ЭЛМ_Презентация_04
.pdf
|
~ |
|
P |
~n |
|
α |
ℓ+ |
dS |
S |
|
ℓ−
Через наружу выйдет положительный заряд ′+ + и войдёт внутрь отрицательный заряд ′− −, где± = ℓ± cos объёмы косых цилиндров, ℓ± смещения положительного и отрицательного зарядов.
Перенос отрицательного заряда эквивалентен переносу в противоположном направлении положительного заряда, следовательно, через поверхность наружу выходит
заряд
′ = ′+ℓ+ cos + | ′−ℓ− cos |
Электрическое поле в диэлектриках
Поле в диэлектрике. Поляризация
Связанные и сторонние заряды
Теорема Гаусса
для вектора
Вектор и
связанные
заряды
Вывод формулы
Интегральная
форма
Дифференциальна
форма
Вектор
электрического
смещения
20/29
Для однородного диэлектрика ′+ = | ′−|.
′ = ′+(ℓ+ + ℓ−) cos = ′+ℓ cos ,
где ℓ = ℓ+ + ℓ−.
′+ = +′ , где +′ положительный заряд молекулярного диполя, возникшего в результате поляризации молекулы, концентрация молекул (не путать с вектором нормали !). Тогда:
′ = +′ ℓ cos = cos = cos ,
′
=
где дипольный момент молекулы, вектор
поляризации, вектор направленный по с длиной
.
Электрическое поле в диэлектриках
Поле в диэлектрике. Поляризация
Связанные и сторонние заряды
Теорема Гаусса
для вектора
Вектор и
связанные
заряды
Вывод формулы
Интегральная
форма
Дифференциальна
форма
Вектор
электрического
смещения
21/29
Для однородного диэлектрика ′+ = | ′−|.
′ = ′+(ℓ+ + ℓ−) cos = ′+ℓ cos ,
где ℓ = ℓ+ + ℓ−.
′+ = +′ , где +′ положительный заряд молекулярного диполя, возникшего в результате поляризации молекулы, концентрация молекул (не путать с вектором нормали !). Тогда:
′ = +′ ℓ cos = cos = cos ,
′
=
где дипольный момент молекулы, вектор
поляризации, вектор направленный по с длиной
.
Электрическое поле в диэлектриках
Поле в диэлектрике. Поляризация
Связанные и сторонние заряды
Теорема Гаусса
для вектора
Вектор и
связанные
заряды
Вывод формулы
Интегральная
форма
Дифференциальна
форма
Вектор
электрического
смещения
21/29
Для однородного диэлектрика ′+ = | ′−|.
′ = ′+(ℓ+ + ℓ−) cos = ′+ℓ cos ,
где ℓ = ℓ+ + ℓ−.
′+ = +′ , где +′ положительный заряд молекулярного диполя, возникшего в результате поляризации молекулы, концентрация молекул (не путать с вектором нормали !). Тогда:
′ = +′ ℓ cos = cos = cos ,
′
=
где дипольный момент молекулы, вектор
поляризации, вектор направленный по с длиной
.
Электрическое поле в диэлектриках
Поле в диэлектрике. Поляризация
Связанные и сторонние заряды
Теорема Гаусса
для вектора
Вектор и
связанные
заряды
Вывод формулы
Интегральная
форма
Дифференциальна
форма
Вектор
электрического
смещения
21/29
Для однородного диэлектрика ′+ = | ′−|.
′ = ′+(ℓ+ + ℓ−) cos = ′+ℓ cos ,
где ℓ = ℓ+ + ℓ−.
′+ = +′ , где +′ положительный заряд молекулярного диполя, возникшего в результате поляризации молекулы, концентрация молекул (не путать с вектором нормали !). Тогда:
′ = +′ ℓ cos = cos = cos ,
′
=
где дипольный момент молекулы, вектор
поляризации, вектор направленный по с длиной
.
Электрическое поле в диэлектриках
Поле в диэлектрике. Поляризация
Связанные и сторонние заряды
Теорема Гаусса
для вектора
Вектор и
связанные
заряды
Вывод формулы
Интегральная
форма
Дифференциальна
форма
Вектор
электрического
смещения
21/29
Для однородного диэлектрика ′+ = | ′−|.
′ = ′+(ℓ+ + ℓ−) cos = ′+ℓ cos ,
где ℓ = ℓ+ + ℓ−.
′+ = +′ , где +′ положительный заряд молекулярного диполя, возникшего в результате поляризации молекулы, концентрация молекул (не путать с вектором нормали !). Тогда:
′ = +′ ℓ cos = cos = cos ,
′
=
где дипольный момент молекулы, вектор
поляризации, вектор направленный по с длиной
.
Электрическое поле в диэлектриках
Поле в диэлектрике. Поляризация
Связанные и сторонние заряды
Теорема Гаусса
для вектора
Вектор и
связанные
заряды
Вывод формулы
Интегральная
форма
Дифференциальна
форма
Вектор
электрического
смещения
21/29
Для однородного диэлектрика ′+ = | ′−|.
′ = ′+(ℓ+ + ℓ−) cos = ′+ℓ cos ,
где ℓ = ℓ+ + ℓ−.
′+ = +′ , где +′ положительный заряд молекулярного диполя, возникшего в результате поляризации молекулы, концентрация молекул (не путать с вектором нормали !). Тогда:
′ = +′ ℓ cos = cos = cos ,
′
=
где дипольный момент молекулы, вектор
поляризации, вектор направленный по с длиной
.
Электрическое поле в диэлектриках
Поле в диэлектрике. Поляризация
Связанные и сторонние заряды
Теорема Гаусса
для вектора
Вектор и
связанные
заряды
Вывод формулы
Интегральная
форма
Дифференциальна
форма
Вектор
электрического
смещения
21/29
Для однородного диэлектрика ′+ = | ′−|.
′ = ′+(ℓ+ + ℓ−) cos = ′+ℓ cos ,
где ℓ = ℓ+ + ℓ−.
′+ = +′ , где +′ положительный заряд молекулярного диполя, возникшего в результате поляризации молекулы, концентрация молекул (не путать с вектором нормали !). Тогда:
′ = +′ ℓ cos = cos = cos ,
′
=
где дипольный момент молекулы, вектор
поляризации, вектор направленный по с длиной
.
Электрическое поле в диэлектриках
Поле в диэлектрике. Поляризация
Связанные и сторонние заряды
Теорема Гаусса
для вектора
Вектор и
связанные
заряды
Вывод формулы
Интегральная
форма
Дифференциальна
форма
Вектор
электрического
смещения
21/29
Проинтегрируем ′ по поверхности , получим
=
суммарный вышедший заряд вышедш′ |
: |
||
вышедш′ |
= |
|
|
|
|
|
|
Так как одновременно внутрь вошёл такой же по величине отрицательный заряд избыточн′ , то
− избыточн′ |
= |
|
|
|
|
Электрическое поле в диэлектриках
Поле в диэлектрике. Поляризация
Связанные и сторонние заряды
Теорема Гаусса
для вектора
Вектор и
связанные
заряды
Вывод формулы
Интегральная
форма
Дифференциальна
форма
Вектор
электрического
смещения
22/29
Проинтегрируем ′ по поверхности , получим
=
суммарный вышедший заряд вышедш′ |
: |
||
вышедш′ |
= |
|
|
|
|
|
|
Так как одновременно внутрь вошёл такой же по величине отрицательный заряд избыточн′ , то
− избыточн′ |
= |
|
|
|
|
Электрическое поле в диэлектриках
Поле в диэлектрике. Поляризация
Связанные и сторонние заряды
Теорема Гаусса
для вектора
Вектор и
связанные
заряды
Вывод формулы
Интегральная
форма
Дифференциальна
форма
Вектор
электрического
смещения
22/29