книги из ГПНТБ / Савенко, В. Г. Измерительная техника учеб. пособие
.pdfные электростатические гальванометры — электрометры, у которых вместо растяжек использованы подвесы и введе но вспомогательное напряжение.
Измерение напряжений с помощью электростатических вольтметров можно производить в широком диапазоне ча стот. Верхний частотный предел ограничивается величиной тока через измерительный механизм l = 2nfCv U и возмож ностью появления резонанса напряжений в цепи вольтмет ра из-за наличия индуктивности соединительных проводов и емкости вольтметра С ѵ
Достоинства электростатических вольтметров: малое собственное потребление механизмом энергии (на постоян ном токе оно равно нулю, если пренебречь ничтожно малой энергией, затраченной на заряд электродов; на перемен ном— он потребляет реактивную мощность); независи мость показаний от формы кривой измеряемого напряжежения и внешних магнитных полей; малая зависимость показаний от температуры окружающей среды. Электро статические вольтметры чаще всего изготавливаются клас са 1,5—2,5, хотя имеются возможности создания более точ ных приборов. На показания приборов сильное действие оказывают внешние электростатические поля. Поэтому при меняют электростатическое экранирование: металлические корпуса, металлизация внутренней поверхности неметалли ческих корпусов фольгой или токопроводящей краской. Расширение пределов измерения электростатических вольт метров производят с помощью емкостных (на переменном токе) и резисторных (на постоянном токе) делителей на пряжения.
Основные недостатки электростатических вольтметров: малая чувствительность, неравномерность шкалы (сжатая в начале), наличие опасности электрического пробоя меж ду пластинами.
Электростатические измерительные механизмы исполь зуются главным образом для измерения напряжения в це пях постоянного и переменного токов в широком диапазоне частот. В последнее время эти приборы используют совме стно с электронными усилителями. Такое сочетание позво ляет получить новые качества и расширить область приме нения электростатических приборов (например, созданы высокочувствительные миллиамперметры и вольтметры пе ременного тока). В отечественной промышленности созданы переносные, однопредельные, лабораторные электростати ческие вольтметры типа С95, класса 1,5, с верхними преде
160
лами измерения от 30 в до 3 кв. Показания их при частоте 10 Мгц отличаются от показаний при постоянном токе не более чем на 1,5%. Межэлектродная емкость у этих вольт метров имеет значение от 4 до 7 пф. Резонансная частота лежит в пределах от 200 до 300 Мгц. Вольтметры более позднего выпуска, типа С96, тоже класса 1,5 имеют уже три предела измерения каждый и пригодны для измерений при частотах до 5 Мгц.
§ 5.7. ТЕРМОЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ПРИБОРЫ
Термоэлектрические амперметры состоят из термопре образователя и магнитоэлектрического измерительного ме ханизма ИМ. Термопреобразователь представляет собой нагреватель в сочетании с одной или несколькими термопа рами, в которых под действием тепла, выделяемого изме ряемым током в нагревателе, возникает э. д. с. Величина термо-э. д. с. зависит от величины силы тока в нагревателе, который изготавливают из жаростойкого материала (константана, нихрома, платиноиридия). Термопреобразовате ли могут быть контактными и бесконтактными. В контакт ном термопреобразователе (рис. 5.15, а) термопара М—М и нагреватель AB сварены друг с другом. Концы термопа ры присоединяются к магнитоэлектрическому гальваномет ру. Иногда контактные термопреобразователи образуются соединением двух разнородных металлов крест-накрест, получается так называемый «термокрест» (рис. 5.15, б).
Вэтом случае нагреватель не нужен.
Вбесконтактном преобразователе (рис. 5.15, б) нагре ватель и термопара изолированы друг от друга. Хотя это
несколько уменьшает чувствительность и увеличивает инер ционность термопреобразователя, зато позволяет создавать термобатареи (рис. 5.15,а). Кроме того, преимуществом бесконтактных термопреобразователей являются отсутст вие гальванической связи между измеряемой и измеритель ной цепями, слабая емкостная связь между ними, что зна чительно уменьшает влияние паразитных емкостей прибо ра на точность измерения при высоких частотах. Показания термоэлектрического прибора зависят от тока /из, который определяется величиной термо-э. д. с. £ т (для термобата реи НЕт) и полным сопротивлением измерительной цепи:
HR : Ih3 = E t/HR или ltt3 = HET/HR. Термо-э. д. с. £ т пропор циональна количеству тепла, выделяемому нагревателем, которое в свою очередь пропорционально квадрату изме-
11—469 |
!6 t |
ряемого тока. Поэтому показания прибора пропорциональ ны квадрату действующего значения измеряемого тока
а = К/1,
где К — коэффициент пропорциональности, зависящий от свойств термопары и параметров измерительного меха низма.
V
Рис. 5.15. Термоэлектрические приборы (термоамперметры):
а — е контактным' термопреобразователем; б — с термопреобразователем в виде креста; в — с бесконтактным термопреобразователем; г ~ термоба тарея; д и«е— мостовые
Из этого следует, что шкалы термоэлектрических при боров можно градуировать в действующих значениях изме ряемого тока и использовать приборы для измерений пере менного и постоянного токов; шкалы имеют квадратичный характер.
162
Термоамперметры позволяют измерять токи в очень ши роких пределах — от миллиампер до нескольких сотен ам пер. Для измерения малых токов термопреобразователи по мещают в вакуум, что приводит к уменьшению потерь на излучение тепла в окружающую среду, увеличению нагре ва места спая и, следовательно, увеличению термо-э. д. с. термопары. При измерении больших токов поверхность на-
*гревателей должна охлаждаться, поэтому токопроводящие колодки нагревателя снабжаются охлаждающими ребра ми — радиаторами.
Для эффективного использования термо-э. д. с. несколь ких термопар их нужно соединить в виде моста и в его диагональ включить измерительный механизм (рис. 5.15, 5). На рис. 5.15, е дана схема, в которой термопары, образую щие плечи моста, своими открытыми концами присоединя ются к медным пластинам К, хорошо отводящим тепло от концов термопар. В результате этого при прохождении из меряемого тока создается разность температур между ме стом спая термопар и медными пластинами. Мост состоит из двух нагревателей, изготовленных из разных материа лов М и N, припаянных к массивным медным пластинам К. К середине нагревателя приварена проволочка из материа ла М, а к середине нагревателя М — из материала N. Об разуются две термопары в местах спая С, и измерительный механизм ИМ измеряет сумму двух термо-э. д. с. пропор
циональных квадрату измеряемого тока, подводимого к пла стинам К.
При выборе термоэлектрических приборов следует ру ководствоваться паспортными данными термопреобразова телей, в которых указываются: максимально допустимый измеряемый ток, значение которого зависит от размеров нагревателя и ограничивается наибольшей допустимой тем пературой места спая; максимальная рабочая частота, за висящая в основном от размеров нагревателя (при малых диаметрах и длинах нагревателя паразитные индуктивно сти, емкости и поверхностный эффект пренебрежимо малы и не снижаются до частот порядка нескольких сотен мега герц); термо-э. д. с., характеризующая возможности термо преобразователя, ее величина указывается для определен ных значений тока нагревателя; чувствительность, т. е. ве личина термо-э. д. с., возникающая при изменении температуры места спая термопары на 1° С; сопротивление термопары, необходимое для правильного выбора магнито электрического измерителя; сопротивление нагревателя,
И |
1 6 3 |
определяющее потребление энергии от измеряемой цепи. Погрешности термоэлектрических приборов зависят от погрешностей измерительного механизма, температуры окружающей среды, частоты измеряемого тока. Погрешно сти измерительных механизмов определяются их классом точности. Температурные погрешности возникают за счет изменения сопротивления нагревателя и цепи измеритель ного механизма. На высоких частотах проявляются пара
*в |
зитные параметры термо- |
|||||
преобразователя |
и |
по |
||||
|
верхностный эффект в на |
|||||
|
гревателе. |
Это |
приводит |
|||
|
к появлению |
частотных |
||||
|
погрешностей, |
величина |
||||
|
которых зависит от мно |
|||||
|
гих факторов, в том чис |
|||||
|
ле от конструкции термо |
|||||
|
преобразователя, |
значе |
||||
|
ний |
измеряемых |
токов, |
|||
|
рода измеряемой величи |
|||||
|
ны. |
Так, |
например, |
при |
||
|
измерении токов до ІООлщ |
|||||
|
с помощью бесконтактно |
|||||
|
го |
преобразователя |
эта |
|||
|
погрешность будет незна |
|||||
Рис. 5.16. Схемы термоэлектрических |
чительной, |
вплоть |
до |
|||
1000 Мгц, |
но сильно воз |
|||||
вольтметров |
растает в |
приборах для |
||||
|
измерения больших токов. Поэтому каждый прибор рассчитан на работу до опреде ленной частоты, указанной в его паспорте. Диапазон этих частот велик — от одного до нескольких сотен мегагерц. Термоэлектрические амперметры выполняют стационарны ми и переносными, классов точности 1,0—4,0. Шкалы их близки к квадратичным.
Малое влияние частоты и формы кривой переменного тока на показания термоэлектрических приборов опреде ляют область их применения: они незаменимы при измере ниях тока на радиочастотах.
Расширить пределы измерения термоамперметров мож но использованием трансформаторов тока или включением отдельных термопреобразователей для каждого предела из мерения на один и тот же измерительный механизм.
Вольтметр термоэлектрической системы представляет
164
собой термоэлектрический миллиамперметр с последова тельно включенным резистором /?д (рис. 5.16, а ). Частотный диапазон измерений зависит только от термомиллиампер метра. Для уменьшения утечки тока через паразитную ем кость (корпус прибора — земля) миллиамперметр всегда включается у заземленной точки схемы. Утечку тока через емкость резистор — земля можно учитывать как поправку, изменяющуюся с частотой. Входное сопротивление термо вольтметра определяется проходящим через термопреоб разователь током. Этот ток не может быть меньше 10-М5 ма и потому величина входного сопротивления со ставляет около 100 ом/в. Для увеличения этого сопротив ления включать термоприбор через катодный повторитель
(рис. 5.16,б).
Точность измерения довольно высокая— (1-М ,5)% . Показания термовольтметра пропорциональны действую щему значению измеряемого напряжения независимо от его формы; шкала вольтметра — квадратичная.
Малая чувствительность и небольшое входное сопротив ление ограничивают область применения термовольтмет ров. В основном они используются как образцовые прибо
ры для измерения действующего |
значения |
напряжения |
и градуировки вольтметров других |
систем |
на звуковых |
и высоких частотах, вплоть до 50 Мгц.
Основные недостатки термоэлектрических приборов: не допустимость даже кратковременных перегрузок, неболь шой срок службы термопреобразователей, тепловая инер ционность, значительное собственное потребление мощ ности.
§ 5.8. ВЫПРЯМИТЕЛЬНЫЕ ПРИБОРЫ
Выпрямительные (детекторные) приборы представляют собой магнитоэлектрический измерительный механизм в сочетании с полупроводниковыми преобразователями. Они предназначены для выпрямления (детектирования) знако переменного тока в пульсирующий, среднее значение (по стоянная составляющая) которого определяется магнито электрическим прибором. В качестве выпрямительных эле
ментов применяются плоские и точечные |
германиевые |
|
и кремниевые диоды. |
|
|
Зависимость между значениями приложенного к выпря |
||
мителю (детектору) |
напряжения и проходящего через него |
|
тока определяется |
экспериментально при |
определенной |
165
температуре окружающей среды. Вольтамперная характе ристика выпрямительного элемента имеет нелинейные и линейные участки. Для расчета и анализа работы прибо
ра |
экспериментальную характеристику аппроксимируют |
в |
аналитическую зависимость i — F(u). Например, в обла |
сти малых значений приложенного напряжения эту кривую можно аппроксимировать квадратичной зависимостью і= . = аи2, а в области больших — уравнением прямой i = Su, где а и S коэффициенты, зависящие от свойств детектора.
Выпрямляющее действие диодов характеризуется коэф фициентом выпрямления / ( в = /п р /Л >бр ==-#о бр /Д п р . Этот ко эффициент зависит от величины и частоты приложенного напряжения и температуры окружающей среды, т. е: К в = —F(u, /, t)\ при низких частотах и нормальной температуре
у |
германиевых — Кв = 4000 5000, |
кремниевых Кв = |
= |
105 -=-106. С увеличением частоты |
коэффициент выпрям |
ления уменьшается. Изменение температуры выпрямитель ного элемента вызывает изменение его сопротивлений Rnр и Rобр; с повышением температуры они уменьшаются. Од нако температурный коэффициент обратного сопротивле ния в несколько раз выше температурного коэффициента прямого сопротивления, поэтому с повышением температу ры коэффициент выпрямления уменьшается.
Выпрямительный элемент выполняет свои функции только в некоторых пределах приложенного напряжения: при малых значениях выпрямление отсутствует, а при чрез мерном повышении напряжения наступает электрический пробой. Чтобы его не было, обратное напряжение на один выпрямительный элемент не должно превышать несколь ких единиц, десятков иногда сотен вольт. Эта величина за висит от типа, материала и устройства диода. С увеличе нием приложенного к выпрямителю напряжения в пределах рабочей области коэффициент выпрямления возрастает.
Выпрямительные элементы обладают собственной ем костью, которая ограничивает частотный диапазон их ис пользования.
Выпрямительные приборы могут |
работать |
по одно- |
и двухполупериодной схеме выпрямления. При |
однопо - |
|
л у п е р и о д н о м в ы п р я м л е н и и |
(см. рис. |
5.17, а) ток |
через прибор і‘пр проходит только в течение половины пе риода, обратная полуволна пропускается через выпрями тель В 2. Такая схема амперметра не нарушает режим ра боты цепи и предохраняет выпрямитель В\ от пробоя. При двухполупериодном выпрямлении (рис. 5.17,6) выпрям-
166
ш
ленный ток і'пр проходит через прибор каждый полупериод. В сочетании с шунтами схема двухполупериодного вы прямления образует различные измерительные цепи вы прямительных амперметров. Часто количество выпрями тельных элементов сокращают, заменяя их балластными сопротивлениями г (рис. 5.18, а, б). При этом уменьшается
І-пр
Рис. 5,17. Схемы соедине |
6) |
|
ния измерительного меха |
||
низма с полупроводниковы |
Рис. 5.18. Схемы двух |
|
ми выпрямителями при из |
||
полупериодного выпрям |
||
мерении тока |
||
ления |
||
|
зависимость показания прибора от изменения окружаю щей температуры, но снижается чувствительность схемы и увеличивается потребление энергии. Схему рис. 5.18, б надо применять при измерении больших токов, так как в ней каждый полупериод одно из сопротивлений г выполня ет роль шунта. Подбирая необходимые значения г, можно получить любой верхний предел измеряемого тока. Схема рис. 5.18, в позволяет с помощью трансформатора Тр отде лить цепь измеряемого тока от цепи измерителя; к недо статкам этой схемы следует отнести наличие трансформа тора и возможность измерения только переменной состав ляющей тока. Во всех выпрямительных схемах ток «пр через измерительный механизм ИМ протекает в одном на
167
правлении и создает вращающий момент М (і) с мгновен
ным значением |
равным M (t)— Bnsinv. Зависимость пока |
заний ИМ от |
измеряемого тока определим, исходя из |
среднего значения момента за период, так как из-за инер ционности подвижная часть ИМ не будет успевать следить за изменением мгновенного значения момента M (t)i
т
Мср — J М (t) dt — wa.
о
«Для случая измерения достаточно больших значений токов (i = Su), после подстановки соответствующих вели чин получаем для одно- и двухполупериодного выпрямле ния соответственно
а |
Bns |
и а |
Bns |
|
|
(5.21) |
|
= ----- |
W |
' |
ср> |
||||
|
w |
|
|
|
|
||
где / ср — среднее |
значение измеряемого |
переменного |
тока |
||||
|
|
т |
|
|
|
|
|
|
/ср = |
f J2 |
nt) dt. |
|
|
|
Отсюда следует, что при помощи выпрямительных при боров можно измерять среднее значение переменного тока.
Действующее значение переменного тока I, которым чаще всего интересуются на практике, связано со средним через коэффициент формы К ф , поэтому (5.21) можно за писать так
а = Bns |
а — Bns j |
(5.22) |
|
®Кф |
|
Эта формула показывает, что шкалу выпрямительного прибора можно отградуировать в действующих значениях переменного тока, но для некоторой определенной формы кривой. Обычно выпускаемые промышленностью выпрями тельные амперметры градуируются в действующих значе ниях для синусоидальной формы кривой ( / ( ф = 1 , 1 1 ) . Если такими приборами измерять несинусоидальные токи, то их показания будут иметь дополнительные погрешности.
При некоторых условиях можно использовать нелиней ную часть вольтамперной характеристики (і — аи2), и тогда показание прибора будет пропорционально не среднему, а действующему значению измеряемого тока [18]. Из-за
№
нелинейности вольтамперных характеристик выпрямите лей шкалы выпрямительных приборов в начальной части сжаты.
Миллиамперметры на малые пределы измерения изго тавливаются без шунтов. Амперметры обычно имеют шун ты, которые кроме уменьшения тока в ИМ и плотности тока в выпрямителях необходимы для компенсации по грешностей от температуры и частоты и создания много предельных амперметров.
Различные пределы измерений вольтметров получают включением добавочных сопротивлений в цепь переменного тока перед выпрямляющим устройством. Эти сопротивле ния изготавливают из манганина и частично из меди для компенсации температурных изменений выпрямителей.
Точность выпрямительных амперметров и вольтметров в основном лимитируется изменением параметров выпря мителей с течением времени, влиянием на них внешней температуры и изменения частоты измеряемого тока. Поэ тому обычно они изготавливаются класса 4 или 2,5 и в лучшем случае 1,5. Основная область применения выпря мительных приборов—измерение синусоидальных токов и напряжений на повышенных частотах. Диапазон ^рабочих частот в основном зависит от типов применяемых в них выпрямительных элементов (точнее от их внутренней ем кости) и наличия частотной компенсации. Так, например, приборы с меднозакисными выпрямителями используются на частотах до 2 кгц, а при наличии частотной компенса ции— до 10 кгц. На более высоких частотах, вплоть до 1000 Мгц, применяются германиевые и кремниевые диоды с точечными контактами, но в этом случае выпрямитель ные приборы выполняют роль индикаторов.
При испытании радиоприемных и усилительных уст ройств часто требуется, чтобы их выход в процессе измере ния был нагружен на неизменное сопротивление. Для этой цели изготавливают простые детекторные вольтметры — из меритель выхода, входное сопротивление которых постоян но ( 2 0 ком) и не зависит от величины измеряемого напря жения. Постоянство входного сопротивления достигается одновременным изменением добавочных и шунтирующих резисторов. Пределы измерений выпрямительных приборов велики — амперметры от 0 , 2 ма до нескольких десятков ампер; вольтметры от 0,3 в до нескольких сотен вольт.
В большинстве случаев выпрямительные приборы вы полняются комбинированными и многопредельными. В
169