- •Мультимедийные лекции по физике
- •Тема 6. СПЕЦИАЛЬНАЯ ТЕОРИЯ
- •6.1. Механический принцип относительности Галилея
- •Пусть имеется две ИСО К и К′.
- •Так как по классической механике время абсолютно, то часы, связанные с системами К
- •Отличаться будут только иксовые координаты точки
- •Преобразования координат Галилея
- •Преобразования Галилея – преобразования
- •Запишем производные от координат по времени для соотношений преобразований Галилея.
- •Далее вычислим производные по времени от проекций
- •Закон динамики (второй закон Ньютона)
- •Инвариантные величины
- •Механический принцип относительности
- •Из принципа относительности Галилея следует, что в рамках классической механики понятие скорости не
- •6.2. Экспериментальные основы специальной теории относительности
- •К концу XIX века начали накапливаться опытные факты, которые вступили в противоречие с
- •ВXIX веке Максвелл создал электромагнитную
- •А. Майкельсон в 1881 году, а затем в 1887 году совместно с Э.
- •Упрощенная схема опыта Майкельсона–Морли представлена на рисунке.
- •Вэтом опыте одно из плеч интерферометра Майкельсона устанавливалось параллельно направлению орбитальной скорости Земли
- •Определим скорости света (относительно Земли) вдоль этих направлений, исходя из классических представлений.
- •Опыт Майкельсона–Морли, неоднократно повторенный впоследствии со все более возрастающей точностью,
- •Никакого движения Земли относительно эфира не существует.
- •Для этого ему пришлось изменить кардинальным
- •6.3. Постулаты Эйнштейна
- •Первый постулат Эйнштейна (принцип относительности): никакими физическими опытами, проводимыми внутри ИСО, невозможно определить,
- •Принцип относительности и принцип постоянства скорости света образует основу специальной теории относительности (СТО),
- •6.4. Преобразования Лоренца
- •Относительность понятия одновременности
- •С точки зрения наблюдателя, сидящего в вагоне, свет распространяется со скоростью c относительно
- •Таким образом, события, одновременные в системе
- •Преобразования Лоренца
- •Любая другая зависимость между «штрихованными» и «нештрихованными» величинами означала бы
- •В преобразованиях Галилея этот коэффициент равен
- •Рассмотрим тот же случай с вагоном, когда система К условно считается неподвижной, а
- •За время t системы сместятся относительно друг друга на расстояние Vt, а сферический
- •Получилось, что центр сферического фронта
- •Следовательно, постулаты Эйнштейна находятся в противоречии с формулами преобразований Галилея.
- •Для того чтобы в выбранной системе отсчета
- •Длительность какого-либо процесса определяется путем сравнения с промежутком времени,
- •Пусть из точки A в момент времени t1 по часам A отправляется короткий
- •Тогда по определению часы в A и B идут синхронно,
- •Объединим уравнения в систему:
- •Выразим коэффициент γ .
- •Получим преобразования координат Лоренца.
- •Получим теперь формулу для преобразования
- •Поскольку величина
- •Запишем полученные преобразования времени:
- •Запишем теперь полные преобразования координат
- •Анализ преобразований Лоренца
- •6.4. Следствия из преобразований Лоренца
- •Моменты начала и конца события в системе K' фиксируются по одним и тем
- •Эталонные часы С в системе K , синхронизированные часы С1 и С2 в
- •Пусть известна длительность события в системе в системе K
- •В системе К′ координаты начала события:
- •При выводе используем преобразования Лоренца при переходе из К′ → К, учитывая, что
- •Получили, что
- •Тогда можно записать
- •Вывод: длительность события, происходящего в
- •Отметим, что на основании относительности понятий «неподвижная» и «движущаяся» системы отсчёта
- •При исследовании космических лучей в их составе обнаружены элементарные частицы μ-мезоны – элементарные
- •На самом деле, как показывает опыт, мезоны за время жизни успевают пролетать без
- •Срелятивистским эффектом замедления времени связан так называемый «парадокс близнецов».
- •Парадокс заключается в том, что подобное заключение может сделать и второй из близнецов
- •Оставшийся на Земле близнец всё время находится в инерциальной системе отсчета, тогда как
- •Эффекты замедления времени пренебрежимо малы, если скорость космического корабля гораздо меньше
- •Американские физики в 1971 году провели сравнение двух таких часов, причем одни из
- •2. Относительность размеров движущихся тел.
- •Чтобы определить длину стержня в К (длину движущегося стержня), нужно:
- •Длина стержня, измеренная в системе отсчета, относительно которой он покоится, называется собственной длиной.
- •Отсюда следует, что собственная длина является максимальной, она больше длины, измеренной в
- •Рассмотрим два небольших примера.
- •Лоренцево сокращение длины – эффект чисто кинематический.
- •Увидеть – это значит получить световые сигналы, идущие от разных точек тела.
- •3.Релятивистский закон сложения скоростей
- •Проекции скоростей на оси Х′ и Х обозначим соответственно через vx′ и vx
- •Из преобразований Лоренца следует:
- •Поделим на dt числитель и знаменатель дроби:
- •Для обратного перехода от системы К′ в систему К можно легко получить проекцию
- •Удовлетворяют ли полученные формулы второму постулату Эйнштейна?
- •6.7. Интервал
- •Событие можно охарактеризовать местом, где оно произошло (координатами x, y, z), и временем
- •Пусть одно событие имеет координаты x1, y1, z1, t1,
- •Пространственно-временные интервалы бывают 3-х
- •Пусть первое событие заключается в том, что из точки с координатами x1, y1,
- •В случае S 0 рассматриваемые события:
- •Вещественные интервалы между событиями, для которых величина S 0 называются
- •Возьмём мировую точку О некоторого события за
- •Движение частицы со скоростью с, происходящее вдоль оси Х, изобразится на рисунке прямыми
- •Для любой точки А, лежащей в области, названной на
- •Для любой точки В, лежащей в области абсолютного
- •Для любого из событиий С и D, мировая точка
- •Понятие одновременности для событий О и С, и событий О и D является
- •6.7. Релятивистская динамика
- •Эйнштейн показал, что масса является функцией не
- •Ни одному телу, обладающему массой покоя , не может быть сообщена скорость, равная
- •Воснову своей теории Эйнштейн положил
- •Релятивистский импульс запишется в виде:
- •релятивистского импульса от скорости
- •Второй закон Ньютона будет ковариантен
- •6.8. Взаимосвязь массы и энергии
- •Согласно общим принципам механики, изменение
- •Получим
- •Для этого запишем выражение для релятивистской
- •Подставим полученное выражение вместо первого слагаемого в формулу для dEK.
- •Величина
- •Взаимосвязь энергии с импульсом
- •Полученное соотношение показывает, что частица может иметь энергию и импульс, но не иметь
- •Кинетическая энергия
- •Зависимость кинетической энергии от скорости для релятивистской (a) и классической (b) частиц.
- •Докажем, что классическая формула кинетической энергии является частным случаем формулы теории относительности.
- •Разложим функцию
- •Закон взаимосвязи массы и энергии
- •Нельзя, однако, представлять, что масса превращается в энергию и наоборот.
- •Масса тела характеризует его инертность, а также способность тела вступать в гравитационное взаимодействие
- •Первое экспериментальное подтверждение правильности соотношения Эйнштейна, связывающего массу и энергию, было получено при
- •При этом суммарная кинетическая энергия конечных продуктов равна 1,25·10–13 Дж.
- •Инварианты релятивистской механики
- •Заключение
- •Оценивая значение теории относительности, не следует, однако, впадать в философский релятивизм (всё в
- •Не следует думать, что с появлением теории относительности классическая физика полностью утратила своё
Для любой точки А, лежащей в области, названной на |
||
рисунке абсолютным будущим, |
S 2 |
>0. |
Итервал в этом случае является времени-подобным и
t tOA > 0.
Как мы знаем, ни в одной системе отсчета не может стать t = 0, значит, не может быть и t < 0.
Во всех системах событие А будет происходить после
события О.
Для любой точки В, лежащей в области абсолютного
прошлого S 2 >0, |
но |
t tOB < 0. |
Это значит, что во всех системах отсчета событие В
предшествует событию О.
Для любого из событиий С и D, мировая точка
которого лежит в абсолютно удаленных областях, |
|
S 2 |
< 0. |
Интервалы |
SOC и |
SOD – мнимые и |
поэтому являются пространственно подобными. |
Влюбой системе отсчета события О и С или О и D происходят в разных точках пространства.
Понятие одновременности для событий О и С, и событий О и D является относительным.
Водних системах отсчета событие С (или D) происходят позже, в других – раньше события О.
Наконец, имеется одна система отсчета, в которой
событие С (и одна, в которой событие D)
происходит одновременно с событием О.
6.7. Релятивистская динамика
Первый закон Ньютона инвариантен относительно преобразований Лоренца.
Действительно, если тело движется без ускорения в К′ (v′ = const), то его скорость, как это следует из закона
сложения скоростей, останется неизменной и в К.
Второй закон Ньютона оказывается не инвариантен
относительно преобразований Лоренца, если полагать массу постоянной .
Эйнштейн показал, что масса является функцией не |
||||||||
только внутренних свойств тел, но и скорости их |
||||||||
движения. |
|
|
|
|
|
|
|
|
m |
|
m0 |
|
|||||
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
v2 |
|
|
||||
|
|
|
||||||
|
|
C2 |
|
|||||
|
|
|
|
|
m0 - масса покоящегося тела (масса покоя),
m– масса движущегося тела;
v – скорость тела относительно неподвижной системы.
Сувеличением скорости движения масса возрастает
по сложному закону.
|
|
При v c |
m т.е. инерция (релятивистская |
масса) тела беспредельно возрастает. |
|
|
m |
1
1 V/C
Чтобы сообщить такому телу отличное от нуля ускорение, к нему надо приложить бесконечно большую силу.
Между тем, любое реальное воздействие конечно.
Ни одному телу, обладающему массой покоя , не может быть сообщена скорость, равная c.
Со скоростью c могут двигаться лишь частицы, не имеющие массы покоя ( m0= 0).
К таким частицам относятся фотоны и нейтрино, которые во всех инерциальных системах отсчета
движутся со скоростью света c.
Воснову своей теории Эйнштейн положил
требования выполнимости закона сохранения импульса и закона сохранения энергии в замкнутых системах.
Для того, чтобы закон сохранения импульса выполнялся во всех инерциальных системах отсчета, оказалось необходимым изменить определение импульса тела.
В СТО релятивистский импульс |
тела с массой m, |
движущегося со скоростью V |
записывается в виде: |
Релятивистский импульс запишется в виде:
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
m0 v |
|
|
|
|
|||
P m v |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
v |
2 |
|
|
|
||
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|||
|
c |
2 |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
Отметим, что при v<<c выражение для релятивистского импульса переходит в выражение
классического импульса, равного: |
|
|
|
|
|
|
P m0 |
v |