mmt-11
.pdfМинимальная и максимальная амплитуда колебаний
Из формулы для амплитуды
a2 = a21 + a22 + 2a1a2 cos(α2 − α2)
следует, что когда α1 = α2 колебания происходят синфазно (в фазе).
Амплитуда результирующего колебания в этом случае максимальна,
a = aмакс = a1 + a2
Если α2 = α1 + π, то колебания происходят в противофазе. Амплитуда результирующих колебаний в этом случае минимальна
a = aмин = |a1 − a2|
Гармонические
колебания
Энергия
гармонических
колебаний
Векторная
диаграмма
Сложение
гармонических колебаний одного направления и одинаковой частоты
Векторная диаграмма для суммы колебаний
Формула для амплитуды
Формула для фазы
Минимальная и максимальная амплитуда колебаний
Биения
Сложение взаимно перпендикулярных колебаний
Фигуры Лиссажу
13/31
Гармонические
колебания
Энергия
гармонических
колебаний
Векторная
диаграмма
Сложение
4. Биения
гармонических колебаний одного направления и одинаковой частоты
Биения
Определение
Вывод формулы для биений
Период биений
Сложение взаимно перпендикулярных колебаний
Фигуры Лиссажу
14/31
Определение
Снова рассмотрим случай, когда колебания происходят в одном направлении. Но пусть теперь что частоты немного отличаются друг от друга:
ω1 6= ω2, |ω1 − ω2| ω1, ω2
В этом случае можно считать, что остаются справедливыми формулы сложения колебаний
a2 = a21 + a22 + 2a1a2 cos(α2 − α2)
tg α = a1 sin α1 + a2 sin α2 a1 cos α1 + a2 cos α2
Гармонические
колебания
Энергия
гармонических
колебаний
Векторная
диаграмма
Сложение
гармонических колебаний одного направления и одинаковой частоты
Биения
Определение
Вывод формулы для биений
Период биений
Сложение взаимно перпендикулярных колебаний
Фигуры Лиссажу
15/31
Определение
Снова рассмотрим случай, когда колебания происходят в одном направлении. Но пусть теперь что частоты немного отличаются друг от друга:
ω1 6= ω2, |ω1 − ω2| ω1, ω2
В этом случае можно считать, что остаются справедливыми формулы сложения колебаний
a2 = a21 + a22 + 2a1a2 cos(α2 − α2)
tg α = a1 sin α1 + a2 sin α2 a1 cos α1 + a2 cos α2
Гармонические
колебания
Энергия
гармонических
колебаний
Векторная
диаграмма
Сложение
гармонических колебаний одного направления и одинаковой частоты
Биения
Определение
Вывод формулы для биений
Период биений
Сложение взаимно перпендикулярных колебаний
Фигуры Лиссажу
15/31
Однако так как теперь вектора ~a1 и ~a2 вращаются с немного разными угловыми скоростями, то результирующий вектор ~a ведёт себя по-другому:
•вращается с угловой скоростью, близкой к ω1 и ω2;
•при этом его длина медленно (по сравнению с вращением) колеблется от aмин до aмакс и обратно.
Встрогом смысле такие колебания уже не являются гармоническими.
Но если отличие частот невелико, то можно сказать, что происходят гармонические колебания с медленно меняющейся амплитудой. Такие колебания называются биениями.
Гармонические
колебания
Энергия
гармонических
колебаний
Векторная
диаграмма
Сложение
гармонических колебаний одного направления и одинаковой частоты
Биения
Определение
Вывод формулы для биений
Период биений
Сложение взаимно перпендикулярных колебаний
Фигуры Лиссажу
16/31
Однако так как теперь вектора ~a1 и ~a2 вращаются с немного разными угловыми скоростями, то результирующий вектор ~a ведёт себя по-другому:
•вращается с угловой скоростью, близкой к ω1 и ω2;
•при этом его длина медленно (по сравнению с вращением) колеблется от aмин до aмакс и обратно.
Встрогом смысле такие колебания уже не являются гармоническими.
Но если отличие частот невелико, то можно сказать, что происходят гармонические колебания с медленно меняющейся амплитудой. Такие колебания называются биениями.
Гармонические
колебания
Энергия
гармонических
колебаний
Векторная
диаграмма
Сложение
гармонических колебаний одного направления и одинаковой частоты
Биения
Определение
Вывод формулы для биений
Период биений
Сложение взаимно перпендикулярных колебаний
Фигуры Лиссажу
16/31
Однако так как теперь вектора ~a1 и ~a2 вращаются с немного разными угловыми скоростями, то результирующий вектор ~a ведёт себя по-другому:
•вращается с угловой скоростью, близкой к ω1 и ω2;
•при этом его длина медленно (по сравнению с вращением) колеблется от aмин до aмакс и обратно.
Встрогом смысле такие колебания уже не являются гармоническими.
Но если отличие частот невелико, то можно сказать, что происходят гармонические колебания с медленно меняющейся амплитудой. Такие колебания называются биениями.
Гармонические
колебания
Энергия
гармонических
колебаний
Векторная
диаграмма
Сложение
гармонических колебаний одного направления и одинаковой частоты
Биения
Определение
Вывод формулы для биений
Период биений
Сложение взаимно перпендикулярных колебаний
Фигуры Лиссажу
16/31
Однако так как теперь вектора ~a1 и ~a2 вращаются с немного разными угловыми скоростями, то результирующий вектор ~a ведёт себя по-другому:
•вращается с угловой скоростью, близкой к ω1 и ω2;
•при этом его длина медленно (по сравнению с вращением) колеблется от aмин до aмакс и обратно.
Встрогом смысле такие колебания уже не являются гармоническими.
Но если отличие частот невелико, то можно сказать, что происходят гармонические колебания с медленно меняющейся амплитудой. Такие колебания называются биениями.
Гармонические
колебания
Энергия
гармонических
колебаний
Векторная
диаграмма
Сложение
гармонических колебаний одного направления и одинаковой частоты
Биения
Определение
Вывод формулы для биений
Период биений
Сложение взаимно перпендикулярных колебаний
Фигуры Лиссажу
16/31
Вывод формулы для биений
Для простоты рассмотрим случай, когда a1 = a2 = a и α1 = α2 = 0.
x = a cos(ω1t) + a cos(ω2t)
Используем формулу |
|
α |
|
cos |
|
|
|
|
||||
cos α + cos β = 2 cos |
2 |
2 |
|
|||||||||
|
|
|
|
|
+ β |
|
|
|
|
α − β |
|
|
Тогда получим: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x = a[cos(ω1t) + cos(ω2t)] = |
|
|
||||||||||
= 2a cos |
|
2 |
|
cos |
(ω |
|
2 |
|
||||
|
(ω2 |
− ω1)t |
|
|
|
|
2 |
+ ω1)t |
|
|
Гармонические
колебания
Энергия
гармонических
колебаний
Векторная
диаграмма
Сложение
гармонических колебаний одного направления и одинаковой частоты
Биения
Определение
Вывод формулы для биений
Период биений
Сложение взаимно перпендикулярных колебаний
Фигуры Лиссажу
17/31
Вывод формулы для биений
Для простоты рассмотрим случай, когда a1 = a2 = a и α1 = α2 = 0.
x = a cos(ω1t) + a cos(ω2t)
Используем формулу |
|
α |
|
cos |
|
|
|
|
||||
cos α + cos β = 2 cos |
2 |
2 |
|
|||||||||
|
|
|
|
|
+ β |
|
|
|
|
α − β |
|
|
Тогда получим: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x = a[cos(ω1t) + cos(ω2t)] = |
|
|
||||||||||
= 2a cos |
|
2 |
|
cos |
(ω |
|
2 |
|
||||
|
(ω2 |
− ω1)t |
|
|
|
|
2 |
+ ω1)t |
|
|
Гармонические
колебания
Энергия
гармонических
колебаний
Векторная
диаграмма
Сложение
гармонических колебаний одного направления и одинаковой частоты
Биения
Определение
Вывод формулы для биений
Период биений
Сложение взаимно перпендикулярных колебаний
Фигуры Лиссажу
17/31