книги из ГПНТБ / Каипов Д.К. Ядерный гамма-резонанс и атомные столкновения

никель (резонансный рассеиватель) и металлическая медь (нерезонансный рассеиватель) размером 2 4 X 2 4 X 1 * 2 см и 2 4 X 2 4 X 1 см соответственно. Схема проведения экспе­ римента следующая:

Результаты одной такой серии показаны на рисунке 37 и в таблице 7.

Таблица 7

В итоге обработки экспериментальных данных_была получена величина сечения резонансного рассеяния а , к с п = = (2,6±0,6) - Ю - 2 8 см2.

Как видно из графика (рис. 36), этому значению о от-

о

вечает параметр торможения L = (2,2 ±0,6) А . Такое ха­ рактерно малое значение величины L соответствует и не-

о

большому межъядерному расстоянию Дм /я=2,506 А для гексагональной кристаллической решетки металлического тсобальта.

Исследование торможения ядер отдачи в ванадиевом источнике [123]

Ванадий — элемент пятой побочной подгруппы. Он имеет кубическую объемноцентрированную решетку с

о

межъядерным расстоянием Д м / Я , равным 2,622 А .

I

I

После |3-распада 5 2 V ядра отдачи 5 2 Сг получают макси­ мальную энергию 99 эв и в процессе торможения в метал­

б

Рис. 42. а — нример одной серии измерений рассеянного излучения с металлическим алюминиевым источником; б — величины прямых пучков. 1 — резонансное рассеяние на SiC-рассеивателе; 2 — рассея­ ние на нерезонансном А1-рассеивателе. Пунктирной линией обозна­ чено абсолютное значение резонансного выхода SiC—А1.

ских и жидких источников. Второй способ, если жидкие источники имеют достаточную активность, более надежен. В этом случае аїри теоретических сравнительных расчетах нет необходимости определять коэффициент К, характетеризующий геометрию эксперимента, и измерять отноше-

По экспериментальным данным (см. главу 4) был по­ строен график зависимости параметров торможения ядер отдачи от их атомного веса в водной среде (рис. 41). Ис­ пользуя эту кривую, теоретическую зависимость а от L для широкой области изменения L, а также отношение экспериментальных выходов Я Р Р для жидких и металли­ ческих источников, можно с достаточной точностью опре­

•у-резонансного рассеяния с металлическим 28 А1-источни- ком.

Схема проведения эксперимента и результаты измере­ ния выхода ЯРР с жидким источником 2 8 А1 подробно опи­ саны в главе 4.

При исследованиях с металлическим источником ни рассеиватели, ни порядок эксперимента не менялись. Ак­ тивность источника в этом случае была равна 5 кюри.

Пример одной серии измерений представлен на рисун­ ке 42. Численные результаты двух серий приведены в таб­ лице 9.

значению L = (4,4 ±0,4) А для кубической гранецентрированной решетки алюминия с межъядерным расстоянием

2,863 А .

Резонансное рассеяние 1,594 Мэв у-квантов на ядрах 1 4 0 Се

Параметр торможения для металлического лантана, имеющего гексагональную структуру с межъядерным

о

расстоянием Д м / Я =3,73 А, мы определяли двумя мето­ дами. Первый заключался в измерении абсолютного сече­ ния ядерного ^-резонансного рассеяния с учетом всех геометрических факторов, а второй — в относительном из­ мерении выходов ЯРР для твердого и жидкого источников.

Рис. 43. Спектры рассеянных излучений для металлического (а) и жидкого (б) лантановых источников: 1 — с резонансным Се-рассеи- вателем; 2 — с нерезонансным Cd-рассеивателем; 3 — разность

счете Се—Cd.

Методика проведения эксперимента с изотопом 1 4 0 La уже описывалась в разделе исследований с жидкими источни­ ками. На рисунке 43 представлены спектры рассеянных

излучений для металлического с и жидкого б источников. Данные двух серий измерений для металлического ланта­ на приведены в таблице 10.

Из обработки пяти таких серий получено значение се­

(7,5±0,3) А [125].

Таким образом, обе величины хорошо согласуются, что еще раз подтверждает правильность выбранной нами мо­ дели учета торможения медленных ядер отдачи в конден­ сированных средах.

Определение параметра торможения для металлического Rb [126]

Металлический рубидий представляет большой инте­ рес в связи с изучением торможения атомов в кристалли­ ческих решетках с большими межъядерными расстояния­ ми. Кубическая объемноцентрированная решетка Rb

о

характеризуется величиной R, равной 4,959 А , что значи-

= 0,303 ± 0,015,іГ= 1,438). Этому значению сечения соот­ ветствует Р ( В Р ) = 1,323 • 10" 3 и 1 э ф ф = ( 1 3 , 4 ± 2 , 6 ) А (рис. 45).

Значение параметра торможения определялось также из относительных измерений выходов резонансного рас­ сеяния с твердым и жидким источником. Примеры счета для этого случая приведены в таблице 11 .

Таблица 11

Результаты измерений ядерного у-резонансного рассеяния для 8 8 R b _ 8 8 S r

Сравнение счета резонансных у-квантов дает значение Ртв(Вп)/Рж(-Бр) =1,906±0,182 и величину параметра тор-

о

можения в металле Ь а ф ф =(13,0 ±1,2) А . Большая ошибка при определении ( Ь М е т ) п Ф Ф обусловлена ошибкой в изме­ рении времени жизни 2,734 Мэв уровня 8 8 S r [96].

Резонансное рассеяние 1293,4 и 1370 кэв у-квантов на ядрах l l 6 S n и 24Mg

Во всех описанных выше исследованиях ядерного у-ре- зонансного рассеяния для регистрации рассеянного у-из- лучения применялся сцинтилляционный спектрометр е кристаллом NaJ(Tl) размером 100ХЮ0 мм.

Однако, как уже указывалось в главе 3, при изучении изотопов, в у-спектре которых имеются интенсивные ли-