книги из ГПНТБ / Плотников Р.И. Флюоресцентный рентгено-радиометрический анализ
.pdfдо |
100 барн |
с увеличением потенциала |
возбуждения |
от |
|||||||||||||
5 (Ті) до 29 кэв |
(Sn) |
соответственно. |
М а к с и м у м |
фона |
|||||||||||||
тормозного |
излучения |
от |
подложки |
(майлар |
0,5 |
|
мг/см2) |
||||||||||
был |
расположен в районе |
5 кэв, |
причем |
фон |
быстро |
па |
|||||||||||
д а л |
с |
увеличением энергии, |
так что |
контрастность |
|
для |
|||||||||||
всех исследованных элементов была одного |
|
порядка . |
|||||||||||||||
Низкий порог чувствительности, обеспечиваемый ион |
|||||||||||||||||
ным |
возбуждением, |
делает |
этот |
метод |
|
весьма |
пер |
||||||||||
спективным |
при |
исследовании |
полупроводниковых |
и |
|||||||||||||
других высокочистых материалов . Очень |
м а л а я |
и |
легко |
||||||||||||||
регулируемая ускоряющим н а п р я ж е н и е м |
глубина |
про |
|||||||||||||||
никновения |
ионов |
открывает |
дополнительные |
возмож |
|||||||||||||
ности |
по |
исследованию |
состава |
поверхностных |
сло |
||||||||||||
ев |
[122.] |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
К с о ж а л е н и ю , |
сложность, |
громоздкость |
и |
высокая |
|||||||||||||
стоимость |
требуемой |
|
аппаратуры |
|
ограничивают |
воз |
|||||||||||
можность |
широкого |
применения |
ионного |
возбуждения |
сускорителями ионов.
2.Д е т е к т о р ы
Врентгенорадиометрпческом анализе обычно приме няются детекторы, средняя амплитуда импульса на вы ходе которых пропорциональна энергии поглощенного фотона. К этим детекторам относятся в первую очередь сцннтнлляционные, пропорциональные и полупроводни
ковые счетчики. В отдельных случаях могут |
т а к ж е |
применяться детекторы, не чувствительные к |
энергии |
квантов падающего излучения (гейгеровские счетчики и
токовые ионизационные |
к а м е р ы ) , однако |
отсутствие |
|||
энергетического разрешения |
приводит к |
существенному |
|||
-снижению |
аналитических |
параметров |
и ограничивает |
||
применение |
таких детекторов |
простейшими |
з а д а ч а м и . |
||
Н и ж е рассматриваются основные характеристики детек |
торов рентгеновского излучения, используемых в рент-
геиорадиометрическом |
анализе. |
лехек- |
Эффективность регистрации. Эффективность |
||
тора в области высоких |
энергий определяется толщиной |
•и коэффициентом поглощения его материала, а в об
ласти |
малых |
энергий — пропусканием окна |
или «мерт |
|||||
вого» |
слоя, |
отделяющего |
рабочий объем детектора |
от |
||||
о к р у ж а ю щ е й |
среды. На рис. 24 |
приведены |
зависимости |
|||||
эффективности |
от |
энергии |
применяемых- д л я регистра |
|||||
ции рентгеновского |
излучения |
сцинтилляционных |
счет- |
чнков |
со |
сцинтиллятором |
N a l / T I различной |
т о л щ и н ы , |
|||||||||
на рис. 25 — аналогичные |
зависимости |
для |
пропорцио |
||||||||||
нальных счетчиков |
с различным |
газовым |
наполнением, |
||||||||||
а на |
|
рис. |
26 — д л я |
германиевых |
и кремниевых |
полу |
|||||||
проводниковых |
детекто |
|
|
|
|
|
|
||||||
ров. |
К а к |
видно |
из |
рисун |
|
|
|
|
|
|
|||
ков, |
|
лишь |
сцинтилляци- |
|
|
|
|
|
|
||||
онные |
и германиевые |
по |
|
|
|
|
|
|
|||||
лупроводниковые |
детек |
|
|
|
|
|
|
||||||
торы |
|
при |
толщине |
слоя |
|
|
|
|
|
|
|||
несколько |
миллиметров |
и |
|
|
|
|
|
|
|||||
более __имеют |
высокую, |
|
|
|
|
|
|
||||||
близкую к 100%, эфсрек- |
|
|
|
|
|
|
|||||||
тивность |
во |
всем |
диапа - |
0 5 |
|
|
|
|
|
||||
зоне |
|
энергий |
рентгенов |
|
|
|
|
|
|
||||
ского |
излучения. |
Д л я |
|
|
|
|
ЯОЕркэв |
||||||
остальных |
детекторов, |
в |
|
|
|
|
|||||||
особенности |
|
пропорцио |
|
|
|
|
|
|
|||||
нальных |
счетчиков, |
ха |
Рис. 24. Эффективность сцинтил- |
||||||||||
рактерна |
резко |
в ы р а ж е н |
ляционных |
счетчиков |
с тонкими, |
||||||||
ная |
избирательность. Б ы |
кристаллами |
Nal/Tl |
различной |
|||||||||
|
|
толщины. |
|
|
|||||||||
строе |
падение |
эффектив |
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
||||||||
ности |
с |
|
увеличением |
|
|
|
|
|
|
||||
энергии |
регистрируемого |
излучения |
|
позволяет |
прі-г |
||||||||
н а д л е ж а щ е м |
выборе |
газа - наполнителя |
иметь |
в ы с о |
|||||||||
кую |
эффективность |
детектора к |
флюоресцентному |
из |
лучению при малой эффективности к рассеянному пер вичному излучению, что ведет к повышению контрастно сти и снижению порога чувствительности. Характерным примером использования такой избирательной эффек тивности является применение неоновых пропорциональ ных счетчиков при определении Р и S [127] и метановых счетчиков для регистрации излучения более легких эле
ментов [79]. Д л я |
элементов с атомными |
номерами |
20—27 |
||
использование аргонового |
пропорционального |
счетчика |
|||
позволяет получить в 2—3 |
р а з а более высокую |
контраст |
|||
ность по сравнению с ксеноновым счетчиком [128]. |
|||||
Пропускание |
некоторых материалов, используемых |
||||
в качестве окон детекторов, приведено на рис. 27. |
Обыч |
||||
но для сцннтилляционных, полупроводниковых и |
о т п а |
||||
янных пропорциональных |
счетчиков |
в качестве |
окна |
используется вакуумноплотный бериллий. Минимальная-
толщина такого |
бериллия |
составляет в настоящее вре |
мя 25 мкм, что |
позволяет |
регистрировать излучение- |
с энергией |
1,5—1,8 кэв |
(А1/( а ) . |
Д л я |
регистрации |
бо |
лее мягкого |
излучения |
используются |
проточные |
про |
|
порциональные счетчики |
с окнами |
пз |
лавсана, полиэти |
лена, нитроцеллюлозы и других подобных материалов .
Толщина |
таких |
окон |
может |
доходить до 0,2 |
мкм [129], |
что позволяет |
регистрировать /\-излученне |
элементов |
|||
с Z ^ 4 . |
Возможно |
т а к ж е |
использование |
безоконных |
Рис. 25. Эффективность пропорциональных счетчиков при тол щине слоя газа 2 см.
пропорциональных счетчиков, в которых исследуемая проба вводится внутрь счетчика [81]. Полупроводнико
вые |
детекторы т а к ж е |
могут |
использоваться |
без |
окон, |
при |
этом детектор и |
исследуемый объект |
помещаются |
||
в общин вакуумированный объем. Эффективность |
без |
||||
оконных полупроводниковых |
детекторов |
со стороны |
малых энергий ограничивается «мертвым» слоем и на
пыленным |
золотым |
контактом. |
С у м м а р н а я |
толщина |
|||||
этих |
слоев |
может |
составлять |
сотни ангстрем, |
что |
позво |
|||
л я е т регистрировать |
излучение |
элементов |
от |
С и |
выше |
||||
[130, |
131]. |
|
|
|
|
|
|
|
|
Р а з м е р ы детектора. К а к |
правило, рентгенорадиомет- |
||||||||
рический |
анализ |
проводится |
в |
широких |
расходящихся |
пучках, поэтому д л я повышения светосилы и снижения требований к активности источника первичного излуче ния ж е л а т е л ь н о использование детекторов большой площади . М а к с и м а л ь н ы й размер кристаллов - сцинтилля -
торов, применяемых в аппаратуре, доходит |
до 50 мм (в |
д и а м е т р е ) , что позволяет в сочетании с |
центральным |
BCNOF NaMgAl Si Р S СІ Аг К . Си
|
О |
|
|
|
1 |
|
Z |
|
|
J |
Ер кэв |
|
Рис. 26. Эффективность полупро |
|
Рис. |
27. |
Пропускание |
окон |
|
детекторов: |
|
||||
водниковых детекторов. |
1-М, |
мм; |
10 |
JKK.il; |
2 — Be, |
0,2 |
мм; |
3 — |
Be, |
0,1 |
мм; 4 |
—Be, |
|
0,05 |
5 |
— Be, |
25 мкм; |
в.—-лавсан, |
10 |
мкм; |
7 — лавсан, |
||||
|
2 .ик.н; |
8 — нитроцеллюлоза, |
0,3 |
мкм. |
Над рисунком |
при |
||||||
|
|
ведены положения |
линий |
легких |
элементов. |
|
положением радиоизотопного |
источника |
использовать- |
|
очень |
малые активности. |
Толщина |
сцннтиллятора |
обычно |
не превышает 1—2 |
мм, что является доста |
точным для обеспечения высокой эффективности во всем диапазоне 'рентгеновского спектра . Увеличение толщины
кристалла нецелесообразно из-за увеличения фона. |
П р и |
||||||||
возбуждении с |
помощью |
рентгеновских трубок |
в ы с о к а я |
||||||
интенсивность |
первичного |
пучка |
позволяет применять- |
||||||
сцпнтилляторы |
значительно меньшей |
площади — поряд |
|||||||
ка 1—2 см2 |
[133]. |
|
|
|
|
|
|
||
П л о щ а д ь |
окон |
пропорциональных |
счетчиков |
состав |
|||||
ляет |
обычно |
2—5 |
см2, хотя известны |
случаи |
использо |
||||
вания |
счетчиков с |
окнами |
10—15 |
см2. |
В принципе |
пло |
щ а д ь окон пропорциональных счетчиков может состав лять сотни и более квадратных сантиметров, что делает
такие счетчики |
исключительно выгодными д л я спектро |
|||
метрии слабых |
потоков рентгеновского |
излучения |
кос |
|
мических источников [16, 23—26]. Известно |
т а к ж е |
при |
||
менение счетчиков с большими окнами |
для |
аналитиче |
ских целей. В работе [132] применение проточного-
пропорционального |
счетчика |
с |
окном |
около |
100 |
|
с ж 2 п р и |
||||||||||
определении Ті, Zr и Fe позволило |
|
расположить |
дат |
||||||||||||||
чик на расстоянии 70—80 мм |
от |
используемой |
|
поверх |
|||||||||||||
ности и осуществить непрерывный анализ |
|
руды |
на |
лен |
|||||||||||||
те транспортера и автомобильную съемку. |
|
Увеличение |
|||||||||||||||
расстояния |
до |
объекта, |
возможное |
при |
использовании |
||||||||||||
счетчиков с большими окнами, кроме повышения |
|
пред |
|||||||||||||||
ставительности |
анализа |
позволяет |
т а к ж е |
|
существенно |
||||||||||||
уменьшить |
влияние |
неровностей |
исследуемой |
|
поверх |
||||||||||||
ности. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Р а з м е р полупроводниковых детекторов |
с |
высоким |
|||||||||||||||
разрешением, |
применяемых |
в |
настоящее |
|
время |
для |
|||||||||||
спектрометрии |
рентгеновского |
излучения, |
|
очень |
|
мал . |
|||||||||||
П л о щ а д ь таких детекторов |
составляет |
обычно |
|
доли |
|||||||||||||
квадратных, сантиметров, |
толщина — несколько |
|
милли |
||||||||||||||
метров. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Энергетическое разрешение детектора в первую оче |
|||||||||||||||||
редь |
определяется |
числом |
образующихся |
|
пар |
|
п |
(или |
|||||||||
фотоэлектронов в случае |
сцинтилляционного |
счетчика; . |
|||||||||||||||
Очевидно, |
что |
п=Еч/е, |
где |
Ev—энергия |
|
регистрируе |
|||||||||||
мого |
фотона; є — с р е д н я я |
энергия |
образования |
|
|
пары |
|||||||||||
(или |
фотоэлектрона) . П о л а г а я , |
что |
процесс |
образования |
|||||||||||||
носителей |
|
(фотоэлектронов) |
|
|
представляет |
|
со |
||||||||||
бой |
последовательность |
независимых |
актов, |
получаем, |
что дисперсия A/i составляет |
Ыг—Yп, |
и, принимая |
рас |
|||
пределение |
гауссовым, |
|
|
|
|
|
где W\/2—полуширина |
пика |
амплитудного распреде |
||||
ления. В табл . 10 приведена |
средняя |
энергия, |
необ |
|||
ходимая для образования пары |
(фотоэлектрона) |
для |
||||
различных |
детекторов. |
К а к |
видно |
из |
таблицы, эта ве |
личина минимальна для полупроводниковых детекторов,
что и определяет их высокое |
энергетическое разреше |
|||
ние. Величина |
є максимальн а |
д л я |
сцинтилляционных |
|
счетчиков, что |
обусловлено главным |
образом |
сравни |
|
тельно низкой эффективностью |
фотокатода ФЭУ. |
|
||
|
|
|
Т а б л и ц а 10 |
|
Средняя энергия Е, необходимая для образования |
|
|||
|
. пары (фотоэлектрона) |
|
|
|
|
|
|
Потенциал ионизации |
|
Вещество |
8, Эв |
(ширина запрещенной |
||
|
|
|
зоны), |
эв |
Газоразрядные счетчики: |
41,3 |
24,6 |
|
|
гелий |
|
|
||
неон |
|
35,9 |
21,6 |
|
аргон |
|
26,3 |
15,8 |
|
криптон |
|
24,4 |
14,0 |
|
ксенон |
|
22,1 |
12,1 |
|
метан |
|
28,1 |
13,1 |
|
Полупроводниковые детекторы: |
2,8 |
0,65 |
|
|
германий |
|
|
||
кремний |
|
3,5 |
1,15 |
|
арсенид галлия |
6,3 |
1,35 |
|
|
Сцинтилляционный |
счетчик |
300 |
|
|
Nal/Tl |
|
— |
|
Экспериментально определенная полуширина иногда оказываетс я меньше рассчитанной по приведенной фор - , муле, и в в ы р а ж е н и е (2.1) вводится F - фактор Фано, х а р а к т е р и з у ю щ и й взаимную зависимость актов иони зации:
Величина фактора Фано близка к единице д л я сцинтилляцпопных счетчиков, составляет около 0,4 д л я про порциональных счетчиков и 0,05—0,1 дл я полупровод никовых детекторов [21, 134]. В случае пропорциональ ных счетчиков кроме дисперсии числа образовавшихся
Рис. 28. Зависимость разреше ния от энергии регистрируемо го излучения:
/, 2 — сцнитнлляшюнный |
п |
пропор |
|||||||||
циональный |
счетчики |
соответствен |
|||||||||
но; |
3 — дифференциальные |
фильт |
|||||||||
ры |
(разрешение, |
достаточное |
для |
||||||||
разделения |
с |
спектральных |
|
серий |
|||||||
элементов |
соседними |
атомными |
|||||||||
номерами); |
4 — теоретическое |
|
раз |
||||||||
решение, |
обеспечиваемое |
импульс |
|||||||||
ной |
ионизационной |
|
камерой; |
в |
5 — |
||||||
разрешение, |
обеспечиваемое |
|
на |
||||||||
стоящее |
время |
полупроводниковы |
|||||||||
ми |
спектрометрами |
(уровень |
шумов |
||||||||
нредуенлптеля |
SO эв); Є — теорети |
||||||||||
ческий |
предел |
разрешения |
|
для |
|||||||
кремниевых |
детекторов; |
7— разре |
|||||||||
шение |
спектрометра |
с |
плоским |
||||||||
кристаллом, коллиматор 0,5хШ0 J K . I I , |
|||||||||||
|
|
кристалл |
L1F, . |
|
|
|
пар разрешение |
зависит т а к ж е |
от дисперсии коэффи |
||
циента |
газового |
усиления. Пр и |
обычно |
используемых |
коэффициентах |
газового усилия |
порядка 103 —104 дис |
||
персия |
коэффициента газового |
усиления |
приблизитель |
но компенсирует взаимосвязь актов ионизации, и экспе
риментально |
определенное |
разрешение |
близко |
к |
рас |
||||||||
считанному |
по |
формуле |
(2.1). |
С |
уменьшением |
||||||||
н а п р я ж е н и я на счетчике коэффициент |
газового |
усиле |
|||||||||||
ния и его дисперсия падают, |
т. е. разрешение детектора |
||||||||||||
улучшается . |
Конечно, уровень |
шумов |
предусилителя |
||||||||||
при |
этом |
должен быть |
достаточно |
мал , чтобы |
не |
вно |
|||||||
сить |
заметного |
в к л а д а |
в |
энергетическое |
разрешение . |
||||||||
Зависимость |
энергетического |
разрешения |
различных |
||||||||||
детекторов |
от |
энергии |
регистрируемого |
излучения |
изо |
||||||||
б р а ж е н а |
на |
рис. 28. Та м |
ж е |
приведено |
разрешение |
||||||||
спектрометров |
с плоским кристаллом - анализатором . К а к |
||||||||||||
видно из рисунка, полупроводниковые детекторы |
позво |
||||||||||||
ляют р а з р е ш а т ь спектральные серии соседних по Z |
эле |
||||||||||||
ментов, и, начиная с 10—15 |
кэв, |
их разрешение |
превос- |
ходит разрешение |
спектрометров с |
плоским |
дисперги |
|||
рующим кристаллом . |
|
|
|
|
||
Форма амплитудного распределения . В амплитудном |
||||||
спектре импульсов на выходе детектора, возникающем |
||||||
при |
регистрации |
монохроматического |
излучения, |
к р о м е |
||
пика |
полного поглощения |
(основного |
п и к а ) , |
могут |
при |
|
сутствовать пики |
вылета, |
комптоновскиіі |
континуум, |
«хвост» со стороны малых энергий от основного пика и
шумы |
в области малых энергий. Основной пик, |
к а к |
пра |
вило, |
симметричен и имеет гауссову форму. При |
очень |
|
малом |
количестве первоначально образовавшихся |
носи |
|
телей |
для основного пика наблюдается т а к ж е |
распреде |
ление Пуассона, такие кривые были получены при реги
страции проточным |
пропорциональным счетчиком излу |
||||
чения |
B e / ( (110 |
эв) |
и Si L (92 эв) |
[114]. Обычно |
свыше |
90% |
импульсов |
попадает в основной |
пик, однако |
д л я Кг |
и Хе пропорциональных счетчиков при регистрации из лучения с энергией, превосходящей энергию /( - края по
глощения |
этих газов, |
основной пик включает менее |
50% всех |
импульсов. |
|
Кроме |
основного |
пика в амплитудных спектрах мо |
гут присутствовать пики вылета, обусловленные непол
ным |
поглощением в детекторе собственной рентгенов |
ской |
флюоресценции, в о з б у ж д а е м о й регистрируемым |
излучением. Положение пика вылета соответствует раз ности энергий регистрируемого излучения и флюорес
центного |
'излучения |
материала |
детектора, |
т. |
|
е. Ев = |
||||||||
=£v—Еф. |
Интенсивность |
пика |
вылета |
|
определяется |
|||||||||
выходом |
флюоресценции |
материала детектора |
и ее |
по |
||||||||||
глощением в нем. В т а б л . 11 приведены выходы |
флюо |
|||||||||||||
ресценции д л я некоторых элементов, используемых |
д л я |
|||||||||||||
изготовления детекторов, и средние длины |
|
пробега |
||||||||||||
флюоресцентного |
излучения |
в соответствующих |
мате |
|||||||||||
риалах . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
К а к |
видно из |
таблицы, |
м а к с и м а л ь н а я |
интенсивность |
||||||||||
пиков |
вылета |
имеет |
место |
д л я |
Кг- |
и |
Хе-пропорцио- |
|||||||
нальных |
счетчиков. Д л я |
этих |
детекторов |
амплитуда |
пи |
|||||||||
ков вылета превосходит |
|
амплитуду |
основных |
|
пиков. |
|||||||||
Аппаратурные спектры |
импульсов |
излучения |
|
/(-серий |
||||||||||
некоторых элементов приведены на рис. 29 и 30. |
К а к |
|||||||||||||
видно |
из |
рис. 29, пики вылета имеют |
с л о ж н у ю |
|
струк |
|||||||||
туру. К р о м е главного |
пика, |
соответствующего |
|
погло |
||||||||||
щению |
|
Ко. -кванта элемента |
и вылету |
Ка |
-кванта |
Кг, |
||||||||
в спектре присутствуют |
|
два |
побочных |
пика. |
Один |
из |
Т а б л и ц а 11
Выход флюоресценции W и средние длины пробега флюоресцентного
излучения I в материале детектора
Материал |
Серия |
w |
детектора |
||
Хе |
К |
0,87 |
Хе |
L |
0,12 |
Кг |
К |
0,61 |
Кг |
L |
0,04 |
Аг |
К |
0,12 |
Ne |
К |
0,01 |
Nal/Tl |
К |
0,85 |
Ge |
• К |
0,50 |
Si |
к |
0,04 |
1, см
'б ( * в 1 ) 0.25 (L )
°.2 (*•«,) 3-2 (Ка)
М( / С в )
0.05(/<„)
0,004 (/( а )
0,001 (La)
них с |
меньшей |
|
энергией |
соответствует |
поглощению |
/Ca |
|||||||||
ll вылету Лр - кванта, |
с большей энергией — поглощению |
||||||||||||||
/Ср- н вылету /<а-кванта. Аг-пропорциональный |
счетчик |
||||||||||||||
имеет |
сравнительно |
|
слабо |
в ы р а ж е н н ы й |
пик |
вылета, |
ам- |
||||||||
И,имп/сек |
2vлУ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
300 - |
|
Zr |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
100 |
- |
|
П мо |
|
|
//Vv |
|
|
||||||
|
1 ! |
і |
IАІ |
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
V 1 |
|
\ |
|
|
|
|
||||||
|
100 |
|
I |
\ \ |
|
уз |
|
|
|
|
|||||
|
|
W |
|
|
|
|
|
|
|
у / |
|
Х \ |
\ |
|
|
|
О |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
//0А/Є/7 канапа |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
' : |
' |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
Рис. 29. Амплитудные спектры /С-серин некоторых |
|
|||||||||||||
|
элементов |
с |
|
Кг-пропорциональным |
|
счетчиком: |
|
|
|||||||
|
/ —Л„р-пнк вылета |
YK a ; 2 — Кa -пик |
вылета |
YK a ; 3 — К-ппк |
|
||||||||||
|
YK0 Р ; 4 — основной |
пик. Спектры Zr и Mo имеют аналогнч- |
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
ный |
характер. |
|
|
|
|
|
|
плитуда которого составляет около 10—15% |
амплитуды |
||||||||||||||
основного пика |
|
из-за |
малого |
выхода |
флюоресценции |
||||||||||
аргона |
(см. рис. |
30). Е щ е |
более |
слабо |
в ы р а ж е н ы |
L-пики |
|||||||||
вылета |
Кг и |
Хе, не |
|
превышающие по |
амплитуде |
1—2%' |
|||||||||
основного пика |
|
в связи |
с |
м а л ы м |
выходом |
флюоресцен- |
ции L-серий и ее большим поглощением в соответствую
щих газах. Т а к ж е |
практически |
отсутствует пик вылета |
||||
в аппаратурном |
спектре |
пропорционального |
Ne-счет- |
|||
чика. |
|
|
|
|
|
|
Д л я |
N a l / T l , несмотря |
на высокий |
выход |
флюорес |
||
ценции, |
пик вылета в несколько |
раз |
меньше |
основного |
О 10 20 30 W 50 Номер канала
Рис. 30. Рентгеновские спектры, полученные с Аг-пропорцио- нальным счетчиком.
Рис. 31. Зависимость плотности потока вто ричного излучения в пи ках вылета от эиершн первичных Y " K B a l I T ° B Еу
(ср=90°).
пика, что обусловлено малой длиной пробега |
флюорес |
|||||||||||||
центного излучения |
по сравнению" с толщиной |
детектора. |
||||||||||||
В этом случае плотность потока излучения |
в пике |
вы |
||||||||||||
лета |
может |
быть |
найдена по |
в ы р а ж е н и ю |
|
|
|
|
|
|||||
|
N |
= |
— W |
— |
|
In |
1 |
+ Hi sin |
ф |
|
, |
|
(2.3) |
|
|
|
|
|
14 |
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ц[ sin ф |
|
|
|
|
|
|
где |
u.j ч-i Ui — коэффициенты |
поглощения |
регистрируе |
|||||||||||
мого и |
флюоресцентного излучений |
в материале |
|
детек |
||||||||||
тора |
соответственно; |
ср — угол падения регистрируемого |
||||||||||||
излучения. Расчетные |
зависимости |
интенсивности |
|
пика |
||||||||||
вылета |
от |
энергии |
регистрируемого |
излучения |
д л я |
Ge- |
||||||||
детектора |
и N a l / T l |
показаны |
на |
рис. 31 |
[135]. |
Присут |
||||||||
ствие пиков вылета часто затрудняет |
расшифровку |
спект |
||||||||||||
ров |
и в |
случае |
наложения |
пика |
|
вылета |
рассеянного |
6 Р. И. Плотников, Г. А. Пшеничный |
81 |