книги из ГПНТБ / Зубов В.А. Методы измерения характеристик лазерного излучения
.pdfДля случая левого вращения а ==—п/2 и ф =
Таким образом, величина ф опреде-
ляет отношение осей эллипса, а знак ф— направление вра щения.
В общем случае в результате исследования могут встре титься три случая.
1.Интенсивность света при определенном положении пластинки Х/4 и анализатора обращается в нуль. Имеем свет, поляризованный по эллипсу. Положение пластинки А/4 определяет положение осей эллипса (<р), положение анализатора (ф) определяет отношение осей эллипса (&у/&х)
инаправление вращения.
2.Интенсивность меняется, но не обращается в нуль. Имеем смесь естественного света и света с эллиптической поляризацией.
3.Частный случай — ось анализатора совпадает или перпендикулярна оси пластинки Х/4. В этом случае
й’у/саг=Оили^'у/й’х ->о°, т. е. либо <эу=0, либо S x—0. Имеем смесь естественного света с линейно поляризованным. Таким образом, можно выполнить полный анализ состоя ния поляризации света. Следует указать, что такое иссле дование чрезвычайно трудоемко из-за необходимости неза висимо вращать пластинку У4 и анализатор.
Упрощение методики измерения заключается в исполь зовании компенсаторов. Наиболее часто используется ком пенсатор Бабине [180], состоящий из двух клиньев, изго товленных из двоякопреломляющего кристалла. Опти ческие оси в этих клиньях расположены перпендикулярно друг другу и направлению распространения света.
Свет в компенсаторе проходит толщину в одном клине Іг, в другом 12в некотором сечении. Это дает разность хода
двух лучей Ex(t) и Еу (t): |
|
|
Д* ,= Ф * ~ |
— *г)> |
|
или соответствующую разность фаз |
||
Т ху |
~ Х ~ Дяу |
Т х Т у |
Эллиптически поляризованный свет |
||
Ех (t) = ßx cos (со* — kz + a j, |
Ey (t) = g y cos (wt —kz -f- ay) |
160
проходит через компенсатор. В определенных местах ком пенсатора добавочная разность фаз такова, что o.= afj—
— ах доводится до 0, ±2 к, +4 я и т. д. На выходе из ком пенсатора в этих местах имеем
Е * (*) = |
c o s И — k z + «X — Тх)> |
Eg W = ëff cos И — kz + ax — yx ± 2mn) =
= Sy cos (wt — kz + ax — TJ , m ~ 0, 1, 2, . . .
Таким образом, после компенсатора свет становится линейно поляризованным и при соответствующем размещении анали затора на экране получаются темные полосы. При соот ветствующей градуировке компенсатора можно по поло жению полос определить добавочную разность фаз и рас считать сдвиг фаз в исходном эллиптически поляризованном свете.
Другой вариант компенсатора — компенсатор Солейля [181], который содержит двигающиеся клинья и работает на основе подбора толщины:
Kff = inx — »іЖ — к)-
Проведение такого анализа поляризации света легко выполняется с ОКГ непрерывного действия, когда имеется возможность проводить длительные измерения, обусловлен ные необходимостью вращать поляризатор, осуществлять различные этапы анализа поляризации света. Несколько облегчается ситуация тем, что световой пучок можно раз делить на несколько каналов и различные этапы обработки выполнять в каждом канале параллельно. Используются также фотоэлектрические системы регистрации получаю щейся картины.
§3. Анализ поляризации света для ОКГ, работающих
врежиме однократных или повторяющихся импульсов
Вслучае ОКГ, работающих в импульсном режиме, все указанные выше методики остаются в силе. Однако воз никают дополнительные трудности, связанные с малой дли тельностью импульса излучения. Для преодоления этих трудностей требуется использовать такие методы анализа линейно поляризованного света, которые обеспечивают
И Зубов В. А. |
161 |
получение информации одновременно для всего диапазона углов, ожидаемых для направления поляризации света.
В качестве такого устройства (рис. 45) используется
система из |
призмы Картней-Пратта 1, |
поляризатора 2 |
||||
|
. |
„ |
и |
экрана |
3, |
на котором |
|
|
|
J |
регистрируется излучение |
||
|
|
|
|
[182, 183]. Призма Карт |
||
|
|
|
|
ней-Пратта |
представляет |
|
|
|
|
|
собой два |
кварцевых кли |
|
|
|
|
|
на, в которых излучение |
||
|
|
|
|
распространяется по опти |
||
Рис. 45. Схема измерения состоя |
ческой оси, |
чтобы исклю |
||||
щія |
поляризации с использова |
чить влияние двойного лу |
||||
нием |
призмы |
Картней-Пратта. |
чепреломления. Один клин |
изготовляется из правовра щающего кварца, другой из левовращающего. Рассмот рим действие такой призмы. Линейно поляризованный свет можно представить как сумму двух составляющих, поляризованных по правому и по левому кругу:
Ех (і) = |
5 cos (cot + |
aj, |
Ef (t) = |
0, |
|
= |
& |
+ |
a*)> |
ЕУЩ= |
s |
— cos К |
~2 cos (wt + ax + «/2), |
||||
|
& |
+ |
“*)• E'j*™= |
£ |
|
£ ,л.. = X C0S И |
T cos + a* — ^ 2)- |
После прохождения слоя оптически активного вещества толщиной 1—1-L+ Z2 каждая волна приобретает соответ ствующую разность фаз
|
2 T Z |
2 ъ |
Гмр |
^ ( Ѵ 1пр “1” ^2^лов)> Тлев |
), (^іЛлов Н- ^2^ир)> |
и на' выходе будем иметь
Е х лр = - у c o s К + а * — Тир)»
S
Е у«р = |
Х |
C0S и |
+ |
|
— |
Тпр). |
|
£ |
|
|
|
|
|
Е х лвв = |
X |
C0S (“ * + |
а л: — |
Тлев). |
|
|
^ у л е в ^ Х |
C0S |
+ |
а х — |
п І 2 — |
Тлев)- |
162
Окончательно
E i = £ cos
Еъу — & cos |
Т п р Т л е н + |
|
2 |
Угол поворота плоскости поляризации
= x ( n,0n — ni,1,){h — h)-
После прохождения слоя оптически активного вещества получаем линейно поляризованный свет, плоскость поляри зации которого повернулась па угол с]і.
Пусть па призму Картией-Пратта падает линейно поля ризованный свет. В каждом сечении призмы, кроме сред него, будет иметь место поворот плоскости поляризации в ту или другую сторону. Призму изготовляют таким обра зом, чтобы поворот охватывал интервал больше +180° (+200°). Если за призмой поместить поляризатор таким образом, чтобы при отсутствии призмы свет был погашен, то с призмой в центре картины будет наблюдаться темная полоса. Смещение полосы от центра позволяет определить поворот плоскости поляризации. Система такого рода эквивалентна по получаемым результатам вращению по ляризатора, как это рассматривалось для ОКГ непрерыв ного действия. Для полной диагностики поляризации из лучения его разделяют па несколько (обычно три) капала [184]. Соответственно в каждомиз каналов выполняются операции по определенному этапу исследования: по об щему исследованию поляризации света, по исследованию света с круговой поляризацией и по исследованию света, поляризованного по эллипсу (см. предыдущий параграф).
Для исследования временных изменений используется фотоэлектрическая регистрация со скоростными разверт ками, это особенно удобно при работе с ОКГ, излучающим серию импульсов, так как можно проследить за измене нием характеристик от импульса к импульсу.
И *
Г л а в а 5
ИЗМЕРЕНИЕ КОГЕРЕНТНОСТИ ИЗЛУЧЕНИЯ ОКГ
Изучение вопроса начнем с рассмотрения основных ха рактеристик и показателей когерентности на наглядном примере — на примере интерференционного опыта Юнга с двумя щелями. После этого рассмотрим методы изме рения.
§ 1. Общие понятия
Схема опыта Юнга изображена на рис. 46. S — стацио нарный источник квазимоиохроматического света. Тре-
'бование стационарности означает, что измеряемые харак теристики не изменяются с течением времени. Условие
означает, что Аш/и><^1, где а>— средняя частота,
Дш — эффективная ши Р(Г) рина полосы частот.
Будем интересовать ся когерентностью в некоторой плоскости хх [96]. Рассмотрим свето вые колебания на экра не в произвольной точке
Р (г) в момент времени t. Поле создается за счет совмест ного действия полей, создаваемых двумя щелями Р (гх) и Р (г2). Расположим эти щели в плоскости хх. Сделаем два предположения, которые не влияют на физические результаты, но облегчают рассмотрение. Будем считать, что ■расстояние между щелями Р (TJ) и Р (г 2) много меньше, чем расстояние от них до точки наблюдения Р (г) на эк ране. Будем также считать, что свет линейно поляризо ван. Это избавит от необходимости рассматривать разло жение на две составляющие.
164
Если поля записывать в комплексной форме, то интен сивность света с точностью до несущественных постоян ных множителей равна
I = E(r, t) Е* (г, t).
Поле в точке наблюдения Р (г)шредставим в виде Е (г, t) = =<§ (г, t) exp [—і (oit -f а)]. Амплитуда зависит от вре мени, так как поле не строго монохроматическое; a— на чальная фаза.
Время распространения света от точки Р (гг) до точки наблюдения Р (г) равно ^1= s1/c. Поле в Р (гх) определится
как |
|
|
|
Е ( г г, |
t — t1) = g ( r 1, |
t — П)ехр[—to (£ — *і) + |
*аі]- |
Аналогично в точке Р (г2) поле будет равно |
|
||
Е (v2, |
t — t.2)= g ( r 2, |
t — А)ехр[—to (t — A) + |
ia2], |
где |
|
|
|
Введем коэффициенты К г и К2, характеризующие геометрию эксперимента (величину щелей, углы дифрак ции и т. и.). Поле в точке наблюдения определится вкла дом полей от точек Р (»'j) и Р (г2):
E(r, t) — КгЕ (тѵ t — t |
j ) К2Е (r2, |
t — t2). |
|
Предположение |
о малости |
расстояния Р (гг) Р (т2) |
|
по сравнению с |
и s2 позволяет считать |
~ К2 ~ К. |
Интенсивность света, зарегистрированная в точке наблю дения Р (г), будет определяться полем и инерционностью приемника или временем регистрации в зависимости от способа регистрации
+т
7(г ) = 2 г 5 E(r, t) Е* (г, t)dt. -т
Поскольку Т 2т:/ш, от пределов интегрирования +Т можно перейти к пределам + оо. Рассмотрим члены, входящие в это выражение. Стационарность источника
165
света дает
с о
J Е (Гр t — tj) Е* {rv t — іг) dt =
— СО
со
*= $ E ( v v t) Е* (r2, t)dt = 2TI(r1),
—СО
с о
J Е (r2, t — t2) E* (•>*,, t — t.2) dt =
- C O
CO
= 5 £(>•.,, t)E*(r2, t) dt = 2TI (r,).
— CO
Здесь /(i'j) и / ( r 2) описывают интенсивность света в щелях Р (гг) и Р (г2). Далее, произведя замену переменных t — t2=t', t — ty—t’ + X и воспользовавшись свойством стационарности источника, получаем
Е (rv t — t j Е* (r2, t — 12) + E* (Vj, t —■tj) E (r.2, t — t2)z=
|
= 2R e[fi()’I, £ + |
x)£* (r2, |
i)|. |
CD |
|
|
|
Величина ~ J E |
t-\-i)E* (r2, t) dt = |
Г (гг, |
г) |
— СО
носит название функции взаимной когерентности Ц85, 186]. Она определяет интерференцию света в некоторой точке Р (г).
Выражения К гІ (г1) = І г (?•) и К2І (г2) = / 2 (?’) опреде ляют интенсивность света в точке Р (?■) в том случае, когда работает только первая или только вторая щель. В соответ ствии с этиіми обозначениями интенсивность света в точке
Р(г) запишется
І( г ) = І 1(г) + І2(г) + 2К2і\еГ(ѵѵ г 2, т).
Введем нормированную функцию взаимной когерентности
Г(Tj, т2,
гѵ -с): V/ (rj) I (г2) ‘ Эта величина называется комплексной степенью когерентности. Преобразуем аргумент
этой функции:
arg у (тѵ r 2, %)=--avgr(r1, |
т) = —шх + аг — а2, |
166
где ют= u)^__£і = § |
характеризует |
разность фаз, |
которая |
|
набегает от точек Р (r^ |
и Р (?*2) до точки Р(г), а2— ах — |
|||
начальная разность |
фаз |
воли в |
точках Р (v^) |
и Р (г2); |
у (»*j, ■}*.,, т) I — степень взаимной когерентности, Ö ^ |
| у | 1. |
Окончательное выражение для интенсивности света в точке Р (г) имеет вид
|
+ 2Ѵ Л Й 7Г И |
I Т (»*1. г й, т) I cos [8 + |
(а2 — aJJ. |
|||||
Легко получить выражения |
|
|
|
|||||
/,,акс И = |
Л |
(’ •) + |
h И |
+ |
2 Ѵ А |
(Г) / 2( г 2) Iт |
( л . |
**2. А I |
|
|
при |
cos [о |
(а2 •— а-J | == 1 |
|
|
||
/.„ ш (»■) = |
А |
М + |
А И |
— |
2 V A |
(r) Is И I у |
( г 1г |
r 2, т) I |
при cos [S -(- (a2 — ах)] = —1.
Степень взаимной когерентности связана с другими из вестными характеристиками интерференционной картины [187]. Видиость интеиференционной картины, определя емая соотношением
ул __ Агако (^*) |
А ап А’) |
Аіакс (’О “Ь Ашл А’)
2 vOj (г) /2 (г)
ЙМ + ^2 И I т ( п . Го •=)!.
отличается от | у (г^ ?в2, т)| при |
( г ) ^ /2 (г). Контрастность |
||||
интерференционной |
картины |
определяется |
выражением |
||
_ -^ макс (^*) ^ мпп (^*) _ |
________ |
|
|
|
|
^мако (^*) |
|
|
|
|
|
________4 у'/т (?■) / 2(т) I у ( гь |
7-2 т)[______ |
||||
А |
(г) + А |
И + 2 |
(г) |
72 |
(г) I у (П , ?-2 т)| • |
Зависимость интенсивности в точке Р (г) |
от разности фаз |
8 для различных значений степени взаимной когерентно сти представлена на рис. 47. Эта иллюстрация соответ
ствует случаю І г (т)=І%(г )= /, |
т. е. |
|
|
І(г) = 27[1 + |
I у.(?’!, г 2,т) I cos [8 + |
(а2— аі)]], |
|
V — Iт ( г 1 |
Г2’ т ) І> <і»= |
2 ІУ(n, r2>' |
|
1 + I Y (n . |
»’2. |
1G7
Более полно вопросы когерентности рассмотрены в [188]. Исследование степени когерентности выполняется с 1{г) помощью методов, основанных на интерференции или дифрак
ции света [189].
|
|
§ 2. |
Исследование |
временной |
|||||
|
|
когерентности |
|
|
|
||||
|
|
Временная |
когерентность |
||||||
|
|
излучения |
характеризует спо |
||||||
|
|
собность излучения |
интерфери |
||||||
|
|
ровать |
при |
соответствующем |
|||||
гт-іі'іі |
|
сдвиге по |
времени. |
Измерения |
|||||
0*\у\<і ' |
выполняются главным |
образом |
|||||||
|
интерференционными методами, |
||||||||
|
t;r) |
причем |
разность |
хода |
может |
||||
|
|
создаваться |
различными спосо |
||||||
21 |
ционными. |
бами: |
оптическими, |
поляриза- |
|||||
Для |
исследования |
|
|
|
|||||
|
|
временной |
когерентности свето |
||||||
|
\y\-o |
вой пучок, разделенный |
на две |
||||||
|
части, направляют по одному пу- |
Рнс. 47. Зависимость пнтен- ти, чтобы исключить вклад про-
сивиости |
от разности фаз страиственной некогереитности. |
|
пптерферпрующпх лучей, g этом случае величины |
||
|
равны, сдвиг фаз |
изменяется |
|
(^ О ) ■ |
|
В наиболее распространенном варианте измерения вы |
||
полняются |
с помощью интерферометра |
Майкельсона |
[96, 187]. Схема приведена на рис. 48. 3 — источник света, свойства которого исследуются, 4 — делительная пластин ка, разделяющая световой поток на две части равной ин тенсивности. Луч света 1 отражается от пластинки 4, попадает на зеркало 5, отражается, проходит снова через пластинку 4, частично при этом отражаясь, и направля ется в регистрирующее устройство. Луч света 2 прохо дит делительную пластинку, попадает на зеркало 6, отра жается от него и от делительной пластинки и также на правляется в регистрирующее устройство. Между этими двумя лучами наблюдается интерференция. Картина интер
ференции |
соответствует |
-интерференции в |
пластинке, |
|
толщина |
которой |
равна |
расстоянию между |
зеркалом 6 |
и изображением 7 |
зеркала 5 в пластинке 4. Изменение раз |
168
ности фаз или разности хода создается параллельным пе
ремещением одного из зеркал.
Определение степени временнбй когерентности произ водится следующим образом [190]. Измеряют интенсив ность в центре картины при действии одного пучка І г (ѵ), затем другого пучка / 2 (»•)> затем измеряют видность интерференционной кар-
мож ет использоваться и |
Рис. 48. Интерферометр Майкель- |
схем а Юнга. В этом |
сона. |
варианте щели распо |
|
лагаются достаточно близко друг к другу, а наблюдение ведется в области, удаленной от оси. Измерения видности интерференционной картины позволяют определить сте пень временнбй когерентности для не очень больших ве личин, так как сдвиги фаз световых пучков, определяемые разностью хода, в данном случае малы.
Поляризационные устройства, работающие на основе двойного лучепреломления, также позволяют создавать сдвиги фаз сигналов во времени [191 ], так как между обыкновенным и необыкновенным лучами создается раз ность хода А — {п0 — пе)1, где I — толщина кристалла, по и пв — коэффициенты преломления для обыкновенного и необыкновенного лучей. Использование после такого поляризациониого устройства поляризатора, ориентиро ванного под углом 45° по отношению к колебаниям элек трического вектора в падающем свете, позволяет получить интерференционную картину, удобную для определения степени временнбй когерентности. В частности, исполь зование призмы Волластона [53] приводит к тому, что по сечению призмы, перпендикулярному направлению рас пространения света, оптическая разность хода меняется линейно. В этом случае степень временнбй когерентности
169