Формулы молекулярной физики и термодинамики
Молекулярная физика
P ddFSn – давление.
T (K) t ( C) 273,15( C) – абсолютная температура.
Vm MV 1 – удельный объём.
N m NA –числочастицвмассе m теласмолярноймассой .
|
PV m RT – уравнение Клайперона – Менделеева. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
PV |
2 |
Wk |
|
2 |
N |
m v2 |
|
– |
|
основной закон |
молекулярной |
|
3 |
|
|
|
i i |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3 i 1 |
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
теории газов. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dn |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
m |
3 |
|
|
|
|
|
mv2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
f |
v 4 |
|
|
|
|
v |
|
exp |
|
|
|
– |
распределение |
|
ndv |
|
|
|
|
|
2kT |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 kT |
|
|
|
|
|
|
|
|
Максвелла. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
v |
|
|
|
2RT |
|
|
2kT |
– |
|
наиболее вероятная скорость мо- |
|
в |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
m |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
лекул газа. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
p z n z kT p |
exp |
mgz |
–барометрическаяформула. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
kT |
|
|
|
|
|
|
d 2 |
– сечение взаимодействия. |
|
|
|
|
v |
|
|
|
|
3RT |
|
3kBT – тепловая скорость молекул. |
|
|
т |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
m |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
– |
длина |
свободного |
пробега |
молекулы между |
|
|
|
|
|
|
|
|
n |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
двумя соударениями. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
– время релаксации. |
|
|
|
|
|
|
|
v |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
T |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
q |
|
|
dm |
D |
n |
– уравнение диффузии. |
|
dSdt |
x |
m |
|
|
|
|
D |
1v |
|
|
– коэффициент диффузии для газа. |
|
|
|
3 T |
|
|
|
|
q |
|
|
dQ |
K |
T |
– уравнение теплопроводности. |
|
dSdt |
x |
Q |
|
|
1v |
|
K D c |
|
|
c – коэффициент теплопроводности |
|
|
|
|
V |
3 T |
|
|
V |
для газа.
qp d(dSmvdt) ddFS ux – уравнение для вязкости.
D 13vт – коэффициент вязкости для газа.
Термодинамика
dU 2i MR dT – дифференциал внутренней энергии газа.
A PdV – элементарная работа газа.Q CdT – количество тепла в газе.
Q dU A – 1-й закон термодинамики (закон сохранения энергии в тепловых процессах).
CP CV M R –уравнениеМайерадлятеплоёмкостейгаза.
|
CP |
|
Q |
– теплоёмкость при постоянном давлении. |
|
|
|
|
|
|
dT |
P |
|
|
CV |
|
dU |
– теплоёмкость при постоянном объёме. |
|
|
|
|
|
|
dT |
V |
|
|
PV |
const |
– уравнение адиабатического процесса. |
|
|
CP i 2 – показатель адиабаты. |
|
|
C |
i |
|
|
|
|
V |
|
|
|
dS |
Q |
|
– дифференциал энтропии. |
|
T |
|
|
|
|
|
dS 0 – 2-й закон термодинамики.
|
S 0, |
если T 0 – третий закон термодинамики. |
|
S k ln – энтропия равна логарифму от термодинамиче- |
|
ской вероятности. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
A |
|
Q1 |
Q2 |
– коэффициент полезного действия (КПД) |
|
Q |
|
|
|
|
|
|
Q |
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
тепловой машины. |
|
|
|
|
|
|
|
k T1 T2 |
|
– КПД в цикле Карно (максимальный КПД |
|
|
|
T1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
любой тепловой машины). |
|
|
|
|
|
a |
|
|
V |
b RT – |
уравнение Ван-дер-Ваальса для |
|
P |
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
V |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
неидеального газа. |
|
|
|
|
U C T |
a |
|
– внутренняя энергия реального газа. |
|
|
|
|
|
V |
|
|
V |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
H U PV – энтальпия. |
|
|
P |
|
|
1 |
T |
V |
V – коэффициент Джоуля – |
|
|
|
|
|
|
T |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
H |
|
CP |
|
T P |
|
Томсона.
Если 0, dT 0, газ охлаждается при дросселировании (мятии газа).
Формулы специальной теории относительности
Скорость распространения взаимодействий одинакова во всех инерционных системах отсчёта и равна скорости света
ввакууме с:
s12 c 3 108м/с const.
t12
Принцип относительности Эйнштейна – объединение принципа относительности с конечностью скорости распространения взаимодействия (1905 г.).
Четырёхмерное пространство – время x0, x1, x2, x3 ,
x0 ict, i 1 – мнимая единица.
Мировая точка – событие, которое определяется местом и временем.
Мировая линия – соответствует частице, которая движется в пространстве и времени.
Интервал
s12 c2 t2 t1 2 x2 x1 2 y2 y1 2 z2 z1 2 ,
где s122 0 – светоподобные интервал, s122 0 – временеподобный интервал,
s122 0 – пространственно-подобный интервал.
Два события причинно связаны только во временеподобных интервалах, образующих пространство внутри двух свето-
вых конусов x2 y2 z2 c2t2 вокруг оси времени из прошлого
в будущее.
Квадрат интервала
ds2 c2dt2 dx2 dy2 dz2.
Интервал между событиями одинаков во всех инерциальных системах отчета. s12 inv, s12 s12 .
Преобразования Лоренца
Пусть система отсчёта K |
|
|
|
|
|
|
движется относи- |
|
t ,x ,y ,z |
тельно системы отсчёта K t,x, y,z |
со скоростью V вдоль оси х. |
Формулы преобразования координат системы K в координаты системы K называются преобразованиями Лоренца:
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
V |
|
x Vt |
|
|
|
|
|
t |
c2 x |
|
x |
|
|
|
|
z z |
, t |
|
V 2 – преобразования |
1 |
|
V 2 , y y , |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
c2 |
|
|
|
|
c2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Лоренца.
Время в обеих системах отсчёта разное, t t .
Если c , то из преобразований Лоренца получаются преобразования Галилея для классической механики: x x Vt ,
y y , z z , t t .
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
V 2 |
|
|
|
|
|
V 2 |
|
|
|
|
|
|
vx V |
|
|
|
|
1 c2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
v |
|
|
, |
v |
|
|
vy |
, |
v |
|
|
vz 1 c2 |
– преобразо- |
x |
V |
|
y |
|
V |
|
z |
V |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 c2 |
vx |
|
|
|
|
1 c2 |
vx |
|
|
|
|
1 c2 |
vx |
|
|
|
вание компонентов скоростей, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
V 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
l l0 |
1 c2 |
|
– в движущейся системе отсчёта K |
длина |
|
|
стержня уменьшается, относительно l0 собственной длины стержня в системе отчета, где он покоится.
t2 t1 t |
t |
|
– в движущейся системе время за- |
1 |
|
V 2 |
|
|
|
|
|
c2 |
|
|
|
|
|
|
|
медляется, относительно собственного времени в системе отсчё-
|
та, где часы покоятся в |
|
|
|
|
|
|
K . |
|
|
|
mv |
|
|
Релятивистская динамика |
|
p |
|
|
– релятивистский импульс. |
|
1 |
v2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
c |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
E mc2 – энергия покоя частицы пропорциональна её |
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
массе. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
E |
mc2 |
|
|
– релятивистская энергия частицы. |
|
1 |
v2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
c2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
T E E0 |
|
|
mc2 |
|
mc |
2 – кинетическая энергия реляти- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
v2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
c2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
висткой частицы.
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
При v c 1, 1 v2 |
2 |
1 1 v2 , |
T mv2 . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
c |
2 |
|
2 c |
2 |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dp |
|
|
|
|
m |
|
|
dv – второй закон Ньютона, если сила пер- |
dt |
|
|
|
|
v2 |
|
|
|
|
|
1 |
|
dt |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
c2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
пендикулярна скорости. |
|
|
|
|
|
|
dp |
|
|
|
|
m |
|
|
dv |
– второй закон Ньютона, если сила па- |
dt |
|
|
|
2 23 dt |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 v2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
c |
|
|
|
|
|
|
|
раллельна скорости. |
|
|
|
|
|
|
E2 |
p2c2 m2c4 – |
энергетический инвариант преобразо- |
ваний. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Связь между энергией, импульсом и скоростью свободной |
частицы: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
p |
Ev |
|
– связь между энергией, импульсом и скоростью |
c2 |
|
свободной частицы, |
|
|
|
|
|
|
p |
E |
|
|
– импульс частицы, движущейся со скоростью све- |
c |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
та вакууме.
Формулы электромагнетизма
Электростатика
Q Ne – общий заряд системы N электронов.
q1 q2 ... const – закон сохранения электрического заряда в замкнутой системе.
|
F |
|
1 |
|
q1q2 |
e |
(СИ) – закон Кулона взаимодействия |
|
4 0 |
r2 |
|
0 |
|
|
r |
|
двух точечных зарядов.
|
F qE |
– сила, действующая на заряд в электрическом |
|
поле с напряжённостью Е. |
|
|
|
|
|
|
|
|
E |
|
|
1 |
|
|
q |
e (СИ) |
– |
вектор напряжённости электриче- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
4 0 r2 r |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ского поля точечного заряда. |
|
|
|
|
|
|
W |
|
|
1 |
|
|
|
qq |
– потенциальная энергия взаимодействия |
|
4 0 r2 |
|
п |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
двух точечных зарядов. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Wп |
|
|
|
|
1 |
q – потенциал электрического поля точеч- |
|
|
|
|
|
|
|
|
q |
|
4 0 r |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ного заряда. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
E E1 E2 ... – принцип суперпозиции. |
|
A W1 |
W2 q 1 2 |
|
– |
работа по перемещению элек- |
|
трического заряда в электрическом поле. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
E grad |
x |
i |
y |
j |
z |
k – связь напряжённости |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
электрического поля с градиентом потенциала.
A L E dl – работа по перемещению единичного положительного заряда по замкнутому контуру в электрическом по-
|
ле с напряжённостью Е. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
i N |
|
E |
E dS |
|
|
qi – теорема Остроградского – Гаус- |
|
0 |
|
|
|
|
S |
|
|
|
|
i 1 |
|
са для потока электрического поля. |
|
E |
|
|
|
– напряжённость электрического поля от заря- |
|
|
2 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
женной плоскости. |
|
|
|
|
|
dq |
|
– поверхностная плотность заряда. |
|
dS |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
E |
|
|
|
|
– напряжённость электрического поля от заря- |
|
|
2 0r |
|
|
|
|
|
|
|
женной нити.
ddql – линейная плотность заряда.
E 3 0 r при r R – напряжённость заряженного диэлек-
трического шара внутри шара.
|
dq |
|
|
– объёмная плотность заряда. |
dV |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
E |
|
R3 |
при r R – напряжённость заряженного ди- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3 0 r2 |
|
|
|
|
электрического шара вне шара. |
p |
ql |
– электрический дипольный момент. |
p |
|
0 |
E |
– связь электрического дипольного момента |
e |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
с напряжённостью электрического поля. |
M |
p |
|
|
E |
– момент силы, действующей электрический |
|
|
|
|
e |
|
|
|
|
дипольный момент со стороны внешнего электрического поля. |
W p |
e |
E |
|
|
p |
|
|
E |
|
cos – потенциальная энергия взаи- |
|
|
|
|
|
|
п |
|
|
|
e |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
модействия дипольного момента с электрическим полем.
D 0E Pe 0 E – электрическая индукция поля в веществе.
Pe 1 i N pei –векторполяризацииединицыобъёмавещества.
V i 1
E1 E2 – граничные условия для тангенциальных ком-
понент напряжённости электрического поля в двух неоднородных средах.
E1n 1 D1n D2n E2n 2 – граничные условия для нормаль-
ных компонент индукции электрического поля в двух неоднородных средах.
E 0 – тангенциальные компоненты электрического
поля на поверхности металла равны нулю, En – нормаль-
0
ные компоненты электрического поля на поверхности металла проводнике.
|
|
dq |
0 |
– объёмная плотность электрического заряда |
|
dV |
|
|
|
|
|
|
внутри проводника равна нулю. |
|
C |
q |
|
– электрическая ёмкость уединённого проводника. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
C 4 0 R –электрическаяёмкостьдиэлектрическогошара. |
|
C |
|
|
|
q |
|
– взаимная электрическая ёмкость пары про- |
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
водников.
C 0d S – электрическая ёмкость заряженного плокого
конденсатора с диэлектриком.
C С1 С2 ... – общая ёмкость параллельно заряженных конденсаторов.
11 1 ... – общая ёмкость последовательно заря-
СС1 С2
женных конденсаторов.
W |
|
q |
|
C 2 |
|
|
q2 |
– потенциальная энергия заряженного |
2 |
|
2 |
|
2С |
тела. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
W |
|
CU 2 |
, |
U |
2 |
– потенциальная энергия заряжен- |
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ного конденсатора. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dW |
|
|
|
|
|
|
|
|
E2 |
|
w |
|
|
D E |
|
– объёмная плотность энергии |
dV |
|
2 |
|
0 |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
электрического поля. |
|
|
|
|
|
|
|
Постоянный электрический ток |
j ek vk |
en |
|
v |
– плотность электрического тока. |
k 1
I j dS – сила электрического тока.
|
|
|
S |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
I dq |
|
– связь электрического тока с зарядом. |
|
|
|
dt |
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
или |
|
|
j E |
E |
|
j |
j – дифференциальная форма за- |
|
|
|
кона Ома. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ne2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
– коэффициент электропроводности (формула |
|
m |
|
|
Друде). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
W |
w j2 |
– дифференциальная форма закона Джоуля – |
|
t |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ленца. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
W IUt I 2Rt – закон Джоуля – Ленца. |
|
ЭДС E e dl |
– электродвижущая сила неэлектростати- |
|
ческого происхождения. |
|
|
|
R |
dl |
|
– электрическое сопротивление. |
|
S |
R Sl – электрическое сопротивление цилиндрического проводника.
I ЭДСR r – закон Ома для замкнутой цепи.
U21 2 1 ЭДС IR21 – разность потенциалов для уча-
стка цепи, содержащей ЭДС.
R R1 R2 ... – общее сопротивление последовательно соединенных проводников.
1 1 1 ... – общее обратное сопротивление парал-
R R1 R2
лельно соединенных проводников.
Для последовательного соединения батарей.