![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Беляева-Соловьева, Э. А. Конструирование механизмов радиоэлектронных аппаратов
.pdfГЛАВА ТРЕТЬЯ
РАСЧЕТ РАДИОЭЛЕКТРОННЫХ АППАРАТОВ НА ВИБРАЦИЮ
1. Основные пути и способы снижения вибрации
Вибрация (от лат. слова vibratio —— колебание, дрожание, тряска)—это механические колебания материальных точек или тел. Общепринятого определения, отличающего вибрацию от других механических колебаний, нет. Обычно под вибра цией понимают колебания, происходящие с частотой от одногоколебания 'В секунду и выше, преимущественно при наличии в колебательной системе упругих элементов, например струн, стержней, пружин, вдем'брай и т. п. К вибрации относят и ко лебательное движение радиоэлектронных аппаратов [2, 10, 11], которое и рассматривается ниже.
Борьба с вибрациями и шумо'М — одна из важных научных проблем развития народного хозяйства в нашей стране. Обес печение вибрационной защиты является сложной задачей. Для ее решения нужны глубокие знания основ теории механиче ских колебаний. Исключительно важно защищать от вредного воздействия вибрации человека. Неприятные физические ощу щения, усталость и, наконец, профессиональные заболевания обусловливаются амплитудой и частотой колебаний. Прием лемый диапазон частот для человека — от 1,5 до 17 гц.
Столь же необходимо бороться с разрушительным влия-
• нием вибра-ции на технику.
Продолжительноевоздействие вибрации на машины и приборы существенно, снижает срок их службы.
Пути снижения вибраций следующие:
1. уменьшение сил, возбуждающих вибрации путем улуч шения балансировки вращающихся деталей;
50
2.устранение совпадений частот возмущающих сил с ча стотами собственных колебаний;
3.введение демпфирования (амортизации).
Способы борьбы с вибрацией включают такие конструк- торско-технологические мероприятия [10]:
1) рациональное конструирование, направленное на устра нение резонансных явлений и создание условий, не благопри ятных для самовозбуждения колебаний;
2)повышение динамической прочности путем применения специальных материалов, правильной технологии обработки деталей и придания им форм, способствующих устранению опасных концентраций.напряжений;
3)тщательная балансировка, устранение люфтов, соблю дение норм эксплуатации и своевременный ремонт;
4)создание виброизолирующих и виброгасящих уст
ройств. |
- |
. |
- |
Насколько |
важно бороться с (вибрацией, |
можно |
понять из |
примера, который приводит в своих трудах выдающийся рус-
кий |
ученый —математик, |
механик и кораблестроитель Алек |
сей |
Николаевич Крылов |
(1863—1945). Он пишет: «...в нашем |
флоте был крейсер «Громобой» в 14 000 т, сравнительно легкой' постройки с тремя поршневыми мащинами; когда он вышел...
на первые ходовые испытания, то оказалось, что при 105 обо ротах машин "вибрация достигала наибольшей величины,
.именно: полная амплитуда (т. е. двойная амплитуда) колеба
ний в оконечностях и посередине судна составляла, |
как мною |
.было измерено, около 30 мм; при такой вибрации |
наводить |
орудия было невозможно: мина, вложенная в кормовой аппа рат, на моих глазах каким-то образом сбила стопора, сама ушла из аппарата и была потеряна... Эта вибрация есть одно из проявлений резонанса».
И сегодня при испытании на механическую надежность су довой радиоэлектронной аппаратуры при холостом режиме двигателей судна, стоящего у пирса, нередко обнаруживается разрушение креплений микромодулей и т. п., обусловленное •н изкоч астотными кол еб а н иями.
Амортизация приборов, блоков или узлов РЭА является основным способом их защиты от воздействия вибрации, удар ной тряски, резкого изменения скорости во .время транспорти ровки или прямых ударов, непосредственно воспринимаемых аппаратом.
В результате механических воздействий в конструктив ных связях прибора возникают значительные инерционные
51
динамические силы и перегрузка может составить 2,5—5g, а при транспортировке — 7g. При сильных ударах, восприни-' маемых фундаментом, мгновенно действующая перегрузка может практически превысить 100g.
В настоящеевремя ещеие представляется возможности по высить прочность многих элементов радиотехнической аппа ратуры (электронные лампы, электронно-лучевые трубки, кварцевые и керамические элементы, некоторые реле и т. п.) до такой степени, чтобы они выдерживали максимальные пе регрузки, возникающие при эксплуатации. К тому же это привело бы к ненормальному увеличению габаритов и веса аппаратуры; повысило бы стоимость ее изготовления. Поэтому
борьба |
с вибрацией |
идет путем использования амортизато |
|||||
ров, размещаемых |
между источником колебаний и аппаратом |
||||||
или отдельным |
его |
элементом. |
|
|
|
||
Аппарат, амортизаторы и источник колебаний, механиче |
|||||||
ски связанные |
между собой, образуют |
к о л е б а т е л ь н у ю |
|||||
с и с т е м у . |
|
|
|
|
|
|
|
|
2. Элементы теории |
колебаний |
|
||||
Рассмотрим |
вкратце положения |
теории колебаний. |
|
||||
1. С в о б о д н ы е , |
незатухающие |
колебания [1.Q]. |
* |
||||
Пусть, масса |
m |
(рис. 7, а) покоится |
на пружине с |
жест |
|||
костью |
с. |
|
|
|
|
|
|
В положении О' пружина не подвержена никакому воз |
|||||||
действию, в том |
числе и воздействию силы веса тела G. |
|
|||||
|
|
|
|
G = mg, |
|
|
(44) |
где g— ускорение силы тяжести.
Сообщим телу вертикальные перемещения q. При этом
кинетическая энергия |
системы (без учета массы |
пружины) |
|
будет |
|
|
|
|
|
m р2 . |
(45) |
Потенциальная энергия |
системы |
|
|
W = |
W 0 |
— mgq -J—т- Cq», |
(46) |
52
где с —жесткость пружины;
Wo — начальное значение потенциальной энергии. Уравнение движения твердого тела в форме уравнения
Лагранжа второго рода будет иметь вид:
. ±дЛ |
+ $w = Q j . ( , = l i 2 # 3 |
п ) > |
( 4 7 ) |
d t dqf |
dqt |
|
4 |
где Q;—обобщенные силы, не имеющие потенциала; п. —число степеней свободы системы.
Рис. 7
В общем.случае для колебательной системы составляется столько уравнений Лагранжа, сколькими степенями свободы она обладает.
53-
Кинетическая энергия системы [12] в общем случае будет
|
|
|
|
N |
|
|
|
|
|
|
E |
= ^ > T j m k v i ! . |
|
|
|
(48) |
|||
|
|
|
|
k = l |
|
|
|
|
|
Здесь |
N —• число элементов |
системы; |
|
|
|
|
|||
|
V K — • скорость |
элементов системы; |
|
|
|||||
|
Vk = |
|
+ Ук + |
г\, |
|
|
|
|
|
где х к , у к , zk — Декартовы |
координаты |
элементов |
(точек) си |
||||||
|
стемы. |
|
|
|
|
|
|
|
|
Таким |
образом, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
N |
|
|
|
|
|
|
|
Е = | |
^ |
ш к |
( ^ т |
У |
Н |
4 |
' |
(49) |
|
|
к=1 |
|
|
|
|
|
|
|
Независимые Декартовы |
координаты |
обычно |
выражают |
через линейные или угловые перемещения qi, q2.... q„, назы
ваемые обобщенными |
координатами. |
|
|
|
Таким |
образом, |
|
|
|
|
x k = |
xk (q1 ,q2 ,-...,qn ,t); |
| |
|
|
У к = У к ( Ч 1 * Я 2 , q » . t ) ^ |
. |
(50) |
|
. . |
Z k = z k ( q , , q 2 , q n , t ) . J |
|
Если ввести .понятие «функция Лагранжа», иногда ее назы вают «кинетическим потенциалом», L = E — W, то уравнение (47) в самом общем виде запишется так:
d t |
д Ц[ |
dq[ |
Выражение (51) и |
будет |
использоваться в дальнейшем |
для получения динамических дифференциальных уравнений колебательного движения.
54 |
' |
|
Для нашего случая функция Лаграижа L такова: |
|
|||||||||
|
|
L = ± |
m q 2 - -L cq2 - |
VV0 |
+ |
mgq; |
(52) |
||||
. . . |
|
|
^ |
= mq; |
|
- |
|
|
(53, |
||
|
|
|
|
|
d'q |
=mq; |
|
|
|
|
(54) |
|
|
|
|
dt |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
£L = |
- _ C |
q + |
mg = - c q |
+ |
P, |
|
(55) |
||
|
|
dq |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где |
P — вес . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
В случае свободных |
колебаний Q j = |
0. |
|
|
||||||
|
Тогда с учетом (51—55) уравнение колебательного дви |
||||||||||
жения |
будет |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
mq + cq — Р — 0. |
|
|
|
(56) * |
||||
^Выберем новую точку отсчета О |
(см. рис. 7, а). Тогда но |
||||||||||
вая |
обобщенная координата |
станет |
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
Чи = |
q — Я" , |
|
|
|
|
||
где |
qCT |
—статический (начальный) |
прогиб |
пружины |
за счет |
||||||
|
|
G — силы |
веса тела |
массой т . |
|
|
|
||||
|
Как |
известно из механики [12], |
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
qC T = — . |
|
|
|
|
(57) |
||
|
|
|
|
|
|
с |
|
|
|
|
|
Следовательно, |
|
|
|
|
|
|
|
• |
|
||
|
|
|
|
G = |
q C T c |
|
|
|
|
(58)- |
|
В новой координатной системе при |
|
|
> |
|
|
||||||
|
|
|
|
G = |
q„ + qCT, |
|
|
|
|
||
уравнение (56) примет вид |
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
m(q„ + |
Чет)" + |
c(q,r + |
qCT) — Р |
= ' 0 |
|
55-
-или с учетом (58)
mq„ + cq, = 0. |
(59) |
Таким образом, если за •начало отсчета системы принять 'положение центра тяжести масс, опустившегося «на .величину
• qC n то уравнение свободных колебаний приобретет вид
|
|
|
q |
+, — |
q = |
0. |
|
|
(60) |
|
|
Обозначим |
— через со — круговую |
(циклическую) |
часто- |
||||||
|
|
m |
|
|
|
|
|
|
|
|
ту |
[Ю; 12] |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
— |
= |
U)2 |
|
|
|
(61) |
|
|
|
|
m |
|
|
|
|
|
|
и |
поставим со в (60): |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
q + |
M 2 q = |
0. |
|
|
(62) |
|
|
Выражение (62) является однородным линейным уравне |
|||||||||
нием второго |
порядка |
с |
постоянными |
коэффициентами. |
||||||
|
Характеристическое |
уравнение |
имеет |
вид |
|
|||||
|
|
|
|
К2 + |
со2 = |
0, |
|
• |
(63) |
|
где К —неизвестное характеристического |
уравнения |
|
||||||||
|
|
|
|
K = |
± w i . |
|
|
|
Общее решение.дифференциального уравнения (62) в этом случае будет
^ |
q = |
Ci cos cot -f- Сг sin cot, |
(64) |
где С1ИС2 — Произвольные постоянные. |
|
||
|
Примем |
|
|
|
Ci = |
A sin фо и С2 = A cos фо| |
-> |
где |
А—амплитуда свободных колебаний. |
' |
|
d |
и Сз подставим в |
(64): |
|
q = A sin фо cos cot + A cos фо sin cot.
.56
После преобразования получим |
|
|
q = A sin |
(wt-f-фо). |
(65) |
Так как |
|
|
C?=-A2 sin2 cpo |
и C' = A2cos2cpo, |
|
то
С ? + С ^ = А 2 .
Отсюда
А — ]/~С? + С*;
|
. |
|
C i |
|
C i |
|
|
s i n t f o = |
_ L |
|
= |
|
|
|
|
|
А |
|
У с? + с| |
|
|
eos (р = |
с» |
= |
сг |
|
|
|
— |
|
|
|||
Для определения |
Ci и Сг задаем начальные условия: |
|||||
|
t = 0; q = q0 ; q = V0 . |
|
||||
Подставляем эти |
значения в |
(64): |
|
|||
|
q0 |
= Ci cos 0-j-Сг sin 0. |
|
|||
Получим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ci = |
qo. |
|
|
Дифференцируем |
(64) |
по |
времени: |
|
||
q = — шС] sin cot-{-соСг cos |
cot; |
|||||
|
Vo = — coCi sin 0 -f- wC2 cos |
0; |
||||
|
|
, |
Vo = |
coC2. |
|
|
Откуда |
|
|
|
|
|
|
r _ vo
"Тогда
(66)
sin сро
|
|
Vo |
|
(67) |
cos |
tp0 |
|
|
|
|
|
|
||
|
lAo+3- |
|
|
|
Движение, описываемое |
уравнением |
(65), |
является г а р - |
|
м он и ч е с к и м, а |
колебания с амплитудой |
А — максималь |
||
ным отклонением |
тела от |
равновесного |
положения (рис. 7, |
б) — с в о б о д н ы м и .
(cot -f- фо) —- фаза колебаний; Фо — начальная фаза.
По истечении периода колебаний Т фазовый угол изменя ется на величину 2 л.
Следовательно,
со (t - { - Т) 4 фо = cot + фо + 2 я.
Отсюда
(68)
ГПодставляя
V m
•получаем
-58
Величина, обратная Т, называется циклической частотой..
n = |
Y - |
(6 9 )~ |
Если циклическая частота выражена в об/мин, |
то время цик |
|
ла (одного оборота) будет |
|
|
Т = - |
? - |
(70) |
Применительно к колебательной системе с демпфирующим устройством (успокоителем) (рис. 7, в) уравнение Лагранжа запишется так:
dL_ _
dt dq |
дц |
где Р — коэффициент успокоения, зависящий от конструкции демпфера (успокоителя).
По аналогии с уравнением (60)
или
Обозначим
ний):
|
mq + |
cq = — P q , |
(71) |
|
q + — q + — q = 0. |
(72) |
|
|
m |
m |
|
P |
через f |
(коэффициент затухания |
колеба- |
m |
|
|
|
m
после |
преобразования |
(72) |
получим |
|
|
|||
|
q |
+ |
2f |
q + |
ш2 |
q = 0. |
' |
(73) |
В данном случае характеристическое уравнение |
запишет |
|||||||
ся так: • |
|
|
|
|
|
|
|
|
^ |
^ |
k 2 |
+ |
2fk |
+ |
ша = |
0; |
(74) |
59-