- •Методические указания к решению задач и выполнению контрольной работы № 3 по физике для студентов всех технических направлений подготовки заочной сокращённой формы обучения Воронеж 2012
- •Дифракция света
- •Поляризация света
- •Примеры решения задач
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •2. Квантовая природа излучения
- •2.1. Основные законы и формулы
- •2.2. Примеры решения задач
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •3. Элементы квантовой механики
- •3.1. Основные законы и формулы
- •3.2. Примеры решения задач
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •4. Физика атомов
- •4.1. Основные законы и формулы
- •4.2. Примеры решения задач
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •5. Физика ядра
- •5.1. Основные законы и формулы
- •5.2. Примеры решения задач
- •Решение
- •Решение
- •6. Задачи для выполнения контрольной работы №3
- •Варианты контрольной работы № 3
- •Приложение
- •Основные физические постоянные библиографический список
- •Содержание
- •Методические указания
- •3 94026 Воронеж, Московский просп.,14
Дифракция света
1. Радиус внешней границы m – й зоны Френеля:
- для сферической волны
,
где а – расстояние от источника до вершины волновой поверхности; b – расстояние от вершины волновой поверхно- сти до экрана.
-для плоской волны
rm = .
2. Условие минимумов освещенности при дифракции от щели
b sin = k ( k = 1, 2, ...) ,
где b – ширина щели, - угол дифракции.
3. Условие главных максимумов интенсивности при дифракции света на дифракционной решетке
d sin = m ( m = 0, 1, 2 ...),
где d = l/N – постоянная решетки; N – число щелей решетки; l – длина решетки.
4. Разрешающая способность дифракционной решетки
R = = mN ,
где и + Δλ – длины двух близких спектральных линий, еще разрешаемых решеткой.
5. Угловая и линейная дисперсия дифракционной решетки
D = , D = ,
где δφ – угловое расстояние, а l – линейное расстояние на экране между спектральными линиями, отличающимися по длине волны на λ.
Поляризация света
1. Закон Малюса
I = I0 cos2,
где I – интенсивность плоскополяризованного света, прошед- шего через анализатор; I0 – интенсивность плоскополяризо- ванного света, падающего на анализатор; - угол между направлением колебаний светового вектора и плоскостью пропускания анализатора.
2. Закон Брюстера
где - угол падения, при котором отраженная от диэлектрика волна полностью поляризована.
3. Степень поляризации света
,
где Imax и Imin – максимальная и минимальная интенсивность частично поляризованного света, пропускаемого анализа- тором.
Примеры решения задач
Пример 1. От двух когерентных источников S1 и S2 ( λ = 0,8 мкм) лучи попадают на экран. На экране наблюдается интерференционная картина. Когда на пути одного из лучей перпендикулярно ему поместили мыльную плёнку (n = 1,33), интерференционная картина изменилась на противополож- ную. При какой наименьшей толщине плёнки dmin это возможно?
Решение
Изменение интерференционной картины на противо- положную означает, что на тех участках экрана, где наблюда- лись интерференционные максимумы, стали наблюдаться интерференционные минимумы. Такой сдвиг интерферен- ционной картины возможен при изменении оптической разности хода пучков световых волн на нечётное число половин длин волн, т.е.
(1)
г де - оптическая разность хода пучков световых волн до внесения плёнки; - оптическая разность хода тех же пучков после внесения плёнки; k = 0, ±1, ±2,… Наименьшей толщине dmin плёнки соответствует
k = 0. При этом формула (1) примет вид:
. (2)
Выразим оптическую разность хода и . Из рисунка следует:
Подставляя выражения и в формулу (2):
или
Отсюда
Произведём вычисления:
Пример 2. Для уменьшения потерь света при отражении от стекла на поверхность объектива (n2 = 1,7) нанесена тонкая прозрачная пленка (n = 1,3). При какой наименьшей толщине ее произойдет максимальное ослабление отраженного света, длина волны которого приходится на среднюю часть видимого спектра (λ0 = 0,56 мкм)? Считать, что лучи падают нормально к поверхности объектива.