- •Содержание
- •Глава 1. Строение и основные характеристики атомных ядер
- •§1.1. Протонно-нейтронная структура ядра.
- •§1.2. Электрический заряд ядра
- •§1.4. Энергетические характеристики ядра
- •§1.5. Размер ядра
- •§1.6. Спин, магнитный и электрический моменты ядер
- •1. Спин ядра
- •2. Магнитный момент ядра
- •3. Электрический момент ядра
- •§1.7. Возбужденные состояния ядер
- •§1.8. Четность
- •§1.9. Ядерные силы
- •§1.10. Изотопический спин
- •§1.11. Статистика
- •Глава 2. Модели атомных ядер §2.1. Необходимость и классификация моделей
- •§2.2. Капельная модель
- •§2.3. Оболочечная модель
- •Глава 3. Радиоактивные превращения ядер §3.1. Определение, виды радиоактивности, радиоактивные семейства
- •§3.2. Основные законы радиоактивного распада
- •§3.3. Активация
- •§3.4. Альфа – распад
- •§3.5. Бета – распад
- •§3.6. Гамма–излучение ядер
- •Глава 4. Ядерные реакции §4.1.Основные понятия и классификация
- •§4.2. Механизм ядерных реакций
- •§4.3. Сечения ядерных реакций
- •§4.4. Законы сохранения в ядерных реакциях
- •§4.5. Кинематика ядерных реакций. Импульсная диаграмма
- •§4.6. Реакции под действием заряженных частиц
- •1. Общие свойства
- •2. Реакции под действием α-частиц
- •3. Реакции под действием протонов
- •4. Реакции под действием дейтонов
- •§4.7. Термоядерный синтез
- •§4.8. Фотоядерные реакции
- •§4.9. Реакции под действием нейтронов
- •1. Основные свойства нейтронов
- •2. Источники нейтронов
- •3. Энергетические группы
- •4. Взаимодействие нейтронов с ядрами
- •5. Резонансные процессы
- •Глава 5. Деление ядер §5.1. Открытие и капельная модель
- •§5.2. Основные свойства вынужденного деления
3. Электрический момент ядра
Величина Z определяет электрический заряд ядра, но не дает представления о распределении протонов в ядре. Некоторые представления о распределении электрического заряда в ядре и его структуре можно получить с помощью дипольного и квадрупольного моментов ядра.
Диполем называется система из двух равных по величине зарядов q разного знака, жестко закрепленных на расстоянии d. Такая система, имея равный нулю электрический заряд, обладает свойством ориентироваться по направлению электрического поля. Так как отрицательных зарядов в ядре нет, то смещение положительного электрического заряда (протонов) относительно нулевого (нейтронов) вызывает появление дипольного момента и ядро может поворачиваться в электрическом поле относительно центра инерции. Обычно рассматривают проекцию дипольного момента ядра на ось Z, совпадающую с направлением внешнего электрического поля. По определению
|
(1.6.30) |
г де - распределение электрического заряда относительно центра инерции ядра (см. рис.1.6.4), ‑ бесконечно малый заряд в точке , rZ – проекция радиус-вектора выбранного объема на ось Z, а интегрирование ведется по всему объему ядра. Экспериментальные измерения показывают, что ядра в основном состоянии имеют всегда равный нулю электрический дипольный момент, так как нет никаких причин, которые могли бы вызывать в ядре смещение центра масс протонов относительно центра масс нейтронов. Сильное электрическое поле может вызывать поляризацию протонов в ядре и возникновение дипольного момента. Например, электромагнитное поле γ-кванта может вызывать периодическое смещение протонов относительно нейтронов и возникновение дипольных колебаний протонов в ядре.
Исследование сверхтонкой структуры оптических спектров показало, что в ряде случаев наблюдается нарушение правила интервалов (1.6.25), справедливого для магнитного расщепления. Это свидетельствовало о том, что ядра могут иметь отличный от нуля квадрупольный электрический момент Q, взаимодействие которого с неоднородным электрическим полем вызывает появление добавочных линий сверхтонкого расщепления. Оказалось, что квадрупольный электрический момент не равен нулю для многих ядер, находящихся даже в основных состояниях. Электрическим квадрупольным моментом Q ядра называется величина, определяемая соотношением
е |
(1.6.31) |
где ось Z совпадает с направлением оси симметрии ядра, а . Если предположить, что плотность электрического заряда постоянна, а ядро имеет форму эллипсоида вращения относительно одной из осей симметрии (см. рис. 1.6.4), то
|
(1.6.32) |
В
Таблица 1.6.2
Ядро
I
Q
(барн)
Ядро
I
Q
(барн)
2H
1
0,0028
40Cа
0
0
4He
0
0
235U
7/2
4,1
17О
5/2
-0, 026
241Pu
5/2
5,6