книги из ГПНТБ / Бурсиан В.Р. Пневматический транспорт на предприятиях пищевой промышленности
.pdfгде: Qg —секундный объемный расход воздуха, входящий в воздуходувку, в м2/сек;
%Др—сумма всех потерь давления в установке в кг/м2-, т] вр — к. п. д. воздуходувной машины.
2. Движение по трубам смеси воздуха с материалом
При движении по трубам смеси воздуха с материалом основ ные приведенные выше закономерности остаются в силе, но по тери энергии потока, а следовательно, потери давления уве личиваются в связи с необходимостью сообщать частицам ма териала ускорения, компенсировать затраты энергии на подъем частиц, на трение частиц о стенки труб и т. п. Характер движе ния частиц материала в потоке воздуха зависит оттого, происхо дит ли это движение в вертикальном или горизонтальном тру
бопроводе и движется ли отдельная частица материала или мас са их.
В связи с этим при рассмотрении явлений, возникающих при
движении по трубам смеси воздуха с материалом, приходится учитывать новый параметр, характеризующий соотношение ко личества воздуха и материала в смеси, движущейся по трубам. Этот параметр называется коэффициентом концентрации смеси
или концентрация смеси и обозначается |
ц; |
обычно пользуются |
|
понятием так называемой |
средней |
весовой концентрации |
|
смеси |
|
|
|
У = |
«г/кг, |
|
(П-11) |
Gs |
|
|
|
где: G.,— производительность |
установки в |
кг/сек; |
Gs — секундный весовой расход воздуха в кг/сек.
а) Скорости воздуха и материала
Наблюдая за движением единичного тела, зерна или частицы в прозрачной вертикальной трубе, можно заметить, что в зави
симости от скорости воздуха в трубе частица опускается, под нимается или находится в относительном равновесии, колеблясь около какого-то среднего положения. Скорость воздуха, при ко торой частица данного однородного по составу материала на ходится в этом последнем положении, называется скоростью ви тания данного материала. Она является его основной аэродина
мической характеристикой. Результаты экспериментальных опре делений скорости витания различных материалов пищевой про мышленности, проведенных многочисленными исследователями,
сопоставлены в таблице III—1.
Теоретически скорость витания может быть определена толь ко для отдельных частиц шаровой формы из следующих сообра жений. Частица в вертикальной трубе находится под действием
2* |
19 |
двух противоположно направленных сил: силы тяжести, нап равленной вниз, и силы лобового давления воздуха, направлен ной вверх. Сила тяжести для шара диаметром d из материала с
удельным весом ум определяется по такой формуле:
it dJ |
(II-12) |
G = mg = —- 1м кг. |
О
Лобовое давление воздуха на частицы состоит из непосредст венного давления струи воздуха на частицу, из реакции силы трения струи воздуха о поверхность частицы и подъемной силы,
возникающей вследствие получающегося разрежения за части цей при срыве с ее верхней поверхности вихрей. Это лобовое
давление определяется по такой формуле:
|
P^KF^-v^ кг, |
(II-13) |
где: |
Fo—площадь мидделева сечения, т. |
е. проекция частицы |
|
на плоскость, перпендикулярную оси трубы; для |
шара, очевидно, г0= —— ;
(ув— vM)—относительная скорость воздуха относительно ча
стицы;
vM —скорость материала, которая считается положи тельной при движении частицы вверх и отрица тельной при движении частицы вниз; при равнове сии частицы в струе воздуха с'.к=0; в этом случае скорость воздуха ve называется скоростью вита ния veum-,
К — коэффициент пропорциональности; по |
опытным |
|||
данным для тел, имеющих форму шара, |
|
|||
К = 0,24—. |
|
|
(II-14) |
|
|
S |
|
|
|
Для условия равновесия, или витания, частицы в воздухе |
||||
должно быть равенство |
|
|
|
|
G — P или —— Тл = 0,24 — • |
4 |
еит |
|
|
6 |
. g |
|
||
откуда |
|
|
|
|
®в«те=5,2|/ -^d MjceK. |
(П-15) |
|||
Для частиц, имеющих отличную от шара форму, можно для |
||||
ориентировочного определения |
скорости |
|
витания в |
формулу |
(П-15) вставлять вместо d так называемый эквивалентный диа метр тела d3KS, который определяется по такой формуле:
^в = 1/- |
|
1,24 ./А (П-16) |
у |
у * и |
у и |
20
где: V — объем частицы в л3;
G —вес частицы в кг;
Ум —удельный вес материала частицы в кг!мъ.
Как установлено опытом, скорость витания, определенная по этой формуле при любой форме частицы, не будет меньше дей
ствительной. Таким образом, для обеспечения движения единич ной частицы в потоке воздуха в вертикальной прямой трубе средняя расчетная скорость воздуха должна быть больше скоро сти витания иеит, а действительная скорость частицы vубудет близка такогй разности:
vm = Увит- (Н 17)
При перемещении в вертикальной трубе не единичной час тицы, а массы, как это имеет место в реальных установках пнев
матического транспорта, в потоке воздуха будет двигаться большое количество частиц разных размеров и веса, имеющих, следовательно, различную скорость витания и различную ско рость в потоке. При этом отдельные частицы между собой будут сталкиваться, и поэтому визуальное определение скоро
сти витания материала, состоящего из отдельных фракций, прак тически невозможно. Тем более затруднено ее теоретическое
определение.
Для определения аэродинамической характеристики смеси
прибегают к методу воздушной классификации. Для этого при медленном возрастании скорости воздуха в вертикальной трубе наблюдают, при какой скорости воздуха, какая фракция выно
сится из трубы воздушным потоком. Для определения необхо димой минимальной скорости воздуха для перемещения такой смеси достаточно знать скорость, при которой выносятся части цы наиболее тяжелой фракции.
При движении единичной частицы в горизонтальных трубо проводах лобовое давление воздуха направлено не прямо, а под прямым углом к направлению силы тяжести, и, естественно, что
частицы будут стремиться опуститься на дно трубы, и в нижней части трубы частиц всегда больше, чем в верхней части.
Но частица, опустившись на дно горизонтальной трубы, бу дет омываться сверху воздухом, движущимся с большей скоро стью, чем снизу (рис. 6), где скорость воздуха может считаться
равной нулю. Вследствие этого, согласно законам аэродинамики,
возникает поперечная подъемная сила, которая может преодо леть силу тяжести и поднять частицу в сферу больших осевых скоростей, где она под действием давления воздуха будет пере мещаться в осевом направлении. Подъем частиц со дна трубы будет вызываться также вихревыми движениями воздуха, неизбежно возникающими при соприкосновении потока воздуха с неподвижными частицами на дне. Кроме того, движение час
тиц к центру трубы будет вызываться поперечными потоками
21
воздуха с циркуляционными скоростями турбулентного воздуш
ного потока.
Таким образом, в горизонтальных трубах пневмотранспортных установок единичные частицы движутся по разным, доволь
но сложным траекториям. При малых скоростях воздуха они пе рекатываются по дну, при очень больших—перемещаются по взвешенном состоянии параллельно оси потока, при средних — могут перемещаться скачкообразно.
Рис. 6. Возникновение подъема частиц в горизонтальной трубе.
При движении смеси, как видно из визуальных наблюдений,
подтвержденных скоростной киносъемкой, при малых скоростях воздуха наибольшая часть частиц движется сплошной массой в нижней части трубы. Только небольшое количество частиц дви
жется свободно в струе воздуха во взвешенном состоянии. По мере увеличения средней скорости и соответственно составляю
щих циркуляционных скоростей все большее количество частиц
переходит во взвешенное состояние, и при определенной скоро сти, которую некоторые авторы предлагают назвать скоростью витания в горизонтальных трубах, вся масса частиц может отор ваться от дна. Эта скорость витания значительно больше ско рости витания для вертикальных труб. Следует, однако, заме тить, что движение материала в горизонтальных трубах возмож но и при меньших скоростях воздуха, чем эта скорость витания,
однако при этом материал осаждается на дно трубы.. В на
чальной стадии образования отложений (из-за снижения скоро сти воздуха или увеличения поступления материала в пневмо провод) они уменьшают свободное сечение для прохода воздуха и этим увеличивают его скорость в данном сечении. Отложе ния начинают перемещаться по направлению движения смеси и иногда полностью исчезают. Однако, дальнейшее уменьшение средней скорости воздуха или увеличение подачи материала увеличивают объем отложений и сопротивление движению уве личивается. Вследствие уменьшения сечения при достижении скоростью или концентрацией смеси некоторых критическихзна
чений, отложения закупоривают трубопровод и получается так
называемый завал. Критическая скорость завала, ниже которой устойчивой работы быть уже не может, по нашим наблюдениям, меньше для грубых зернистых материалов и выше для порошко образных и тонкодисперсных материалов; очевидно, это объяс
22
няется тем, что вследствие молекулярных сил сцепления частиц тонкодисперсных материалов раньше получаются отложения и они имеют более устойчивый характер.
Критические значения скорости воздуха (о3) и концентрации (Р3) связаны между собой и с величиной диаметра трубопрово
да (d) [23] для определенного материала такой зависимостью:
t/ dg — const,
v3
т. e. завал трубопровода может наступить тем раньше, чем мень
ше скорость воздуха или чем больше концентрация смеси и диа метр трубопровода при сохранении постоянства остальных двух факторов.
В большинстве литературных источников указывается, что в горизонтальных трубопроводах пневматических установок ско
рость движения материала при установившемся движении стре мится к пределу:
Um vM = ve.
Однако опыты некоторых исследователей и, в частности, ско ростная киносъемка движения материала (зерна) в горизонталь ных трубах в лаборатории МТИППа указывают на то, что эта скорость составляет обычно не больше. 0,75—0,80 от средней скорости воздуха. В горизонтальной трубе при движении массы частиц отдельные частицы имеют различные и непостоянные ско рости. Поэтому до настоящего времени не удалось установить среднюю скорость массы частиц, которую можно было бы поло жить в основу при разработке теории пневматического транс порта.
Все до сих пор сказанное о структуре потока и о скоростях
воздуха и материала в вертикальных и горизонтальных трубах относится к условиям установившегося движения смеси, т. е. к условиям постоянства удельного расхода энергии воздуха на участке. Однако на ряде участков сети пневматических устано вок эти условия не имеют места. К таким участкам относится,
например, так называемый участок разгона. На этом участке,
начинающемся около места забора материала, скорость его дол жна возрасти от нуля до скорости установившегося движения,
т. е. должна быть затрачена энергия воздушной струи на преодо ление инерции материала. В то же время на этом участке обра зуется структура потока.
Дополнительные затраты энергии и изменения структуры по тока имеют место при всех изменениях скорости потока по вели чине и направлению, т. е. при изменении диаметра трубопровода,
при проходе через различные местные сопротивления и особенно в криволинейных участках трубопровода — в отводах и коленах.
При входе смеси в такой участок на частицы воздуха и материа-
23
ла начинает действовать различной величины центробежная си-
ла |
/ mv1 |
\ |
, |
которая нарушает структуру потока |
- |
|
\ |
------ |
/ |
и как бы вы- |
|||
|
г |
|
|
|
жимает частицы материала из струи воздуха к наружной стенке отвода. При этом увеличивается трение материала о стенку и замедляется его движение. Это явление тем интенсивнее прояв ляется, чем больше скорость воздуха, с которой смесь входит з
отвод, и чем меньше радиус закругления отвода. В горизонталь ном трубопроводе скорость материала больше, чем в вертикаль ном; поэтому затрата энергии воздуха на поддержание движе ния смеси в отводе с горизонтального направления на вертикаль ное больше, чем в отводе с вертикального направления на гори зонтальное. Затрата энергии при восстановлении структуры по тока в вертикальной трубе после отвода с горизонтального на
правления на вертикальное тоже должна быть больше, так как прибавляется затрата энергии на подъем материала. В таких отводах чаще всего образуются завалы. Поэтому рекомендуется по возможности избегать отводы; если же они необходимы, то
нужно устраивать их |
с большими радиусами закруглений |
|
(О |
\ |
не применять отводы с горизонтального |
— >5 и стремиться |
||
rf |
/ |
|
направления на вертикальное.
Приведенные соображения о структуре потока на отдельных участках сети должны учитываться при общей компоновке пнев матических установок, а также при выборе расчетной скорости воздуха. Так как в формулу для падения давления скорость вхо
дит во второй степени, то не следует завышать расчетные скоро сти. Наименьшие скорости можно назначать для установок, ко
торые имеют только вертикальные участки, при транспортирова нии зерновых и других легко сыпучих материалов. Они могут быть в 1,3—1,7 раза больше скорости витания. Для установок с горизонтальными участками большой протяженности и особен но с большим количеством отводов и других местных сопротив лений расчетная скорость должна быть в 2,5—3 раза больше скорости витания.
Высокие расчетные скорости (ив > 5 — 10ueum) приходится назначать для сложных трасс трубопроводов при транспортиро вании порошкообразных материалов с большим удельным весом
и склонных к комкованию и слеживанию.
б) Концентрация смеси
Весьма важным параметром пневматического транспорта яв ляется соотношение количества материала и воздуха в смеси, определяемое обычно коэффициентом весовой концентрации
смеси
ц — кг кг. о»
24
Для определения содержания пыли в воздухе часто пользу
ются так называемой объемной концентрацией |
|
Р0(У = -^- кг/м3, |
(II-18) |
характеризующей содержание твердого вещества в единице объ ема воздуха.
Для более ясного представления о структуре потока смеси в трубопроводе иногда оперируют с коэффициентом концентрации,
характеризующим отношение объема материала к объему возду ха в трубе или решетку, создаваемую материалом для прохода воздуха по трубе,
= = |
(П-19) |
Че |
|
Все приведенные коэффициенты концентрации являются, од нако, только средними величинами и не дают действительной картины распределения материала в различных сечениях воз душного потока.
Фактически, как указано выше, в различных точках трассы скорости частиц материала более или менее значительно отли чаются от скорости воздуха. Так, например, на участках разго
на концентрация смеси имеет максимальное значение, а по мере достижения материалом скорости установившегося движения концентрация падает. Эта же картина имеет место после мест ных сопротивлений, в частности, после отводов, когда скорость материала падает ниже установившейся. Действительную кон центрацию для отдельных сечений можно определить по такой
формуле:
= |
(П-20) |
|
Ум |
Однако до настоящего времени еще не найдено надежного метода для определения скорости материала vmb различных се чениях; поэтому нельзя определить действительную концентра цию.
При назначении коэффициента концентрации для конкретной пневматической установки необходимо учитывать, предназначе на ли установка только для транспортирования или она должна
попутно выполнять технологические функции. В первом случае приходится учитывать, что с увеличением концентрации умень шается расход воздуха и, следовательно, удельный расход элек троэнергии. Желательно, чтобы расход воздуха и падение давле ния в сети при выбранной концентрации соответствовали бы оптимальному режиму выбранной воздуходувной машины. Пре делом увеличения концентрации является значение ее, вызываю щее завал трубопровода.
25
В установках небольшой производительности увеличение кон центрации ведет к слишком малым диаметрам трубопроводов, которые в обычных пневмотрэкспортных установках не должны
быть меньше 50—60 мм.
В случае использования установок для технологических це лей необходимо учитывать, что увеличение концентрации может привести к повреждению продукта, вследствие ударов частиц друг о друга (табак, чай). Иногда? установка должна обеспечить
достаточно интенсивное и продолжительное взаимодействие воз духа с продуктом во время транспортировки для его охлажде ния, нагрева или сушки. В этих случаях необходимая скорость воздуха или концентрация также не должны быть большими. В ответственных случаях эти параметры определяются тепловым расчетом. Поэтому концентрации, так же как другие параметры, приведенные в табл. II—1, являются ориентировочными и могут быть использованы только для предварительных расчетов.
Таблица II—1
Ориентировочные пределы параметров для различных групп материалов
Группы |
|
Скорость воз |
Концентрация |
Коэфициент |
|
Наименование групп материалов |
духа ve |
р. кг[кг |
сопротивления |
||
|
|
|
в м!сек |
|
tg a |
I |
Мелкоштучные....................... |
• |
25-35 |
3—5 |
0,5-1,0 |
II |
Зернистые4 |
1 |
16-25 |
3-8 |
0,5-0,7 |
t |
20-30 |
15-25 |
0,3-0,5 |
||
|
|
|
|
||
III |
Порошкообразные и |
пыле- |
16—22 |
1,0-4,0 |
0,5—1,5 |
|
видные2.............................. |
• . |
|||
IV |
Волокнистые ........................... |
. |
15-18 |
0,1-0,6 |
1,0-2,0 |
Примечания: 1. Верхний ряд цифр для всасывающих установок низ кого и среднего вакуума, нижний — для установок высокого вакуума.
2. Нижние пределы скорости и коэффициента сопротивления для легко сыпучих материалов, верхние пределы для менее сыпучих и склонных к сле живанию и комкованию.
в) Потери давления при движении смеси
Потери давления на трение, смеси в трубах при установив шемся движении принято по предложению Гастерштадта [2] ис числять как потери при движении чистого воздуха, умноженные на коэффициент
« = (1 -ф ptga). |
(И—21) |
Таким образом, |
|
О +Ftga), |
(П-22) |
26
где: X, I и d — имеют те же значения, что в формулах для чи
стого воздуха;
------- динамическое давление в кг/м?-, ?g
ц— средняя весовая концентрация в кг/кг; tga(/<)— коэффициент, учитывающий увеличение потерь
давления при движении материала по сравнению с потерями давления при движении чистого воз
духа.
Значение коэффициента tgu.(K) для прямолинейных трубо-' проводов зависит от ряда факторов; из них главным является
скорость воздуха. Чем выше скорость, тем меньше tga, так как при увеличении скорости воздуха все большее количество частиц втягивается в ядро потока и тем меньшее их количество сопри касается со стенками трубопроводов. На значение tga влияет
диаметр трубы; это, видимо, также объясняется тем, что при больших диаметрах увеличивается путь частиц от стенок к цент ру и требуется большая затрата энергии воздушного потока для сосредоточения его. Наконец, значительное влияние на величи ну tga имеет род транспортируемого продукта, вернее вес, фор
ма, парусность и другие свойства частиц материала.
Исследования, проведенные в МТИППе по движению продук
тов помола в горизонтальных трубопроводах диаметром 50 и 94 мм при установившемся движении потока [32], позволили вы явить для продуктов переработки зерна такую зависимость:
= tr1 |
(И-23) |
где: АгОр —коэффициент, зависящий от рода и свойств продук
та при горизонтальном перемещении; для |
зерна |
Лго/;=0,150; для продукта первой драной системы |
|
(более грубых) Аг01) =0,135; для отрубей |
(более |
мягких продуктов) Лго/7 = 0,11; |
|
d — диаметр трубопровода в мм; v — скорость воздуха в м/сек.
Во ВНИИЗе [30] были исследованы потери давления в верти кальных трубопроводах до осуществления этих работ в МТИППе. ВНИИЗом получена аналогичная зависимость:
для грубых продуктов
. |
0,24 (d —40) |
/тт |
о.ч |
= tg a = -’ -^кзз--- 5 |
(П~24) |
||
для мягких продуктов |
|
|
|
, |
0,16 (d-40) |
т |
ос. |
= tg a =---- '. |
(П-25) |
Успенский [19] нашел, что при перемещении золы этот коэф фициент пропорционален й0-8,
27
Как первые исследования Гастерштадта [2], так и многие дру
гие, включая исследования ВНИИЗа и МТИППа, показали, что коэффициент tga от концентрации ц не зависит.
Приведенные выше зависимости подтверждаются практикой назначения tga при расчете установок пневматического транс
порта для транспортирования различных материалов. Так, на
пример, при расчете установок для легких материалов (для хлопка, древесных стружек и т. п.) принимают малые концент
рации и соответственно невысокие скорости при диаметрах труб 300—400 мм; для этих же установок значения tga принимают: для хлопка [19] tga > 2, для древесных стружек [19] tga= 1,4; это примерно соответствует выведенным выше зависимостям.
Наоборот, установки для транспортирования зерна проекти руются с трубами диаметром 100—150 мм и со скоростями 25— 30 м/сек. Соответственно tga принимается в пределах 0,25-7-0.4
[9].
Таким образом, эти зависимости могут быть использованы для ориентировочного назначения tga при расчетах пневматиче ских установок для разных материалов и при обычных значе ниях прочих параметров (см. табл. II—'1).
Для ответственных расчетов установок большой производи тельности при отсутствии точных данных для tga их нужно опре делять предварительно на экспериментальных установках. Такие установки имеются в МТИППе, ОТИ и других вузах, а также в отраслевых научно-исследовательских институтах.
Падение давления в большинстве местных сопротивлений при
движении смеси можно определять по такой формуле:
(п-26)
где ^рмчвСопр—падение давления в местном сопротивлении при
движении чистого воздуха, |
а | — соответствую |
щий коэффициент (см. приложение). |
|
Более точно следует учитывать потери |
давления в отводах, |
поскольку для отводов различной конфигурации эти потери мо гут достигнуть большой величины. Исследования, проведенные в МТИППе [32], позволили разделить потери давления в отво дах на две составляющие:
kPome — крз “Ь Д Рразг, |
Щ 27) |
где: Ьроте — полное падение давления в отводах;
ДДз — падение давления непосредственно в закруглении; Ьрразг—падение давления при восстановлении скорости
материала в прямолинейном участке, следующем за отводом.
28