- •Мультимедийные лекции по физике
- •Тема 6. СПЕЦИАЛЬНАЯ ТЕОРИЯ
- •6.1. Механический принцип относительности Галилея
- •Пусть имеется две ИСО К и К′.
- •Так как по классической механике время абсолютно, то часы, связанные с системами К
- •Отличаться будут только иксовые координаты точки
- •Преобразования координат Галилея
- •Преобразования Галилея – преобразования
- •Запишем производные от координат по времени для соотношений преобразований Галилея.
- •Далее вычислим производные по времени от проекций
- •Закон динамики (второй закон Ньютона)
- •Инвариантные величины
- •Механический принцип относительности
- •Из принципа относительности Галилея следует, что в рамках классической механики понятие скорости не
- •6.2. Экспериментальные основы специальной теории относительности
- •К концу XIX века начали накапливаться опытные факты, которые вступили в противоречие с
- •ВXIX веке Максвелл создал электромагнитную
- •А. Майкельсон в 1881 году, а затем в 1887 году совместно с Э.
- •Упрощенная схема опыта Майкельсона–Морли представлена на рисунке.
- •Вэтом опыте одно из плеч интерферометра Майкельсона устанавливалось параллельно направлению орбитальной скорости Земли
- •Определим скорости света (относительно Земли) вдоль этих направлений, исходя из классических представлений.
- •Опыт Майкельсона–Морли, неоднократно повторенный впоследствии со все более возрастающей точностью,
- •Никакого движения Земли относительно эфира не существует.
- •Для этого ему пришлось изменить кардинальным
- •6.3. Постулаты Эйнштейна
- •Первый постулат Эйнштейна (принцип относительности): никакими физическими опытами, проводимыми внутри ИСО, невозможно определить,
- •Принцип относительности и принцип постоянства скорости света образует основу специальной теории относительности (СТО),
- •6.4. Преобразования Лоренца
- •Относительность понятия одновременности
- •С точки зрения наблюдателя, сидящего в вагоне, свет распространяется со скоростью c относительно
- •Таким образом, события, одновременные в системе
- •Преобразования Лоренца
- •Любая другая зависимость между «штрихованными» и «нештрихованными» величинами означала бы
- •В преобразованиях Галилея этот коэффициент равен
- •Рассмотрим тот же случай с вагоном, когда система К условно считается неподвижной, а
- •За время t системы сместятся относительно друг друга на расстояние Vt, а сферический
- •Получилось, что центр сферического фронта
- •Следовательно, постулаты Эйнштейна находятся в противоречии с формулами преобразований Галилея.
- •Для того чтобы в выбранной системе отсчета
- •Длительность какого-либо процесса определяется путем сравнения с промежутком времени,
- •Пусть из точки A в момент времени t1 по часам A отправляется короткий
- •Тогда по определению часы в A и B идут синхронно,
- •Объединим уравнения в систему:
- •Выразим коэффициент γ .
- •Получим преобразования координат Лоренца.
- •Получим теперь формулу для преобразования
- •Поскольку величина
- •Запишем полученные преобразования времени:
- •Запишем теперь полные преобразования координат
- •Анализ преобразований Лоренца
- •6.4. Следствия из преобразований Лоренца
- •Моменты начала и конца события в системе K' фиксируются по одним и тем
- •Эталонные часы С в системе K , синхронизированные часы С1 и С2 в
- •Пусть известна длительность события в системе в системе K
- •В системе К′ координаты начала события:
- •При выводе используем преобразования Лоренца при переходе из К′ → К, учитывая, что
- •Получили, что
- •Тогда можно записать
- •Вывод: длительность события, происходящего в
- •Отметим, что на основании относительности понятий «неподвижная» и «движущаяся» системы отсчёта
- •При исследовании космических лучей в их составе обнаружены элементарные частицы μ-мезоны – элементарные
- •На самом деле, как показывает опыт, мезоны за время жизни успевают пролетать без
- •Срелятивистским эффектом замедления времени связан так называемый «парадокс близнецов».
- •Парадокс заключается в том, что подобное заключение может сделать и второй из близнецов
- •Оставшийся на Земле близнец всё время находится в инерциальной системе отсчета, тогда как
- •Эффекты замедления времени пренебрежимо малы, если скорость космического корабля гораздо меньше
- •Американские физики в 1971 году провели сравнение двух таких часов, причем одни из
- •2. Относительность размеров движущихся тел.
- •Чтобы определить длину стержня в К (длину движущегося стержня), нужно:
- •Длина стержня, измеренная в системе отсчета, относительно которой он покоится, называется собственной длиной.
- •Отсюда следует, что собственная длина является максимальной, она больше длины, измеренной в
- •Рассмотрим два небольших примера.
- •Лоренцево сокращение длины – эффект чисто кинематический.
- •Увидеть – это значит получить световые сигналы, идущие от разных точек тела.
- •3.Релятивистский закон сложения скоростей
- •Проекции скоростей на оси Х′ и Х обозначим соответственно через vx′ и vx
- •Из преобразований Лоренца следует:
- •Поделим на dt числитель и знаменатель дроби:
- •Для обратного перехода от системы К′ в систему К можно легко получить проекцию
- •Удовлетворяют ли полученные формулы второму постулату Эйнштейна?
- •6.7. Интервал
- •Событие можно охарактеризовать местом, где оно произошло (координатами x, y, z), и временем
- •Пусть одно событие имеет координаты x1, y1, z1, t1,
- •Пространственно-временные интервалы бывают 3-х
- •Пусть первое событие заключается в том, что из точки с координатами x1, y1,
- •В случае S 0 рассматриваемые события:
- •Вещественные интервалы между событиями, для которых величина S 0 называются
- •Возьмём мировую точку О некоторого события за
- •Движение частицы со скоростью с, происходящее вдоль оси Х, изобразится на рисунке прямыми
- •Для любой точки А, лежащей в области, названной на
- •Для любой точки В, лежащей в области абсолютного
- •Для любого из событиий С и D, мировая точка
- •Понятие одновременности для событий О и С, и событий О и D является
- •6.7. Релятивистская динамика
- •Эйнштейн показал, что масса является функцией не
- •Ни одному телу, обладающему массой покоя , не может быть сообщена скорость, равная
- •Воснову своей теории Эйнштейн положил
- •Релятивистский импульс запишется в виде:
- •релятивистского импульса от скорости
- •Второй закон Ньютона будет ковариантен
- •6.8. Взаимосвязь массы и энергии
- •Согласно общим принципам механики, изменение
- •Получим
- •Для этого запишем выражение для релятивистской
- •Подставим полученное выражение вместо первого слагаемого в формулу для dEK.
- •Величина
- •Взаимосвязь энергии с импульсом
- •Полученное соотношение показывает, что частица может иметь энергию и импульс, но не иметь
- •Кинетическая энергия
- •Зависимость кинетической энергии от скорости для релятивистской (a) и классической (b) частиц.
- •Докажем, что классическая формула кинетической энергии является частным случаем формулы теории относительности.
- •Разложим функцию
- •Закон взаимосвязи массы и энергии
- •Нельзя, однако, представлять, что масса превращается в энергию и наоборот.
- •Масса тела характеризует его инертность, а также способность тела вступать в гравитационное взаимодействие
- •Первое экспериментальное подтверждение правильности соотношения Эйнштейна, связывающего массу и энергию, было получено при
- •При этом суммарная кинетическая энергия конечных продуктов равна 1,25·10–13 Дж.
- •Инварианты релятивистской механики
- •Заключение
- •Оценивая значение теории относительности, не следует, однако, впадать в философский релятивизм (всё в
- •Не следует думать, что с появлением теории относительности классическая физика полностью утратила своё
3.Релятивистский закон сложения скоростей
Вслучае движения тел с большими скоростями классический закон сложения скоростей не применим.
Пусть некоторое тело движется вдоль оси Х.
Обозначим скорости этого тела относительно систем К′ и К соответственно через v и v .
Проекции скоростей на оси Х′ и Х обозначим соответственно через vx′ и vx (проекции на другие оси равны нулю).
Найдём формулу связи величин v′x и vx.
По определению:
|
|
|
|
|
dx |
v dx' |
|
v |
x |
||
x |
dt' |
|
|
dt |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
К |
К′ |
|
|
М |
v |
|
|
|
|
V |
|
Х |
|
Х′ |
Из преобразований Лоренца следует:
|
|
|
|
|
|
V |
||||
dx' dx |
Vdt |
|
|
dt |
||||||
|
dt' |
C2 |
|
|
|
|||||
V2 |
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
1 |
|
1 |
V |
2 |
|
|
|
|||
C2 |
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
C2 |
Разделим уравнения друг на друга и получим
v dx' |
dx Vdt . |
|||||
x |
dt' |
|
dt |
V |
dx |
|
|
|
|||||
|
|
|
C2 |
Поделим на dt числитель и знаменатель дроби:
|
|
|
|
|
dx |
V |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
v |
dt |
. |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
1 V dx |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
x |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
dt |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
C2 |
|
|
|
|
||
|
|
|
, следовательно: |
|
|
|
||||||
|
|
|
v |
vx V |
. |
|||||||
Но |
dx |
vx |
||||||||||
|
dt |
|
|
|
|
|
|
|
x |
|
Vvx |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 C2 |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Для обратного перехода от системы К′ в систему К можно легко получить проекцию скорости точки на ось Х:
vx |
v V |
|||
|
x |
|
|
|
|
|
Vv |
||
1 |
|
x |
||
C2 |
Две последние формулы выражают релятивистский
закон сложения скоростей.
Удовлетворяют ли полученные формулы второму постулату Эйнштейна?
Рассмотрим некоторые примеры.
1. Свет распространяется в К′: v′x = c. Найдем скорость света относительно К: vx – ?
vC C C x 1 CC
C2
Таким образом, свет в любой системе отсчета распределяется со скоростью c.
2.Две частицы движутся навстречу друг другу со скоростями V1 = 0,8 С и V2 = 0,7 С. Какова относительная скорость движения частиц?
С точки зрения классической физики она равна 1,5 С.
Свяжем со скоростью V1 неподвижную систему отсчёта .
Тогда, используя формулу релятивистского закона сложения скоростей, получим
V |
0,8С 0,7С |
1,5 С |
0,98С |
|
0,8С 0,7С |
||||
ОТН |
1,56 |
|
||
|
|
|
1 С2
6.7. Интервал
Следствия из преобразований Лоренца показали, что
привычно неизменные величины (такие, как
размеры тел или длительность событий) оказываются относительными.
Это является отражением факта неразрывного
единства пространства и времени.
Для описания окружающего нас мира необходимо
ввести некое новое четырехмерное пространство,
элементами которого будут являться не материальные точки (тела), а события.
Событие можно охарактеризовать местом, где оно произошло (координатами x, y, z), и временем t,
когда оно произошло.
Таким образом, событию можно сопоставить 4 числа
x, y, z, t.
Введем воображаемое четырехмерное пространство,
на координатных осях которого будем откладывать пространственные координаты и время.
Вэтом пространстве событие изобразится точкой, которую принято называть мировой точкой.