книги из ГПНТБ / Бобровников Л.З. Радиотехника и электроника учебник
.pdfусилительных каскадов на полевых транзисторах аналогичен рас чету каскадов на электронных лампах. На рис. 65, а приведена схема усилителя с общим стоком на полевом транзисторе с каналом п
ст |
- И - т У - з г - |
иа
I I -1
J
проводимости. Для этой схемы коэффициент усиления по напря жению
«I J ' |
-SRCT. |
|
Коэффициент усиления с учетом сопротивления автоматического смещения (сопротивления ООС) R„ в цепи истока при отсутствии конденсатора Ся равен
Ки (/со) = -SRCT |
[ l + SR» + Д с т + Д " J1 ~-SRCT |
[1 - f S R » r \ |
150
Полная входная |
проводимость |
|
|
|
|
yw |
= ja>C3KU |
= ja> С3 |
С, |
SRC |
(189) |
|
|||||
|
|
|
|
|
Rt |
Выходное |
сопротивление |
|
|
|
Усилительные каскады по схеме с общим затвором, имеющие малое входное сопротивление, применяются исключительно редко, так как в этом случае не реализуется основное свойство полевого транзистора — высокое входное сопротивление.
Схема истокового повторителя на полевом транзисторе с изоли рованным затвором и его эквивалентная схема приведена на рис.65, б. Коэффициент передачи по напряжению определяется как
Ки (/со) ^ R„ (8+)шС3. |
и ) [ l + (S И- ~ |
+ тС3_ и ) i?H |
(190) |
||||
На низких частотах и при малом сопротивлении источника сиг |
|||||||
нала |
К и (/«) = К0 |
~ SRU [1 + |
S R J - i ^ |
1. |
(191) |
||
|
|||||||
Полная |
входная |
проводимость |
|
|
|
|
|
|
2/вх = |
/юСэк» = |
/«»[С8 . с + |
С % и |
(1 — |
К0)]. |
(192) |
Полное |
выходное |
сопротивление |
|
|
|
|
|
|
zBb,x = R„ [1 + (ВТ1 - f 5 + /©С3 . „) Я , ] " 1 |
~ |
(193) |
||||
Параметры полевых транзисторов зависят от |
температуры, |
как |
и у биполярных транзисторов, но в некоторых режимах работы изменения параметров могут друг друга скомпенсировать. Напри мер, у полевого транзистора типа КП102Е термостабильная рабочая точка наблюдается при напряжении на затворе около 1,2 в и токе стока 0,1 ма.
У с и л и т е л и н а т у н н е л ь н ы х д и о д а х . Туннель ные диоды обладают участком вольт-амперной характеристики с отри цательным дифференциальным сопротивлением. Это позволяет соз давать относительно простые, экономичные, надежные, малогаба ритные усилители, работающие нормально при температуре в не сколько сотен градусов (например, в сверхглубоких скважинах) и выдерживающие проникающую радиацию.
На рис. 66, а приведена принципиальная схема простейшего усилителя на основе туннельного диода. На рис. 66, б дается его эквивалентная схема без цепи питания, которая заменена эквивалент ным сопротивлением Rn = Rl || R2.
151
Для тока, обусловленного переменной составляющей входного сигнала, имеем
Отсюда |
|
I^EzARi |
|
|
+ |
Rn-B-Y1- |
|
|
|
|
|
|
|
(194) |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
£/ЕЫХ |
= |
IRn =•- EBXRn |
|
[Ri |
+ |
R |
a |
- |
R-}'1; |
|
|
|
|
|
|||
K0 |
= |
^ |
= |
R n l |
R |
. + |
R n |
- B . ] - \ |
|
|
|
|
(195) |
||||
Если |
|
•С BX |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
\R_\-*(Ri |
|
Rn), |
|
то |
|
K0-*oo. |
|
|
|
|
|
|
|||||
В практических |
+ |
|
|
|
|
|
|
коэф |
|||||||||
схемах |
усилителей |
(рис. 66, в) величина |
|||||||||||||||
фициента усиления |
по напряжению |
ограничена несколькими десят |
|||||||||||||||
|
|
|
|
ками. |
При |
большем |
усилении ста |
||||||||||
|
|
|
|
бильность |
работы |
усилителя |
может |
||||||||||
|
|
|
|
оказаться |
недостаточной. |
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
Особенностью усилителей на тун |
|||||||||||
|
|
|
|
нельных диодах является то, что |
|||||||||||||
|
|
|
|
входное |
и |
|
выходное |
сопротивления |
|||||||||
|
|
|
|
у |
|
них |
являются |
отрицательными. |
|||||||||
|
|
|
|
Это |
широко |
используется |
в |
изби |
|||||||||
|
|
|
|
рательных |
|
усилителях |
и |
активных |
|||||||||
|
|
|
|
фильтрах. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
Ф у н к ц и о н а л ь н ы е |
у с и |
||||||||||
|
|
|
|
л и т е л ь н ы е |
у з л ы . |
|
Совре |
||||||||||
|
|
|
|
менная |
радиоэлектронная |
аппара |
|||||||||||
|
|
|
|
тура |
все |
более и |
более |
становится |
|||||||||
|
|
|
|
интегральной, |
т. |
е. |
|
выполняется |
|||||||||
|
|
|
|
с |
использованием |
функциональных |
|||||||||||
|
|
|
|
узлов — модулей, |
микромодулей |
и |
|||||||||||
|
|
|
|
интегральных |
схем, |
технологически |
|||||||||||
Рис. 66. |
|
|
|
выполняемых |
как |
единое |
целое |
не |
|||||||||
|
|
|
посредственно |
на |
заводах. |
Однако |
|||||||||||
|
|
|
|
при существующем уровне |
техноло |
||||||||||||
гии не все функциональные |
узлы |
целесообразно |
получать |
в |
инте |
гральном исполнении вследствие сравнительно большого технологи ческого разброса параметров. В частности, целесообразно создавать в виде интегральных узлов различные импульсные и логические
устройства, |
для |
которых разброс |
параметров, равный 10—30%, |
|||
не имеет существенного значения. |
В интегральном |
исполнении |
||||
пока нецелесообразно |
создавать, например, |
низкочастотные усили |
||||
тели с малым уровнем |
собственных |
шумов. |
Подобные функциональ |
|||
ные узлы обычно приходится собирать из |
отдельных |
дискретных |
||||
элементов |
в виде |
модулей. |
|
|
|
При создании модулей апериодических усилителей звуковых частот обычно используют биполярные и полевые транзисторы, соединяя их в гальванически связанные «двойки» и «тройки». Это позволяет: уменьшить габариты, вследствие применения минималь-
152
ного числа разделительных конденсаторов; увеличить температур ную стабильность за счет применения глубокой ООС по постоян ному току. На рис. 67 приведены наиболее характерные схемы уси лительных «двоек».
Особенностью первой схемы (рис. 67, а) является использование в качестве эмиттерного сопротивления второго транзистора стабили трона КС139, что обеспечивает глубокую ООС по постоянному току
Рис. 67.
и минимальную ООС по переменному току. Коэффициент усиления по напряжению не превышает нескольких сотен. Усилитель, пока
занный на рис. 67, б, отличается от первого |
лишь |
тем, что собран |
на транзисторах п — р — и и р — п — р |
типов. |
Особенностью |
третьей схемы (рис. 67, в) является то, что первый транзистор вклю чен по схеме с общим эмиттером, второй — по схеме с общей базой. Поскольку усилительный каскад с общей базой не инвертирует фазу, сигнал на выходе «двойки» противофазен входному. Это поз воляет замкнуть цепь стабилизирующей ООС между выходом и входом (через резистор R3).
153
В отличие от первых трех схем, входное сопротивление в кото рых не более нескольких сотен омов, четвертая схема (рис. 67, г) имеет входное сопротивление не менее 3 Мом. Это обеспечивается за счет использования полевого транзистора с п — р переходом (типа КП103М).
На рис. 68, а приведена схема усилительной «тройки», охвачен ной глубокой стабилизирующей ООС непосредственно с выхода на вход через фильтр нижних частот (R4, С2, R5), который устраняет
HI |
2т |
ИЗ |
J не-0 4 да |
|
Я2 |
|
|
||
|
Ь.Зк |
1.3* |
20.0 |
03 |
|
|
ПXT' 1301 т2T30I
1 |
ш |
ш\ |
0.6в |
||
73л |
|
± I |
• х. |
т |
JT |
М Л |
КС156 Л / |
|
U |
",i |
Liz |
Рис. 68.
ООС по переменному току. Особенностью схемы рис. 68, б является двухпетдевая ООС по постоянному току: эмиттер второго транзис тора — база первого (через резистор RT) и эмиттер третьего транзи стора — база второго (через резистор R2). Входное сопротивление обеих схем примерно одинаковое и не превышает 1 ком. Коэффици енты усиления по напряжению около 103 .
Использование полевого транзистора (рис. 68, в) позволяет уве личить входное сопротивление до 3 Мом. Коэффициент усиления по напряжению не превышает нескольких сотен, поскольку полевой транзистор работает при достаточно большом (3,3 в) напряжении смещения на затворе.
Особенностью рассмотренных функциональных усилительных уз лов является «ненулевые» вход и выход: у всех схем даже при отсут ствии входного сигнала имеется на входе и выходе постоянное на пряжение (кроме усилителя на рис. 68, в , у которого постоянное напряжение на входе равно нулю). Это вынуждает применять на
154
входе и выходе схем разделительные конденсаторы, не пропуска ющие постоянное напряжение и ограничивающие снизу полосу про пускаемых усилителем частот. Если бы вход и выход были бы нуле выми, то разделительные конденсаторы можно было бы не применять и усилители усиливали бы напряжение любых низких частот, начи ная от постоянного тока.
Подобные усилительные функциональные узлы принято называть операционными усилителями. Операционные усилители рассматри ваются ниже в § 56 «Усилители постоянных и медленно меня ющихся напряжений».
§ 53. Широкополосные апериодические усилители
Наличие входной, выходной и монтажной емкостей в обычных апериодических усилителях приводит к снижению величины сопро тивления нагрузки и, следовательно, коэффициента усиления с по вышением частоты
|
|
zK = ни |
|| [ / © С Г 1 = / М 1 + / « С й н Г 1 |
|
|
|||||
при |
со - > ОО | 2 Н |
| —>- 0. |
|
|
|
|
|
|||
Для усилителя с индуктивно-резистивной |
_^ |
|||||||||
нагрузкой |
(рис. 69) |
|
|
|
|
^ -~с * |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
I |
|
|
= (Ra + j®L)[l-tfLCK |
|
+ ja>RaCM\-\ |
(196) |
|
||||
Можно |
так |
подобрать |
величину |
индуктивно |
|
|||||
сти, |
что |
в |
диапазоне частот от нуля |
до некото- |
Рис. 69. |
|||||
рой |
частоты |
о)Е |
величина |
z„ |
будет |
мало |
зави |
|
||
сеть |
от |
частоты. |
В частности, |
при L == 0,42См /?н |
горизонтальный |
участок амплитудно-частотной характеристики в области высоких частот будет наибольшим, но при этом фазово-частотная характери стика не будет линейной. Поэтому в тех случаях, когда необходима линейность фазово-частотной характеристики, выбирают L — (0,32 -f- -^-0,35) CMR%, при этом полоса пропускания несколько сужается.
Помимо коррекции с помощью индуктивности в цепи нагрузки, в широкополостных усилителях используются другие способы, основанные на применении корректирующих фильтров, частотнозависимой положительной и отрицательной обратных связей и т. д. Однако даже применение сложных схем коррекции не позволяет создавать усилители с полосой пропускания свыше 0—100 Мгц, так как при такой широкой полосе пропускания сопротивления нагрузки должны быть столь малы, что коэффициент усиления каждого кас када оказывается близким к единице. Поскольку коэффициент уси ления усилителя определяется как произведение коэффициентов
усиления |
отдельных |
каскадов Къ |
— К^гК5... |
Кп, |
то при Ki ->• |
1, . . ., |
К2 -*• 1 и |
т. д. А% ^ |
1 практически |
при |
любом числе |
каскадов. |
|
|
|
|
|
Таким образом, существует некоторый предел полосы пропуска ния, который усилители, выполненные по обычным схемам со сколь угодно сложной коррекцией, преодолеть не могут. Для того чтобы расширить полосу пропускания свыше 100 Мгц, необходимо отка заться от обычного каскадного соединения усилительных элементов и применять усилители-сумматоры, коэффициент усиления в кото
рых |
определяется не произведением, а суммой Ks — К j + К2 - f |
|
+ Ка |
+...+ |
Кп. |
Такие усилители называются усилителями с распределенным усилением или усилителями бегущей волны. Современные усилители с распределенным усилением имеют полосу пропускания от нуля до нескольких тысяч мегагерц.
§ 54. Усилительные каскады с минимальными
собственными шумами'
Входные каскады апериодических усилителей, как правило, выполняются по несколько иным схемам, чем основные усилитель ные каскады. Это объясняется тем, что входные каскады или рабо тают при весьма малых уровнях сигнала и поэтому их собственные
|
шумы должны |
быть |
минималь |
|||
|
ными, |
или |
должны |
оптималь |
||
|
ным образом быть согласованы |
|||||
|
с |
источником |
сигнала (или |
|||
|
с |
несколькими |
источниками). |
|||
|
Часто |
эти требования ставятся |
||||
|
одновременно, |
что значительно |
||||
Рис. 70. |
усложняет |
задачу. |
|
|||
|
Уровень собственных шумов |
|||||
|
|
|||||
|
усилительных |
ламп, |
биполяр |
ных и униполярных транзисторов, туннельных диодов и т. д. опреде ляется их конструкцией, качеством изготовления, режимом работы и температурой окружающей среды. При этом даже если все требова ния по уменьшению шумов электронного прибора выполнены, то при создании на его основе усилителя с минимальными шумами необ ходимо оптимальное согласование с источником сигнала. В част ности, определим коэффициент шума линейного усилителя (рис.70, а), «читая его идеальным, а все создаваемые им шумы отнесем ко входу (рис. 70, б), представив их в виде эквивалентных генераторов шумо вого тока im и шумового напряжения Um.
Мощность тепловых шумов, генерируемых на внутреннем сопро
тивлении источника входного сигнала, |
|
|
• = 4М1 |
А/. |
(197) |
Ri |
|
|
156
Мощность эквивалентных шумов усилителя, выделяющихся на внутреннем сопротивлении источника сигнала,
•^экв— j^. Т~'ш-*Ч.
Коэффициент шума усилителя в целом
г |
Рс |
AkTRi^f |
• |
Ц У О ' ' |
Определим значение внутреннего сопротивления источника сиг нала, при котором коэффициент шума минимален. Для этого решим уравнение
|
•щ- = 0, |
откуда |
находим RionT = |
—-. |
(199) |
При |
этом коэффициент |
шума |
равен |
|
|
|
|
^ " = 1 + W i 7 |
|
( 2 0 0 > |
|
Таким образом, коэффициент шума усилителя зависит от внутрен |
|||||
него |
сопротивления источника |
сигнала — для |
каждого |
усилителя |
имеется оптимальное внутреннее сопротивление источника сигнала, величина которого определяется характером и уровнем шумов усилительных элементов. Но в некоторых случаях сопротивление, оптимальное с точки зрения шумов, не является оптимальным с точки зрения передачи мощности от источника сигнала входной цепи усилителя.
Определим оптимальное сопротивление усилительного каскада на полевом транзисторе и на усилительной лампе (триоде). Для упро щения анализа дробовые шумы представим в виде эквивалентного шумового сопротивления
Um д = 4 М 7 ? § к в Д / ,
где
^ э к в = AS 1;
А — коэффициент (для электронных ламп 2,1, для полевых тран зисторов 0,6—0,8).
Шумы эффекта мерцания также можно представить в виде экви валентного шумового сопротивления, величина которого обратно пропорциональна частоте:
ЯэМкв = Я ? к в - ^ - , |
(201) |
где (оо — частота, на которой напряжение дробовых шумов равно напряжению шумов эффекта мерцания;
со — текущее значение частоты.
157
Таким образом, э. д. с. эквивалентного генератора |
шумового- |
||
напряжения |
|
|
|
ит= |
~4кТ |
AfAS-^l-r--^-) |
(202> |
Ток эквивалентного |
генератора |
шумового тока |
|
|
i m = [ 2 e 0 / C 0 A / p , |
|
|
откуда |
|
|
|
|
^ o n T = - ^ = [ - | ¥ 4 - ( l + ^ ) ] 2 . |
||||
Определим |
оптимальное |
сопротивление |
источника |
||
нувистора 6С52Н |
в режиме |
работы S = |
5 |
ма/в, I c 0 = |
|
= 300° к. |
|
|
|
(203), имеем |
|
Подставив |
эти |
значения |
в формулу |
(203)
сигнала для
10"s а, Т =
|
|
|
|
|
Л / о п Т |
« 1,5.10» |
+ |
|
|
|
|
||||
|
Для |
лампы |
6С52Н |
величина |
со0 |
= |
2я/ = |
6,28-1000 |
рад/сек, |
||||||
поэтому |
на |
частоте 1000 |
гц |
JF?X- о |
п т = |
210 |
ком. |
На частоте 0,1 гц |
|||||||
Л; опт = |
15 |
Мом. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Минимальный |
|
коэффициент |
шума при |
этом |
равен |
|
|||||||||
|
^ i n |
= l + [ ^ ( l + ^ ) ] 2 - l + 4 . 1 0 - * [ l + |
^ |
||||||||||||
|
Для |
полевого |
транзистора |
с |
изолированным затвором ТН-6 |
||||||||||
S = |
1,0 |
ма/в, / с |
0 |
= 1 0 " 1 2 |
а, |
Т = |
300° |
К. |
сигнала |
|
|||||
|
Оптимальное |
сопротивление |
источника |
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
tf,onx |
= 6 . 1 0 ' [ l + B L ] |
|
|
|||||||
Частота, на которой дробовые шумы и шумы мерцания равны, |
|||||||||||||||
для |
транзистора |
ТН-6 |
равна |
400 |
гц, |
при |
этом |
R i o n r = |
85,5 Мом. |
||||||
На |
частоте |
1 гц |
i ? , o n x |
= |
1200 |
Мом. |
|
|
|
|
|
||||
При сопротивлении источника сигнала, значительно меньшем |
|||||||||||||||
оптимального, можно пренебречь |
током |
утечки |
затвора |
(управля |
|||||||||||
ющей сетки), тогда коэффициент шума выражается в виде |
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(204) |
Если сопротивление источника сигнала отличается от оптималь ного, то коэффициент шума резко возрастает. Например, при опти мальном сопротивлении источника сигнала на частоте 0,1 гц коэф-
158
фрщиент шума |
нувистора |
6С51Н ^ т ! п = |
1,02 |
(0,86 дб), |
а при |
Ц( |
= |
||||
= |
103 ом F = |
0,42-10* |
(36,2 дб). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
В общем случае, если известен коэффициент шума усилитель |
||||||||||
ного устройства Fa, |
измеренный |
на некоторой частоте сои |
< с о 0 , |
||||||||
можно определить коэффициент шума |
на |
любой частоте со ^ |
со0 : |
||||||||
|
|
|
^ = [ l + ( F H - l ) ^ ] . |
|
|
|
№ |
||||
|
При этом абсолютное значение шумового напряжения (приве |
||||||||||
денного ко входу), если Rt <^ RionT, |
в полосе частот от сон до |
сов < |
|||||||||
< |
со0 равно |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
и*ш = |
f {VI |
+ imRi) cico = |
4И7?,/ И |
[FB |
- 1] Ig £ |
, |
(206) |
|||
|
2я ' 7 н ~ ~ 2Д ' / и |
2я * |
работе |
на |
частотах |
ниже 10 |
кгц |
||||
|
Расчеты показывают, |
что при |
для усилителей на биполярных транзисторах минимальный коэффи циент шума наблюдается при сопротивлении источника сигнала 1 — 20 ком. Для электронных ламп оптимальное сопротивление источ ника сигнала 0,2—20 Мом, для полевых транзисторов с п — р пере ходом — 1—200 Мом, для полевых транзисторов с изолированным затвором RionT = 0,5 -^-10 Гом.
Чтобы снизить шумы электронных ламп, биполярных и полевых транзисторов в области низких частот (ниже 10 кгц), необходимо
снижать напряжение питания: у ламп — до 10—20 в, у |
биполярных |
|||
транзисторов — до 0,2—1,0 в (при токе |
эмиттера 0,1—1 ма) и до |
|||
1—2 в — у полевых |
транзисторов. Напряжение смещения на упра |
|||
вляющей сетке электронных ламп и затворе полевых |
транзисторов |
|||
также должно быть |
минимальным — в |
пределах 0,2—1,0 в. На |
||
пряжение накала |
у |
электронных ламп должно быть уменьшено на |
||
1 0 - 2 0 % . |
|
|
|
|
Коэффициент |
шума многокаскадного |
усилителя |
определяется |
в основном шумами первого каскада. Однако если коэффициент усиления первого каскада по мощности сравнительно мал, то необ
ходимо учитывать шумы второго, |
третьего и т. д. каскадов. |
|
В х о д н ы е у с и л и т е л ь н ы е к а с к а д ы н а |
б и п о |
|
л я р н ы х т р а н з и с т о р а х . |
На рис. 71, а приведена |
каскод- |
ная схема транзисторного малошумящего усилительного каскада. Особенностью усилителя является то, что через оба транзистора протекают одни и те же переменная и постоянная составляющие кол лекторного тока, вследствие чего верхний транзистор выполняет роль динамического сопротивления нагрузки для нижнего транзи стора. При этом нижний транзистор включен по схеме с общим эмит тером, а верхний — по схеме с общей базой. Коэффициент усиления
159