
|
|
|
O |
O' |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
Рисунок 4.3 |
|
|
|||
Напрямки векторів |
B1 |
і |
B2 |
визначаються відповідно до закону Біо- |
||||
Савара-Лапласа. |
|
|
|
|
індукції B знайдемо за |
|
||
Абсолютне значення |
магнітної |
теоремою |
||||||
косинусів з трикутника |
ACD , |
в |
якому |
сторона CD = B2 |
і сторона |
|||
AC = B1 .Кут ACD позначимо як α .Тоді |
|
|
|
|||||
B = |
B2 + B2 |
−2B B cos α . |
|
(1) |
||||
|
|
|
1 |
2 |
1 |
2 |
|
|
Значення магнітних індукцій B1 |
і B2 знаходимо за формулами: |
|||||||
|
B = |
μ0 I1 і B = |
μ0 I2 . |
|
(2) |
|||
|
|
1 |
2πr |
2 |
2πr |
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
2 |
|
|
Кут ACD дорівнює куту OAO′ |
як кути, що знаходяться між взаємно |
перпендикулярними сторонами ( OA AC , |
′ |
O A AK , AK || CD ), тому |
значення cos α знайдемо з трикутника OAO′ . Згідно до теореми косинусів
d 2 = r2 + r2 |
−2r r cos α , звідки |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
1 |
2 |
1 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r2 + r2 |
−d |
2 |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
cos α = |
1 |
|
2 |
|
|
. |
|
|
|
|
(3) |
|||||
|
|
|
|
|
2r1r2 |
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Підставляючи (2), (3) у вираз (1), знаходимо |
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
μ0 |
|
I12 |
|
I22 |
|
|
I1I2 |
2 |
|
|
2 |
2 |
|
|
|
||
|
|
B = 2π |
|
|
|
+ |
|
|
− |
|
(r1 |
+ r |
2 −d |
|
). |
|
(4) |
||
|
|
|
r2 |
r2 |
|
r2r2 |
|
|
|||||||||||
|
|
|
1 |
|
2 |
1 |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Підставивши у формулу (4) числові значення |
|
I1 , |
I2 , r1 , |
r2 і d , |
|||||||||||||||
знаходимо B = 57,4 мкТл. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Задача |
2. Тонке дротяне |
кільце |
радіусом |
R =10 см розташоване |
|||||||||||||||
відносно |
нескінченного |
прямого |
|
проводу |
|
так, |
що |
його |
площина |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
124 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|