- •Монокристальная рентгеновская дифракция
- •Основные характеристики метода
- •Еще немного теории
- •Сфера Эвальда
- •Ряды Фурье
- •Структурный фактор и структурная амплитуда
- •Электронная плотность
- •Как это работает?
- •Методические основы монокристального эксперимента
- •Сбор массива отражений
- •Обработка собранных данных
- •Поправка на поглощение
- •Определение пространственной группы
- •Статистика распределения интенсивностей
- •Решение структуры
- •Решение структур, продолжение
- •Уточнение структуры
- •Выдача структурных данных в стандартном формате
- •Специальные вопросы рентгеноструктурного анализа
- •Другие критерии:
- •Локализация атомов водорода
- •Локализация атомов водорода, продолжение
- •Как определить абсолютную конфигурацию молекулы?
- •Разупорядочение
- •Электронная плотность
Локализация атомов водорода
В “хорошем”, свободном от серьезных ошибок массиве, атомы Н можно выявить, как и остальные атомы, из Фурье-синтезов электронной плотности. Это типично для кристаллов органических соединений.
Однако часто в массивах данных содержатся ошибки, затрудняющие уточнение структур и выявление атомов. Основные проблемы:
1. Ошибки обрыва ряда Фурье.
Ряд должен быть сходящимся, однако приходится работать с конечными значениями hkl. Из-за этого рассчитанная электронная плотность будет содержать искажения, проявляющиеся в виде дополнительных пиков вблизи тяжелых атомов, где могут также располагаться и атомы H.
Уменьшить значимость этой проблемы можно уменьшив длину волны.
2. Недостаточный учет поглощения.
Бывает, в случае, если выбран слишком большой кристалл, содержащий тяжелые элементы.
3. Разупорядочение
см. ниже
Очень часто эти факторы действуют сообща и тогда уточнение можно провести с большим трудом. Примеры: комплексы фуллеренов, макромолекулы, металлокластеры, гидридные комплексы
Локализация атомов водорода, продолжение
Даже если все идеально, необходимо помнить, что рентгеноструктурный эксперимент выявляет не сам атом Н, а максимум электронной плотности на связи с его участием. Положение этого пика не должно совпадать с положением ядра атома Н. Из-за этого длины связей с участием атомов водорода систематически меньше, чем в реальности (скорее по данным, квантовохимических расчетов или нейтрографических исследований).
|
РСА |
нейтронография |
C-H |
0.92-0.96 |
1.07-1.09 |
O-H |
0.85 |
0.95-0.96 |
N-H |
0.89-0.92 |
1.01-1.02 |
Allen, F. H.; Kennard, O.; Watson, D. G.; Brammer, L.; Orpen, A. G.; Taylor, R.
J. Chem. Soc., Perkin Trans. 2 1987, S1-S19.
Длины связей C-H, N-H и O-H, указанные в таблице, используются для наложения ограничений в уточнении геометрии молекул.
Распространенная методика – расчет положений атомов Н, исходя из видимой гибридизации атома C или N.
Хиральность, нецентросимметричность кристалла и
конфигурация молекул
Абсолютная конфигурация кристалла.
Основана на законе Фриделя и явлении аномального рассеяния.
Для центросимметричного кристалла интенсивность отражения hkl равна интенсивности отражения –h –k –l.
Для нецентросимметричного кристалла наблюдаются отклонения от закона Фриделя из-за аномального рассеяния.
Если длина волны близка к K-краю поглощения какого-либо из элементов, содержащегося в кристалле, то внутренние электроны могут рассеивать излучение с отличной от других электронов этого же атома разностью фаз.
Таким образом, атомный фактор рассеяния будет иметь действительную (f’) и мнимую (f’’) компоненты
f = (f’+f’’)exp i2π(hxi+ kyi +lzi)
Для мнимой части не выполняется закон Фриделя.
Как определить абсолютную конфигурацию молекулы?
Пространственная группа не должна содержать центра симметрии и плоскостей симметрии, т.е. должна относится к хиральным группам (например, P63).
Если это условие выполняется, то можно использовать параметр Флэка (x) для того, чтобы установить взаимное расположение атомов в кристалле.
Если бы этого параметра не было, то возможно было бы два варианта взаимного расположения атомов в кристалле, т.к. мало данных для правильного выбора системы координат
Работает это так: проверяются две гипотезы (модели взаимного расположения атомов), рассчитывается x. Далее выбирается такое расположение атомов в кристалле для которого x→0. Если x = 0.3-0.7, в кристалле есть домены с обоими вариантами конфигурации атомов (т.н. “рацемический двойник”)
Недостаток: для излучения MoKα необходимо наличие атомов тяжелее Al, для CuKα тяжелее O, иначе интенсивность аномального рассеяния слишком мала.