![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Смогилев К.А. Радиоприемники сверхвысоких частот
.pdfТогда, учитывая, что |
рк = |
2Ttf0LK имеем: |
|
||
Д / п = |
^ ^ |
( 1 |
+ а 2), |
|
|
■откуда |
|
Я.Д/п |
|
||
и = |
|
(2.10) |
|||
2 я / о а ( 1 |
+ о » ) * |
||||
|
|
Из полученного выражения по заданному коэффициенту трансформации и полосе пропускания находим значение LK.
Из условия резонанса
С9 |
1 |
( 2. 11) |
|
|
4 я /02£. |
и из условия обеспечения заданного коэффициента трансфор мации имеем:
Z-! = mLK. |
( 2. 12) |
Полученные выражения (2.10), (2.11), (2.12) позволяют осуществить соответствующий выбор параметров схемы.
Коэффициент передачи напряжения автотрансформаторной входной цепи находится в соответствии/с полученным выше выражением (2.4).
§2.5. Резонансный трансформатор входной цепи
сраспределенными параметрами
Вметровом диапазоне волн в качестве резонансных транс-
•форматоров входных цепей используются резонансные конту ры с сосредоточенными параметрами. При переходе к волнам более коротким, чем метровые, не удается изготовить доста точно высококачественные колебательные системы с сосредо точенными параметрами. Величина ем,кости ограничивается емкостью ламп и монтажа, следовательно, для настройки на более высокие частоты необходимо уменьшать индуктивность, что ведет к снижению характеристического сопротивления контура. Вместе с тем с ростом частоты возрастают активные потери( вследствие излучения и поверхностного эффекта. Поэто
му с ростом частоты добротность колебательных контуров с сосредоточенными параметрами падает и в дециметровом диапазоне становится недопустимо низкой.
■60
В качестве резонансных трансформаторов во входных це пях дециметрового диапазона обычно применяются отрезки коаксиальных линий, которые позволяют осуществить конст руктивное сочленение с «маячковыми» лампами, имеющими дисковые вводы электродов.
Рис. 2.10.
Входные цепи дециметрового диапазона с отрезками коак сиальных линий могут выполняться с трансформаторной, авто трансформаторной и емкостной связью. На рис. 2.10 пред ставлена схема входной цепи дециметрового диапазона с автотрансформаторной связью. Ее эквивалентная схема,
ввиде длинной линии проведена на рис. 2.11.
Всоответствии с требованиями, которые предъявляются
ко входным цепям приемников СВЧ, а именно: настройка-
•в резонанс с частотой принимаемого сигнала (/о), обеспечениезаданного коэффициента трансформации (/га) и полосы про пускания А/п выбираются параметры входной цепи /ц 1%и Р- Между величинами /о, /га, А /п, -с одной стороны, и l\, ^ и Р>- с другой, существует связь, которая позволяет найти расчет ные соотношения.
Найдем вначале указанные соотношения в случае, когда
нагрузкой линии |
является |
входное |
активное |
сопротивление |
|
лампы Rbx■ Эквивалентная |
схема входной цепи, при отсутст |
||||
вии |
реактивного |
шлейфа |
(2), и |
емкости |
Сю показана |
на |
рис. 2.12. |
|
|
|
|
61.
В точках (1—1) атенна (или фидер, идущий от антенны) подключается к резонансному трансформатору (1) длиной 1%, нагруженному на входное сопротивление первой лампы/?вх-
Входная проводимость такого трансформатора в точках 1—I без учета потерь в линии представляется в следующем виде:
• _ 1 р +y/?B,tg e 1.
(2.13)
11 р /JBi + yptg© !’
где
$6*
Освобождаясь от мнимости в знаменателе из (2.13) после преобразований, получим:
/ ? B x ( i + |
t g 2 Q i ) , |
. 1 (/? в х 2 - |
p 2 ) t g e 1 |
У п = ё п + А i = Я в х 2 + |
Р2 t g 2 |
J Я9вх2 + |
Р2 t g 2 ® 1 ' |
<62
Вводя |
|
р |
из последнего |
выражения |
|
обозначение р = -f t |
|||||
найдем: |
|
Авх |
|
|
|
1 |
1 + tg 203 |
|
|||
|
(2.14) |
||||
|
Яш 1 + |
P2tg20! ’ |
|||
|
|
||||
|
1 |
tg 0 1(l — Р2) |
(2.15) |
||
е |
П |
1 + P 2tg20: |
|||
|
|||||
В большинстве практических |
случаев Яш > |
р, а р <С 1, |
поэтому реактивная составляющая входной проводимости линии в точках 1—1 (в точках подключения антенны или фи
дера) при /[ < |
— положительна, |
т. е. входное сопротивление |
линии носит емкостный характер. |
трансформации активная |
|
При заданном |
коэффициенте |
составляющая входного сопротивления линии в точках 1—1 должна быть равна:
' |
= Rax - m2Rnx- |
|
|
Sn |
|
Тогда-с учетом (2.14) |
|
|
m2RBX= |
= |
tfBX( l + P 2tg20,) |
|
|
l+ tg * 0 3 ■’ |
откуда после преобразований находим:
(2.16)
Таким образом, выбор длины линии 1\ обеспечивает полу чение заданного коэффициента трансформации. В частности, при условии согласования имеем:
tg ® lo p t = |
1 - |
^opt2 |
(2.17) |
|
Ш о ^ - р V |
||||
|
|
63
где
IR А
тo p t'
или
т— Л РФ
opt = 1 Я в х ’
(Рф — волновое сопротивление фидера).
Для настройки входной цепи в резонанс реактивная со ставляющая входной проводимости линии в точках 1 —1 ком пенсируется с помощью реактивного шлейфа (короткозамкну
того отрезка линии длиной /2 < С ^), подключенного в этих
точках.
Если антенна настроена (6 А= 0), то сумма входной прово димости линии и вспомогательного реактивного шлейфа долж на быть равна нулю, т. е.
— 0 . |
(2.18) |
Входная проводимость реактивного шлейфа без учета потерь в линии равна:
1
Р tg в 2*
(2.19)
где
й — 2т1/
“ 2 — Т~
Ал
Подставляя (2.15) и (2.19) в (2.18), найдем:
1 |
tg 8, (1 - р2) _ |
1 1 |
Р |
1 4 ~ P 2tg 2 © ! |
p t g 0 a |
или, имея в виду (2.16), |
определим tg 0 s: |
|
|
|
tg 0 2= |
/га2 |
(2.20) |
|
] /" (/га2— р 2) (1 — /га2) |
||
|
|
|
|
По заданным коэффициенту трансформации /га и длине |
|||
волны |
из (2.16) и (2 .2 0 ) находим длину первого и второго |
64
трансформаторов, составляющих входную цепь. В выражениях (2.16) и (2 .2 0 ), кроме заданной величины т содержится еще
р
величина р — 75—
*\ВХ
Входное сопротивление первой лампы после ее выбора становится заданным и не может изменяться. Волновое со
противление линии (р) |
в некоторых |
пределах |
можно менять |
и тем самым подбирать |
его таким, |
чтобы |
удовлетворить |
третьему требованию — обеспечению заданной полосы про пускания.
Полоса пропускания входной цепи |
|
Д /п = de/o, |
(2 .2 1 ) |
где da — эквивалентное затухание входной цепи. Эквивалентное затухание входной цепи складывается из
затухания, вносимого линией (<2Л), и затухания, вносимого входным сопротивлением первой лампы dBx.
. Следовательно, имеем:
dB= dx -}- dBX.
Во всех практически встречающихся случаях dx< ^dBX, поэто му с достаточной точностью можно считать
dBs s dBx. |
( 2 .2 2 ) |
Представляя коаксиальную линию входной цепи в виде эквивалентного колебательного контура (рис. 2.13), найдем его затухание
а*' = Ж х |
(?-23) |
5 К. А. Смогнлев |
*€5 |
Принимая во внимание (2.23) и (2.22) из (2.21), найдем:
Р = |
(2.24) |
|
ТО |
Из полученного выражения следует, что, изменяя в некото рых пределах значение р. можно получить заданное значение полосы пропускания.
Перейдем теперь к рассмотрению более общего случая, когда резонансный трансформатор входной цепи нагружен на комплексное сопротивление, состоящее из входного активного сопротивления лампы, и ее входной емкости. Эквивалентная
схема входной цепи |
в этом случае представлена на рис. 2 .1 1 . |
||||
Как н в предыдущем |
случае |
задача заключается в том, |
|||
чтобы установить связь |
между |
параметрами линии 1г, Ь, Р и |
|||
величинами, |
которые |
выражают |
требования, предъявляемые |
||
ко входной |
цепи, а именно: / 0, пг, |
Д/„. |
Задачу удобно свести к предыдущей, |
для чего цепочку |
/?вк Свх заменить эквивалентной линией, |
нагруженной на' не |
которое активное эквивалентное сопротивление Rb (рис. 2.14). В силу эквивалентности входное сопротивление в точках 22
равно |
|
|
|
7 |
_ . Rb + jp tg Qa |
Rbxj <UCBX |
|
11 |
9 P + jR 3tg®s |
R b. |
j ШСBX |
|
|
||
|
|
|
66
тдв
©э = т - 4.
Освобождаясь от мнимости в знаменателе и приравнивая
•соответственно вещественные и мнимые части, получим:
/ ? П Х |
_ |
|
t f 3 p ( l + t g 2 0 B ) |
|
1 Ч - ( ш С вх /? в х )а |
Р p 2 + ^ B 2 t g 2 0 Э ’ |
|||
ш С в х ^ в х |
|
_ |
( t f * 2 - p 2 ) t g 0 |
3 |
1 + ( w C HXR |
BX) 2 |
P |
p 2 + / ? 32 t g 2 0 |
3 ' |
(2.24, а)
(2.24, б)
Решая совместно систему (2.24) относительно Яэ и tg 0 3, найдем значения R* и /э. Следует заметить, что вычисления R* и /э весьма громоздки. Поэтому R3 и /э проще находить с помощью диаграммы Вольперта по заданной входной прово
димости +У •
Определив значения R 3и Ц можно по заданным / 0,т и Д /п найти и Р, так же как и в предыдущем случае, когда входная цепь была нагружена на чисто активное сопротив-
.ление.
В соответствии с (2.16), (2.20) и (2.24), имеем:
|
1 — /га2 |
|
|
tg (e i + 0 ,) = ] т2— рэ- ’ |
|
||
где |
— — / • Р 9 = Р |
■ |
|
0 |
|
||
'-'1 |
— 1 |
|
|
т — заданный коэффициент трансформации; |
|||
tg © 2 = |
rri- |
и |
А/пR* |
|
|||
V С1 — т~) (т2 —Рэ) 2 |
|
/о |
В приемниках СВЧ, которые принимают сигналы на фикси рованной частоте или в сравнительно узком диапазоне частот м'огут успешно применяться рассмотренные элементы входных цепей дециметрового диапазона. Однако в ряде случаев тре:
•буется осуществить прием сигналов в достаточно широком
67
диапазоне частот. Тогда в дециметровом диапазоне во вход ных цепях в качестве резонансных элементов применяются так называемые конденсаторные контуры, позволяющие осу ществлять настройку входной цепи в широком диапазонечастот.
В приемниках сантиметрового диапазона в качестве резо нансных трансформаторов используются объемные резонаторы.
68
Г л а в а III.
Усилители сверхвысокой частоты
§> 3.1. Общие сведения об усилителях СВЧ
Чувствительность приемника СВЧ, которая опередляется, как известно уровнем его внутренних шумов, в сильной сте пени зависит от того, как выполнены его первые каскады. Коэффициент шума приемника, в соответствии с (1.43), равен:
N = Nt + |
4 - 1 |
Л /,- ! |
|
Кп |
KpiKP2 |
Из написанного выражения следует, что коэффициент шу ма приемника тем меньше, чем меньше коэффициент шума первого каскада и чем больше его коэффициент усиления. Достаточно большой коэффициент усиления первого каскада '(КР1) позволяет не учитывать влияние шумов последующих каскадов на коэффициент шума всего приемника. С ростом коэффициента шума первого каскада и с уменьшением его коэффициента усиления растет влияние последующих каскадов на общий коэффициент шума. Следовательно, в первом кас каде необходимо получить возможно большее усиление при возможно меньшем коэффициенте шума.
В настоящее время во всем диапазоне СВЧ, начиная
сметровых и кончая миллиметровыми волнами, в приемниках
сусилителем СВЧ в первых каскадах реализуется меньший
коэффициент шума и больший |
коэффициент усиления, чем |
в приемниках с преобразователем |
в первом каскаде. Поэтому |
там, где это возможно, первым каскадом целесообразно при менять усилитель СВЧ, добиваясь от него минимального коэф фициента шума и максимального усиления.
В спектре шумов антенны содержатся составляющие зер кальной и близких к ней частот, которые после преобразова-
.ния входят в полосу пропускания усилителя промежуточной
69