![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
итоговый отчет
.pdfС ростом концентрации примеси эффект сначала растет а затем падает вследствие роста примесной проводимости, так что типичная концентрационная зависимость имеет колоколообразный вид (Рисунок 2.7).Нелинейной оказалась и зависимость максимального потенциала замерзания Um от скорости плоского фронта кристаллизации υ (Рисунок 2.8).
В [245] сделан вывод о том, что потенциал замерзания возникает в случае, когда произведение исходной концентрации примеси бинарного электролита, разности межфазных коэффициентов распределения примесных катионов и анионов и скорости фронта кристаллизации достигнет критического значения, зависящего от pH раствора.
Наиболее последовательная картина разделения зарядов при кристаллизации водных растворов дана в работах А.А. Чернова и др., [242-245]. Согласно [245] в начале затвердевания раствора бинарного электролита вблизи фазовой границы во льду формируется слой пространственного заряда одного знака вследствие разницы межфазных коэффициентов распределения катионов и анионов. Противоположный избыток заряда аккумулируется в жидкой фазе по другую сторону фазовой границы.
Катионная и анионная примесь во льду затем нейтрализуется подвижными ионизационными дефектами OH- и H3O+, которые образуются в результате термической диссоциации молекул H2O во льду. Нескомпенсированные ионизационные дефекты,
оставшиеся после нейтрализации, двигаются под действием электрического поля к межфазной границе, сталкиваясь и нейтрализуя ионы раствора. Таким образом, слой пространственного заряда примеси следует за растущим фронтом, в то же время противоположно заряженный слой перемещается перед фронтом кристаллизации в жидкой фазе. Разность потенциалов между «обкладками» этого межфазового двойного электрического слоя и есть межфазная разность потенциалов или потенциал замерзания.
Теория Бронштейна-Чернова [245] качественно объясняет условия возникновения потенциала замерзания, его зависимость от содержания примеси и скорости плоского фронта кристаллизации в области 1 – 50 мкм/с. Кроме того, в [245] показано, что миграция собственных носителей заряда в электрическом поле межфазового двойного электрического слоя приводит к изменению pH раствора, оставшегося незамерзшим. Это изменение пропорционально логарифму отношения площади фазовой границы к объему незамерзшей воды. Химические реакции, вызывающие такие изменения pH, названные авторами этой статьи кристаллизационным гидролизом, способны, как предполагается,
вызывать повреждение биологических клеток при низкотемпературном хранении.
71
2.7. Радиоизлучение при кристаллизации и разрушении диэлектриков
Электромагнитное излучение в диапазоне средних длин волн было впервые зарегистрировано в 1970 г. Гарсиа-Фернандесом при кристаллизации BaCl2 из пересыщенного водного раствора [256]. Наиболее последовательное изучение этого явления проведено Качуриным и др. [253] в случае кристаллизации водных растворов в диапазоне концентраций 10-6 – 10-4 моль/л и скоростях фронта до 250 мкм/с. Измерялись электрическая и магнитная составляющие радиоизлучения в диапазоне от 20 Гц до 10
МГц с помощью нескольких селективных вольтметров с полосой пропускания 20 Гц – 200
кГц в низкочастотной области диапазона и 5 кГц в высокочастотной. Обнаружено, что кристаллизация исследованных растворов сопровождается радиоизлучением в диапазоне
~ 105 – 106 Гц, которое носит импульсный характер. Типичные импульсы имели вид затухающих гармоник с характерным временем полупериода от долей микросекунд до нескольких микросекунд, а максимальная частота повторений импульсов,
зарегистрированных в этих экспериментах, достигала ~ 106 Гц.
В [255] зарегистрированы радиосигналы при быстром замораживании (путем охлаждения жидким азотом или потоком его паров) ряда жидкостей: воды, анизола,
ацетона, метилбензоата, трибутиламина, трихлорэтилена, серной кислоты, метилового,
этилового и бензилового спиртов. Радиосигналы регистрировались с помощью штыревой антенны, соединенной через усилитель с полосой пропускания 100 кГц с самописцем и осциллографом. Параллельно с помощью ФЭУ регистрировали вспышки оптического излучения. При замерзании исследованных жидкостей радиоизлучение имело вид отдельных, следующих друг за другом импульсов, причем излучение радиосигналов продолжалось и после завершения процесса роста кристалла в течение времени до 2
минут. С ростом скорости охлаждения амплитуда и частота следования импульсов увеличивались, а общая длительность измерения сокращалась. При синхронной регистрации оптических и радиосигналов было установлено, что существует частичная временная корреляция радиосигнала большой амплитуды с интенсивными звуковыми сигналами и появлением трещин на поверхности образца.
Авторы работ [253-255] предполагают, что источником радиоизлучения при кристаллизации диэлектриков является процесс зарождения и развития трещин в твердой фазе в ходе кристаллизации и после ее окончания. Действительно, при разрушении твердых диэлектриков, в том числе льда, наблюдается импульсное излучение в радиочастотном диапазоне [262-269], а также триболюминесценция. В литературе
72
обсуждалось несколько возможных механизмов электромагнитного излучения при развитии трещины в ионных кристаллах, связанных с газоразрядными явлениями между берегами трещины [271, 272], перераспределением точечных дефектов [262], механолизом поверхности разрушения [264], динамикой заряженных дислокаций в упругом поле быстрой трещины [273-275].
Исследования электромагнитной эмиссии при разрушении льда [276, 277]
показали, что источником излучения является заряжание поверхности трещины вследствие псевдопьезоэлектрического эффекта [277] – восходящей диффузией протонных носителей заряда в неоднородном упругом поле вершины трещины. Авторы
[253] предположили, что импульсное радиоизлучение при кристаллизации воды обусловлено газоразрядными явлениями между берегами микротрещин, которые вскрываются и схлопываются во льде вблизи фронта кристаллизации. Электрическое поле, возникающее в результате эффекта Воркмана-Рейнольдса, способствует, согласно
[253], зажиганию разряда в микротрещине из-за скачка диэлектрической проницаемости на ее поверхности. Однако, эта весьма сложная цепь гипотез не подтверждена ни модельными экспериментами, ни аналитическими расчетами. В работе [261] обнаружено,
что при кристаллизации некоторых коллоидно-химических систем (цемент-вода, известь-
вода, гипосульфит натрия-вода) в них возникает низкочастотный переменный ток,
обусловленный, по мнению авторов, динамикой коллоидных частиц.
Лед H2O имеет, как известно, одну из наиболее сложных фазовых диаграмм: при различных давлениях и температурах наблюдается не менее двенадцати кристаллических и четырех аморфных модификаций, в которых молекулы воды соединены водородными связями в тетраэдральные структуры [278]. Лед обладает полиморфизмом не только на атомном уровне, т.е. в традиционном значении этого понятия, но и «макроскопическим полиморфизмом» – множественностью макроскопических форм кристаллов с определенной атомной структурой, выращенных в сильно неравновесных условиях.
Классическим примером такого макрополиморфизма является многообразие форм снежинок [279]. Большое разнообразие демонстрируют также и фигуры плавления сильно перегретого льда, называемые звездами Тиндаля, которые обнаружены еще в середине
19 века. Важно отметить, что многообразие неравновесных форм роста характерно не только для кристаллов льда, но встречается в природе довольно часто в случае роста кристаллов из расплавов и растворов в сильно неравновесных условиях (высокие
73
переохлаждения или пересыщения), например, при формировании горных пород,
образовании минералов, быстром затвердевании лавы и многих других.
Электрокинетический эффект Воркмана-Рейнольдса (возникновение межфазной разности потенциалов на плоском фронте кристаллизации) исследован на системе лед-
вода наиболее подробно, по сравнению с другими диэлектриками [238-245]. Кроме того,
лед демонстрирует большое разнообразие разветвленных форм в случае роста из паровой фазы [279], а в случае роста льда в воде наблюдаются, как известно, дендритные
кристаллы при сравнительно невысоких переохлаждениях T ~1 К [280-283].
Следует отметить, что дендритный рост кристалла из переохлажденного расплава
представляет яркий пример процесса, в котором неустойчивость простой (первоначально неравновесной и нелинейной) системы вызывает эволюцию сложных форм фронта разделения. Такие формы возникают, например, в результате эволюции неустойчивостей при распространении фронтов диффузионного пламени, течении несмешиваемых жидкостей, диффузионной агрегации частиц, химической реакции и ударной ионизации в пористых средах, затвердевании переохлажденного расплава, разрушении твердых тел,
пластическом сдвиге в кристаллах, росте минералов, переупаковке горных пород, росте популяций бактерий и т.д.
Таким образом, в основном, в последние двадцать лет исследования проблемы эволюции сложной мезоскопической структуры кристаллов (в том числе льда) в сильно неравновесных условиях (в условиях действия внешней механической нагрузки, наличия морфологически неустойчивых межфазных границ и т.п.) границы вылились в интенсивно развивающуюся область нелинейной физики, представляющую интерес для широкого круга специалистов в различных областях естествознания: кристаллофизики, физики прочности и пластичности твердых тел, гидродинамики, химической физики, геологии и минералогии.
Настоящий проект направлен на проведение комплексных исследований динамики и статистики нестационарных процессов пластической деформации, разрушения и роста льда и создание научной основы для разработки методов электромагнитного мониторинга динамических процессов структурообразования во льде при механическом и тепловом воздействии, а также в условиях контакта с нефтью. Разработка электромагнитного метода позволит создать физические основы для разработки методов непрерывного электромагнитного мониторинга природных объектов, содержащих большие массы льда и снега, склонных к катастрофическим срывам.
74
3.ВЫБОР И ОБОСНОВАНИЕ ПРИНЯТОГО НАПРАВЛЕНИЯ ИССЛЕДОВАНИЯ
ИСПОСОБОВ РЕШЕНИЯ ПОСТАВЛЕННЫХ ЗАДАЧ (ТЕХНОЛОГИЧЕСКАЯ КАРТА ПРОЕКТА)
Проект направлен на решение следующих проблем.
1.Проблема мониторинга и предсказания катастрофической динамики природных масс льда. Известно, что движение ледников сопровождается не только сейсмическими сигналами, но и импульсным радиоизлучением. Важно также отметить, что и перед заметными перемещениями ледника наблюдаются всплески радиоизлучения, которые не сопровождаются сейсмическими сигналами и являются, электромагнитными предвестниками катастрофических сдвигов ледника. (Подобные электромагнитные сигналы-предвестники наблюдаются и в случае землетрясений, сходе селей, снежных лавин и т.д.). Исследование сигналовпредвестников, выделение их на фоне электромагнитных помех позволит разрабатывать методы предупреждения катастрофических последствий, связанных с динамикой природных ледяных масс. Эти исследования включают в себя изучение физических механизмов электромагнитного излучения в ходе динамических процессов, вызывающих и/или подготавливающих нестационарное движение ледника. Наиболее важными здесь являются процессыпластическойдеформации, разрушения, тренияирежеляции, т.е. плавленияльдапод давлением и последующей кристаллизацией. Для исследования в лабораторных условиях механизмов разделения зарядов во льду, вызывающих электромагнитное излучение льда необходимо создавать экспериментальные условия, когда преобладает один из процессов структурной релаксации (пластическая деформация, разрушение и т.д.) с целью изучения возможности выделения этих процессов и оценки доли их участия в сложном природном явлении по электромагнитному сигналу. Проблема предсказания катастрофического разрушения включает в себя изучение на основе статистического, спектрального, динамического, автокорреляционного и мультифрактального анализа временных рядов различной природы (сигналы акустического и электромагнитного излучения), генерируемых в ходе процессов трения, пластической деформации, разрушения, кристаллизации и плавления льда. Исследование в этом направлении позволит создать физические основы для разработки методов непрерывного электромагнитного мониторинга природных объектов, содержащих большие массы льда и снега, склонных к катастрофическим срывам.
2.Механическая прочность льда в условиях контакта с нефтью и проблема ликвидации разлитой нефти в арктических условиях. В связи с расширением разведки и добычи нефти на
шельфе Северного ледовитого океана и трансарктических перевозок, увеличение которых
75
частично связано с уменьшением ледяного покрова, увеличиваются риски нефтяных разливов в арктических регионах. Это ставит проблему мониторинга нефтяных разливов в северных морях, проблему механической прочности льда, контактирующего с нефтью, что важно для судоходства в зоне разлива, и проблему ликвидации последствий разлива в условиях низких температур. В проекте предполагается проведение в лабораторных условиях исследования механической прочности льда в условиях контакта с нефтью, экспериментального моделирования прокачки нефте-водной смеси через трещину во льде и создание научной основы для разработки методов непрерывного мониторинга ледяного покрова в условиях контакта с нефтью.
3. Проблемы беспроводной связи в арктических условиях. Структурно-чувствительная часть спектра поглощения льда, особенно в микроволновой области, определяется, в частности, характерной масштабной шкалой микросегрегации примесей по границам зерен, которая в значительной степени зависит от развития неустойчивостей межфазной границы лед-вода впроцессе кристаллизации в виде боковых ветвей дендритов, игольчатых структур и т.д. В проекте предусмотрено проведение систематических исследований кинетики и морфологии неравновесного роста льда в сильно переохлажденной пресной и морской воде, а также собственного электромагнитного излучения растущего льда, способного создавать помехи радиосвязи.
Технологическая карта проекта «Непрерывный электромагнитный
мониторинг нестационарных процессов деформации, разрушения и роста льда и
электромагнитные предвестники разрушения»
№ |
Наименование |
|
|
Организация и технология выполнения работ |
|||
п/п |
выполняемых работ |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|||
1 |
Разработка |
и |
тестирование |
Потенциал нестационарного электрического поля - сигнал |
|||
|
электромагнитного |
метода |
электромагнитной эмиссии (ЭМЭ) измеряется с помощью |
||||
|
исследования |
неустойчивой |
плоского емкостного зонда расположенного вблизи поверхности |
||||
|
пластической |
деформации |
и |
образца. Учитывая, что характерные времена эволюции трещин |
|||
|
трещинообразования |
в |
и дислокационных полос скольжения в кристаллах находятся в |
||||
|
диэлектрических материалах |
и |
интервале |
t ~ 10−6 −100 с, полоса |
пропускания канала |
||
|
льде |
|
|
|
регистрации электрического сигнала выбирается равной 1 Гц – 3 |
||
|
|
|
|
|
МГц. Канал регистрации состоит из высокоомного |
||
|
|
|
|
|
широкополосного предусилителя ( R0 |
=1012 Ом, C0 = 20 пФ), |
|
|
|
|
|
|
аналого-цифрового преобразователя (АЦП) с тактовой частотой |
||
|
|
|
|
|
до 500 кГц и компьютера. |
|
|
2 |
Разработка |
поляризационно- |
Фотоупругость и оптическая активность льда позволяет |
||||
|
оптического метода регистрации |
исследовать in situ распределение внутренних упругих полей |
|||||
|
дефектообразования во льде |
|
напряжений, выявлять границы зерен и оценивать их роль в |
||||
|
|
|
|
|
пластически деформируемом кристалле, а также в процессе |
||
|
|
|
|
|
роста кристалла льда из расплава. Поляризационно-оптический |
76
|
|
|
|
|
|
|
метод основан на регистрации фотоупругой картины |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
исследуемого образца в проходящем свете в скрещенных |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
поляроидах. |
|
|
|
|
|
|
|
|
3 |
Разработка |
методики |
in |
situ |
Вследствие высокой анизотропии дендриты льда плоские, |
||||||||||
|
исследования |
кинетики |
и |
поэтому рекомендуется использовать образцы в виде пленки |
|||||||||||
|
морфологии |
межфазной |
воды, натянутой на проволочное кольцо. Для термического |
||||||||||||
|
границы лед-вода |
|
|
|
контроля фазового перехода кольцо выполняется из двух |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
различных проводников (меди и манганина), образующих |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
термопару. Исследуемый образец помещается в термостат с |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
возможностью варьирования переохлаждения от 0.1 до 30 К. |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
Поскольку межфазная граница лед-вода электрически активна |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
(вследствие эффекта Воркмана-Рейнольдса), для исследования |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
динамики роста льда в переохлажденной воде наряду с |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
поляризационо-оптическим применяется электромагнитный |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
канал (характеристики которого аналогичны описанному в п.1) |
||||||||
4 |
Разработка |
|
|
методов |
Для определения фрактальной размерности неоднородных |
||||||||||
|
фрактального |
|
анализа |
пространственных структур по экспериментальными данным |
|||||||||||
|
изображений |
|
(структур |
апробируются известные методы фрактального анализа: бокс- |
|||||||||||
|
разрушения |
|
и/или |
каунтинг метод, метод корреляционной размерности и метод |
|||||||||||
|
неравновесных форм роста льда) |
расчета размерности, связывающий периметр контура с |
|||||||||||||
|
и сигналов акустической |
или |
площадью, ограниченной этим контуром. Для анализа |
||||||||||||
|
электромагнитной эмиссии |
|
временных рядов (акустического и электромагнитного сигнала) |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
используется R/S анализа по методу Херста |
|
|
|
|||||
5 |
Идентификация |
|
|
|
Идентификация |
распространяющихся |
дислокационных |
||||||||
|
распространяющихся |
|
|
скоплений и трещин в деформируемом льде по |
|||||||||||
|
дислокационных |
скоплений и |
электромагнитному и акустическому сигналу осуществляется |
||||||||||||
|
трещин в деформируемом льде |
путем синхронной видеосъемкой в поляризованном свете |
|||||||||||||
|
по |
электромагнитному |
и |
регистрации сигналов акустической и электромагнитной |
|||||||||||
|
акустическому сигналу |
|
|
эмиссии при деформировании образцов поликристаллического |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
льда в условиях постоянной скорости роста механической |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
нагрузки. |
|
|
|
|
|
|
|
|
6 |
Исследование |
динамики |
и |
Используются |
зарегистрированные |
|
временные |
ряды |
|||||||
|
статистики |
дислокационных |
(акустический и электромагнитный), полученные путем |
||||||||||||
|
лавин |
|
и |
трещин |
в |
регистрации сигналов АЭ и ЭМЭ, сопровождающих |
|||||||||
|
деформируемом льде на основе |
нестационарные процессы в деформируемом льде, связанные с |
|||||||||||||
|
электромагнитного мониторинга |
дислокационной |
динамикой |
и |
динамикой |
трещин. |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
Определяются амплитудно-частотные характеристики этих |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
рядов. Строится распределение импульсов по амплитудам и |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
частотам. |
|
|
|
|
|
|
|
|
7 |
Исследование |
хаоса |
и |
Процессы хаоса и пространственной самоорганизации |
|||||||||||
|
пространственно-временной |
|
дислокационных лавин и трещин во льде исследуются с |
||||||||||||
|
самоорганизации |
|
|
|
применением методов динамического анализа. Строятся и |
||||||||||
|
дислокационных |
лавин |
и |
сравниваются фазовые портреты эволюции соответствующих |
|||||||||||
|
трещин во льде в зависимости |
характеристик в условиях изменения внешних параметров |
|||||||||||||
|
от |
степени |
деформации, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
скорости |
деформирования |
и |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
температуры |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
8 |
Разработка |
|
|
критерия |
Критерий разрушения поликристаллического льда должен быть |
||||||||||
|
разрушения |
|
|
|
разработан |
на |
основе |
|
анализа |
|
всех |
полученных |
|||
|
поликристаллического |
льда |
на |
экспериментальных данных (картин разрушения, сигналов |
|||||||||||
|
основе |
|
анализа |
картин |
акустической и электромагнитной эмиссии) и отражать |
||||||||||
|
разрушения |
|
|
и |
взаимосвязь и иерархическую соподчиненность процессов |
||||||||||
|
автокорреляционных |
|
|
структурной релаксации на микро и макроуровене |
|
||||||||||
|
характеристик |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
электромагнитного |
сигнала- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
предвестника разрушения |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
9 |
Поляризационно-оптические |
|
Провести |
исследования |
влияния |
|
на |
формирование |
|||||||
|
исследования |
неравновесных |
неравновесных структур, возникающих в ходе роста льда в |
||||||||||||
|
форм |
роста |
льда |
в |
переохлажденной пресной и морской воде, исходного |
||||||||||
|
переохлажденной |
пресной |
и |
переохлаждения. Составить альбом неравновесных форм роста. |
|||||||||||
|
морской воде |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
77
10 |
Экспериментальное |
механизмов |
На основе полученных кинетических кривых роста льда в |
||||||||
|
тестирование |
|
переохлажденной воде протестировать известные из литературы |
||||||||
|
ветвления |
|
дендритных |
механизмы ветвления дендритов: поверхностной кинетики и |
|||||||
|
кристаллов льда |
|
|
диффузионного механизма. Установить интервалы температур, |
|||||||
|
|
|
|
|
в которых вклады этих механизмов имеют определяющий |
||||||
|
|
|
|
|
характер. |
|
|
|
|
|
|
11 |
Изучение |
|
взаимосвязи |
На основе синхронной регистрации сигналов электромагнитной |
|||||||
|
электромагнитного |
сигнала |
со |
эмиссии и видеосъемки установить взаимосвязь параметров |
|||||||
|
структурными |
особенностями |
электромагнитного сигнала с формированием элементов |
||||||||
|
растущего льда |
|
|
неравновесной структуры при росте льда. |
|
|
|||||
12 |
Исследование |
|
механизма |
Разработать |
механизм |
генерирования |
собственного |
||||
|
генерирования |
|
|
электромагнитного |
излучения |
при |
неравновесной |
||||
|
электромагнитного |
излучения |
кристаллизации водного раствора электролита с учетом |
||||||||
|
при |
неравновесной |
концентрации примеси в растворе, скорости роста и геометрии |
||||||||
|
кристаллизации |
водного |
структуры. |
|
|
|
|
|
|
||
|
раствора электролита |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
13 |
Разработка |
|
методики |
Усовершенствовать методику in situ исследования кинетики и |
|||||||
|
непрерывного |
|
оптического, |
морфологии межфазной границы лед-вода применительно к |
|||||||
|
акустического |
|
|
и |
исследованию динамики границы лед-нефть и вода-нефть. |
||||||
|
электромагнитного мониторинга |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
ледяного покрова |
в условиях |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
контакта с нефтью |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
14 |
Исследование |
кинетики |
и |
Построить кинетические зависимости роста льда в |
|||||||
|
морфологии роста льда в нефте- |
переохлажденной нефте-водной смеси и определить факторы, |
|||||||||
|
водной |
смеси |
при |
влияющие на форму формирующихся ледяных структур в |
|||||||
|
отрицательных температурах |
|
нефте-водной смеси. |
|
|
|
|
|
|||
15 |
Подготовка |
рекомендаций |
к |
По совокупности полученных результатов исследования |
|||||||
|
разработке |
|
методов |
эволюции льда в условиях деформационных нагрузок, а также в |
|||||||
|
электромагнитного мониторинга |
процессе роста из расплава (в том числе в условиях контакта с |
|||||||||
|
неравновесной |
среды, |
нефтью) подготовить рекомендации к разработке методов |
||||||||
|
содержащей лед |
|
|
электромагнитного |
мониторинга |
неравновесной |
среды, |
||||
|
|
|
|
|
содержащей лед. |
|
|
|
|
|
|
78
4. РАЗРАБОТКА И ТЕСТИРОВАНИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО МЕТОДА
ИССЛЕДОВАНИЯ НЕУСТОЙЧИВОЙ ПЛАСТИЧЕСКОЙ ДЕФОРМАЦИИ И
ТРЕЩИНООБРАЗОВАНИЯ В ДИЭЛЕКТРИЧЕСКИХ МАТЕРИАЛАХ И ЛЬДЕ
В большинстве практически важных условий испытания кристалл находится в термодинамически неравновесном состоянии и релаксирует по каналам, вовлекающим различные подсистемы кристалла: электронную, спиновую и решеточную. В последнем случае, как известно, происходит структурная релаксация, реализуемая по механизмам пластической деформации, разрушения и/или фазовых переходов первого рода, в зависимости от величины обобщенной силы, действующей на кристалл, и ее природы (упругие напряжения, перегрев, переохлаждение, пересыщение и т.д.). Понижение симметрии кристалла вследствие зарождения дефектов решетки должно привести к изменению его дальнодействующего электрического поля. Поэтому процессы пластической деформации и разрушения сопровождаются электромагнитным излучением и рядом других электромагнитных явлений. Источниками разделения зарядов, в основном, являются процессы заряжания дислокаций, свежих поверхностей скола и т.д. Известно, например, что в диэлектрических кристаллах движущиеся дислокации переносят электрический заряд, величина которого в общем случае зависит от температуры, содержания примесей, скорости дислокации и структуры ее ядра. В полупроводниковых соединениях дислокации заряжаются за счет захвата носителей заряда на оборванные связи в ядре дислокации. Величина погонного заряда q движущейся дислокации
определяется динамическим равновесием между процессами захвата и потери носителей (электронных или ионных), происходящими при взаимодействии дислокации с точечными дефектами (свободными вакансиями, примесно-вакансионными парами и их агрегатами) и/или заряженными квазичастицами кристалла (электронами и дырками). В связи с этим, параметры спектра электромагнитных явлений, сопровождающих процессы структурной релаксации, несут информацию о кинетике электрически активных структурных элементов, а также о механизмах разделения зарядов в ходе соответствующих процессов.
Характерные частоты электромагнитного излучения ν = υl определяются масштабом и кинетикой эволюции соответствующих структурных элементов: ν ~ 108 −1010 Гц для
заряженной дислокации, движущейся в рельефе Пайерлса; ν ~ 105 −107 Гц в случае ее
термоактивационного отрыва от стопора; ν ~ 102 −104 Гц для эволюции дислокационных
полос скольжения; ν ~ 104 −107 Гц для роста трещин, двойников при деформировании и/или мартенситных превращениях. В то же время, амплитудный анализ
79
![](/html/2706/646/html_a8iICQcZhb.21YP/htmlconvd-34qwOc80x1.jpg)
электромагнитных сигналов несет информацию о степени коллективного участия этих элементов в процессе структурной релаксации и т.д.
Электромагнитные сигналы, вызванные распространением отдельных полос
скольжения и трещин. В работах [273-275] проводились исследования на
монокристаллических образцах LiF. Зарождение и распространение одиночной полосы
скольжения или трещины в монокристаллах LiF инициировалось с помощью ударного
нагружения.
На рисунок 4.1. представлены временные изменения дипольного момента образца
P (1), обусловленные зарождением от поверхностного источника типа концентратора
напряжения и распространения односторонней незавершенной полосы скольжения и
временные зависимости ее длины Ld (2) и скорости головной группы дислокаций υh (3).
Анализ более ста экспериментов с синхронной записью сигнала ЭМЭ показал, что P(t)
и Ld (t) совпадают с точностью не хуже 40 мкс. Полярность сигнала ЭМЭ согласуется с отрицательным зарядом дислокаций в испытуемых кристаллах и зависит от
механического знака дислокаций, преобладающего в незавершенной полосе скольжения
(Рисунок 4.2).
Рисунок. 4.1 − Сравнение результатов исследования кинетики незавершенной полосы скольжения в LiF электромагнитным и фотоупругим методами. Временные зависимости:
1 – дипольного момента P(t) кристалла с движущейся полосой скольжения (электрический сигнал); 2 – длины полосы Ld (t); 3 – скорости головной группы дислокаций υh (t) в полосе при нагружении прямоугольным импульсом сжатия с амплитудой τm = 5 MПа, длительностью плато t =10-3 с и длительностью фронта около 10-4 с (τm = σm 2 - приведенное касательное напряжение в плоскости скольжения).
80