![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Березанцев В.Г. Расчет прочности оснований сооружений
.pdfГЛАВА II
СУЩЕСТВУЮЩИЕ МЕТОДЫ РАСЧЕТА ПРОЧНОСТИ ОСНОВАНИЙ
§ 4. Методы, основанные на применении поверхностей скольжения, составленных из плоскостей
Несмотря .на то, что классическими опытами В. И. Курдю
мова [17] .была установлена криволинейность поверхностей скольжения при разрушении оснований в случае возможности
выпирания грунта, в первых методах расчета прочности для
упрощения |
выводов |
применялись поверхности, составленные |
|
из |
двух пересекающихся |
||
плоскостей. |
Поскольку |
||
эти |
.методы |
находят |
еще |
приложение в расчетах, остановимся кратко на их сущности.
Схема поверхности,
образованной двумя пло скостями, пересечение
которых находится в вер тикальной плоскости, про
ходящей через край фун дамента, была предло жена С. И. Белзедким [1], для определения величи
ны предельного вертикального равномерно распределенного дав
ления (рис. 12). |
Задается следующее |
положение плоскостей: |
|||||
первая плоскость, проходящая через край |
фундамента, |
накло- |
|||||
|
|
„ |
поверхности грунта |
под углом |
« I ф |
||
йена к горизонтальной |
|
—р -у , |
|||||
а вторая — составляет с горизонтом угол |
я |
<р |
|
|
|||
~4------g- . |
|
|
|||||
Таким образом, в схеме принята комбинация активного и |
|||||||
пассивного |
клиньев, |
построенных для |
.вертикальной |
|
гладкой |
||
подпорной |
стенки |
высотою |
|
(b—ширина |
фунда |
21
мента). Интенсивность предельной нагрузки р, полученная из ■условия равенства активного и пассивного давления, выражает ся формулой:
|
|
Я |
Ф \ |
|
|
|
( |
I ~ 1 |
|
Р = ч |
1 -г -Г -2- I -Г |
~4~ + |
(19) |
|
WП----- /у- . |
||||
где у — объемный вес грунта, |
q — интенсивность пригрузки |
по |
||
верхности грунта. |
скольжения условие предельного |
|||
По принятым |
плоскостям |
|||
■равновесия (3') |
соблюдено. Однако при таком положении пло |
скостей не получается минимума предельной нагрузки для схе мы пересекающихся плоскостей. Дальнейшими исследованиями
в теории предельного равновесия было показано, что в схеме С. И. Белзецкого плоскости являются касательными к поверх
ности скольжения только на начальных участках; действитель ная же поверхность проходит внутри области, ограниченной
указанными плоскостями.
На принципе отыскания минимума нагрузки, вызывающей состояние предельного равновесия по плоскостям, пересекаю
щимся в вертикальной плоскости, проведенной через край фун дамента, основан метод, предложенный Н. М. Герсевановым [4].
Задача ставится следующим образом: при заданной ширине
сооружения (/>), известной величине интенсивности вертикаль ного давления под фундаментом (р) и пригрузки (<?) на поверх ности грунта [48], для несвязного грунта определить значение сдвигающей силы Р, вызывающей состояние предельного рав новесия по схеме, изображенной на рис. 13. Н. М. Герсеванов сделал, для упрощения, идущее в запас прочности допущение об отсутствии трения в вертикальной плоскости, разделяющей призмы активного и пассивного давления.
Для удобства выкладок введены следующие обозначения: tg8 = z; tgq>=/ и tg2(-J+-2-) = V
22
Уравнение равновесия (сумма проекций всех сил на гори
зонтальную ось) дает выражение для Р в виде:
рb Az3 + Bz2 + Cz + D
l+/z
где
А = lA/; С = 2q\p 4- 76/ - 2р;
5 = 2^/+т&(Хр-1); D = 2pf.
Значение z, при котором Р будет иметь минимум, определяется
из условия dP |
=0, приводящего к уравнению: |
|||
|
|
23 -I- UZ- + VZ + W = О, |
(21) |
|
где |
|
|
|
|
U'~ ' |
за |
Bf |
В |
С— Df |
2Af ’ |
W = |
2Af |
||
|
|
|
Af |
|
В дальнейшем |
появились |
предложения, изменявшие метод |
Н. М. Герсеванова введением трения в вертикальной плоскости между активной и пассивной призмами [18]: при отклонении
давления от нормали к этой плоскости на угол <р получены следующие выражения для коэффициентов, входящих в урав
нения (20) и |
(21): |
|
A' |
sin<p; |
С’ =.-[bf— 2/7 ф-2<?У cos <р (1 —/2); |
В' = ~ф [Г cos ® (1 |
—/2) — 1 ] 4- Aq^'p sin <р; D' = 2pf, |
|
где |
|
|
COS to
1 — sin <? ( У2 — sin tp)
23
На рис. 14 приведены кривые, иллюстрирующие результаты
расчетов по методу Н. М. Героеванова (кривые выражают зави
симость между интенсивностью 'вертикального равномерно рас пределенного давления р и величиной сдвигающей силы Р) для
фундамента шириною 6 = 6 м, расположенного на поверхности грунта, характеризуемого Т = 1 t/ms и ? =25°. Кривые построе ны как без учета (кривая а), так и с учетом (кривая б) трения в вертикальной плоскости раздела призм.
Из сравнения кривых видно, что введение трения резко уве личивает предельные нагрузки: например, наибольшая верти кальная предельная нагрузка (при отсутствии сдвигающей си лы) в первом случае составляет 17 т/м2, во втором—46 т/м2.
Интересно отметить, что для того же случая формула С. |
И. Бел- |
||
зецкого дает: |
|
|
|
|
р~ 2 |
0,637 — 23,8 TjM . |
|
Метод Н. М. Герсеванова |
получил развитие в |
работах |
|
И. В. |
Яропольского [47], предложившего прием для учета оцеп |
||
ления |
грунта. |
|
|
Для случая неравномерного^ распределения давления по по дошве фундамента Н. М. Герсевановым был предложен прием, предусматривающий введение в расчет меньшей ширины подо швы фундамента. Эта ширина назначается так, чтобы точка приложения равнодействующей равномерно распределенного предельного давления для фундамента уменьшенной ширины совпала бы с точкой приложения равнодействующей расчет ного давления, т. е. ширина, вводимая в расчет, определяется
зависимостью: &0 = 2^-^----е], |
где 6—полная |
ширина фунда |
мента, е — эксцентрицитет равнодействующей |
расчетного дав |
|
ления. |
|
|
§ 5. Методы, основанные на применении |
||
круглоцилиндрической |
поверхности скольжения |
К числу широко распространенных методов, основанных на введении произвольно задаваемой формы поверхности скольже ния, относятся методы, применяющие круглоцилиндрические по верхности.
Предложение о введении для расчета прочности оснований поверхностей круглоцилиндрического очертания появилось
вследствие того, что наблюдения за некоторыми случаями раз
рушения грунтовых массивов, имевшими место в практике ги дротехнического строительства, показали близость формы по верхности скольжения к. круглоцилиндрической. Кроме того, криволинейность поверхностей скольжения вообще не вызыва ла никогда сомнений даже у авторов, предложивших введение плоских поверхностей. Поэтому данный метод получил широ-
24
кое применение несмотря на то, что опыт показывает часто значительные отклонения очертания действительных поверхно стей скольжения от круглоцилиндричеюкой формы, в особенно сти в основаниях сооружений. Положение центра и величина
радиуса окружности, объемлющей сдвигаемую область грунта, определяются путем попыток, число которых обычно достаточно
велико.
Кривая скольжения считается найденной, если в числе не скольких окружностей, проведенных через край фундамента,
оказывается обнаруженной окружность, для которой коэффи циент устойчивости на сдвиг получается минимальным (рис. 15)
Коэффициент устойчи вости здесь определяется
как отношение момента
сил, препятствующих
сдвигу (сил трения и сцепления) повыбранной поверхности скольжения,
к моменту |
сдвигающих |
|
сил; моменты берутся от |
|
|
носительно |
центра окруж |
|
ности и получаются как |
|
|
суммы моментов сил,дей |
Рис. 15 |
ствующих на элементар ные вертикальные полоски, на которые при расчете делят сдви
гаемый объем грунта (рис. 15). Ширину полосок целесообразно принимать равной 0,1 радиуса кривой скольжения.
■Сдвигающими силами являются составляющие сил веса (S),
касательные к окружности: момент их относительно точки О
(рис. 15) выражается следующим образом:
/Исдв = /? V g/Sina,-, i=i
Здесь gi—вес элемента сдвигаемого объема грунта. Момент удерживающих сил записывается как сумма моментов сил тре ния, представляющих собою произведение нормальных состав
ляющих сил веса |
(М) на тангенс угла внутреннего трения грун |
|||
та, и сил сцепления: |
|
|
||
|
Шуд = R ( V tg ъ gi cos я,- + V |
Д/,-). |
||
|
|
/=1 |
/ = 1 |
|
Здесь |
— угол внутреннего трения грунта в пределах отрезка |
|||
дуги |
окружности |
Д/,- каждой полоски; |
с,- —величина сцепле |
|
ния грунта также для каждого отрезка |
Д/;. |
Угол а(. считается |
||
положительным при отсчете в направлении |
против часовой |
|||
стрелки. |
|
|
|
25.
Коэффициент устойчивости основания в соответствии с при
нятым определением выражается формулой:
|
i=n |
i = n |
|
|
|
|
£ tg ?1 gi cos a; + J’ |
a Mi |
|
|
|
|
T! = |
------------ ---- ------------ • |
|
(22) |
|
|
|
D gi sin a/ |
|
|
|
|
|
1=1 |
|
|
|
При однородном основании формула упрощается |
и принимает |
||||
вид: |
|
1=п |
|
|
|
|
tg ¥ |
|
|
|
|
|
£ gi cos ai + cl |
|
|
||
|
|
У gi Sinai |
, |
|
(22') |
|
|
|
|
|
|
|
|
i-1 |
|
|
|
где ® и |
c — характеристики |
сопротивления сдвигу |
грунта |
осно |
|
вания, |
I — полная длина дуги кривой скольжения. |
метода, |
в ре |
||
Как видно из принципа |
построения |
данного’ |
зультате расчета предельная нагрузка на основание не опре деляется; положение кривой скольжения также не соответствует предельному состоянию, т. е. в действительности рассматри вается некоторое условное состояние, в котором не может еще образоваться поверхность скольжения, применяемая для вычис
ления коэффициента запаса устойчивости. Поэтому полученный коэффициент запаса носит также весьма условный характер.
Правильно определять коэффициент запаса путем вычисле ния его в виде отношения величины предельной нагрузки к ве
личине действующей (расчетной) нагрузки. Для того чтобы получить такой коэффициент при пользовании круглоцилиндри
ческой поверхностью скольжения, необходимо’ найти положение и радиус окружности, соответствующей предельному состоянию (т. е. при tj = 1), а также определить величину предельной на грузки. Все эти операции приходится выполнять рядом попыток.
В последнее время появились работы, в которых для некото
рых случаев расчета сделаны предложения по упрощению вы кладок, связанных с определением коэффициента запаса в виде
•отношения величины предельной нагрузки к величине расчет ной нагрузки.
Так, например, в книге М. И. Горбунова-Посадова и В. В. Кречмера [8] приведено аналитическое решение задачи для фундаментов, несущих вертикальную равномерно распре деленную нагрузку и опирающихся на однородное основание, сложенное несвязным грунтом. Это решение позволило авторам построить вспомогательные графики (некоторые из них приве
дены на рис. 16). С помощью этих графиков положение центра,
радиус предельной кривой, а также интенсивность предельной нагрузки находятся достаточно легко.
26
Для 'рассмотренного в предыдущем параграфе примера
(<Р = 25°, 1 = 1 т/м\ Ь = 6 м),
пользуясь этими графиками, получим:
Р = 4"q^b = 4'11 ’1 ’6 = 33 т‘м'-
Радиус предельной окружности
Я = 4|Жмй= 4 • 2,8-6 = 83 М.
'Ордината центра окружности:
х — 4 к]бРМ ь = -4 ’ 0,95-6 = 2,85 м.
По указанным данным построена кривая (рис. 17), для ко торой при р = 33,0 т/м2 коэффициент устойчивости т] = 1. На этой кривой составляющие напряжений удовлетворяют условию
предельного равновесия (3). Наименьший коэффициент запаса, определенный рядом попыток по формуле (22') при интенсив ности расчетной нагрузки Ррасч^И т/м2, равен 1,35.
При расчете по методу М. И. Горбунова-Посадов'а и В. В. Кречмера коэффициент запаса прочности основания со ставит:
В статье Д. Е. Польшина и Р. А. Токаря [27] излагается ме тод графического расчета, позволяющий получить коэффициент
27
запаса прочности основания в виде отношения предельной на грузки к расчетной для фундамента, расположенного на поверх ности грунта и передающего на однородное основание наклон ное давление. Величина равнодействующей предельного давле ния при заданном угле наклона ее определяется графически из многоугольника сил (для несвязного грунта — из треугольника сил), в котором известна величина и направление сил веса и направление равнодействующей реактивного давления на круглоцилиндрическую поверхность скольжения; это направление принимается под углом ? к радиусу линии скольжения, в точке пересечения последней с равнодействующей реактивного дав ления. Положение наиболее невыгодной поверхности, которая и является поверхностью скольжения, находится в результате
ряда попыток.
Рассмотренные в §§ 4 и 5 методы расчета прочности основа ний, базирующиеся на введении
произвольно задаваемых очерта ний поверхностей скольжения, обладают следующими общими недостатками: 1) вид поверх ности скольжения принимается без каких-либо обоснований, и только среди .поверхностей про извольно заданного вида нахо дится наиболее «опасная» из них, которая и принимается за поверх
ность скольжения; выше было по казано, что условие предельного равновесия устанавливает вполне определенное очертание поверхностей скольжения, кото рое и необходимо найти. В изложенных выше методах этоос новное положение теории игнорируется; 2) напряженное состоя ние (т. е. изменение величины и направления напряжений при переходе от одной точки основания к другой) в момент дости
жения предельного состояния не определяется, в связи с чем
остается невыясненным также распределение предельного дав ления по подошве фундамента или положение равнодействую щей. Во всех рассмотренных методах распределение предель ного давления предварительно задается без какого-либо обо снования.
Расчеты показывают, что если методом круглоцилиндриче
ских поверхностей определить положение «наиболее опасной» окружности, а затем провести из того же центра окружности меньших радиусов внутри сдвигаемого объема, то при равно мерном распределении предельного давления ПО’ подошве фун дамента коэффициенты запаса будут получаться различными для разных окружностей: величина коэффициента запаса будет
уменьшаться с уменьшением радиуса окружности.
Кроме указанных недостатков, метод круглоцилиндрических
28
поверхностей обладает еще и чисто техническим недостатком,
а именно: определяемый по формуле (22) с помощью различ ных вспомогательных рекомендаций коэффициент запаса не
является по существу, как это было показано выше, величиной,
характеризующей действительный запас прочности основания. Методика же определения коэффициента запаса, представ ляющего собой отношение предельной нагрузки к расчетной,
связана с трудоемкими расчетными операциями, так как упро
щающие расчет приемы разработаны только для наиболее про
стых случаев.
Специфические недостатки методов плоских поверхностей скольжения очевидны. Осуществленная в них замена действи тельного очертания криволинейной поверхности скольжения дву мя плоскостями является слишком грубым приближением. Сде ланные при этом допущения значительно снижают точность
расчета.
Указанные недостатки заставляют отнести методы, основан ные на введении произвольно задаваемых поверхностей сколь жения, к категориям весьма приближенных расчетных приемов,
применение которых было допустимо до появления более со
вершенных методов.
§ 6. Методы, основанные на использовании теории линейно-деформируемого полупространства
Основы методов, исходящих из возможности использования
зависимостей, полученных в теории линейно-деформируемого полупространства одновременно с условием предельного равно
весия, были заложены в известных трудах Н. П. Пузыревского [29] и И. В. Яропольского [46]. Эти методы были применены для определения очертания так называемых «неустойчивых» обла
стей грунта.
29
Рассмотрим задачу, впервые поставленную и решенную Н. П. Пузыревским, И. В. Яропольским и позднее О. Фрейли-
хом [41] для случая равномерно распределенного' давления р,
действующего по подошве фундамента шириной Ь, глубиной заложения h и достаточной длиной для того, чтобы считать со блюденными условия плоской задачи (рис. 18). В этом реше
нии, помимо сохранения напряженного состояния линейно-де- . формируемой среды при наличии областей предельного равно весия, принято еще и второе допущение, устанавливающее
гидростатический закон распределения напряжений в грунто
вом полупространстве от собственного веса и равномерно рас пределенной пригрузки q — (f—объемный вес грунта).
При указанных исходных положениях главные напряжения в любой точке основания выражаются формулами, известными из теории упругости:
°i ) |
= р |
(2р + sin 2 ) + у (х -ф А), |
(23) |
|||||
а., |
|
|
|
|
|
|
|
|
где 28— «угол |
видимости» |
ширины |
фундамента |
из данной |
||||
точки, |
|
|
|
|
точки (рис. 18). |
|
||
х—вертикальная координата |
|
|||||||
Для вывода уравнения линий, ограничивающих «неустойчи |
||||||||
вые» области, выражения с^ и |
as из |
(23) подставляются в> усло |
||||||
вие предельного равновесия (17): |
|
|
|
|
||||
|
1 |
|
°* ~g8_ _fg<р' |
°' + °3- = с. |
|
|||
|
cos <f |
2 |
® ' |
2 |
|
|
|
|
После простых |
преобразований |
получаем |
следующее урав |
|||||
нение: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ТГ[ |
( sin ср |
Д |
|
t |
° |
|
Выражение для наибольшей величины х, показывающей глу |
||||||||
бину распространения «неустойчивых» |
областей, |
получается |
||||||
после подстановки |
в последнее уравнение значения 2$=-^---- |
|||||||
при котором dx |
|
0; |
|
|
|
|
|
|
■Kmax = |
|
— fctg ? + <Р - -J-) - h - -y-CtgCP. |
Определяя из этого выражения р через хтах, получим фор мулу для вычисления интенсивности давления рх при различ ных глубинах распространения «неустойчивых» областей:
рх =----------------—(x^ + h + y-cig^+ih. |
(24> |
ctg ? + ? _ |
|
30