2292
.pdf
|
|
|
|
Таблица 9.3 |
|||||
Элементы |
Сопротивления |
Проводимости |
|||||||
|
Z(p) |
Y(p) |
|||||||
R |
|
R |
|
1 |
|
|
|||
|
|
|
R |
||||||
|
|
|
|
|
|
||||
L |
|
pL |
|
1 |
|
|
|||
|
|
pL |
|||||||
|
|
|
|
|
|||||
Элементы |
Сопротивления |
Проводимости |
|||||||
Z(p) |
Y(p) |
||||||||
|
|||||||||
C |
|
1 |
|
|
pC |
||||
|
pC |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
Тогда операторные токи и напряжения в элементах цепи связаны классическим выражением закона Ома в виде
U(p) Z(p)I(p) |
или I(p) Y(p)U(p) . |
(9.32) |
9.6. Свойства цепи при ненулевых начальных условиях
При ненулевых начальных условиях токи или напряжения не равны нулю при t 0, то есть нарушается условие (9.1) и к этим функциям времени нельзя применять преобразование Лапласа. В этом случае реактивные элементы цепи с ненулевыми начальными условиями необходимо заменить эквивалентными схемами замещения, показанными на рис. 9.2.
На рис. 9.2 а показаны два варианта замены заряженной емкости (с начальным условием uC (0)) на операторную
цепь с незаряженной емкостью и идеальными источниками напряжения или тока. Включающийся после коммутации источник напряжения учитывает начальное напряжение емкости uC (0). Таким образом заряженная емкость заменяется
«пустой» емкостью и источником напряжения, ЭДС которого удовлетворяет условию (9.1). Схема с источником тока получа-
151
ется в соответствии с теоремой об эквивалентном источнике.
Рис. 9.2
На рис. 9.2 б показаны два варианта замены индуктивности с начальным условием iL(0) 0 на «незаряженную» индуктивность с идеальными источниками напряжения или тока. Включающийся после коммутации идеальный источник тока учитывает начальный ток индуктивности. Схема с источником напряжения вытекает из теоремы об эквивалентном источнике тока.
9.7. Формирование уравнений цепи
Прежде всего, необходимо сформировать эквивалентную операторную схему анализируемой цепи. Для этого в исходной схеме необходимо индуктивности и емкости с нуле-
152
выми начальными условиями заменить их операторными сопротивлениями согласно табл. 9.3, а реактивные элементы с
ненулевыми начальными условиями заменить их эквива-
лентными схемами согласно рис. 9.2.
Затем в полученной эквивалентной схеме вводятся обозначения и положительные направления операторных токов
инапряжений в элементах цепи, и по законам Ома и Кирхгофа составляется система уравнений электрического равновесия. При этом могут использоваться: метод расчета на основе закона Ома, общий метод расчета цепи на основе законов Ома
иКирхгофа, методы контурных токов и узловых напряжений, метод наложения и теорема об эквивалентном источнике.
Затем из системы уравнений выражается изображение искомого тока или напряжения и оно преобразуется к форме, пригодной для использования таблиц обратных преобразований Лапласа. С их помощью по найденному изображению определяется оригинал искомого сигнала.
9.8.Задания для самостоятельного решения
Задание 9.1. Определите изображения по Лапласу следующих функций
f (t) 1 e at , f (t) e at e bt .
Задание 9.2. Определите оригиналы следующих изображений по Лапласу
1 |
, |
1 |
, |
1 |
. |
|
p(ap b) |
(ap b)(cp d) |
|||
ap b |
|
|
Задание 9.3. При включении источника тока (рис. 9.3 а) запишите систему уравнений на основе общего метода расчета цепей по уравнениям Кирхгофа для операторного тока индуктивности (рис. 9.3 б) и напряжения емкости (рис. 9.3 в).
153
Рис. 9.3
Задание 9.4. При выключении источника напряжения (рис. 9.4 а) запишите систему уравнений на основе методов контурных токов и узловых напряжений для цепей с ненулевыми начальными условиями, показанных на рис. 9.4 б и рис. 9.4 в.
Рис. 9.4
10. ПРИМЕРЫ РАСЧЕТА ПЕРЕХОДНЫХ ПРОЦЕССОВ ОПЕРАТОРНЫМ МЕТОДОМ
10.1. Расчет переходного процесса в цепи первого порядка
Рассмотрим переходной процесс в цепи с нулевыми начальными условиями, показанной на рис. 2.7 и на рис. 10.1б, входное воздействие показано на рис. 10.1 а.
154
Рис. 10.1
Эквивалентная операторная схема замещения цепи приведена на рис. 10.1 в. В ней емкость с нулевым начальным напряжением заменяется своим операторным сопротивлением, введены обозначения операторного напряжения UC (p),
тока I1(p) и включающийся источник напряжения заменен операторной ЭДС
E(p) |
E |
. |
(10.1) |
|
|||
|
p |
|
Операторное сопротивление цепи Z(p) относительно точек подключение источника равно
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
R |
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
R2 |
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
Z(p) R |
|
|
2 pC |
R |
. |
|
|
|
|
(10.2) |
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
1 pCR2 |
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
R2 |
pC |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
Тогда по закону Ома операторный ток I1(p) |
имеет вид |
|||||||||||||||||||||||||||||
I1(p) |
E(p) |
E |
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
E |
|
1 pCR2 |
|
|
|
, |
(10.3) |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
Z(p) |
p |
|
R1 |
|
|
R2 |
|
|
|
|
|
|
p |
|
R |
R |
pCR R |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
2 |
|
|
1 |
2 |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
1 pCR |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
а напряжение на емкости – |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
U |
C |
(p) I |
(p) |
|
R2 |
|
|
E |
|
|
|
|
|
R2 |
|
|
|
|
. |
|
(10.4) |
|||||||||
|
|
|
R R pCR R |
|
||||||||||||||||||||||||||
|
1 |
|
|
1 pCR |
|
|
p |
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
2 |
1 |
2 |
|
|
|
|
Полученное изображение (10.4) искомого напряжения необходимо преобразовать в форму, в которой простые операторные сомножители имеют единичный множитель при стар-
155
шей степени p , тогда вынося за скобку CR1R2 , получим |
|
|||||||||||||||||
U |
C |
(p) |
E |
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
. |
|
(10.5) |
|||
CR |
|
|
|
|
R R |
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
1 |
2 |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
CR R |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
p p |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
2 |
|
|
|
|
|
|
Обращаясь к табл. 3.1 преобразований Лапласа, можно |
||||||||||||||||||
записать оригинал искомого сигнала |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
R |
|
|
|
R1 R2 |
t |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
CR R |
|
|
||||||
|
u |
C |
(t) E |
|
|
|
2 |
1 e |
|
|
1 |
2 |
. |
(10.6) |
||||
|
R1 |
R2 |
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Как видно полученное напряжение совпадает с (2.39), но получено заметно проще. Его временная диаграмма показана на рис. 2.5.
Рассмотрим переходной процесс iL (t) в цепи, показанной на рис. 10.2 (он рассмотрен ранее для цепи рис. 2.9). В ней в момент времени t 0 включается идеальный источник постоянного тока I0 . Идеальный источник напряжения с ЭДС
E0 был включен всегда, остается включенным после комму-
тации и в эквивалентной схеме рис. 10.2а он заменяется включающимся источником напряжения E0 / p . Источник напря-
жения LiL (0) учитывает ненулевое начальное условие (2.37),
iL |
(0) |
E0 |
. |
(10.7) |
|
||||
|
|
R1 R2 |
|
Рис. 10.2
156
Применим общий метод расчета цепи по уравнениям Кирхгофа, для которого система уравнений имеет вид
U1(p) R1I1(p),
U2(p) R2IL(p), (10.8)
UL(p) pLIL(p) LiL(0),
|
|
|
|
|
I |
0 |
|
|
|
|
|
I1 |
(p) IL(p) |
|
, |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
p |
|
(10.9) |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
U |
(p) U |
2 |
(p) U |
L |
(p) |
E0 |
. |
||||
|
|||||||||||
|
1 |
|
|
|
|
|
|
p |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Подставляя в уравнение второго закона Кирхгофа напряжения из уравнений закона Ома с учетом уравнения первого закона Кирхгофа, получим
I |
L |
(p) R R |
pL |
I0R1 |
E0 |
Li |
(0), |
|
(10.10) |
|||
|
|
|
|
|||||||||
|
1 |
2 |
|
|
|
p |
L |
|
|
|
||
откуда следует |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
I0R1 E0 |
|
|
|
LiL(0) |
|
|
|||||
|
IL(p) |
|
|
|
|
. |
(10.11) |
|||||
|
p R1 R2 pL |
|
|
|||||||||
|
|
|
|
R1 R2 pL |
|
С учетом начального условия (10.7) после преобразования к требованиям таблиц преобразования Лапласа, получим
I |
L |
(p) |
I0R1 E0 |
|
|
1 |
|
|
LE0 |
|
|
1 |
|
. (10.12) |
L |
|
|
R R |
|
L(R R ) |
R R |
|
|||||||
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
p p |
1 2 |
|
1 2 |
|
p |
1 2 |
|
||
|
|
|
|
L |
L |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Используя табл. 3.1, найдем оригинал тока индуктивности (проделайте выкладки самостоятельно)
|
|
|
E R I |
|
|
|
|
|
R1 R2 |
t |
|
|
E |
0 |
|
|
R1 R2 |
t |
|
||||
|
|
|
|
0 |
1 |
0 |
|
|
|
L |
|
|
|
|
|
|
L |
|
|||||
iL(t) |
|
|
|
|
1 e |
|
|
|
|
|
e |
|
|
|
|
||||||||
|
R R |
|
|
|
R R |
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
1 |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 2 |
|
|
|
|
(10.13) |
|||
|
R I |
|
|
R1 R2 |
|
|
E R I |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
0 |
|
t |
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
1 |
e |
L |
|
|
0 |
1 |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
R1 R2 |
|
R1 R2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
157
что полностью совпадает с (2.54). Зависимость тока индук-
тивности iL (t) при E0 1В, |
I0 1мА, |
R1 R2 1кОм и L 2 |
мГн показана на рис. 2.11. |
|
|
10.2. Расчет свободного процесса в цепи первого порядка
Проведем расчет свободного процесса uC (t) при вы-
ключении источника e(t) (рис. 10.3 а) в цепи, показанной на рис. 10.3 б. Начальные условия равны
uC (0) E0 |
|
R2 |
(10.14) |
R R |
|||
1 |
2 |
|
(проведите расчет самостоятельно).
Рис. 10.3
Эквивалентная операторная схема цепи показана на рис. 10.3 в (емкость с ненулевыми начальными условиями заменена эквивалентной операторной схемой на рис. 9.2 а), тогда на основе закона Ома можно записать
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
UC |
(p) |
uC (0) |
|
|
|
pC |
|
|
|
|
uC |
(0) |
. |
(10.15) |
||
p |
|
|
R1R2 |
|
|
|
1 |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
p |
|
|||||||
|
|
|
|
|
R1 R2 |
pC |
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Преобразуя полученное выражение к виду, пригодному к использованию таблицы преобразования Лапласа, получим
158
UC (p) |
|
uC (0) |
|
C |
|
|
|
|
R1R2 |
|
|
R1 R2 |
|
||
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
R1 R2 |
|
||
|
||||
|
|
|
||
CR R |
||||
|
p p |
|
||
|
|
1 2 |
|
|
uC (0) |
. |
(10.16) |
|
|||
|
p |
|
В результате с помощью табл. 3.1 найдем оригинал напряжения на емкости
|
|
|
|
|
|
R1 R2 |
t |
|
|
|
|
|
R2 |
|
|
R1 R2 |
t |
u |
|
(t) u |
|
(0) 1 e |
|
CR1R2 |
u |
|
(0) E |
|
|
|
e CR1R2 . (10.17) |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
C |
|
C |
|
|
|
|
|
C |
|
0 |
R1 |
|
R2 |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Зависимость напряжения на емкости uC (t) от времени при E0 1В, R1 R2 1кОм и C 2нФ показана на рис. 10.4
(физический анализ полученных результатов проведите самостоятельно).
Рис. 10.4
10.3. Расчет переходного процесса в цепи второго порядка
Рассмотрим цепь второго порядка (последовательный колебательный контур с нагрузкой RН ), схема которой показана на рис. 10.5, в которой в момент времени t 0 включается идеальный источник напряжения с ЭДС E . До коммутации в цепи отсутствовали источники сигналов, следовательно, на-
чальные условия равны нулю, |
|
|
i(0) 0, |
uC (0) 0. |
(10.18) |
159
Рис. 10.5
Эквивалентная операторная схема замещения цепи показана на рис. 10.6.
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 10.6 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
По закону Ома запишем операторный ток |
|
|||||||||||||||||||||
|
I(p) |
E |
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
, |
|
(10.19) |
||||||
|
p |
|
|
RН |
|
1 |
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
r pL |
|
pC |
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
R |
1 |
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
pC |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Н |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
После преобразований для напряжения на емкости по- |
||||||||||||||||||||||
лучим |
|
E |
|
RН |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
UC |
(p) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
, |
(10.20) |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
p r pL pCRН 1 RН |
|
|||||||||||||||||||
или, раскрывая скобки, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
UC (p) |
|
E |
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
, |
(10.21) |
||||||||
|
|
p p2 |
2 p 2 |
|
||||||||||||||||||
|
LC |
|||||||||||||||||||||
где |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
CrRН L |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
, |
|
|
|
|
|
|
|
|
(10.22) |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2LCRН
160