- •1.Электрическое поле в вакууме. Напряжённость электрического поля.
- •2. Закон сохранения электрического заряда. Закон Кулона.
- •3.Основные определения векторного анализа: градиент, поток вектора, циркуляция, дивергенция, ротор. Примеры.
- •4.Теорема Остроградского — Гаусса. Электрическое поле заряженной плоскости, цилиндрической и сферической поверхности.
- •5. Дифференциальная форма теоремы Остроградского-Гаусса
- •6. Работа электрических сил. Потенциал электростатического поля.
- •7. Градиент электрического потенциала и вектор е. Силовые линии поля. Эквипотенциальные поверхности.
- •8.Диполь в электрическом поле. Поле диполя. Момент сил, действующих на диполь. Энергия диполя в роле.
- •9.Поле внутри проводника и у его поверхности. Свойства замкнутой проводящей оболочки. Электростатическая защита.
- •10. Классическая теория электропроводности металлов. Пределы её применимости.
- •11.Электрический ток в вакууме и газах. Несамостоятельный и самостоятельный газовый разряд.
- •12. Электрический ток в жидкостях. Законы электролиза Фарадея.
- •13. Электроёмкость уединённого проводника. Ёмкость проводника, имеющёго форму шара радиусом r. Единица ёмкости
- •14. Параллельное и последовательное соединение конденсаторов. Ёмкость плоского, цилиндрического и сферического конденсаторов.
- •15. Электростатическое поле в диэлектрике. Полярные и неполярные диэлектрики.
- •16)Диэлектрическая восприимчивость. Свободные и связные заряды.
- •Зависимость от времени
- •17)Электрическая индукция. Теорема Гаусса для поля вектора d. Дифференциальная форма теоремы.
- •18) Связь между векторами d и e. Диэлектрическая проницаемость.
- •19) Граничные условия для векторов e и d. Преломление линий e и d. Поле в однородном диэлектрике.
- •20) Энергия взаимодействия системы точечных зарядов; зарядов распределенных непрерывно по объему и по поверхности
- •21) Энергия уединенного проводника. Энергия конденсатора.
- •22) Плотность энергии электрического поля (на примере плоского конденсатора)
- •23) Постоянный ток. Единица измерения. Плотность тока. Уравнение непрерывности
- •24)Диффиринциальная форма ур-я непрывности. Условие стационарности.
- •25) Сторонние силы. Эдс. Напряжение. Обобщенный закон Ома.
- •26) Закон Ома для замкнутой цепи, участка цепи, содержащего эдс.
- •27) Дифференциальная форма закона Ома.
- •28) Разветвленные цепи. Правила Кирхгофа
- •29) Закон Джоуля-Ленца. Дифференциальная форма закона Джоуля-Ленца
- •30. Магнитное поле. Сила Лоренца. Сила Ампера.
- •32.Магнитное поле прямолинейного тока,кругового тока.Сила взаимодействия прямолинейных токов.
- •2. Магнитное поле в центре кругового проводника с током.
- •33.Дивергенция, циркуляция, ротор и поток магнитной индукции.
- •34.Графическое представление поля в. Теорема Гаусса для поля в.
- •35.Закон полного тока. Потенциальные и соленоидные векторные поля
- •36.Магнитное поле прямого тока, бесконечного соленоида, тороида.
- •37.Дифференциальная форма основных законов магнитного поля. Дивергенция и ротор поля b.
- •38.Магнитный момент. Силы, действующие на магнитный момент и его энергия в магнитном поле.
- •39. Работа по перемещению проводника и контура с током в магнитном поле.
- •40.Движение заряженных частиц в электрическом и магнитном поле.Эффект Холла.
- •41. Магнитные свойства вещества. Пара-, диа-, ферро-, ферри- и антиферромагнетики.
- •42. Опыт Эйнштейна – де Гааза. Опыт Барнета. Магнетомеханическое отношение спин электрона.
- •43. Магнитная восприимчивость и проницаемость. Намагничивание вещества. Напряжённость магнитного поля.
- •44. Закон электромагнитной индукции Фарадея. Правило Ленца.
- •45. Природа электромагнитной индукции. Вихревое электрическое поле.
- •46. Способы измерения индукции магнитного потока. Единица измерения магнитного потока.
- •48. Взаимная индукция. Теорема взаимности.
- •49. Потенциальные и соленоидальные векторные поля. Необходимое и достаточное условие потенциальности векторного поля.
- •50. Энергия магнитного поля. Изолированный контур с током.
- •51. Магнитная энергия тока. Плотность энергии магниного поля. Энергия соленоида.
- •52. Переменный ток. Конденсатор, индуктивность и сопротивление в цепи переменного тока.
- •54. Колебательный контур. Свободные и затухающие колебания.
- •55. Вынужденные колебания. Резонанс.
- •56. Уравнение Максвелла. Интегральная и дифференциальная форма уравнений. Вектор Пойнтинга. Физический смысл уравнений Максвелла.
- •57. Ток смещения. Закон сохранения энергии для электромагнитного поля.
- •58. Электормагнитные волны. Волновое уравнение. Поляризация. Плоские, сферические и цилиндрические волны.
- •59. Проводимость полупроводников. Элементы зонной теории кристаллов.
- •60. Собственные и примесные полупроводники. Дрейфовый и диффузные токи. P-n переходы.
5. Дифференциальная форма теоремы Остроградского-Гаусса
теорема Остроградского-Гаусса
Здесь V – произвольный объем, ограниченный поверхностью S. Применим теорему Остроградского-Гаусса к потоку электростатического поля. С учетом
.
получим:
.
Из равенства интегралов ввиду произвольности объема V следует равенство подынтегральных выражений, т.е. теорема Гаусса в дифференциальной форме :
.
6. Работа электрических сил. Потенциал электростатического поля.
Работа по перемещению заряда в однородном поле. Сила, действующая на пробный заряд q0, помещенный в однородное поле E, направленное вдоль оси x, равна F = q0E. Работа по перемещению заряда на расстояние dx равна dA = Fdx = q0Edx. Так как поле не зависит от координаты, то работа по перемещению заряда из точки x1 в точку x2 равна (5.1) Видно, что значение работы зависит только от значений начальной и конечной координат заряда. Работа по переносу заряда в однородном поле не зависит от пути перемещения. Потенциальные поля. Если работа, совершаемая векторным полем над пробным телом, не зависит от формы траектории, то такое поле называется потенциальным. Иными словами, в потенциальном поле работа по замкнутому контуру равна нулю. Потенциальное поле можно описать, задав значение потенциальной энергии пробного заряда в каждой точке поля и приняв по определению, что совершаемая при движении заряда работа равна взятому со знаком минус изменению потенциальной энергии Wп заряда: (5.3) Таким образом, а) потенциальная энергия пробного заряда в однородном электростатическом поле: б) потенциальная энергия пробного заряда в поле неподвижного точечного заряда: Отношение потенциальной энергии пробного заряда в электростатическом поле к величине пробного заряда зависит только от тех зарядов, которые создают поле, и называется потенциалом электростатического поля. Итак, по определению (5.4) Работа по перемещению заряда из точки 1 в точку 2 запишется в виде: (5.5) где величина называется разностью потенциалов, или напряжением между точками 1 и 2. Размерность потенциала и разности потенциалов: [j] = [U] = Дж/Кл = В (вольт). Следует обратить внимание на то, что во все формулы для работы, совершаемой при движении заряда в электростатическом поле, входят не сами значения потенциальной энергии или потенциала, а разности этих значений между двумя произвольными точками. Поэтому потенциальная энергия и потенциал определены с точностью до произвольной постоянной, которую можно добавить к этим величинам, не изменив их разность между двумя точками. Это позволяет выбирать точку отсчета потенциальной энергии так, как удобно в конкретной задаче. Связь между потенциалом и напряженностью поля. При движении заряда в однородном поле иными словами: (5.6)Аналогичная формула верна и в трехмерном случае. Словами это можно выразить так: электростатическое поле направлено в сторону убывания потенциала и пропорционально скорости изменения потенциала в пространстве. Учитывая, что разность потенциалов (напряжение) U = -Dj, можно записать формулу иначе: Полученная формула позволяет определить другую единицу измерения напряженности электрического поля: [E] = В/м (вольт на метр). Изменение потенциала в пространстве можно изображать, проводя эквипотенциальные поверхности (поверхности равного потенциала). Силовые линии электрического поля направлены по нормали к эквипотенциальной поверхности в каждой точке.