Белозеров В.И. Сборник задач по курсу «Техническая термодинамика»
.pdfМИНИСТЕРСТВО НАУКИ И ВЫСШЕГО ОБРАЗОВАНИЯ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ
НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ЯДЕРНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ «МИФИ»
В.И. Белозеров
СБОРНИК ЗАДАЧ ПО КУРСУ
«ТЕХНИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА»
Учебное пособие
Москва 2021
УДК 536(076.1) ББК 22.31я7 Б 43
Белозеров В.И. Сборник задач по курсу «Техническая термодинамика»: Учебное пособие [Электронный ресурс]. – М.: НИЯУ МИФИ, 2021. – 92 с.
Учебное пособие написано для студентов отделения ядерной физики и технологий в соответствии с программой учебной дисциплины «Техническая термодинамика».
В каждом разделе сборника даются краткие теоретические сведения и расчетные формулы по рассматриваемым разделам курса, а также задачи с подробным решением типовых примеров.
Ряд задач заимствован из опубликованной литературы.
Пособие может быть полезным для студентов других теплоэнергетических и энергетических специальностей, а также для конструкторов, инженеров и аспирантов.
Рецензенты: д-р техн. наук, проф. Ю.С. Юрьев, канд. техн. наук, ст. науч. сотр. Г.К. Игнатенко
ISBN 978-5-7262-2773-3 |
© Национальный исследовательский |
|
ядерный университет «МИФИ», 2021 |
2
CОДЕРЖАНИЕ |
|
|
1. |
Параметры состояния........................................................................ |
4 |
2. |
Идеальные газы................................................................................ |
11 |
3. |
Смеси идеальных газов.................................................................... |
16 |
4. |
Первый закон термодинамики........................................................ |
23 |
5. |
Процессы изменения состояния идеальных газов........................ |
33 |
6. |
Второй закон термодинамики. Работоспособность газов............ |
43 |
7. |
Вода и водяной пар. Равновесная парожидкостная смесь ........... |
52 |
8. |
Цикл Ренкина (цикл паросиловых установок).............................. |
63 |
9. |
Цикл парокомпрессионной холодильной установки.................... |
74 |
10. Циклы газотурбинных установок................................................. |
81 |
|
Приложение А. Характеристики и свойства |
|
|
|
некоторых газов и воды .......................................... |
89 |
Приложение Б. Физические свойства воды |
|
|
|
и водяного пара в состоянии насыщения .............. |
90 |
Список литературы.............................................................................. |
91 |
3
1. ПАРАМЕТРЫ СОСТОЯНИЯ
Физические величины, в совокупности однозначно определяющие равновесное термодинамическое состояние вещества, называются параметрами состояния. К основным параметрам состояния относятся давление P, удельный объем v (плотность ρ = 1/v), температура T.
В Российской Федерации в настоящее время действует Между-
народная система единиц СИ (ГОСТ 8.417-81). В СИ основными
являются семь физических величин – длина, время, масса, темпе-
ратура, сила тока, количество вещества, сила света. С помощью основных величин можно получить другие производные величины либо используя выражения для законов природы, либо путем целесообразного определения через умножение или деление основных величин. Например, Скорость = Путь/Время, Работа = Сила Путь
ит.п.
Температура
Вформулы, выражающие физические законы, входит термодинамическая температура T, которую называют также абсолютной температурой, или температурой Кельвина. Именно Кельвин в
1848 г. предложил основанный на втором начале термодинамики способ построения ее шкалы, которая, в отличие от других температурных шкал, не связана с выбором конкретного рабочего тела и конкретного термометрического свойства. Абсолютная температура является параметром состояния рабочего тела.
Единицей термодинамической (абсолютной) температуры и единицей температуры в СИ является 1 кельвин (K), равный 1/273,16 части температуры тройной точки воды. Эта температура полагается (постулируется) равной 273,16 K (точно) и является единственной реперной точкой термодинамической шкалы. В классической равновесной термодинамике естественным нижним пределом шкалы является нуль («абсолютный» нуль температуры).
ВСИ допускается использование температуры, выраженной в
градусах Цельсия (°C). Температурная шкала Цельсия строится по двум реперным точкам – температуре фазового перехода воды из твердого состояния в жидкое (таяние льда) и температуре фазового
4
перехода воды из жидкого состояния в газообразное (кипение) при нормальном давлении (101325 Па). Первой температуре присваивается значение 0 °C, второй – 100 °C.
Температура в градусах Цельсия и термодинамическая температура связаны соотношением
t (°C) = T(K) – 273,15.
Очевидно, что
1°C = 1 K.
В некоторых странах традиционно используются температурные шкалы Фаренгейта t (°F), Реомюра t (°R), Ренкина t (°Ra):
t (°F) = t (°C)·9/5 + 32 = (T (K) – 273,15) · 9/5 + 32;
t (°R) = 0,8 t (°C) = 0,8 (T(K) – 273,15), t (°Ra) = T (K)·9/5.
Давление
Единица давления определяется как отношение действующей по нормали единицы силы к единице площади.
В СИ единица силы – ньютон (Н). Это сила F, сообщающая телу массой m = 1 кг ускорение а = 1 м/с2. Уравнение связи выражает второй закон Ньютона: F = ma. Поэтому 1 H = 1кг м/с2. Соответ-
ствующая единица давления – паскаль (Па): 1 Па = 1 Н/м2 = = 1кг/(м·с2).
Давление в 1·105 Па называется баром (бар).
До настоящего времени используются и другие единицы давле-
ния: физическая атмосфера (атм), техническая атмосфера (ат), миллиметр ртутного столба (мм рт. ст.), миллиметр водяного столба (мм вод. ст.) и т.д.
Физическая атмосфера (нормальное давление) 1 атм = 101325 Па = 1,01325 бар.
Техническая атмосфера – единица давления, ранее применявшейся в системе единиц МКГСС. Единицей силы в МКГСС является «килограмм-силы» (кгс) – сила, сообщающая телу массой 1 кг ускорение g0 = 9,80665 м/с2 («нормальное» ускорение силы тяжести Земли).
5
Соответствующее уравнение связи F = mg0, следовательно, 1 кгс = 9,80665 кг · м/с2 = 9,80665 Н ≈ 9,81 Н.
В таком случае техническая атмосфера
1 ат = 1 кгс/см2 = 0,980665 бар.
Миллиметры ртутного и водяного столба – внесистемные единицы измерения. В рамках системы СИ они определены как единицы, «изъятые из употребления».
В поле тяжести высота ( h) столба неподвижной жидкости постоянной плотности (ρ = 1/v кг/м3) и разность (перепад) давлений на его концах ( P) связаны уравнением:
P = ρg h.
При фиксированных значениях ρ0, g0 оно устанавливает линейную зависимость между величинами P и h. В качестве ρ0 для ртути принимают ее плотность при 0 °C, для воды – ее плотность при 4 °C (максимальная плотность):
ρ0 (Hg) = 13,5951·103 кг/м3, |
ρ0 (H2О) = 103 кг/м3. |
При g0 = 9,80665 м/с2 получаем, что каждый миллиметр ртутного столба (мм рт. ст.) создает давление 133,322 Па, а каждый миллиметр водяного столба (мм вод. ст.) – 9,80665 Па.
Градуировочные соотношения имеют вид
1 мм рт. ст. = 133,322 Па при 0 °C и g = g0; 1 мм вод. ст. = 9,80665 Па при 4 °C и g = g0.
Соответственно
1 атм = 101325 Па = 760 мм рт. ст. = 10332 мм вод. ст.; 1 ат = 980665 Па = 735,6 мм рт. ст. = 10000 мм вод. ст.
Замечание 1. Плотность жидкости практически не зависит от давления, но заметно меняется с температурой. Величина ускорения поля тяжести зависит от географического места проведения измерений и его высоты над уровнем моря. Поэтому одному и тому
6
же перепаду давления P будут отвечать разные измеренные значения hизм, если различны значения произведения ρ g:
P = ρ0 g0 h0 = ρ g hизм.
Отсюда находим «приведенную к нормальным условиям» высоту столба жидкости, для которой будут справедливы указанные выше градуировочные соотношения:
h0 = hизм ρ g/(ρ0 g0).
В линейном приближении зависимость плотности от температуры t
ρ(t) = ρ0 [1 + (∂ρ/∂t) |
t/ρ0], |
t = t – t0 > 0, |
t0 (H2O) = 4 °C, |
t0 (Hg) = 0 °C |
(t0 = 4 °C для воды и t0 = 0 °C для ртути). Вводя обозначение α = – (∂ρ/∂t)/ρ0 = (∂v/∂t)/v0 > 0, получаем
h0 = (1 – α t) (g/g0) hизм.
Для ртути α ≈ 173 10–6 1/K; для воды α ≈ 456 10–6 1/K; на эква-
торе g = 9,780 м/c2; на полюсах g = 9,8324 м/c2.
Замечание 2. За давление рабочего вещества в термодинамике принимают абсолютное давление. Абсолютное давление обычно подсчитывается по показаниям двух приборов. Если абсолютное давление Pабс меньше атмосферного, то оно подсчитывается по показаниям барометра и вакуумметра, т.е.
Pабс = Pбар – Pвак,
где Pбар – атмосферное давление, определяемое барометром; Pвак – показания вакуумметра – прибора, служащего для измерения вакуума, т.е. разности давления атмосферного и абсолютного.
Если абсолютное давление больше атмосферного, то оно подсчитывается по показаниям барометра и манометра:
Pабс = Pбар + Pизб ,
где Pизб – показание манометра – прибора, служащего для измерения избыточных давлений, т.е. давлений, больших атмосферного.
7
Нормальные условия. В термодинамике различают нормальные физические и нормальные технические условия. Нормальными физическими называются условия, при которых рабочее вещество находится под давлением 101325 Па (760 мм рт. ст.) при температуре 0 °C. Реже используются нормальные технические условия при Pабс = 0,980665 бар (735,6 мм рт. ст.) и t = 15 °C.
Задачи
1.1.Масса 1 м3 кислорода составляет 0,65 кг. Определить плотность и удельный объем кислорода в этих условиях.
1.2.Манометр, установленный в кабине самолета, находящегося на земле, и измеряющий давление масла, показывает 6 кгс/см2 при показании барометра 748 мм рт. ст.
Найти:
а) абсолютное давление масла, выраженное в Н/м2, МПа, кгс/м2; б) показания манометра в этих же единицах после подъема самолета на высоту, где барометрическое давление равно 406,4 мм рт. ст., если абсолютное давление масла останется неизменным. Ускорение свободного падения считать нормальным и не зависящим от высоты подъема самолета. Плотность ртути и воды при-
нимать, соответственно, при 0 и 4 °C.
1.3.В конденсаторе паровой турбины поддерживается абсолют-
ное давление P = 0,0035 МПа. Каковы показания вакуумметров, проградуированных в кН/м2, мм рт. ст., мм вод. ст., если в одном случае показания барометра составляют 742 мм рт. ст., а в другом –
10251 мм вод. ст.?
1.4.В машинном зале электростанции работают четыре турби-
ны, в конденсаторах которых поддерживается абсолютное дав-
ление P1 = 3,5 кПа, P2 = 26,1 мм рт. ст., P3 = 2,57 кН/м2, P4 =
=0,695 lbf/in2. Показание барометра в машинном зале Pбар = 752 мм рт. ст. Определить величины вакуумов в процентах барометриче-
ского давления (1 lbf/in2 = 51,7149 мм рт. ст.).
1.5.В железнодорожной цистерне находился вязкий мазут. Чтобы слить мазут в морозную погоду, его разогрели. Когда мазут был полностью слит, цистерну сразу же закрыли герметически. Через некоторое время она была смята атмосферным давлением. Определить суммарную результирующую силу F, приложенную к поверх-
8
ности цистерны. Известно, что в цистерне образовался вакуум Pвак = 690 мм рт. ст. Барометрическое давление Pбар = 1 бар. Размеры цистерны: длина – 8000 мм, диаметр – 2000 мм.
1.6. Определить абсолютное давление газа в сосуде, если показание присоединенного к нему ртутного манометра равно 620 мм рт. ст., а атмосферное давление по ртутному барометру составляет 760 мм. Температура воздуха в месте установки приборов: а) 0 °С;
б) 10 °С.
1.7. Определить абсолютное давление пара в котле, если манометр показывает P = 1,5 бар, а атмосферное давление по ртутному
барометру составляет Pбар = 724 мм при t = 20 °С.
1.8. Определить абсолютное давление в паровом котле, если манометр показывает 3,65 бар, а атмосферное давление по ртутному барометру равно 680 мм при t = 30 °С.
1.9. Избыточное давление в паровом котле P = 0,4 бар при барометрическом давлении B1 = 734 мм рт. ст. Чему будет равно избыточное давление в котле, если показание барометра повысится до B2 = 768 мм рт. ст., а абсолютное давление пара в котле останется прежним?
Рис. 1.1
1.10.Разрежение в газоходе парового котла измеряется тягомером с наклонной трубкой (рис. 1.1). Угол наклона трубки α = 30°. Длина столба воды, отсчитанная по шкале тягомера, L = 160 мм. Определить абсолютное давление газов, если показание ртутного барометра B = 745 мм. Показания тягомера и барометра приведены
кнормальным условиям.
1.11.Из ресивера воздух поступает в коллектор двигателя. Разрежение в ресивере измеряется вакуумметром с наклонной трубкой
(угол наклона трубки α = 30°). Вакуумметр заполнен водой. Опре-
9
делить давление в ресивере, если показание вакуумметра 350 мм вод. ст., а давление окружающей среды 1,02 бар, t = 4 °С.
1.12. Для предупреждения испарения ртути, пары которой оказывают вредное действие на человеческий организм, обычно при пользовании ртутными манометрами над уровнем ртути наливают слой воды. Определить абсолютное давление в сосуде, если разность столбов ртути в U-образном манометре составляет 580 мм при температуре ртути 25 °C, а высота столба воды над ртутью равна 150 мм. Атмосферное давление по ртутному барометру
B = 770 мм при t = 25 °С.
1.13. В трубке ртутного манометра, соединяющейся с окружающей средой, над ртутью имеется столб воды высотой 50 мм. Определить абсолютное давление в ресивере, если разность уровней ртути манометра составляет 120 мм, а давление окружающей среды 0,95 атм (t = 4 °С).
1.14.Определить давление на нижнее днище контейнера ракеты, установленной на подводной лодке, если днище находится на глубине 15 м, а давление атмосферы, измеренное ртутным барометром при температуре 253,15 K, составляет 1 бар.
1.15.Манометр показывает, что давление в баллоне, заполнен-
ном кислородом, составляет Pизб = 40 ат. Определить избыточное давление кислорода в баллоне при подъеме его на высоту 6000 м, если барометрическое давление на уровне моря 770 мм рт. ст. (температура окружающей среды постоянна и равна 303,15 K).
1.16.На высоте H = 2000 м над уровнем моря давление воздуха P1 = 0,79 бар, на высоте 3500 м давление P2 = 0,65 бар, на высоте
5000 м давление |
P3 = 0,54 бар и на |
высоте 10000 м давление |
|
|
P4 = 0,29 бар. По этим данным, а также при- |
||
|
нимая, что на уровне моря давление воздуха |
||
|
P0 = 1,013 бар, составить приближенное ин- |
||
|
терполяционное |
уравнение |
вида P = а + |
|
bH + сH 2 + dH 3, дающее зависимость давле- |
||
|
ния воздуха от высоты над уровнем моря. |
||
|
1.17. Цилиндр с внутренним диаметром |
||
|
d = 200 мм (рис. 1.2) плотно закрыт подве- |
||
|
шенным на пружине поршнем, условно не- |
||
Рис. 1.2 |
весомым и скользящим без трения. В ци- |
||
линдре образован вакуум, |
составляющий |
10