![](/user_photo/_userpic.png)
книги / Физика и философия подобия от преонов до метагалактик
..pdf322 §41. Пространство, время, инерция
себя обладает теми же свойствами, а при взгляде извне пространство-время в них деформируется; в ОТО сохраняется лишь непрерывность, пространство-время становится неоднородным и неизотропным, в частности, синхронизация часов в разных точках становится невозможной.
Из самого факта существования нескольких моделей пространства-времени следует, что их выбор определяется не только допустимой областью применения и требуемой точностью расчетов, но и сложностью самого предмета исследований. Вы делим основные черты пространства, имеющие отношение к происхождению массы и сил инерции, с точки зрения физики, а не геометрии:
а) По Ньютону, пространство вещественно и влияет на инертные свойства мак роскопических тел. Это совпадает с современной точкой зрения в том, что все тела, включая отдельные элементарные частицы, погружены в физический вакуум, напол ненный мельчайшими частицами и полями.
б) Инертная масса проявляется только при ускорении, когда меняется скорость или состояние движения за счет взаимодействия. Инертную массу невозможно изме рить в отсутствие взаимодействия.
в) Инерционные силы пропорциональны массе тела и в конечном итоге объясня ются влиянием посторонних тел или их полями.
г) Равенство инертной и пассивной гравитационной масс было подтверждено в опытах Этвеша [271] с точностью 3-10"9, Дикке [268] с точностью 3-КГ11, Брагинского и Панова [31] с точностью 0,95-КГ12. В последнем случае использовался крутильный
маятник с периодом собственных колебаний 5 часов 20 минут, сделанный из алюми ния и платины.
д) Увеличение скорости движения тела приводит к следующим эффектам в СТО:
—размеры тела сокращаются в направлении движения;
—локальное время тела замедляется по сравнению с ходом времени в неподвиж ной системе отсчета;
—масса и энергия тела растут пропорционально друг другу;
—эффективная инертная масса зависит от угла между действующей силой и ско ростью тела.
е) Скорость света является естественной границей для скорости движения нук лонно-ядерной формы материи, а также и всех более крупных составных объектов.
ж) Скорость света не зависит от скорости источника и определяется свойствами окружающей среды.
з) Существование гравитации, а значит и гравитационной массы, связывается с гравитонами. По оценкам из [120] масса гравитонов «конструируется» из выражения:
т ~ |
~ 1<ГЙ - 10~68 кг, |
|
С |
где Ь — постоянная Планка, А — космологическая постоянная в уравнении Эйнштейна (335), с — скорость света.
и) Во внешнем гравитационном поле масса тела изменяется согласно [230] за счет вклада массы-энергии от гравитационного поля:
Ы = т(1 + ф/с2).
к) Ускоряющиеся массы рядом с пробным телом ускоряют его в направлении своего движения.
л) Материальная точка, движущаяся внутри полого вращающегося тела перпен дикулярно оси вращения, отклоняется в направлении вращения (сила Кориолиса). Внутри вращающегося полого тела возникает центробежный эффект — радиальное поле центробежных сил — эффект Тирринга [362], [363], [293].
§42. Теория относительности |
323 |
Альтернативную точку зрения имеют авторы работы [77]. По их мнению, инерци альная масса тела не возрастает по мере скопления весомых масс вокруг тела, просто меняется инерциальная система отсчета, которая должна падать в поле тяготения. Аналогично трактуются и эффекты к) и л).
В заключение кратко остановимся на двух концепциях пространства-времени — реляционной и субстанциональной, к которым так или иначе приходят все исследо ватели. В реляционной концепции пространство и время определяются лишь как си стема отношений материальных объектов и их состояний и включают в себя такие понятия, как расстояния между объектами, их ориентация, последовательность со бытий, их длительность, отношения прошлого, настоящего, будущего и т. д. Привер женцы субстанциального подхода приписывают пространству (времени) некоторое объективное существование как определенной субстанции, в которой происходят со бытия. Поскольку борьбе сторонников указанных подходов не видно конца (как и борьбе между идеалистами и материалистами), необходимо диалектическое обобще ние обеих концепций.
Согласно принципу вложенности материальных систем (§ 37), пространство наполнено физическими полями и проникающими друг в друга системами частиц, отличающимися массами, размерами и т. д. , так что любой малый обьем не может быть пустым. Соответственно не существуют ни минимально возможный размер — квант пространства, ни квант времени. Мы можем говорить о дискретности пространства-времени лишь в смысле соотношения неопределенностей Гейзенберга
—увеличение точности измерения положений частиц с помощью таких же частиц приводит к увеличению результирующей неопределенности импульса измеряемых частиц, а точность измерения времени ограничивается минимальным периодом используемых часов.
Из-за бесконечности делимости материи мы не можем никакой самый малый обьем объявить пустым и тем самым пространство кажется нам субстанциональным
—изменение состояния одной вложенной в пространство системы частиц может по влиять на состояние другой системы частиц, что выглядит так, как будто само про странство как субстанция влияет на расположенные в нем обьекгы. Таким образом, пространство-время и реляционно и в пределе бесконечности количества материальных систем различных размеров субстанционально.
§ 42. Теория относительности
а) Инерциальные системы.
Начнем с определения понятий, важных для дальнейшего изложения. С физиче ской точки зрения под системой отсчета можно представлять совокупность непод вижных друг относительно друга тел или одно твердое тело в соединении с часами. Математически это можно выразить путем построения в точке отсчета четверки линейно-независимых векторов, которые как бы фиксируют геометрическое пространство-время. Продляя эти векторы в бесконечность и превращая их в твердые материальные координатные оси, получаем систему координат.
Инерциальной системой отсчета-является по определению такая система, в кото рой выполняется закон инерции: материальная точка в отсутствие сил или их равно весии находится в покое или в состоянии равномерного прямолинейного движения. Согласно преобразованиям Лоренца в СТО, если в какой-либо инерциальной системе траектория материальной точки является прямой линией при движении по инерции, то и в любой другой инерциальной системе траектория будет прямой. Легко проверить, что тела, свободно падающие в одном и том же однородном
324 |
§42. Теория относительности |
гравитационном поле с одинаковым ускорением, также образуют друг относительно друга инерциальные системы.
Принцип относительности можно сформулировать так: если в инерциальной системе координат находятся две изолированные от внешних воздействий материаль ные системы, одна из которых покоится, а вторая двигается по инерции с постоянной скоростью, то физические процессы в этих материальных системах протекают одина ково и никакими внутренними экспериментами невозможно определить, движется ли система или покоится.
Инвариантность формы записи физических уравнений относительно каких-либо преобразований координат называется ковариантностью. Например, запись уравне ний Ньютона через 3-мерные векторы приводит к их инвариантности относительно преобразований Галилея, использование 4-мерных векторов в СТО приводит к инва риантности относительно преобразований Лоренца, а применение тензоров в ОТО дает ковариантность уравнений для метрики при произвольных непрерывных преоб разованиях координат.
Рассмотрим следующее утверждение, претендующее на роль некоторого обобще ния закона инерции: если равнодействующая всех сил, действующая на движущуюся материальную точку, все время перпендикулярна скорости точки и неизменна по величине, то точка движется с постоянной по модулю линейной скоростью и враща ется с постоянной угловой скоростью.
Если сила равна F, линейная скорость К, угловая скорость со, радиус вращения Л, масса т, то можно записать:
откуда при постоянных F, V можно найти радиус и угловую скорость:
Я = mV1 |
F |
(362) |
F ’ " |
mV' |
|
При малых F радиус Я стремится к бесконечности, материальная точка двигается по дуге большого радиуса, практически по прямой, и тем самым выполняется закон инерции.
Возьмем теперь две инерциальные системы Кх и К2 , в которых материальная точка движется с постоянными скоростями Vxf V2 соответственно. Полагая, что ве личина силы F, действующей на материальную точку, не зависит от выбора системы отсчета, в некоторый момент включим эту силу так, чтобы она была всегда перпен дикулярна скорости. Тогда для мгновенных радиусов вращения в системах Кх и К2 в начальный момент времени получим:
Однако, поскольку Vx* V2, то и Ях # Я2. Возникает парадоксальная ситуация — наблюдаемый радиус вращения материальной точки оказывется зависящим от выбо ра инерциальной системы отсчета, чего на первый взгляд быть не должно. Получен ное противоречие возникло от того, что мы предположили возможность перпендикулярности силы и скорости движения как самостоятельного свойства, не зависящего от выбора системы отсчета. На самом деле это не так — если F перпен дикулярна V2 в системе К2, то при взгляде из системы Кх сила F и скорость V2 бу дут не перпендикулярны, поэтому хотя Vx* V2, но радиус вращения будет одинаков.
Подобные эффекты разъясняются в рамках специальной теории относительности (СТО), которая была выведена из двух казавшихся вначале совершенно разнородных
§42. Теория относительности |
325 |
принципов — одинаковости скорости света в инерциальных системах и принципа относительности. Принцип постоянства скорости света до сих пор является самым интригующим, поскольку вступает в противоречие с галилеевским принципом сло жения скоростей и требует изменения последнего. Ниже мы разовьем более «естественный» подход, базирующийся на равноправии инерциальных систем и зави симости скорости отсчета времени от движения часов, так что принцип постоянства скорости света получается в качестве следствия.
б) Замедление времени, сокращение длины и постоянство скорости света.
Рассмотрим различные случаи распространения электромагнитных волн между материальными точками Рх, Р2, Ръ>РА\
1. Точки РхиР 2>неподвижные в инерциальной системе К\ движутся параллельно оси X в плоскости XOY со скоростью V (рисунок 62). Из Рх излучается короткий световой импульс, который принимается точкой Р2 в положении S. Свет проходит путь SPXсо скоростью с за время А/, за это же время точка Р2 преодолевает путь SP2:
At |
= |
SP |
SP |
— 1 |
= — -. По теореме Пифагора имеем: |
сV
(SP2)2 + (РХР2) 2 = (*$Р,)2. Обозначая РХР2 = сД/0, найдем:
At |
А'о |
(363) |
V |
T ^ v ? ’ |
|
Из (363) следует, что для связи движущихся точек Рх и Р2 требуется больше времени, чем если бы эти точки покоились относительно произвольной системы ко ординат К. Добавим теперь к схеме рисунка 62 точки Р2и РА(на рисунке не показаны) так, чтобы фигура РхР2РгРАпредставляла собой квадрат со стороной РХР2, а плоскость квадрата была перепендикулярна оси X. Если этот квадрат неподвижен относительно системы координат К, то периодическое движение светового зайчика между точками РХ,Р 2,Р 3, РА будет представлять собой часы с периодом движения Г0 = 4 Д/0. Пусть теперь квадрат движется со скоростью V вдоль оси X, оставаясь все время перпенди кулярным ей. С учетом (363) период движущихся часов увеличится:
Таким образом, время в движущихся часах системы К' с точки зрения неподвиж ного наблюдателя в К замедлено, замедлены и все процессы — процесс длительно
|
|
стью Т0 в неподвижной системе |
К |
||
К' |
v |
требует большего времени Г, если он про |
|||
исходит в движущейся системе К'. Если |
|||||
|
|
||||
|
|
два одинаковых процесса начались в один |
|||
|
|
и тот же момент времени и в К и в К', то |
|||
|
|
наблюдатель в К при завершении процес |
|||
|
|
са в А' обнаружит, что процесс в К ' |
еще |
||
|
|
не закончен. |
|
||
|
|
Отметим, что пока наши рассуждения |
|||
|
|
касались |
замедления периодических |
||
Рис. 62. Система отсчета К и точки |
процессов, |
происходящих перепендику- |
|||
лярно скорости движения. Однако |
сам |
||||
Рх, Р2 двигаются параллельно со скоро |
факт наличия квадрата скорости в (364) |
||||
стью Vвдоль оси X системы отсчета К. |
показывает, что эффект может не зависеть |
||||
|
|
![](/html/65386/197/html_K_dTU5fIfd.tU05/htmlconvd-syGhPs325x1.jpg)
328 |
§42. Теория относительности |
Аналогично, частота, принимаемая в точке Р3, будет равна:
v |
_ vcy 1 - у 2/с 2 |
_ у0Л/ 7 ^ Т |
3 |
1+ v/c |
(370) |
J c T F ' |
Соотношения (369) и (370) являются формулами Допплера для частоты, прини маемой от приближающихся и удаляющихся источников излучения. Если ввести угол (р между вектором скорости V и направлением между источником и приемни ком излучения, то путем более подробного рассмотрения можно свести (369) и (370)
в одну стандартную формулу: |
_________ |
|
_ |
v j l |
- Уг/с 2 |
|
1 |
(371) |
|
у |
|
|
1 ------cos<р |
с
4. Пусть излучающая материальная точка Р2 покоится относительно инерциаль ной системы К, точка Р, движется в направлении Р2 со скоростью V, а точка Р3 удаляется от Р2 также со скоростью V. Найдем принимаемые частоты в Р, и Р3, ес
ли Р2 излучает с частотой v0, периодом Т0 и длиной волны А0. Ситуация для точек Pj и Р2 приведена на рисунке 66. Предположим, что в системе К начальное расстоя ние Р,Р2 равнялось А0, так что Р,Р2 есть расстояние между двумя соседними греб нями волн. В следующий момент из Р2 выходит очередной гребень, который далее встречается с движущейся точкой Рхв положении S. Тогда можно записать:
|
ср |
ор |
Т,= |
С = |
У ’ PA = SP> + SP» |
А0 |
= УТ, +сТ, = (У + с)Тг |
Время Тхесть период встречи точки Р, с гребнями волн с точки зрения наблюда теля в К, то есть период волны по времени системы К. Однако наблюдатель, нахо дящийся в движущейся материальной точке Рх, имеет другой ход часов, чем это кажется из системы К (свое собственное время). Используя (364), (365), находим:
|
|
т01 = |
7-1Л/1 |
- |
У2/ с \ |
|
|
(372) |
|
= |
у, |
^ _____ 1________ |
V + с _ _ у0(1 + V/c) |
_ v j c + |
У |
||||
V,“ |
V1 “ ^ / c J |
Т ^ \ - У г/сг |
А0>/1 - Уг/с7 |
V1 ~ |
у 2 / с 2 |
л1с ~ v |
' |
||
Для наблюдателя в удаляющейся материальной точке Р3 |
принимаемая частота |
||||||||
будет равна: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
_ v0(l - |
V/c) |
_ уол/ с - |
V |
|
(373) |
||
|
|
Vl - |
V2/сг |
4 ^ + У |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
Из равенства частот (369) и (372), (370) и (373) в частности следует, что принимае мая частота в Р, не зависит оттого, движется ли излучающая точка Р2 к Рх, или на оборот, сама точка Р, движется к покоящейся излучающей точке Р2 — важной величиной оказывается лишь относительная скорость их сближения.
5. |
Пусть вначале материальные точки Р, и Р2 неподвижны относительно инер |
|
циальной системы К, а затем с момента txточка Р2 начинает удаляться от Рх со ско |
||
ростью Vвдоль направления Р,Р2. Если начальное расстояние между точками равно |
||
Р,Р2, то в течении промежутка времени t1 — tx~ РхР2/с в точке |
Р, будут принимать |
|
излучение из Р2 с частотой vQ. Начиная с момента /2 в точке |
Р х появится излуче |
|
ние с уменьшенной частотой v ,, равной частоте v3 в (370): |
|
§42. Теория относительности |
329 |
_ Уол/с - V
(374)
'J c + V ‘
Сообщим теперь точке Р, скорость К так, чтобы расстояние РХР2 оставалось не изменным, а Р, и Р2 двигались синхронно. Появившееся движение точки Р, вновь увеличит принимаемую в ней частоту излучения из Р2. Теперь мы должны исполь
зовать соотношение (372), в котором вместо v0 нужно подставить частоту v, из |
|
(374): |
|
_ v j c - v |
J 7 T V |
/ с Т У |
' J 7 ^ v ~ Va' |
Таким образом, если расстояние Р,Р2 остается неизменным, то наблюдатель в Рх будет фиксировать одну и ту же частоту v0 из точки Р2 независимо от того, покоятся
ли точки |
Pj и Р2 |
относительно системы К или синхронно двигаются, будучи за |
||||||
фиксированы в одном материальном теле или в инерциальной системе К'. |
||||||||
6. |
Пусть материальная точка |
Р3 |
покоится относительно системы К, а точка Р2 |
|||||
двигается вдоль оси X со скоростью |
V (рисунок 67) и излучает электромагнитные |
|||||||
волны с частотой v2 и длиной волны А2. Предположим, что в некоторый момент вре |
||||||||
мени отрезок |
Р2Р3 |
= А2 и точка Р2 излучает очередной гребень волны. Тогда за вре |
||||||
мя Т2 = к 2/ с |
этот |
гребень достигнет точки |
Р3 |
, за это же время точка Р2 со |
||||
скоростью V переместится в положение Л/, где излучит следующий гребень. Из ри |
||||||||
сунка 67 |
видно, что новое расстояние между гребнями МР3 = А3 больше, чем |
|||||||
Р2Р3 = Я2 , и длина волны растет. Найдем зависимость длины волны и частоты, при |
||||||||
нимаемой в Р3 , в зависимости от угла |
ip между направлениями на излучающую |
|||||||
точку Р2 |
и скоростью ее движения V. Если SP2 — перпендикуляр на МР3 , а угол |
|||||||
Р2МРЪравен л |
- ip, то можно записать: |
|
|
|
||||
|
МРЪ = SP3 + MS, |
SP2 ~ |
Р2РЪ= А2, |
MS ~ МР2COS(JT - ip), |
||||
|
|
MP2 = VT2, |
Т2 = А2/ с, |
А3 |
= Л 2(1 + - COS(JT -<р)). |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
С |
Для частоты v2 нужно учесть (365), и переходя от длин волн к частотам с помо щью обычного соотношения v = с/А, окончательно получим в согласии с (371) для удаляющегося источника:
, |
- J p g |
. -Jp g. |
„75, |
1 |
4* —COS(tt - ip) |
1 ----- cosp |
|
|
c |
c |
|
7. Пусть материальная точка А покоится относительно системы л и является из
лучателем, а приемником служит точка Р„ |
|
|
двигающаяся со |
скоростью V (рисунок |
|
68). Предположим, что в некоторый мо |
|
|
мент отрезок РхР3 = А3, предыдущий гре |
|
|
бень волны находится в точке Рх, а точка |
|
|
Р3 излучает очередной гребень. Пока этот |
|
|
гребень достигает положения М со скоро |
|
|
стью света, точка Рхтакже передвинется в |
|
|
М со скоростью |
V, и новая длина волны |
|
МРЪбудет меньше, чем РХР3 = А3. Найдем |
|
|
длину волны и частоту, принимаемые в |
|
|
Р„ в зависимости от угла гр между МРЪи |
Рис. 67. Точка Р3 покоится, излучающая точка |
|
скоростью V: |
|
Р2 двигается вдоль оси X со скоростью V. |
330 |
§42. Теория относительности |
||
PXPZ = SPX+ SP2i |
P}P, = A3, |
SPX~ MPXcost/;, MP, = Г Г ,, |
|
|
S7> ~ M/>3 = А,, |
Г, = MPJc = X J c , |
|
Я3 |
= Я,(1 |
V |
V |
+ — cos^/0, |
v. = v3(l + —cosip ) , |
||
|
|
c |
c |
Частота vx оценивается по времени неподвижной инерциальной системы Kt а наблюдатель в движущейся точке Рхбудет воспринимать частоту v0, из-за замедле ния времени в Рх относительно системы К (смотри (364) и (365)):
|
|
M l |
V |
|
|
|
+ —cosyf) |
|
|
|
vn, = |
|
с |
(376) |
|
Vl - V2/с 2 |
V1 “ |
|
|
8. |
Пусть материальные точки Рх и |
Р2 двигаются со скоростью V параллельно |
оси ЯГ, как показано на рисунке 69, а линия излучения из Р2 в Рхсоставляет угол <р с осью X. Предположим, что пока излучение идет из Р2 в положение S, точка Р, так же достигает S. Частота излучения от точки Р2 вдоль линии SP2 с точки зрения не подвижной системы отсчета К равна v3 из (375). Частота же излучения, принимаемого наблюдателем в движущейся точке Рх, равна v0I по (376). Подстав ляя v3 из (375) в (376), найдем г01, учитывая, что cosтр = соб(л - <р) = - cosp:
Рис. 68. Излучающая точка Р3 покоится, точ- |
Рис. 69. Излучающая точка Р2 и точка Р, дви- |
ка Р, двигается вдольоси X со скоростью V. |
гаются синхронно вдоль оси X со скоростью V. |
Мы получили, что при обмене сигналами между любыми двумя неподвижными друг относительно друга материальными точками наблюдатели в этих точках будут воспринимать одну и ту же частоту света независимо от того, покоятся ли эти точки относительно произвольной инерциальной системы К или двигаются относительно нее с постоянной скоростью V. Неизменность принимаемой частоты от состояния движения эквивалентна постоянству скорости света в каждой инерциальной систе ме, составленной из зафиксированных излучателей и приемников света. Если же приемник и излучатель двигаются друг относительно друга, то принимаемая частота излучения изменяется вследствие эффекта Допплера.
в) Скорость света и эфир.
Вышеизложенное обьясняет, что неизменность скорости света в инерциальных системах, принятая Эйнштейном в качестве первого постулата теории относительно сти, является следствием независимости частоты принимаемого излучения, испу щенного источником в инерциальной системе, от скорости движения самой
§42. Теория относительности |
331 |
инерциальной системы. Для иллюстрации приведем следующий простой пример. Пусть на спокойной воде находятся приемник и генератор волн, связанные друг с другом жесткой штангой, а волны от генератора идут по воде с некоторой постоян ной скоростью (в предположении, что их скорость не зависит от длины волны) и дос тигают приемника с частотой v0. Приведем в движение штангу вдоль ее длины вместе с приемником и генератором. Относительно неподвижной воды частота волн от генератора уменьшится по закону Допплера (генератор «убегает» от предыдущих испущенных волн), однако приемник набегает на встречные волны, так что для дви жущегося приемника принимаемая частота останется прежней. Наблюдатель в при емнике не заметит равномерного движения по воде и для него частота и скорость движения принимаемых волн не изменится.
Хотя инерциальные системы оказываются эквивалентными для наблюдателей в них, имеется одно то общее, что обеспечивает саму скорость движения волны, то есть среда, переносящая волну. На воде скорость поперечной волны определяется ускорением силы тяжести, поверхностным натяжением, длиной волны и плотностью воды; скорость звуковых волн зависит от модуля всестороннего сжатия (а также от модуля сдвига) и плотности вещества, где распространяется звук. Поэтому можно предположить, что скорость света, являющаяся в вакууме константой, определяется внутренними характеристиками той среды, где распространяются электромагнитные волны.
Сам факт постоянства скорости света говорит о том, что распространяющееся электромагнитное поле не является самостоятельным обьектом в том смысле, что не требует носителя, а скорее является движущимся возбуждением некоей среды типа покоящейся или движущейся заряженной плазмы. Такая среда по современным по нятиям является физическим вакуумом, по старинным же определениям эта среда носит название эфир. Хотя понятие эфира в сознании ученых не раз было скомпро метировано, укажем здесь, что и по мнению Эйнштейна [229], наша неспособность выделить эфир в какой-либо системе отсчета и теория относительности в целом не достаточны для того, чтобы отвергнуть эфир. В разобранном выше примере состоя ния покоя и движения по воде оказались эквивалентными — приемник не чувствует движения по воде. Аналогично и мы не замечаем движения сквозь эфир. Тем не ме нее имеется возможность поставить определенные метки, которые, как можно пола гать, однозначно связаны с эфиром в нашей области пространства и тем самым как бы фиксируют его для нас. Речь идет об фоновом реликтовом излучении Метагалак тики, которое относительно Земли почти изотропно.
Найдем скорость Земли относительно системы координат К, связанной с фоно вым излучением так, что в К излучение становится полностью изотропным. Исполь зуя (372) и (373), получаем для частот, принимаемых с разных сторон Земли:
.. |
_ |
Vofl |
+ |
.. - |
VO0 |
- |
у / с ) |
|
01 |
|
|
03 |
v i |
- |
у1/ ’ |
У01 _ |
с |
V |
у _ |
~ ^оз) __ с(^01 ~ Гоз) |
|||
*03 |
С - У 9 |
|
v01+v03 |
|
|
т01+ г03 |
здесь с — скорость света, Т01, Т03 — эффективные температуры излучения, принимаемого на Земле с двух
противоположных сторон вдоль скорости ее движения относительно К. Температуры Т01 и Г03 связаны с длинами волн, а значит и с принимаемыми час
тотами излучения законом смещения Вина (351). Если считать согласно [193], что