![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Селезнев В.П. Инерциальная навигация летательных аппаратов
.pdfНАИМЕНОВАНИЕ
ОРИЕНТАТОРА
Гироинерциальный ориентатор с аналитической вертикалью
Астроинерциальный ориентатор с аналитической вертикалью
Ориентация Ориентация акселерометров стабилизатора
Инерциальная |
Инерциальная |
система координат |
система координат |
То же |
То же |
!
Способ стаби - лизацин
Гироско
пиче
ский
I
Астро
номиче
ский
i
I I
Т а б л и ц а 1.1
Способ |
|
отсчета |
Принципиальная схема |
коорди |
ориентатора |
нат |
|
Счисле ние пути
Т. 1.1, фи г.
I« с ,
\/
То же
21
НАИМЕНОВАНИЕ
ОРИЕНТАТОРА
Гироинерциальный ориентатор построителем вертикали
Астроинерциальный ориентатор
Ориентация Ориентация акселерометров стабилизатора
с |
Горизонталь |
Инерциальная |
|
ная система ко |
система координат |
|
ординат |
|
То же |
То же |
Способ стабилизации
Гироскопиче-
ский
Астро номиче ский
Способ
отсчета коорди нат
Угло мерный
То же
Продолжение
Принципиальная схема ориентатора
Оtoto«
н
Т. 1.1, фиг. 4
23
НАИМЕНОВАНИЕ |
Ориентация |
Ориентация |
ОРИЕНТАТОРА |
акселерометров |
сгабилизатора |
Гироинерциальный ориентатор |
Горизонталь- |
Горизонталь- |
|
ная система ко |
ная система ко |
|
ординат |
ординат |
Способ Способ отсчета стаби коорди лизации нат
Гироско |
Счисле |
пиче |
ние |
ский |
пути ( |
Продолжение
Принципиальная схема ориентатора
I I
Астроинерциальный ориентатор с |
То же |
Комбинирован |
Гироско |
Счисле |
горизонтальным гиростабилизатором |
|
ная инерциальная |
пиче |
ние пу |
|
|
и горизонтальная |
ский |
ти и уг |
|
|
|
с астро |
ломер |
|
|
|
номиче |
ный |
|
|
|
ской |
|
|
|
|
коррек |
|
|
|
|
цией |
|
Т.1.1, ф и г. 6
24 |
25 |
Продолжение
НАИМЕНОВАНИЕ |
Ориентация |
Ориентация |
Способ |
Способ |
|
|
отсчета |
Принципиальная схема |
|||||
ОРИЕНТАТОРА |
акселерометров |
стабилизатора |
стаби |
|||
коорди |
ориентатора |
|||||
|
|
лизации |
||||
|
|
|
|
нат |
|
Угломерный гироинерциальный ори- |
Горизонталь |
Инерциальная и |
Гироско- |
Угло- |
ентатор |
ная система ко- |
горизонтальная |
пиче- |
мерный |
|
орлинат |
система координат |
ский |
|
Т. 1.1, фиг. 7
с, St-
Угломерный |
астроинерциальный |
То же |
То же |
Астро То же |
ориентатор |
|
|
|
номиче |
|
|
|
|
ский и |
|
|
|
|
гироско |
|
|
|
|
пиче- |
|
|
|
|
ский |
Т. 1.1, ф и г. 8
26 |
27' |
|
Более подробное изложение принципов действия, теории и уст ройств инерциальных систем навигации дается ниже.
Среди многообразия схем, представленных в табл. 1.1, для рас смотрения. выберем две наиболее распространенные — схему пироинерциального (табл. 1.1, фиг. 5) и астроинерциального (табл. 1.1, фиг. 4) ориентаторов. Более детальная схема гироинерциального ориентатора представлена на фиг. 1.8. На внутренней раме 3 гиро скопа 4 жестко укреплен акселерометр /, ось чувствительности кото рого направлена по оси х. Сигнал акселерометра, после интегрирова ния первым интегратором 2, подается «а двигатель 6. Статор двига теля жестко укреплен на наружной раме 5 подвеса гироскопа, а ро тор связан с осью вращения рамы 3. Момент этого двигателя, рабо тающего в заторможенном режиме, вызывает скорость прецессии
гироскопа вокруг горизонтальной |
оси г. Пройденное расстояние |
в направлении оси х получается |
с выхода второго интегратора |
Работа системы навигации сводится к тому, что в процессе полета гироскопу сообщается момент, пропорциональный скорости полета, который заставляет его прецессировать с такой же угловой ско ростью, как поворачивается местная вертикаль относительно инер циальной системы координат.
Фиг. 1.8. Принципиальная схема одноосного гироориентатора
Угол поворота гироскопа, измеренный вторым интегратором, дает пройденное расстояние. Полагаем, что ось х наклонена отно сительно плоскости горизонта на угол ,3, а измеряемые акселеро метром ускорения в направлении оси х, как это следует из выра жения (1.19), равны:
<V= K. + ^ t+ ^ v
■28
На фиг. 1.9 представлена структурная схема канала ориентатора. Гироскоп обозначен интегрирующим звеном с передаточным отношением 1/Нг, где Нг— кинетический момент, на вход которого подается вращающий момент, а на выходе получается абсолютный угол поворота ,За6с. Передаточные коэффициенты акселерометра первого и второго интеграторов и двигателя (по моменту) обозна чим соответственно k u k2, k3, k,t. Цепь обратной связи с передаточ
ной функцией ( — |
учитывает поворот горизонтальной си |
|
Rp‘ |
стемы координат относительно инерциальной. На вход этой цепи поступает сигнал переносного ускорения pV, а на выходе — пере
носный угол Р п е р = |
----• |
Разность УГЛОВ ?абс — Рпер И СОСТЭВЛЯеТ |
|
угол [3 |
|
Rp |
|
наклона акселерометра относительно горизонтальной плос |
|||
кости. |
Вследствие |
этого |
наклона акселерометр измеряет состав |
ляющую figTот вертикального ускорения gT .
Фиг. 1.9. Структурная схема одноосного гироориентатора:
k u k.Jt |
Iti — передаточные |
коэффициенты акселерометра, интеграторов и момент- |
|
ного двигателя; |
/7 — кинетический момент гироскопа. |
Поскольку измерить непосредственно угол поворота гироскопа не представляется возможным, так как для этого нет какой-либо си стемы отсчета, то измерение этого угла производится вторым интег-
/?
ратором ——. включенным параллельно интегрирующему гироско-
Р
пическому звену.
На фиг. 1.10 представлена схема одного канала астроинерциального ориентатора. Акселерометр 1 связан с осью интегрирующего двигателя 2 л может поворачиваться вокруг оси г относительно ста билизатора. По своему устройству стабилизатор представляет собой фотоэлектрическую следящую систему за небесным светилом С. От клонение оптической оси телескопа 7 вызывает сигнал фотоэлемента, который после усиления усилителем 8 подается на двигатель 6, управляющий гироскопом 5. Прецессия гироскопа и поворот связан ного с ним телескопа направлены на устранение рассогласования фотоследящей системы (в одной плоскости).
29
Сигналы акселерометра 1 после двойного интегрирования 3 вы зывают такой угол поворота акселерометра, который должен быть равен углу поворота местной вертикали относительно инерциальной системы координат. Благодаря этому, сохраняется горизонтальность акселерометра в течение всего времени полета, а с выхода второго интегратора получается пройденное расстояние в направлении оси х. Структурная схема одномерной астроинерциальной вертикали пред-
8 C#
Фиг. 1.10. Принципиальная схема одноосного астроинерциального ориентатора:
/ — акселерометр* 2 — двигатель; 3 — интегратор* 4 — карданный подвес; J — гироскоп; 6 — двигатель; 7*— телескоп* 8 — усилитель.
ставлена па фиг. 1.11. При сравнении схем на фиг. 1.9 и 1.11 заме чаем, что они имеют много общего: измеренное ускорение проходит через два последовательных интегрирующих звена и на выходе по лучается абсолютный угол поворота акселерометра. Из-этого угла вычитается переносный угол поворота горизонтальной системы координат относительно инерциальной. Поскольку в астроинерциальном ориентаторе существует абсолютная система отсчета, то
потребность в параллельном интегрирующем звене - |
как на |
фиг. 1.9, отсутствует. Если отбросить из рассмотрения влияние ин струментальных погрешностей, то для обеих структурных схем по-
Фиг. 1.11. Структурная схема одномерной астроинерциальной вертикали
30
лучим одинаковые |
уравнения. |
На основании структурной схемы |
||||||
(фиг. 1.9) получим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
— k 1k 2k3 k i ^ - = %6c- |
|
(1-23) |
||||
|
|
|
|
Р2 |
|
|
|
|
Угол Рабе отсчитывается против часовой стрелки, |
если смотреть |
|||||||
с конца оси z. Знак минус перед ах |
объясняется тем, что положи |
|||||||
тельное значение ах приводит к уменьшению рябс- |
выражением |
|||||||
Учитывая, что |
р$л(л= «>г, |
которое определяется |
||||||
(1.22), получим |
|
|
|
|
|
|
|
|
{pVx ф g TР +• Дах ) kj k2 кя kK= |
— Р |
+ рр - |
*у1). |
|||||
После преобразования, |
с учетом |
(1.15), |
будем иметь: |
|||||
(р2Н- kxk2 ka k, g T) p = |
- |
Л, k2 k3 k \ p V x - |
kt k2 k3 kt Дах ~p(<oya8) |
|||||
|
|
\ R |
|
|
|
|
(1.24) |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Условием инвариантности по отношению к ускорениям является |
||||||||
|
|
|
h2 k3^4 |
R ' |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
||
При соблюдении этого условия |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
Да.у |
|
(1.25) |
||
(Р°- 4- <°о:) Р = |
— ~R~ + P(<°yJ)’ |
|||||||
|
||||||||
где ‘V - ] / |
|
частота |
собственных колебаний |
инерциальной |
вертикали.
Собственное движение инерциальной вертикали при начальных
условиях (при t = 0, р = р0 и р = |
ро) определяется уравнением |
|
р = Ро cos Ш01 |
jo . sin w01. |
(1.26) |
Начальные отклонения по углу ро и угловой скорости р0 могут возникнуть в результате отклонения акселерометра от горизонталь ной плоскости или от ошибок в установке начальных координат и скорости полета в счетно-решающее устройство. Так, например, ко лебания инерциальной вертикали с амплитудой в У возникают при ошибке в установке начальных координат 1,85 км или начальной окорости полета 2,3 м!сек. Отсюда вытекают весьма жесткие требO'- Ванин на точность начальной установки акселерометров и задания начальных скоростей и координат.
Из уравнения (1.25) можно получить величину вынужденного отклонения инерциальной вертикали, представленную в виде опера
торного изображения: |
Да.х |
|
|
Р К „ 3) |
|
||
R |
|
||
В= - |
(1.27) |
||
|
Рг + “о2
31
Измеренный абсолютный пройденный путь равен:
5 — Д^абс |
^2^3 ^4 ^ |
а л |
(1.28) |
||
Полагая условие инвариантности выполненным, а также учиты |
||
вая значение ускорения ах , получим |
|
|
у _ х |
+ ёИ. 4- |
(1.29) |
S = — |
р
Vx
где —- = 5И — истинный абсолютный пройденный путь.
Р
Для получения пути относительно поверхности земли необходи мо из абсолютного пути S исключить перемещение Земли. Из выра
жения (1.14) |
следует, что скорость V |
н |
относительно поверхности |
||
земли в направлении оси х равна: |
|
|
|
||
1Л |
= ИР cos (к + |
0) — И* |
+ |
/?ш3 cos (о sin в. |
|
Путь, пройденный относительно поверхности земли, |
|
||||
! |
|
‘ |
{ |
(1.30) |
|
50ТН= 1 ИР cos (7 -I- 0) dt ----- j |
Vxadt 4- j |
/?<«, cos y sin 0 dt. |
|||
d |
6 |
" |
6 |
|
|
Для получения S0TH необходимо из выходного сигнала второго |
|||||
|
|
|
t |
|
|
интегратора исключить составляющую |
) |
/?corfcos ср sin 0 dt. |
|
||
|
|
|
'6 |
|
|
Инерциальный ориентатор с аналитической вертикалью
В данном ориентаторе акселерометры жестко связаны со ста билизатором (гироскопическим или астрономическим) и измеряют составляющие ускорения по осям инерциальной системы координат. На фиг. 1.12 показано расположение акселерометров АХо и A Va по, осям х0уо вспомогательной системы координат, параллельной инер
циальной системе |
х эу3 |
(работа ориентатора рассматривается в од |
|
ной плоскости). |
акселерометрами ускорения |
|
|
Измеренные |
|
||
|
а,.0= |
(V + Да) cos ап 4- ^ sin ап; |
^ ^ |
|
ау0= |
- (V + Аа) sin ап + g cos ап, |
|
где ап — угол поворота местной геоцентрической вертикали отно сительно инерциальной системы координат.
Измеренные направления проектируются на оси х, у горизон тальной приборной системы координат, . угол поворота которой относительно системы координат Хоу0 равен ав и вычисляется счет но-решающим устройством.
32
Угол ав может отличаться от угла ап на величину, которая мо жет возникнуть при ненулевых начальных условиях:
<*„ = «„ + Р-
Фиг. 1.12. Схема расположения акселерометров ориентатора с аналитической вертикалью
На фиг. 1.13 представлена функциональная схема одного кана ла ориентатора.
Фиг. 1.13. Функциональная схема канала ориентатора с аналитнче- - ской вертикалью
Ускорения аХо и аУопроектируются с помощью синусно-косинус ных 1 и множительных 2 устройств на горизонтальную ось х:
ая — k\x ах„cos ав — k\y аУоsin ав. |
(1.32) |
Затем ускорение ах дважды интегрируется устройством 3 с целью
?• В. П. Селезнев |
33 |