книги / Физические основы прогнозирования долговечности конструкционных материалов
..pdfгде /о(и)— Бесселева функция I рода нулевого порядка; /i(p) — Бесселева функция I рода первого порядка; Bi = aR/K{) а —. коэффициент теплоотдачи полимерного покрытия б окружаю щую среду; >„1— коэффициент теплопроводности цилиндра.
В формуле (9.13) tfi=A,i/cip; |
pi, С\ — плотность |
п теплоем |
кость материала цилиндра. |
Р 2 , С2 — плотность |
и теплоем |
Коэффициент k — Р 2 С2 6 / Р 1С 1Я ; |
||
кость полимерного материала. |
|
|
Выражения (9.14) и (9.15) справедливы при условии аб <^; <С К что в рассматриваемой задаче выполняется: для полиа мида а = 10 вт/м2К, = 0,29 вт/МК, б = 10-3 м.
Кроме того, в рассматриваемой задаче всегда выполняется условие Fo > 1. Поэтому в выражении (9.13) под знаком суммы достаточно сохранить только первый член. Из выражения (9.13) можно получить решение и для ограниченного цилиндра длиной L. Для этого решение (9.13) умножается на решение Qn(z, /) для задачи о пластине толщиной L(z — координата по оси, пер пендикулярной пластине)
т(Г, г, О - Т<
То — Тс
При условии aL <С 2Xj и 4аа > L2 (для данной задачи вы полняется) после ряда преобразований это выражение прини мает окончательный вид
Т (г, г, t) - Тс |
(9.16) |
|
Т о - Т с |
||
|
тде
Выражение (9.16) достаточно точно описывает температуру остывающего цилиндра с полимерным покрытием. Однако оно громоздко и для данной задачи получим решение в более про стой форме с учетом того, что температура внутри самого метал лического цилиндра не зависит от z и г. В соответствии с зако ном сохранения энергии:
где Q— количество теплоты в детали; |
Ф — тепловой поток |
энергии с поверхности образца, |
|
Q = c,m1(Т — Т0) + с2т2(Т — Т0)9 |
|
гп\ — масса цилиндра; т 2— масса полимерного слоя, |
|
rni = рxLnR29 пг2 = 2яр2 (R -f |
б£- |
381
Согласно закону Ньютона:
Ф = a s ( T - T c),
где s — поверхность теплоотдачи. Теперь после ряда преобразо ваний изменение температуры детали во времени может бить
списано выражением:
7’ = Гс + (7'0- 7 ’с )е -'Ч
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(9.17) |
|
|
где |
|
2aUR + b)L + (ft+6)2] |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
C\B?Lp\ -f- (2 R 4 " 6 ) C2 6 LP2 |
|
|
|||
|
|
Если |
задачу |
рассматривать |
|
только |
|||
|
- применительно к стали и полиамиду, от- |
||||||||
|
х дельные элементы коэффициента фд мо- |
||||||||
Рнс. 9.13. |
Зависимость |
гут |
быть |
рассчитаны |
заранее, |
что не- |
|||
температурного коэффи- |
сколько упрощает его вид: |
|
|
||||||
цнента у для детали типа |
|
" |
г |
Лw |
, |
, D , M2 i l n |
~ |
2 |
|
«вал» с полимерным но- |
|
^ |
I (1< -+• о) L |
|
[ к -f- oj j ш |
|
|
||
крытисм от |
временного |
|
|
2R2L + 2,25 (R + 6/2) 5L |
|
||||
фактора x |
Здесь значения /?, 6 и L имеют размер |
||||||||
|
|
ность |
в |
мм. Для |
практических |
целей |
может быть предложен график, изображенный на рис. 9.13, где
представлена |
зависимость относительного температурного |
||
коэффициента |
у = ( Т 0— Сс)Ц Т — 7» |
от |
временного фактора |
х = t[(R + б)L + (R + o)2)/\R2L + 1,5(7? |
+ |
0,56)6L|= 3,3. Зави |
симость рассчитана для полиамидного покрытия и стальною цилиндра при следующих исходных значениях: а — 10 вт/м2К; /.- = 57 вт/м-К; лп = 0,29 вт/м-К; рс = 7860 кг/м3; рт= = 1130 кг/м3; Со = 502 дж/кг-К; сп = 2000 дж/кг-К; (т, г, L — в мм; / — вс . Таким образом, зависимость (9.17), которая опи сывает температуру сплошного цилиндра с полимерным покры тием в любой момент времени /, получена в числовой форме.
Не менее важное значение имеет исследование процесса на несения полимерных покрытий на внутренние цилиндрические поверхности.
Термодинамический процесс остыванш1втулки с полимерным покрытием существенно отличается от остывания монолитного цилиндра, что связано с ее конфигурацией, развитостью поверх ности теплообмена. Как правило, но условию работы полимер ное покрытие требуется наносить только на ее внутреннюю, ра бочую поверхность. Однако технология нанесения порошкозых полимерных материалов по большинству известных способов сопровождается формированием слоя и на наружных поверхно стях. Поэтому для исследования тепловых процессов, протека ющих во время формирования адгезионного соединения поли
38 2
мерное покрытие — металлическая втулка, целесообразно рас смотреть две расчетные схемы: первая — с наружным и внут ренним покрытием; вторая — только с внутренним.
Пусть R\ и R2 соответственно наружный и внутренний ра диусы металлического полого цилиндра длиной L. Начальная температура Т„ равномерно прогретого металла после нанесе ния на него полимера опускается до То. Температура окружа ющей среды — Тс. По всей металлической поверхности имеется полимерное покрытие толщиной б. Ставится задача: установить закономерность изменения температуры Т во Бремени /.
Решение находится как произведение температур для бес конечного полого цилиндра и бесконечной пластины толщиной б. Уравнение теплопроводности для цилиндра имеет вид
(9.18)
Здесь г — текущий радиус.
Производные, которые входят в выражение (9.18), можно выразить через конечные разности:
Здесь Т\ — температура |
узла (i, k ); i — номер узла |
по оси г; |
|
k — номер узла по оси t. |
|
|
|
Выражение (9.18) в конечных разностях есть: |
|
||
(7t+] - |
Ti)/At = |
а {(71,1- 271 + 71_0/Дг2 + |
|
+ |
(7f+l - |
Tl)/Ar [Аг ( i - 1) + 7?,]}. |
(9.19) |
Если рассматривать случай, когда полимерный слой имеется только на наружной поверхности втулки, уравнения теплового баланса принимают вид:
(Т ^ 1- Tk„)/At = 2 [ Д (Т*_1— Тп) + а (71 - |
71)]/с,р,о)Дг; (9.20) |
<D = 1 + 2 с2бр2/с,р ,Д г; |
|
Дг = (Т?2 — R\)!(п — 1); |
|
с1, pi — теплоемкость и плотность металла; |
с2| р2— полимера; |
п — число узлов; а — коэффициент теплоотдачи в окружающую
среду; X — коэффициент теплопроводности |
материала |
втулки |
(металла); |
|
|
(T\+l - if) At = 2[ а (7 1 - 71) + Д -(7 1 - |
7 1 )]|с р ,Д г , |
(9.21) |
383
A t —должно удовлетворять устойчивости решения и определя ется но формуле: Лt = k (Аг)2/а.
Аналогично, если полимерный слой нанесен на внутреннюю поверхность втулки, при тех же условиях уравнения теплового баланса запишутся:
Г1+д ~ Г‘ |
= 2 [ ^ ( 7 f - |
7f) + а ( Т к - |
т Щ с , р М п |
(9.22) |
* A, |
" = 2 [ а (7* - |
Т *) + ^ ~ ( T nk A - |
т Щ сх9хА г . |
(9.23) |
Если теплоизоляционный слой полимера имеется па наруж ной и внутренней поверхностях, то необходимо использовать уравнения (9.19), (9.20) и (9.22).
Средняя температура цилиндра рассчитывается с помощью выражения:
Т |
1 |
Т*+ •••+ Tn-^j(ri — 1). |
л с р |
Дг (л — 1) |
|
|
|
Ri |
|
|
(9.24) |
Решая с помощью выражения (9.24) в зависимости от рас положения полимерного покрытия системы уравнений (9.25), (9.22), (9.23), или (9.19), (9.20), (9.22), можно определить Tvv в бесконечном полом цилиндре, когда покрытие нанесено на наружной и внутренней поверхности или только на внутренней. Для конечного полого цилиндра, т. е. для втулки длиной L, средняя температура определяется как произведение температур бесконечного цилиндра и пластины толщиной L:
гр |
/ <Т|Ц<7тПЛ\1/2 |
|
1 ср---ср* ср/ |
|
|
Реально всегда выполняется условие Bi — 2Л ^ |
Поэтому |
для средней безразмерной температуры пластины справедливо равенство:
г — Тс \ пл __ |
цч |
_ |
_ |
|
|
1 f |
2sinV D j g )s(V B i 2x/L) |
e - Bi F\ |
|||
J n - T c J |
J/2 |
л/вГ + |
^ . в|„ 2л/вГ |
||
|
|||||
Таким образом, средняя температура втулки равпа: |
|
||||
Tlfi = |
Tc -\- (Ttp — 7с) е—BiF°\ Fn = 4at/L2; |
(9.25) |
Т'ср —для заданного времени рассчитывается по формуле (9.24). Выражение (9.25) является искомой зависимостью для рас чета температуры детали в процессе ее охлаждения с полимер ным покрытием. Этот процесс во времени очень быстро стано-
384
вится регулярным, поэтому расчет средней температуры с до статочной точностью можно выполнять с помощью формулы:
Тср = Тк + (Т0- Т с)е-™, |
(9.26) |
где для рассматриваемой детали «втулка» с полимерным по крытием коэффициент ф2 представляет собой следующую зави симость:
. |
(*?г + цй)1/. + 2т Г(/?г + ца)г -(У?,-<7б)г]} |
с,л(/?5 - |
+ я [(Я , + * 2) н + (Л5, — 6 2 )^ ] c M ,L |
Если полимерный слой находится только на внутренней поверхности, то следует принять <7=1, ц = 0. Если полимер находится снаружи и внутри втулки, то <7=1,
JLL= 1. Таким образом, для первого из этих слу чаев с учетом того, что
Рис. 9.14. Кинетика изменения числа N адгезионных связей в процессе формирования по лимерного покрытия при пере менной температуре
a |
R формула для расчета коэффициента фа принимает вид: |
||||||
|
ч _ |
a [jtL(fl, + fl2) + 2л(flf - |
ff?)] |
|
|||
|
С учетом установленных ранее значений о, С\, |
с2, р2 |
|||||
|
фг |
(I |
+ 2B ' L ) |
10 |
4 |
|
(9.27) |
|
1 9 .6 Й |
- f 2 2 ,6 6 ( 2 |
+ |
В / Ц , ) |
’ |
где B = R2 — Rx.
Здесь геометрические размеры подставляются в м.
Таким образом, и для втулки с покрытием получено выра жение, описывающее ее температуру в процессе охлаждения после нанесения и оплавления полимерного слоя.
На рис. 9.14 изображены графики изменения числа адгезион ных связей N, приходящихся на единицу площади в контакте
термопласт — подложка, |
при |
переменной температуре T(t): |
|||
N 1— число |
образующихся |
связей, |
возникающих в |
результате |
|
появления |
полярных групп |
при |
термодеструкции |
полимера; |
|
N2— число сохраняющихся связей. |
Пусть tm момент, соответст- |
25 Заказ М> 248 |
385 |
вующий максимальному значению N2, т. е. наибольшей адге зионной прочности. Можно записать:
I |
dt |
|
|
|
dt |
(9.28) |
N.и * » ) - к $ |
V, |
- И 1 |
О TQexp |
UA + UF .. |
||
р |
ToCXp-j^r |
it) |
W (0 |
|
||
|
|
|
|
|
||
где и л и Ui— энергия активации образования и разрыва |
свя |
зей; х — коэффициент пропорциональности. Первый член в скоб ках отражает число образовавшихся адгезионных связей, вто рой — разрушившихся.
Для вала и для втулки получен один и тот же вид зависи мости температуры от времени:
Т = ТС+ (Т0— ТС) е-**.
Здесь if = tfi — для вала, if = фг— Для втулки. Принимая во внимание малость сомножителя if в показателе экспоненты, можно считать ехр — ф/ » 1— ф/.
Тогда выражение (9.28) переписывается в следующем виде:
X |
( ‘с |
dtexp |
и А |
Na(tm) = — |
I ^ |
ц То_ Тс)1^ . _ То]к |
|
|
I о |
|
|
UA + UF
bH T0— Tc) t —n \ k
Из условия N-z{t = tm) = 0 следует:
гп
|
|
-----L |
|
|
то |
где |
|
|
U, |
аг= |
u A + v F |
|
" к ~; |
( е"Й2/(с_В<) dt = 0, |
(9.30) |
й |
|
с = Тв, В = Ц (Т 0 — ТС).
При введении переменной а2/{с — Bt) = х уравнение (9.30) перепишется в виде:
в-а/(е+В<) ^ ( е ^ / х 2) dx = 0. (9.31)
ТоВ а2/с
Преобразуя фигурирующий здесь интеграл, имеем
а,/(с-В<) |
(е*/лг) dx = |
~ |
“ |
|
\ |
\ (e-x/х2) dx — |
\ |
(e-xfx^dx. |
|
Chfc |
a d С |
a , l ( c - B t ) |
|
|
J |
- |
- |
|
38 6
Поскольку второй член в правой части этого выражения значи тельно меньше первого, делается допущение
ауЦс—Bi) ос
^ |
(е ~х/х *) d x « § (e ~x/x a) d x . |
a<ifc |
a7jc |
После замены переменной у — с/ax следует:
|
|
<W(C-Bt) |
|
ос |
|
||
|
|
|
Г |
(е_х/д^) d x я? — |
\ (с- ау/с/ у 2) d y . |
(9.32) |
|
|
|
|
ahe |
с |
I |
|
|
Известен несобственный интеграл: |
|
||||||
в- ** |
d t |
_е |
у |
Г . ___ п _ , |
п (пn-f 1) |
п ( п + 1) (н + 2) |
|
tn |
~ |
У L1 У ' |
У |
|
+ ■ • • • |
||
|
|
|
|
|
|
|
(9.33) |
Таким образом, в выражении (9.32) имеется интеграл вида (9.33), где п = 2 . Принимая во внимание довольно большое значение у, при котором п[у < 1, в данном случае в скобках можно ограничиться только двумя первыми членами, тогда
а21сJ |
а2/сл |
|
|
|
|
Теперь уравнение (9.31) принимает вид: |
|
|
е - а Ц с - B /t„,) _ . Г2 е-л2/с _ о |
(9.34) |
|
|
Гоа2В |
|
|
|
|
После преобразований отсюда следует |
|
t ~ J _ / V __________________£•______________
т |
В \ |
а2/'с — 2 1 п г + 1 п т 0 + 1 п с о ^ |
Отсюда после подстановки в окончательном виде получается следующее выражение для расчета момента tm, соответствую щего максимальной адгезионной прочности при нанесении поли мерного покрытия на нагретую деталь типа вал или втулка,
|
|
*т~ |
'ПТ0'-тс) х |
|
|
|
Г |
In- |
V A + V F |
+1п ^ (Г 0- 7 ’с) - 2 1 |
1 |
U A + V F |
' |
k рп то + |
A u F |
п 7-0| + |
■ ~kT |
J |
(9.35)
25* |
3S7 |
Выполняя аналогичные преобразования и вычисления инте гралов в выражении (9.29), можно привести его к следующему виду:
Х |
п R* |
А ьтГ 1 |
/ . е - ^ / кГ° 1 |
|
*о(Т0 - Т с) ® |
L U \ |
(9.36) |
То |
(UA + Upf \ |
Если теперь приравнять к нулю производную этого выражсиия по То, то возникает уравнение для расчета оптимальной температуры нагрева детали при заданной продолжительности процесса нанесения полимерного покрытия tm:
In- |
k / 0 + l n ( ! |
+ t / 0 |
1п( ! + 2 Т ± + и А ) |
(9.37) |
|
|
С достаточной точностью в правой части этого выражения можно ограничиться лишь первым членом. Тогда оптимальная температура может быть рассчитана по формуле:
То |
VF |
(9.38) |
|
k In (£щ/То) |
|||
|
|
Полученные аналитические зависимости открывают возмож ность построения оптимального технологического процесса, при котором достигается максимальная прочность покрытий, созда ваемых с помощью термопластов.
9.5. Влияние влаго- и маслопоглощения полиамидного слоя на его адгезионную прочность
Агрессивные среды, в которых происходит снижение проч ности полимерных материалов, можно разделить на физически и химически активные [98]. Предполагается, что в физически активных средах не происходит разрушение химических связей основных полимерных цепей. Хотя, если принять во внимание современную концепцию о разрыве химических связей как ме- хано-химической реакции, такое деление следует признать условным [ПО].
Согласно эффекту Ребиндера, снижение прочности полимера, как любого другого материала, в поверхностно-активных жид ких средах происходит за счет уменьшения его поверхностной энергии в результате адсорбции молекул жидкости и расклини вающего эффекта ее тонких слоев, проникающих в микродсфекты [205]. Воздействие жидких сред значительно осложняет механизм разрушения [148]. К тому же проникновение в поли мер низкомолекулярных соединении обусловливает протекание в нем одновременно двух процессов: снижение прочности за счет уменьшения межмолекулярного взаимодействия и повыше ние подвижности элементов надмолекулярных образований, со провождающееся уже возрастанием прочности [246]. Одновре менное проявление этих двух эффектов приводит к немонотон
3 8 8
ному изменению прочности полимерных материалов. Иногда на нервом этапе отмечается се значительное увеличение, которое затем сменяется заметным разупрочнением. Предполагается, что проникновение жидкости происходит за счет диффузии и моляр ного переноса но его субмикро- и микродефектам [148, 246]. По мнению Гуля [65], дефекты структуры являются теми точ ками, на которых осуществляется адсорбция молекул активной среды. На усталостную прочность полиамидов оказывают влия ние условия теплообмена, которые в жидких средах сущест венно улучшаются. В работе [201], в частности, подчеркивается определяющее значение этой положительной роли малоагрес сивных жидкостей.
Таким образом, влияние жидкостей даже только физически активных но отношению к полимеру имеет довольно сложный характер, что в значительной мере затрудняет его количествен ную оценку и учет при инженерных расчетах. Пока известно ограниченное число работ, в которых такие попытки делались. Так Уржумцевым и Максимовым [248] предложена «влаго-вре менная аналогия». В работе [202] для винипласта и полисти рола в среде ацетона получена экспоненциальная зависимость долговечности от концентрации агрессивного агента. Установ лено, что коррозионная активность среды с увеличением меха нических напряжений снижается. Объясняется это уменьшением количества связей, разрушающихся вследствие коррозии, со кращением времени воздействия на них агрессивных веществ. Влияние механических напряжений на изменение кинетических параметров процессов деструкции полимеров под действием жидкой среды изучалось в работе [232]. Предполагается, что разрыхляя структуру материала, напряжения способствуют бо лее интенсивному проникновению и воздействию жидкости. Оче видно, что этот процесс зависит также и от вида напряженного состояния. В работе [148] отмечено значительное увеличение диффузии жидкости в полимерные материалы при некоторых тсформациях двухосного растяжения, хотя принципиального различия в механизме влияния сред иа характер разрушения при одноосном и двухосном растяжении авторы не обнаружи вают. Механизм разрушения полимера, по их мнению, остается термофлуктуационным. Жидкость лишь как поверхностно-актив ная среда усиливает эффект воздействия механических напря жений за счет своего расклинивающего воздействия.
Гораздо сложнее картина воздействия жидких сред и прежде всего влаги па адгезионные соединения полимеров. По мнению авторов работы [20], здесь проявляется влияние физического и химического растворения как адгезива, так и поверхности под ложки, окисление, деструкция полимера и т. д. Но самым глав ным отрицательным фактором является эффект адсорбционного понижения прочности. Таким образом, и для адгезионных сое динений отмечено проявление эффекта Ребиндера.
389
Для долговечности полимерных покрытий, имеющих незначи тельную толщину, отрицательное воздействие жидкой среды мо жет иметь определяющее влияние. Например, покрытие из поликапроамидов отслаивается в воде при комнатной температуре уже через несколько часов [20]. В работе [20] при изучении адгезионной прочности пленок различных полимеров, включая алкидные и эпоксидные смолы, нанесенных на подложки из алюминия, меди и коррозионно-стойкой стали, было установ лено, что в воде через 10—15 ч она но сравнению с воздухом снизилась на 70—90 %. Следовательно, эксплуатация в воде покрытий из большинства конструкционных полимеров, исполь зуемых в машиностроении в качестве антифрикционных мате риалов, без дополнительных противодействующих мер нецеле сообразна. Что касается полиамидов, то их гигроскопическая способность создаст еще большие трудности. По данным работы [259], в процессе хранения на воздухе даже при нормальной влажности содержание воды в полиамидах достигает 2—3 % но массе. По более поздним сведениям [158], при 85—100 %-й влажности воздуха наступает полное насыщение полиамида, которое не увеличивается в дальнейшем даже при погружении его в воду. Способность различных марок полиамидов к влагопоглощению неодинакова. Для отдельных видов она может до стигать 10—12%. С другой стороны, влагоноглощаемость по лиамидов может быть снижена за счет введения некоторых на полнителей. Например, применение 20 % BaS04 и 3 % Сс112 уменьшает ее в полтора раза [55]. Особенно большой эффект достигается при термообработке полиамидов гидрофобизирующими полиорганосилоксановыми составами [35].
Многие исследователи наблюдают пропорциональную зави симость между количеством поглощаемой полимером влаги н снижением его адгезионной прочности. Так, с увеличением влаж ности поливииилбутералыюй пленки от 0,2 до 2,0 ее адгезион ная прочность снижается в 18 раз. Установлена связь между проницаемостью и адгезионной прочностью полиэтилена [146]. Кремнийорганическне покрытия, не имея функциональных групп, не набухают в воде, благодаря чему не снижают в ней своих адгезионных показателей [223]. В то же время известно [96], что даже в том случае, когда жидкость нс проникает в пленку, адгезия в ней все равно изменяется но сравнению с воз духом.
Влагоноглощаемость полиамидов зависит от технологии их переработки. Подтверждением этому может служить факт, что аморфные структуры, доля которых определяется технологиче скими режимами, более склонны к набуханию [158]. Эшм же определяется число и геометрия микродефектов материалов.
Таким образом, несомненно что тонкослойные полиамидные покрытия должны иметь некоторые свои особенности в кинетике влагопоглощения но сравнению с монолитными изделиями.
390