- •Мультимедийные лекции по физике
- •Тема 6. СПЕЦИАЛЬНАЯ ТЕОРИЯ
- •6.1. Механический принцип относительности Галилея
- •Пусть имеется две ИСО К и К′.
- •Так как по классической механике время абсолютно, то часы, связанные с системами К
- •Отличаться будут только иксовые координаты точки
- •Преобразования координат Галилея
- •Преобразования Галилея – преобразования
- •Запишем производные от координат по времени для соотношений преобразований Галилея.
- •Далее вычислим производные по времени от проекций
- •Закон динамики (второй закон Ньютона)
- •Инвариантные величины
- •Механический принцип относительности
- •Из принципа относительности Галилея следует, что в рамках классической механики понятие скорости не
- •6.2. Экспериментальные основы специальной теории относительности
- •К концу XIX века начали накапливаться опытные факты, которые вступили в противоречие с
- •ВXIX веке Максвелл создал электромагнитную
- •А. Майкельсон в 1881 году, а затем в 1887 году совместно с Э.
- •Упрощенная схема опыта Майкельсона–Морли представлена на рисунке.
- •Вэтом опыте одно из плеч интерферометра Майкельсона устанавливалось параллельно направлению орбитальной скорости Земли
- •Определим скорости света (относительно Земли) вдоль этих направлений, исходя из классических представлений.
- •Опыт Майкельсона–Морли, неоднократно повторенный впоследствии со все более возрастающей точностью,
- •Никакого движения Земли относительно эфира не существует.
- •Для этого ему пришлось изменить кардинальным
- •6.3. Постулаты Эйнштейна
- •Первый постулат Эйнштейна (принцип относительности): никакими физическими опытами, проводимыми внутри ИСО, невозможно определить,
- •Принцип относительности и принцип постоянства скорости света образует основу специальной теории относительности (СТО),
- •6.4. Преобразования Лоренца
- •Относительность понятия одновременности
- •С точки зрения наблюдателя, сидящего в вагоне, свет распространяется со скоростью c относительно
- •Таким образом, события, одновременные в системе
- •Преобразования Лоренца
- •Любая другая зависимость между «штрихованными» и «нештрихованными» величинами означала бы
- •В преобразованиях Галилея этот коэффициент равен
- •Рассмотрим тот же случай с вагоном, когда система К условно считается неподвижной, а
- •За время t системы сместятся относительно друг друга на расстояние Vt, а сферический
- •Получилось, что центр сферического фронта
- •Следовательно, постулаты Эйнштейна находятся в противоречии с формулами преобразований Галилея.
- •Для того чтобы в выбранной системе отсчета
- •Длительность какого-либо процесса определяется путем сравнения с промежутком времени,
- •Пусть из точки A в момент времени t1 по часам A отправляется короткий
- •Тогда по определению часы в A и B идут синхронно,
- •Объединим уравнения в систему:
- •Выразим коэффициент γ .
- •Получим преобразования координат Лоренца.
- •Получим теперь формулу для преобразования
- •Поскольку величина
- •Запишем полученные преобразования времени:
- •Запишем теперь полные преобразования координат
- •Анализ преобразований Лоренца
- •6.4. Следствия из преобразований Лоренца
- •Моменты начала и конца события в системе K' фиксируются по одним и тем
- •Эталонные часы С в системе K , синхронизированные часы С1 и С2 в
- •Пусть известна длительность события в системе в системе K
- •В системе К′ координаты начала события:
- •При выводе используем преобразования Лоренца при переходе из К′ → К, учитывая, что
- •Получили, что
- •Тогда можно записать
- •Вывод: длительность события, происходящего в
- •Отметим, что на основании относительности понятий «неподвижная» и «движущаяся» системы отсчёта
- •При исследовании космических лучей в их составе обнаружены элементарные частицы μ-мезоны – элементарные
- •На самом деле, как показывает опыт, мезоны за время жизни успевают пролетать без
- •Срелятивистским эффектом замедления времени связан так называемый «парадокс близнецов».
- •Парадокс заключается в том, что подобное заключение может сделать и второй из близнецов
- •Оставшийся на Земле близнец всё время находится в инерциальной системе отсчета, тогда как
- •Эффекты замедления времени пренебрежимо малы, если скорость космического корабля гораздо меньше
- •Американские физики в 1971 году провели сравнение двух таких часов, причем одни из
- •2. Относительность размеров движущихся тел.
- •Чтобы определить длину стержня в К (длину движущегося стержня), нужно:
- •Длина стержня, измеренная в системе отсчета, относительно которой он покоится, называется собственной длиной.
- •Отсюда следует, что собственная длина является максимальной, она больше длины, измеренной в
- •Рассмотрим два небольших примера.
- •Лоренцево сокращение длины – эффект чисто кинематический.
- •Увидеть – это значит получить световые сигналы, идущие от разных точек тела.
- •3.Релятивистский закон сложения скоростей
- •Проекции скоростей на оси Х′ и Х обозначим соответственно через vx′ и vx
- •Из преобразований Лоренца следует:
- •Поделим на dt числитель и знаменатель дроби:
- •Для обратного перехода от системы К′ в систему К можно легко получить проекцию
- •Удовлетворяют ли полученные формулы второму постулату Эйнштейна?
- •6.7. Интервал
- •Событие можно охарактеризовать местом, где оно произошло (координатами x, y, z), и временем
- •Пусть одно событие имеет координаты x1, y1, z1, t1,
- •Пространственно-временные интервалы бывают 3-х
- •Пусть первое событие заключается в том, что из точки с координатами x1, y1,
- •В случае S 0 рассматриваемые события:
- •Вещественные интервалы между событиями, для которых величина S 0 называются
- •Возьмём мировую точку О некоторого события за
- •Движение частицы со скоростью с, происходящее вдоль оси Х, изобразится на рисунке прямыми
- •Для любой точки А, лежащей в области, названной на
- •Для любой точки В, лежащей в области абсолютного
- •Для любого из событиий С и D, мировая точка
- •Понятие одновременности для событий О и С, и событий О и D является
- •6.7. Релятивистская динамика
- •Эйнштейн показал, что масса является функцией не
- •Ни одному телу, обладающему массой покоя , не может быть сообщена скорость, равная
- •Воснову своей теории Эйнштейн положил
- •Релятивистский импульс запишется в виде:
- •релятивистского импульса от скорости
- •Второй закон Ньютона будет ковариантен
- •6.8. Взаимосвязь массы и энергии
- •Согласно общим принципам механики, изменение
- •Получим
- •Для этого запишем выражение для релятивистской
- •Подставим полученное выражение вместо первого слагаемого в формулу для dEK.
- •Величина
- •Взаимосвязь энергии с импульсом
- •Полученное соотношение показывает, что частица может иметь энергию и импульс, но не иметь
- •Кинетическая энергия
- •Зависимость кинетической энергии от скорости для релятивистской (a) и классической (b) частиц.
- •Докажем, что классическая формула кинетической энергии является частным случаем формулы теории относительности.
- •Разложим функцию
- •Закон взаимосвязи массы и энергии
- •Нельзя, однако, представлять, что масса превращается в энергию и наоборот.
- •Масса тела характеризует его инертность, а также способность тела вступать в гравитационное взаимодействие
- •Первое экспериментальное подтверждение правильности соотношения Эйнштейна, связывающего массу и энергию, было получено при
- •При этом суммарная кинетическая энергия конечных продуктов равна 1,25·10–13 Дж.
- •Инварианты релятивистской механики
- •Заключение
- •Оценивая значение теории относительности, не следует, однако, впадать в философский релятивизм (всё в
- •Не следует думать, что с появлением теории относительности классическая физика полностью утратила своё
Поскольку величина |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
, |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
γ |
1 |
|
|
V2 |
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
c2 |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
то |
|
1 |
|
1 |
c2 V2 |
|
V2 |
|
|
|
. |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
2 |
|
|
|
2 |
|
|
|
|
||||
|
1 |
γ |
|
|
c |
|
c |
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Окончательно получим уравнение преобразования
времени для величины t′: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
t |
|
|
V |
x |
||||
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
c2 |
|||
|
t' |
|
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
V2 |
|||||
|
1 |
|
c2 |
||||||
|
|
|
|
|
|
Запишем полученные преобразования времени:
К К′ |
К′ К |
|
|
|
|
|
V |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
V |
|||||||||
|
t |
|
|
|
|
x |
|
|
t' |
|
x' |
||||||||
|
|
c2 |
|||||||||||||||||
|
|
|
|
c2 |
|||||||||||||||
t' |
|
|
|
|
|
|
|
. |
|
t |
|
|
|
|
. |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
V2 |
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
V2 |
|||||||||||
1 |
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|||||||
|
c2 |
|
|
|
c2 |
Запишем теперь полные преобразования координат |
||||||||||
и времени Лоренца: |
|
|
|
|
|
|||||
К К′ |
|
|
|
|
К′ К |
|
|
|
||
|
x Vt |
|
x' Vt' |
|||||||
x' |
|
V |
2 |
x |
|
V |
2 |
|||
|
|
|
|
1 |
|
|||||
|
1 |
c 2 |
|
c 2 |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
y' y |
|
|
|
|
y y' |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
z' z |
|
|
|
|
z z' |
|
|
|
||
|
|
V |
|
|
|
|
t' V2 x' |
|||
|
t |
x |
|
|||||||
|
|
c 2 |
|
|
|
|
c |
|
|
|
t' |
|
V |
2 |
t |
1 |
V |
2 |
|||
|
1 |
|
|
|
|
|
||||
|
c 2 |
|
|
|
c 2 |
|
Анализ преобразований Лоренца
1.При V<<С преобразования Лоренца переходят, как
того требует принцип соответствия, в
преобразования Галилея.
2.Из преобразований Лоренца следует, что понятие времени неотделимо от понятия пространства.
3.Пространство и время существуют в неразрывном единстве.
6.4. Следствия из преобразований Лоренца
1. Относительность понятия длительности событий
Пусть имеются две инерциальные системы отсчёта
К и К′.
Система отсчёта К условно неподвижна, а система К′ движется относительно неё вдоль оси Х с постоянной скоростью V.
В системе отсчёта К′ в точке М происходит событие (например, прохождение светового сигнала от источника света до зеркала и обратно).
Моменты начала и конца события в системе K' фиксируются по одним и тем же часам, а в системе
K – по двум синхронизованным пространственно разнесённым часам.
Z |
K |
z′ |
К′ |
|
|
|
М |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
V |
X |
x′ |
У |
y′ |
Эталонные часы С в системе K , синхронизированные часы С1 и С2 в системе К.
Пусть известна длительность события в системе в системе K
Δt′ = t′2 – t′1 .
Она определяется по эталонным часам С в системе K.
Какова длительность этого же события в системе К?
Δt = t2 – t1
Она определяется по двум синхронизированным часам С1 и С2 в системе К.
В системе К′ координаты начала события:
x′1, y′1, z′1, t′1 и x′2, y′2, z′2, t′2 .
Поскольку оба события происходят в одной и той же точке системы К′ (как говорят – «события покоятся относительно системы К′ », то
x′1 = x′2, y′1 = y′2, z′1 = z′2.
Пространственные и временные координаты начала события в системе К – x1, y1, z1, t1 ,
конца события в системе К – x2, y2, z2, t2.
При выводе используем преобразования Лоренца при переходе из К′ → К, учитывая, что x′2 = x′1.
|
|
|
|
|
|
|
|
t |
|
|
V |
|
|
|
|
V |
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
t t2 t1 |
2 |
c2 |
x |
2 |
|
|
t1 |
c2 |
x1 |
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
V2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1- |
|
|
|
|
|
|
|
|
1- |
V2 |
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
c2 |
|
|
|
|
|
|
|
c2 |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
t |
t |
|
|
|
|
|
|
|
|
t |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
2 |
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
1- |
V2 |
|
|
|
1- |
|
V2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
c2 |
|
|
|
|
|
|
|
c |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|