fizika_dlja_flehshki_zaochniki / Final_5
.pdf5 Хвильова оптика
5.1 Основні закони і формули
Інтерференція світла
1.Швидкість світла в середовищі
υ = nc ,
де c – швидкість світла в вакуумі, n – абсолютний показник заломлення середовища.
2.Закон відбиття світла: кут падіння променів дорівнює куту
відбиття.
3.Закон заломлення світла
sin α = n2 = n21 , sinβ n1
де α і β – кути падіння і заломлення; n1 і n2 – абсолютні показники заломлення для першого і другого середовища; n21 – відносний показник заломлення другого середовища відносно першого.
4.Оптичний шлях світла у середовищі
L = ∫n dS ,
де S – геометричний шлях.
Якщо середовище однорідне, тобто n = const , то оптичний шлях дорівнює
L = nS .
5.Оптична різниця ходу двох світлових хвиль
= L2 − L1 = n2S2 −n1S1 ,
де n1 і n2 – показники заломлення; S1 і S2 – шляхи відповідних
хвиль.
6. Результуюча інтенсивність світла при накладанні двох монохроматичних хвиль однакової частоти
I = I1+ I2 +2 |
I1I2 cos δ, |
де δ = 2π – різниця фаз хвиль, |
– оптична різниця ходу, λ0 – |
λ0
довжина хвилі у вакуумі.
157
7.Умови інтерференційних максимумів
= ±mλ0 , m = 0, 1, 2,…,
і мінімумів
1
=± m + 2 λ0 , m = 0, 1, 2,…
8.Зв’язок між довжиною lког , часом τког і радіусом ρког когерентності
|
|
lког = cτког ≈ |
λ2 |
; ρког = |
λ |
0 |
, |
|
|
|
Δλ |
|
|||||
|
|
|
|
ψ |
|
|||
де |
λ |
– ступінь монохроматичності світла, ψ – кутовий розмір |
||||||
Δλ |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
джерела.
9.Граничний порядок інтерференції, що спостерігається
mгр ≈ Δλλ .
10. При відбитті світла від середовища з оптично більшою густиною фаза хвилі стрибком змінюється на π, тобто оптичний шлях світлової хвилі змінюється на λ / 2 .
11. Різниця ходу світлових хвиль, відбитих від верхньої і нижньої поверхонь плоскопаралельної пластинки або плівки з показником заломлення n
= 2t n2 −sin2 α − λ20
де t – товщина пластинки (плівки), β – кут заломлення. Для прохідного
=2tn cos β− λ20 ,
α– кут падіння променів на неї,
світла відбиття світлової хвилі
відбувається від середовища з меншою оптичною густиною, тому додаткової різниці ходу світлових променів не спостерігається.
Умова підсилення світла при відбитті від тонкої плівки у повітрі
=2t n2 −sin2 α = m + 1 λ0 ;
2
умова послаблення світла
= 2t |
n2 −sin2 α = mλ0 . |
12. Радіуси світлого ρmсв |
і темного ρm кілець Ньютона з номером m |
у відбитому світлі |
|
158
св |
|
|
1 |
|
|
ρm |
= |
m − |
|
Rλ, m =1, 2, 3,…; |
|
2 |
|||||
|
|
|
|
ρm = mRλ ,
де R – радіус кривизни лінзи.
У прохідному світлі розміщення світлих і темних кілець обернене їхньому розміщенню у відбитому світлі.
Дифракція світла
13. Кількість відкритих зон Френеля для дифракції Френеля від відкритого отвору радіуса r
m = |
r2 |
1 |
+ |
1 |
|
, |
|
|
|
b |
|
||||
λ |
|||||||
|
a |
|
|
|
де a – відстань від джерела до перепони, b – відстань перепони до точки спостереження.
14. Зовнішній радіус m -ї зони Френеля для сферичної хвилі
r = ab mλ, m =1, 2, 3,…,
m |
a +b |
|
де a – відстань діафрагми з круглим отвором для точкового джерела світла, b – відстань діафрагми до екрана, де спостерігається дифракційна картина, m – номер зони Френеля, λ – довжина хвилі.
Для плоскої хвилі
rm = bmλ, m =1, 2, 3,…
15. При дифракції Фраунгофера на щілині шириною a при нормальному падінні світла
умова мінімумів інтенсивності світла
a sin ϕ = ±mλ, m =1, 2, 3,…;
умова максимумів інтенсивності
|
1 |
|
|
|
a sin ϕ = ± m + |
|
|
λ, m = 0, 1, 2,…, |
|
2 |
||||
|
|
|
де ϕ – кут дифракції, m – номер максимуму.
16. При дифракції світла на дифракційній решітці з періодом
d= a +b ( a – ширина щілини, b – відстань між щілинами).
умова головних максимумів інтенсивності
d sin ϕ= ±mλ, m = 0, 1, 2,…,
де m – порядок головного максимуму.
159
17. Роздільна сила дифракційної решітки
R = δλλ = mN ,
де Δλ – найменша різниця довжин хвиль двох сусідніх спектральних ліній ( λ і λ+Δλ), які можна розділити за допомогою цієї решітки, m – порядковий номер дифракційного максимуму, N – кількість щілин у решітці.
18. Кутова дисперсія дифракційної решітки
Dϕ = δϕδλ = d cosm ϕ . 19. Лінійна дисперсія дифракційної решітки
Dl = δλδl ,
де δϕ – кутова відстань, δl – лінійна відстань меж спектральними
лініями, які відрізняються за довжиною хвилі на δλ. Для малих кутів дифракції
Dl ≈ fDϕ ≈ f md ,
де f – фокусна відстань лінзи, що проектує спектр на екран.
20. Формула Вульфа-Брегга
2d sin θ= ±mλ, m =1, 2, 3,…,
де d – відстань між атомними площинами кристала, θ – кут ковзання (кут між напрямком паралельних рентгенівських променів, що падають на кристал, і грані кристала), який визначає напрямок, в якому спостерігається дзеркальне відбиття випромінювання (дифракційний максимум).
Поляризація світла
21. Закон Брюстера
tgϕБ = n21 ,
де ϕБ – кут падіння, при якому відбита світлова хвиля повністю
поляризована, n21 = n2 – відносний показник заломлення двох середовищ. n1
22. Закон Малюса
I = I0 cos2 ϕ,
160
де |
I0 – інтенсивність плоскополяризованого |
світла, що пройшло |
||||
крізь поляризатор, I – інтенсивність плоскополяризованого |
світла, що |
|||||
пройшло |
крізь поляризатор і аналізатор, |
ϕ – |
кут між |
головними |
||
площинами поляризатора і аналізатора. |
|
|
|
|||
23. |
Ступінь поляризації плоскополяризованого світла |
|
||||
|
P = |
Imax −Imin |
|
, |
|
|
|
Imax + Imin |
|
|
|||
|
|
|
|
|
де Imax , Imin – відповідно максимальна і мінімальна інтенсивність
частково поляризованого світла, що пройшло через аналізатор.
24. Кут повороту площини поляризації оптично активними речовинами
у твердих тілах
ϕ = αl ,
де α – стала обертання, l – довжина шляху, який пройшло світло в оптично активній речовині;
у чистих рідинах
ϕ =[α]ρl ,
де [α] – питоме обертання, ρ – густина речовини;
в розчинах
ϕ =[α]cl ,
де c – масова концентрація оптично активної речовини у розчині. 25. Закон послаблення світла
I = I0e−kx ,
де I0 – інтенсивність падаючої хвилі, I – інтенсивність хвилі після
проникнення в речовину на відстань x , k – лінійний показник ослаблення (внаслідок поглинання і розсіювання).
5.2 Приклади розв’язання задач
Задача 1. На тонку плівку з показником заломлення n2 =1,4 падає
біле світло під кутом α = 55°. а) Яку товщину t повинна мати плівка, щоб у відбитому світлі вона уявлялась зеленою ( λ = 550 нм)? б) Як зміниться товщина плівки, якщо спостереження вести в прохідному світлі? Показник заломлення середовища n1 =1 .
161
Розв’язання
S* |
|
|
L |
|
|
|
|
|
1' |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
D |
|
|
2' |
|
|
|
α |
|
|
|
n1 |
|
|
|
A |
|
K |
C |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
t |
β |
β |
β |
|
n2 |
|
|
|
|
|
M |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
αN |
|
2'' |
L |
|
|
|
|
|
1'' |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рисунок 5.1 |
|
|
|
|||
При відбитті |
інтерферують |
промені |
′ |
(відбитий від |
верхньої |
||
1 |
|||||||
поверхні плівки) і |
2′ (відбитий від нижньої поверхні плівки), |
які потім |
падають паралельно на збираючу лінзу L (або око).
Відбиття в точці A відбувається від середовища з більшою оптичною густиною, в цьому випадку фаза відбитого променя змінюється на π, тобто губиться половина довжини хвилі. Оптична різниця ходу променів 2′ і 1′ дорівнює
= (AB + BC)n2 − AD n1 − λ2 .
З рисунка 5.1 одержимо
AB = t / cosβ; AD = AC sin α = 2AK sin α = 2t tgβ sin α ,
де α – кут падіння променів, β – кут заломлення.
Тоді |
= |
2tn2 |
|
−2tn tgβsin α− λ = |
2tn2 |
(1− |
n1 |
sinβsin α− λ ) . |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
cosβ |
1 |
|
|
|
|
2 |
|
cos β |
|
|
|
n2 |
2 |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
Візьмемо до уваги, що |
|
n2 |
|
|
|
|
|
|
n2 |
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
sin α |
= |
; |
sin α = sinβ |
|
; |
||||||||
|
|
|
|
|
|
sinβ |
|
n |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
n |
|
|
|
|
|
|
||||||
тоді одержимо |
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
1 |
|
|
||||
|
|
2tn2 |
|
|
|
|
|
λ = 2tn |
cos β− λ ; |
||||||||||
|
|
|
|
= |
(1−sin2 β) − |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
cos β |
|
|
|
|
2 |
2 |
|
|
|
|
2 |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
або = 2tn |
1−sin |
2 β − λ = 2t |
n2 |
−n2 sin2 α − λ . |
|
||||||||||||||
2 |
|
|
|
2 |
|
|
2 |
1 |
|
|
|
2 |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Умова інтерференційного максимуму
162
|
|
= mλ , |
|
|
|
||
|
2t n2 |
−n2 sin2 |
|
1 |
|
|
|
звідки |
α = m + |
|
|
λ . |
|||
2 |
|||||||
|
2 |
1 |
|
|
|
Для максимальної товщини плівки ( m = 0 )
|
tmin = |
|
|
|
|
λ |
|
; |
tmin = 0,121 мкм. |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
n2 |
−n2 sin2 |
|
|||||
|
4 |
α |
|
||||||
|
|
|
2 |
|
|
1 |
|
|
|
б) |
При спостереженні інтерференції в прохідному світлі |
||||||||
|
|
′′ |
і 2 |
′′ |
(рис. 5.1). В цьому випадку оптична різниця |
||||
інтерферують промені 1 |
|
||||||||
ходу |
= 2BC n2 − BN n1 . |
|
|
|
|
|
|
||
Умова для спостереження максимуму |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
= mλ , |
|
|
2t |
n2 |
−n2 sin2 |
α = mλ. |
|
|
|
2 |
1 |
|
|
Для мінімальної товщини плівки |
|
|
|
||
′ |
|
λ |
|
|
′ |
|
|
|
|
||
|
|
; |
|||
tmin = |
|
tmin = 0,242 мкм. |
|||
|
2 n2 |
−n2 sin2 α |
|
||
2 |
1 |
|
|
|
Задача 2.Скільки штрихів на 1 см довжини має дифракційна решітка, якщо зелена лінія ртуті з довжиною хвилі 546,1 нм в спектрі другого
порядку спостерігається під кутом 32,7 ? Визначити найбільший порядок головного максимуму, який створюється цією дифракційною решіткою для даної довжини хвилі.
Розв’язання
Згідно з умовою максимумів дифракційної решітки
dsin ϕ= mλ
ізважаючи на те, що стала решітки d пов’язана з кількістю штрихів на
одиницю довжини решітки N як N = d1 , маємо
N = sinmλϕ ; N = 4500 см-1.
Найбільший порядок максимуму, який можна спостерігати за допомогою цієї решітки, знайдемо за умови: ϕmax = 90° ; sin ϕmax =1, тоді
mmax = N1λ ; mmax = 4 .
163
Задача 3. Який кут складають між собою головні площини поляризаторів, якщо інтенсивність природного світла, що пройшло крізь два поляризатора, зменшилась у 3,29 разів? При проходженні кожного з поляризаторів втрати на відбиття і поглинання світла дорівнюють k =10% .
Розв’язання
Поляризатор пропускає коливання паралельні головній площині поляризатора, тому інтенсивність природного світла після проходження ідеального поляризатора зменшується вдвічі. З урахуванням втрат на відбиття і поглинання інтенсивність світла, що пройшло крізь перший поляризатор
I1 = 12 I0 (1−k) ,
де I0 – інтенсивність природного світла, що падає на перший
поляризатор.
Інтенсивність світла, що пройшло крізь другий поляризатор (аналізатор) з урахуванням втрат, знайдемо за законом Малюса
I2 = I1(1−k )cos2 ϕ = 12 I0 (1−k )2 cos2 ϕ.
Згідно умови задачі I0 / I2 = 3,29 , тоді
cos ϕ = |
|
|
1 |
|
|
2I2 |
, |
||
1 |
−k |
|
I0 |
||||||
|
|
|
|
||||||
|
1 |
|
|
|
2I2 |
|
|
|
|
ϕ = arccos |
|
|
|
|
; |
ϕ = 30° . |
|||
|
|
|
|
|
|
||||
|
1−k |
|
I0 |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
5.3Задачі для самостійного розв’язання
5.1У досліді Юнга знайти відстань x між центральною смугою і четвертим інтерференційним максимумом, якщо відстань між щілинами d = 0,5 мм , екран розміщений на відстані L = 3 м від щілин, довжина
хвилі λ0 = 0,58 мкм. Відповідь: x =14 мм.
5.2 Знайти відстань від щілинами d у досліді Юнга, якщо відстань між третім і п’ятим інтерференційними мінімумами дорівнює l = 0,8 см ,
164
довжина хвилі λ = 0,48 мкм, екран розміщений на відстані L = 5 м від щілин.
Відповідь: d = 0,6 мм .
5.3 Яка найменша товщина мильної плівки ( n =1,33 ), якщо при спостереженні у відбитому світлі вона задається блакитною ( λ = 480 нм).
Світло падає на плівку під кутомα = 30 до нормалі. Відповідь: tmin = 0,1мкм.
5.4 Два плоских дзеркала створюють кут γ =178 . На однакових
відстанях від дзеркал b = 6 см розташоване джерело світла. Визначити інтервал x між сусідніми інтерференційними смугами, що спостерігаються на екрані, розташованому на відстані a =1 м від лінії перетину дзеркал. Довжина хвилі світла λ = 520 нм.
Відповідь: x =1 мкм.
5.5 Вертикально розташована мильна плівка ( n =1,33 ) внаслідок
стікання рідини утворює клин. При спостереженні у відбитому жовтому світлі λ = 589 нм відстань між трьома смугами дорівнює 1,5 см.
Спостереження проводяться перпендикулярно до поверхні плівки. Знайти кут клину в секундах.
Відповідь: α =10′′.
5.6 При спостереженні кілець Ньютона в прохідному жовтому світлі λ = 0,58 мкм простір між лінзою і скляною пластиною заповнений водою
( n =1,33 ). Різниця радіусів шістнадцятого і четвертого кілець Ньютона
r16 −r4 =1,32 10−3 м. Визначити радіус кривизни лінзи R . Відповідь: R =1 м.
5.7 Кільця Ньютона спостерігаються у прохідному світлі з довжиною хвилі λ = 600 нм між двома плоско-опуклими лінзами, притиснутими одна до одної опуклими поверхнями. Знайти радіус п’ятого світлого кільця, якщо радіуси кривизни опуклих поверхонь лінз дорівнюють відповідно
R1 =1,5 м, R2 = 2 м .
Відповідь: r5 =1,6 10−3 м.
165
5.8 В інтерференційному рефрактометрі, що застосовується для вимірювання показників заломлення прозорих речовин, дві однакові трубки, завдовжки l = 6 см кожна, заповнені повітрям n0 =1,00028 . Якщо
повітря в одній з трубок замінити на аміак, інтерференційна картина на екрані зміститься на 10 смуг. Визначити показник заломлення аміаку. Довжина хвилі світла λ = 0,6 мкм.
Відповідь: n =1,00038 .
5.9 На кварцовий клин n =1,54 нормально падає монохроматичне
світло. Визначити довжину світлової хвилі, якщо відстань між двома сусідніми інтерференційними максимумами у відбитому світлі дорівнює 4 мм . Кут між поверхнями клина дорівнює 8 секунд.
Відповідь: λ = 480 нм.
5.10 Знайти мінімальну товщину плівки з показником заломлення n =1,47 , для якої світло з довжиною хвилі λ1 = 0,589 мкм максимально
відбивається, а світло з довжиною хвилі λ = 0,368 мкм не відбивається
зовсім. Кут падіння світла дорівнює 40 . Відповідь: tmin ≈ 0,56 мкм .
5.11 На дифракційну решітку падає нормально світло від розрядної трубки, наповненої гелієм. На яку лінію в спектрі третього порядку накладається червона лінія гелію ( λ1 = 0,670 мкм) спектра другого
порядку?
Відповідь: λ2 = 0,446 мкм.
5.12 Яку сталу повинна мати дифракційна решітка, щоб для неї максимум третього порядку для λ = 600 нм спостерігався під тим же кутом, що і максимум третього порядку, що спостерігається при відбитті від скляної ( n =1,5 ) плоско паралельної пластинки товщиною
t = 0,71 мкм?
Відповідь: d = 5 мкм.
5.13 Скільки штрихів на 1 см повинна мати дифракційна решітка, щоб куту спостереження ϕ = 62 відповідав максимум четвертого порядку для
світла з довжиною хвилі λ = 550 нм? Відповідь: N = 4000 см-1.
166