
- •Вступ історія розвитку гpabimetpiї. Гравіметричні роботи в україні
- •Гравіметричні пункти, які визначені в Україні до 1914 року
- •1.2 . Прискорення сили ваги і її потенціал
- •1.3. Другіпохідні потенціалу прискорення сили ваги
- •1.6 Нормальне гравітаційне поле землі
- •1.7 . Аномальне гравітаційне поле Землі
- •Розділ 2 абсолютні вимірювання прискорення сили ваги
- •2.1 Теорія коливання фізичного маятника
- •2. Маятниковий метод абсолютних вимірювань прискорення сили ваги
- •2.З.Точність абсолютних визначень маятниковим методом
- •Балістичний метод абсолютних вимірювань прискорення сили ваги
- •Прилади для абсолютних визначень балістичним методом
- •Розділ 3 динамічний метод відносних вимірювань прискорення сили ваги
- •Основи маятникового методу
- •Поправка за амплітуду коливань
- •Поправка за температуру
- •Поправка за густину навколишнього середовища
- •Поправка за частоту кварцового генератора
- •Поправка за співхитання штатива. Метод Венінга-Мейнеса
- •Віілив електричного і магнітного полів, мікросейсм, нахилу маятника на період коливання маятника
- •Методи вимірювання періоду і амплітуди коливання маятника
- •Маятникові прилади для відносних вимірювань прискорення сили ваги
- •Програма спостережень на пункті і обробка їх результатів
- •Оцінка точності гравіметричного зв’язку, виконаного маятниковими приладами
- •Розділ 4 відносні вимірювання прискорення сили ваги статичними гравіметрами
- •Загальні відомості про статичні гравіметри
- •Класифікація гравіметрів
- •Теорія механічних гравіметрів. Чутливість гравіметра
- •Вплив нахилу гравіметра
- •Вплив магнітного і електричного полів і мікросейсмічних коливань грунту
- •Дослідження, регулювання і визначення основних характеристик гравіметрів
- •4.7.1. Регулювання оптичної системи
- •4.7.2. Регулювання рівнів на мінімум чутливості до кута нахилу
- •4.7.3. Контроль чутливості гравіметра
- •4.7.4. Визначення часу стабілізації відліку
- •4.7.5. Еталонування гравіметрів
- •Еталонування гравіметрів на полігоні
- •Еталонування гравіметрів методом нахилу
- •Еталонування гравіметрів методом навішування додаткових тягарців
- •Розрахунок діапазону вимірювань і ного зміни
- •4.8. Методика вимірювань статичними гравіметрами
- •4.9. Сучасні типи статичних гравіметрів
- •Кварцові гравіметри Уорден, Шарп, Содін
- •Металеві астазовані гравіметри Північна Америка” і Лаксоста-Ромбері
- •Теорія гравітаційного варіометра
- •5.2. Будова гравітаційних варіометрів.
- •5.4. Про можливість вимірювання вертикального градієнта сили ваги
- •8.1. Види гравіметричного знімання
- •8 2.0Порні і рядові гравіметричні мережі
- •8.3. Оцінка точностігравіметричного зв’язку при багаторазових групових вимірюваннях
- •8.4. Способи врівноважування опорних гравіметричних мереж
- •8.5. Обчислення аномалій сили ваги
2.З.Точність абсолютних визначень маятниковим методом
Як відомо, значення g в пункті спостереження цим методом обчислюють за формулою (2.22)
Розглянемо вплив похибок вимірювання зведеної довжини l і періоду коливання Т на точність визначення прискорення сили ваги g. Для цього знайдемо логарифмічну похідну рівняння (2.22.) за змінними Т. lі g .
, (2.26)
,
(2.27)
вимірювання,
то тоді одержимо
(2.28)
впливи
обидвох похибок
Якщо
покласти рівними і однаковим
,
(2.29)
Для маятників зі зведеною
довжиною l = 100см, а Т=1с при заданій помилці т8=0.1 мГал одержимо допустимі похибки періоду коливання і зведеної довжини
тт = 3.5*10-8с,
те = 0.71*10 -5см.
Для маятників (Т=0.5с, і l=0.25м) ці величини будуть такими: mт =1.8 10-8 с, ml=0.02мкм. Щоб досягти такої точності, зведену довжину вимірюють інтерференційним методом, а період коливання - за допомогою кварцових годинників.
Балістичний метод абсолютних вимірювань прискорення сили ваги
Як було відзначено раніше, маятникові абсолютні вимірювання прискорення сили ваги обтяжені рядом систематичних помилок, і одержати результати з високою точністю дуже важко. На основі нових досягнень науки і техніки у 50-60 роках нашого століття почались дослідження щодо конструювання нового типу приладів, що грунтуються на вільному падінні тіла. Балістичний метод абсолютних визначень базується на законі прямолінійного рівноприскореного руху тіла, згідно з яким
(2.30)
де
l0, v0 - шлях і швидкість в початковий момент часу,
l- шлях, пройдений падаючим тілом,
t- час падіння тіла,
Якщо
l0=0
Vо=0,
то
Для визначення £ необхідно виміряти шлях l і час t, забезпечуючи при цьому падіння тіла в вакуумі При вимірюваннях балістичним методом спостерігають рух тіла на відрізку до їм, щоб забезпечити відносну точність (10 8-109) Але на цьому відрізку прискорення сили ваги змінюється, тому необхідно урахувати вертикальний градієнт сили ваги W22 = 0.З мГая/м 3 врахуванням цього для співвідношення (2.30 ) запишемо
(2.31)
Звідси
(2.32)
Останній член, що виражає вплив вертикального градієнта на прискорення сили ваги для вихідних даних l=1 м, l() =0 05 м, v0= 1 мс-1 і t=0 35 с, може досягати 0 08 мГал, що набагато перевищує точність вимірювань балістичним методом Слід зауважити, що в формулі (2 32) величини l0 і V0 є невідомими, а l0-прискорення сили ваги в початку координат Щоб визначити g0, необхідно зафіксувати як мінімум три положення тіла і розв’язати систему рівнянь вигляду (2 32) Точки траєкторії, в яких фіксується положення тіла, називають станціями Існує декілька варіантів балістичного методу, які ділять на симетричні і несиметричні При симетричних способах спостерігають вільний рух підкинутого догори тіла до вершини траєкторії і вниз При несиметричних способах спостерігають падіння тіла тільки вниз Спочатку' розглянемо несиметричні способи
Несиметричний спосіб трьох станцій
В цьому способі фіксують проходження падаючого тіла вниз через три станції(див. рис. 4)
Рис.4.
Несиметричний спосіб трьох станцій
Використовуючи
вираз (2.31) запишемо два рівняння руху:
(2.33)
(2.34)
Якщо прийняти позначення (див. рис. 4)
(2.35)
то тоді
(2.36)
(2.37)
Остаточна формула для обчислення прискорення сили ваги в початку координат має вигляд
(2.38)
Несиметричний спосіб чотирьох статий
Рис
5 Несиметричний
спосіб чотирьох станцій
Шляхи L1 IL2так підібрані щоб тіло проходило їх за один і той же самий часt1-t0, t2-t0Різниця часy між моментами t2 іt1 позначена через τ , і її називають паузою в спостереженнях Як і в способі для трьох станцій можна записати такі очевидні три рівняння рухy
(2.39)
(2.40)
(2.41)
Згідно з позначеннями на рис. 5 знайдемо
,(2.42)
,
(2.43)
Тоді одержимо вираз для g0
(2.44)
Симетричний
спосіб двох станцій
Ідея цього способу полягає в тому, що фіксується проходження тіла через нерухомі горизонтальні площини двох станцій (див. рис. 6) спочатку при русі догори, а потім при русі вниз.
Шлях
І2
від нижньої станції до вершини траєкторії
за час
і
шлях I1
від
верхньої станції до вершини траєкторії
за час
відповідно дорівнюють
,(2.45)
,
(2.46)
Тоді
,
(2.47)
Звідси
,
(2.48)
aбо
.
(2.49)