- •6. Сложение скоростей, относительная скорость.
- •10. Третий закон Ньютона
- •11. Понятие состояния в классической физике. Границы применимости классического описания частиц.
- •12. Система взаимодействующих тел. Внешние и внутренние силы. Закон сохранения импульса для взаимодействующих между собой тел. Замкнутая система тел
- •13. Цен. Маcс. Тeop. O движ. Цен. Мacc.
- •14.Движение тел с переменной массой. Примеры.
- •15. Работа и мoщнocть.
- •17. Конс. И неконс. Сил. Пот. Энерг.
- •18. Зак. Сохр. Эн. В мех
- •19. Соударение тел.
- •23.Момент инерции твердого тела относительно оси и его расчет для стержня. Теорема Гюйгенса-Штейнера
- •24.Гармонические колебания . Амплитуда , круговая частота . Фаза гармонических колебаний. Векторные диаграммы . Комплексная форма представления колебаний .Сложение колебаний
- •Сложение гармонических колебаний
- •25.Уравнение гармонических колебаний и его решение . Примеры гармонических осцилляторов :
- •Уравнение гармонических колебаний
- •28)Равновесие жидкости. Гидростатика несжимаемой жидкости.
- •29.Стационарное движение идеальной жидкости, уравнение бернури,вязкость, Течение вязкой жидкости по трубке. Уравнение Пуазейля
- •30.Поверхностное натяженние. Коэфициент поверхностного натяжения. Кривые углы. Смачивание и несмачивание
- •31.Разность давлений по разные стороны изогнутой поверхности жидкости .Формула Лапласа . Капиллярные явления
- •32 Фазовые превращения.Испарение и конденсация.Плавление и кристаллизация
- •Средняя скорость
- •Среднеквадратичная скорость
- •37. Внутрення энергия. Мароскопическая работа. Количество тепла.
- •38.Первый закон термодинамики. Применение первого закона термодинамики к изопроцессам.
- •39.Теплоёмкость и ее зависимость от термодинамического процесса. Основы классической теории теплоёмкости идеального газа.
- •40.Адиабатный процесс. Уравнение пуассона.
- •45)Теплопроводность и перенос энергии. Закон Фурье для теплопроводности
- •46)Вязкость и перенос импульса. Закон Ньютона для силы вязкого трения
- •1) Внутреннее трение (вязкость)
32 Фазовые превращения.Испарение и конденсация.Плавление и кристаллизация
Фазой называется термодинамически равновесное состояние вещества, отличающееся по физическим свойствам от других возможных равновесных состояний того же вещества. Часто понятие «фаза» употребляется в смысле агрегатного состояния, однако надо учитывать, что оно шире, чем понятие «агрегатное состояние». В пределах одного агрегатного состояния вещество может находиться в нескольких фазах, отличающихся по своим свойствам, составу и строению (лед, например, встречается в пяти различных модификациях — фазах). Переход вещества из одной фазы в другую — фазовый переход — всегда связан с качественными изменениями свойств вещества. Примером фазового перехода могут служить изменения агрегатного состояния вещества или переходы, связанные с изменениями в составе, строении и свойствах вещества (например, переход кристаллического вещества из одной модификации в другую).
Испарение - это парообразование, происходящее со свободной поверхности жидкости.
Конденсация – это переход в-ва из газообразного состояния в жидкое или твёрдое вследствии его охлаждения или сжатия.
Плавление –это переход в-ва из твёрдого кристаллического состояния в жидкое при нагревании .
Кристаллизация-это переход в-ва из газообразного ,жидкого или твёрдого аморфного состояния в кристаллическое ,а также из одного состояния в другое(рекристаллизация или вторичная кристаллизация),фазовый переход первого рода.
33 температура и термодинамическое равновесие .0-й з-н термодинамики.измерение температуры.температурные шкалы.виды термометров
Температура – физическая величина, характеризующая состояние термодинамического равновесия макроскопической системы.
Термодинамическое равновесие – состояние системы, в которой тела покоятся друг относительно друга, обладая одинаковыми температурами и давлением. Достигнув этого состояния, система сама по себе из него не выходит. Значит все термодинамические процессы, приближающиеся к тепловому равновесию, необратимы.
нулевое начало термодинамики: Для каждой изолированной термодинамической системы существует состояние термодинамического равновесия, которого она при фиксированных внешних условиях с течением времени самопроизвольно достигает.
Существуют два основных способа для измерения температур — контактные и бесконтактные. Контактные способы основаны на непосредственном контакте измерительного преобразователя температуры с исследуемым объектом, в результате чего добиваются состояния теплового равновесия преобразователя и объекта. Этому способу присущи свои недостатки. Температурное поле объекта искажается при введении в него термоприемника.
Температурные шкалы, способы деления на части интервалов температуры, измеряемых термометрами по изменению какого-либо удобного для измеренийфизического свойства объекта, при прочих равных условиях однозначно зависящего от температуры (объёма, давравновесие ления, электрического сопротивления, ЭДС,интенсивности излучения, показателя преломления, скорости звука и др.) и называемого термометрическим свойством (см. Термометрия). Для построения шкалы температур приписывают её численные значения двум фиксированным точкам (реперным точкам температуры), например точке плавления льда и точке кипения воды. Деля разность температур реперных точек (основной температурный интервал) на выбранное произвольным образом число частей, получают единицу измерения температуры, а задавая, опять-таки произвольно, функциональную связь между выбранным термометрическим свойством и температурой, получают возможность вычислять температуру по данной температурной шкале[1].
Виды термометров и их применение |
|
|
Термометр (от греч. terme – тепло, metreo – измеряю) – прибор для измерения температуры: воздуха, воды, почвы, тела человека и других физических тел. Термометры применяются в метеорологии, гидрологии, медицине и других науках и отраслях хозяйства. |
В настоящее время существуют много видов термометров: цифровые, электронные, инфракрасные, пирометры, биметаллические, дистанционные, электроконтактные, жидкостные, термоэлектрические, газовые, термометры сопротивления и т.д.
Нулевой закон термодинамики- это постулат существования температуры
34.законы идеального газа
Изотермический процесс
pV = const. |
Изобарный процесс
Если постоянным остается давление, то выполняется закон Гей-Люссака:
Изохорный процесс
если постоянен объем, то справедлив закон Шарля:
МАКРОСКОПИЧЕСКИЕ ПАРАМЕТРЫ– это физические величины, характеризующие макроскопическое тело (или его макроскопические части) в целом, без учета его молекулярного строения. Макроскопическими являются такие параметры, как температура, давление, объем, внутренняя энергия, энтропия и др. Иначе эти параметры называются термодинамическими.
УРАВНЕНИЕ СОСТОЯНИЯ (в термодинамике)– это уравнение, выражающее связь между макроскопическими параметрами состояния вещества.
35. В основе молекулярно-кинетической теориистроения вещества лежат три положения:
Все тела состоят из частиц (атомов, молекул, ионов и др.);
Частицы непрерывно хаотически движутся;
Частицы взаимодействуют друг с другом.
ДАВЛЕНИЕ С ТОЧКИ ЗРЕНИЯ МТК Давление - это явление когда частицы (молекулы) "давят" на сосуд (под действием внутренней энергии и теплового беспорядочного движения ударяются в стенки сосуда) . Чем больше кинетическая энергия частицы тем больше сила удара об стенку приходящаяся на единицу площади, тем больше давление.
МОЛЕКУЛЯРНО_КИНЕТИЧЕСКИЙ СМЫСЛ ТЕМПЕРАТУРЫ
В молекулярно-кинетической теории температура определяется как величина, характеризующая приходящуюся на одну степень свободы среднюю кинетическую энергию частиц макроскопической системы, находящейся в состоянии термодинамического равновесия.
(мера средней кинетической энергии молекул. Для одноатомного идеального газа <e>=3/2*kT)
36. РАСПРЕДЕЛЕНИЕ МАКСВЕЛЛА ЧАСТИЦ ПО АБСАЛЮТНЫМ ЗНАЧЕНИЯМ СКОРОСТЕЙ. СРЕДНИЕ СКОРОСТИ МОЛЕКУЛ. РАСПРЕДЕЛЕНИЕ БОЛЬЦМАНА
РАСПРЕДЕЛЕНИЕ МАКСВЕЛА
Молекулы газа вследствие теплового движения испытывают многочисленные соударения друг с другом. При каждом соударении скорости молекул изменяются как по величине, так и по направлению. В результате в сосуде, содержащем большое число молекул, устанавливается некоторое статистическое распределение молекул по скоростям, зависящее от абсолютной температуры Т. При этом все направления векторов скоростей молекул оказываются равноправными (равновероятными), а величины скоростей подчиняются определенной закономерности. Распределение молекул газа по величине скоростей называется распределением Максвелла.