2292
.pdf
|
|
|
|
|
2 to T |
jn t |
|
2 to T |
|
jn t |
||||||
S |
2n |
|
|
|
|
s2 (t)e |
1 dt |
|
s1(t t)e |
|
1 dt . (4.38) |
|||||
T |
T |
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
t0 |
|
|
t0 |
x t t , |
|
||||||
чим |
|
|
Проведем замену переменных |
тогда полу- |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
2 |
|
to T t |
|
|
|
|
|
|
||
S |
2n |
|
e jn 1 t |
s1 |
(x)e jn 1xdt S1ne jn 1 t . (4.39) |
|||||||||||
T |
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
t0 t |
|
|
|
|
|
|
На спектральные характеристики влияют свойства симметрии сигнала.
Рассмотрим четные функции времени, удовлетворяющие условию s(t) s( t) . В этом случае амплитуда квадратурной составляющей n-й гармоники равна нулю
bn 0, |
(4.40) |
комплексная амплитуда n-й гармоники Sn является действи-
тельным числом,
Im Sn 0, |
(4.41) |
а начальная фаза равна 0 или |
в зависимости от знака |
Re Sn . |
|
Для нечетной функции, удовлетворяющей условию s(t) s( t), амплитуда синфазной составляющей n-й гармоники равна нулю
an 0, |
(4.42) |
комплексная амплитуда n-й гармоники Sn является мнимым числом,
Re Sn 0, |
(4.43) |
а начальная фаза равна 0 или |
в зависимости от знака |
Re Sn .
Эти свойства иллюстрирует пример четного сигнала на рис. 4.2, для которого имеет место равенство (4.19). Его фазовый спектр со значениями 0 или показан на рис. 4.3 б.
Рассмотрим комплексные спектры двух сигналов
71
s1(t) (рис. 4.11 а) и s2 (t) (рис. 4.11 б), и их сумму s3(t) (рис. 4.11 в).
Рис. 4.11.
Сигнал s2 (t) получен из s1(t) сдвигом во времени на величину t , оба являются последовательностями прямоугольных импульсов длительностью импульса . Сигнал s3(t) оказывается последовательностью прямоугольных им-
пульсов длительностью 2 .
Комплексная амплитуда n-й гармоники s1(t) опреде-
лена ранее (4.31) и равна |
|
|
|
|
|
|
|||||
|
S1n |
|
2S |
n |
|
(4.44) |
|||||
|
|
|
|
sin |
1 |
. |
|
||||
|
n |
2 |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
По теореме смещения можно найти комплексную ам- |
|||||||||||
плитуду n-й гармоники сигнала s2 (t) |
в виде |
|
|||||||||
S |
|
2S |
|
n |
|
|
|
|
|
||
|
|
sin |
|
1 |
|
exp( jn ). |
(4.45) |
||||
n |
|
2 |
|
||||||||
1n |
|
|
|
|
|
|
1 |
|
Тогда согласно свойству линейности комплексная амплитуда n-й гармоники сигнала s3(t) равна
72
S |
S |
S |
|
2S |
n |
|
2S |
n |
|
||||
|
|
sin |
1 |
|
|
|
sin |
1 |
exp( jn ) |
||||
n |
|
n |
2 |
||||||||||
3n |
1n |
2n |
|
|
2 |
|
|
|
1 |
2S sin n 1 1 cos(n 1 ) jsin(n 1 ) n 2
(4.46)
|
|
2S |
n |
|
n |
n |
n |
|
|||||||||||
|
|
|
sin |
1 |
2cos2 |
|
|
1 |
|
|
j2sin |
1 |
cos |
1 |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
n |
|
2 |
|
|
2 |
|
|
2 |
|
2 |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
2S |
|
|
|
|
|
n |
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
sin n exp |
j |
1 |
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
n |
|
1 |
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
С другой стороны, при прямом вычислении (проведите расчеты самостоятельно) комплексная амплитуда n-й гармоники сигнала s3(t) равна
S |
|
2S |
sin n exp( j |
n 1 |
), |
(4.47) |
|
n |
2 |
||||||
1n |
|
1 |
|
|
что полностью совпадает с (4.4 б).
4.8. Мощность периодического сигнала
Пусть имеется сигнал s(t) (ток или напряжение) в сопротивлении R 1Ом, тогда средняя мощность сигнала равна
|
1 |
t0 T |
|
|
P |
s2 (t)dt . |
(4.48) |
||
T |
||||
|
t0 |
|
Эту же величину можно выразить через гармоники сигнала с помощью равенства (теоремы) Парсеваля в виде
|
1 |
t0 T |
|
2 |
|
|
P |
t0 s2 (t)dt S02 |
n 1 |
Sn |
, |
(4.49) |
|
T |
2 |
то есть мощность переменного сигнала равна сумме мощностей его постоянной составляющей и всех гармоник.
С помощью спектральных характеристик можно определить действующее значение Sд сигнала в виде
73
|
1 t0 T |
2 |
|
|
2 |
Sn2 |
|
|||
Sд |
|
t0 s |
|
(t)dt |
S |
0 |
n 1 |
|
. |
(4.50) |
T |
|
2 |
4.9. Ширина спектра
Как видно по графикам спектров амплитуд рассмотренных немодулированных сигналов, в целом наблюдается тенденция уменьшения амплитуд гармоник с ростом их номера (частоты). Графики на рис. 4.5 показывают, что форма сигнала определяется сравнительно небольшим числом гармоник. Все это свидетельствует о том, что для представления (даже достаточно точного) сигнала необходимо учитывать
ограниченное число гармоник, которые занимают конечный интервал частот.
Ширина спектра сигнала – это интервал частот, в
котором сосредоточена заданная доля 0,9 0,99 полной мощности сигнала.
Мощность сигнала определяется выражением (4.39). Для рассматриваемых видеосигналов наиболее интенсивные гармоники имеют номера от 1 до некоторой величины N, при этом их суммарная мощность равна
|
N |
2 |
|
|
|
P(N) S02 |
|
Sn |
. |
(4.51) |
|
2 |
|||||
|
n 1 |
|
|
||
Как видно, с ростом N мощность P(N) |
увеличивает- |
ся, и при N стремится к полной мощности P .
Тогда можно определить минимальное число гармоник
N , при котором мощность P(N) |
будет не меньше величины |
|||
P, с помощью выражения |
|
|
|
|
N |
2 |
|
|
|
S02 |
Sn |
P . |
(4.52) |
|
2 |
||||
n 1 |
|
|
74
В результате можно найти ширину спектра Ш в виде |
||||
Ш N |
N |
2 |
. |
(4.53) |
|
||||
1 |
|
T |
|
|
|
|
|
||
Рассмотрим последовательность |
прямоугольных им- |
пульсов, показанную на рис. 4.2 со спектром амплитуд, показанном на рис. 4.3 а. (скважность импульсов Q T/ 10). Зависимость нормированной мощности P(N)/P от числа учитываемых гармоник показана на рис. 4.12. Как видно, функция P(N) является неубывающей и достигает уровня 0,9 при
N 7 (P(6)/ P 0,878, P(7)/ P 0,902), тогда ширина спек-
тра сигнала определяется выражением (4.44).
Этот же график в области значений от 0,9 до 1 показан на рис. 4.13. С ростом N кривая очень медленно приближается к 1 и достигает значения 0,99 уже при N 75.
Ширина спектра сильно зависит от выбранной величины .
Рис. 4.12
75
Рис. 4.13
В инженерной практике рассмотренный расчет ширины спектра проводится редко, а используется ее инженерная оценка. Для импульсных сигналов с длительностью (например, рис. 4.2) ширина спектра Ш определяется выражением
Ш (1 3) |
2 |
(рад/с) |
или Ш (1 3) |
1 |
(Гц) |
(4.54) |
|
|
|||||
|
|
|
|
(сравните эти величины со значениями нулей огибающей спектра амплитуд).
Множитель от 1 до 3 косвенно характеризует долю мощности сигнала, заключенную в полосе пропускания (единица примерно соответствует 0,8 0,9 , а тройка – величине0,96 0,98, эти значения зависят от формы импульса).
Оценки ширины спектра можно выразить через число гармоник,
Ш (1 3) |
T |
N , |
(4.55) |
||
|
|||||
|
|
1 |
1 |
|
|
где N – требуемое число гармоник, равное |
|
||||
N (1 3) |
T |
(1 3)Q. |
(4.56) |
||
|
|||||
|
|
|
|
На практике чаще всего используются соотношения с единичным множителем вида
76
Ш |
2 |
(рад/с) или Ш |
1 |
(Гц), |
(4.57) |
||
|
|
|
T |
|
|
||
|
|
N |
Q. |
(4.58) |
|||
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
В рассмотренном примере сигнала на рис. 4.2 скважность Q 10 и для обеспечения 90% мощности необходимо учитывать N 7 гармоник (рис. 4.12), по оценке (4.58) требуется учитывать 10 гармоник.
4.10. Задания для самостоятельного решения
Задание 4.1. Определите и постройте графики спектров амплитуд и фаз сигналов вида:
u(t) 2cos(1000t 300 ), u(t) 2sin(1000t 300 ),
u(t) 5cos(1000t 300 ) 10cos(2000t 200 ), u(t) 5cos(1000t 300 ) 10cos(500t 200 ) , u(t) 5cos(1000t 300 ) 10cos(3000t 200 ) .
Задание 4.2. Определите спектры амплитуд и фаз сигналов, показанных на рис. 4.14, постройте их графики. Проведите расчет ширины спектра при 0,95, T / 5 и T / 20, сравните полученные результаты.
Рис. 4.14
77
Задание 4.3. С помощью теоремы смещения проведи-
те расчет спектров амплитуд и фаз сигнала, показанного на рис. 4.14 а, воспользовавшись результатами, полученными для сигнала на рис. 4.2.
Задание 4.4. Определите спектры амплитуд и фаз сигнала, показанного на рис.4.15, постройте их графики. Сравните спектр амплитуд со спектром гармонического сигнала, проанализируйте результаты.
Задание 4.5. Вычислите ширину спектра сигнала при0,95. Чем обусловлены наблюдаемые различия в ширине спектра для сигналов, показанных на рис. 4.14 а и рис. 4.15? Как в полученных результатах проявляются свойства симметрии сигнала?
Задание 4.6. Определите спектры амплитуд и фаз сигналов, показанного на рис. 4.16, постройте их графики.
Рис. 4.15
Рис. 4.16
Задание 4.7. Определите спектры амплитуд и фаз сигнала, показанного на рис. 4.17, постройте их графики.
78
Рис. 4.17
Проведите тот же расчет, представив сигнал на рис. 4.17 в виде суммы двух импульсных последовательностей, показанных на рис. 4.18, и используя свойство линейности.
Рис. 4.18
5. СПЕКТРАЛЬНЫЙ АНАЛИЗ НЕПЕРИОДИЧЕСКИХ СИГНАЛОВ
5.1. Спектры непериодических сигналов
Непериодические сигналы можно разделить на два класса:
–одиночные импульсные сигналы (например, рис. 5.1 а);
–непрерывные случайные (шумовые) сигналы (например, рис. 5.1 б).
Рис. 5.1
79
Спектральный анализ случайных процессов проводится специфическими методами и не рассматривается в настоящем пособии. В дальнейшем будут рассматриваться только
одиночные сигналы.
Одиночный импульсный сигнал или пачку импульсов можно рассматривать как периодический процесс, но с бесконечным периодом T . В этом случае для комплексной амплитуды n-й гармоники получим
limS |
|
2 t0 T |
jn t |
|
|
|
lim |
|
s(t)e |
1 |
dt 0, |
(5.1) |
|
|
||||||
T n |
T T |
t0 |
|
|
|
то есть она является бесконечно малой величиной. Из выра-
жения для частоты первой гармоники 1 , которая равна интервалу частот между соседними гармониками в спектре сигнала, получим
lim |
lim |
2 |
0, |
(5.2) |
|
||||
T 1 |
T T |
|
то есть спектр непериодического сигнала является сплошным с нулевым интервалом частот между соседними гармониками.
Спектры амплитуд и фаз непериодического сигнала являются сплошными, с нулевым интервалом между соседними гармониками с бесконечно малыми амплитудами.
Таким образом, ряд Фурье не пригоден для спектрального анализа непериодических сигналов. В этом случае ис-
пользуют преобразование (интеграл) Фурье. Прямое преоб-
разование Фурье имеет вид
|
|
F( j ) s(t)e j tdt , |
(5.3) |
|
|
а обратное преобразование соответственно
|
1 |
|
|
|
s(t) |
F( j )ej td . |
(5.4) |
||
2 |
||||
|
|
|
80