- •2. Конвективный теплообмен
- •2.1. Основные понятия и определения
- •2.1. Уравнение Ньютона – Рихмана
- •2.2. Дифференциальные уравнения конвективного теплообмена
- •2.2.1. Уравнение теплообмена на границе раздела сред.
- •2.2.2. Дифференциальное уравнение энергии.
- •2.2.3. Дифференциальное уравнение движения жидкости.
- •2.2.4. Дифференциальное уравнение неразрывности.
- •2.2.5. Условие однозначности для теплопередачи.
- •2.3 Основы теории подобия
- •2.5 Условия подобия процессов конвективного теплообмена.
- •2.5.1 Условия гидромеханического подобия.
- •2.5.2 Условия теплового подобия.
- •2.6 Уравнение подобия конвективного теплообмена
- •2.5 Обработка и обобщение результатов экспериментального исследования процессов теплоотдачи.
- •2.7 Теплоотдача при вынужденном движении теплоносителя.
- •2.7.1 Теплоотдача при вынужденном движении жидкости в каналах.
- •2.7.1.1. Теплоотдача при турбулентном режиме.
- •2.7.1. Теплоотдача при ламинарном режиме движения.
- •2.7.3. Теплоотдача при переходном режиме движения.
- •2.7.1.4. Теплоотдача в каналах с жидкими металлами.
- •2.7.2 Теплоотдача при вынужденном движении жидкости вдоль плоской стенки.
- •2.7.3 Теплоотдача при поперечном обтекании труб.
- •2.7.3.1 Теплоотдача при обтекании одиночной трубы.
- •2.7.3.2 Поперечное обтекание пучка труб.
- •2.7.3.3 Особенности расчета коэффициента теплоотдачи при поперечном обтекании пучка оребрённых труб.
- •2.8 Теплоотдача при свободном движении жидкостей и газов.
- •2 .8.1 Свободная конвекция в неограниченном объёме
- •2 .8.2 Свободная конвекция в ограниченном пространстве
2.7.1. Теплоотдача при ламинарном режиме движения.
Ламинарный режим характеризуется значением числа Re<2000. Он характеризуется так же слоистым течением жидкости, в следствии чего теплота внутри неё передается в основном теплопроводностью и частично за счет перемешивания жидкости вызванного свободной конвекцией (следствие разности температур у стенки в ядре потока). Такое перемешивание вызывает некоторую турбулизацию потока, интенсифицирующую теплоотдачу. Максимальна она при вертикальном расположении трубы и противоположном направлении свободного и вынужденного движения.
Поэтому, можно сделать вывод, что при ламинарном режиме течения теплоотдача должна зависеть как от факторов вынужденного движения (Re), так и свободного (Gr)
Для расчета ламинарного режима существует большое количество видов уравнений. Однако ни одно из них не имеет видимых преимуществ. Я рекомендую вам следующее:
(3)
Все определяющие расчетные величины, входящие в уравнение (3) те же, что и в уравнении (1)
- число Нуссельта
- число Рейнольдса
- число Прандтля- физическое свойство жидкости.
- коэффициент учитывающий влияние на направления теплового потока (при нагревании жидкостибольше чем при охлаждении).
Индексы “ж” и “с” показывают какие температуры (жидкости или стенки) являются определяющими при выборе физических параметров (λ,υ) входящих в числа подобия.
Мы видим, что при ламинарном режиме коэффициент теплоотдачи α в той же степени зависит от физических свойств жидкости как и при турбулентном есть в уравнении (1) и в уравнении (3). Однако, при ламинарном режимеα в меньшей степени, чем при турбулентном режиме зависит от скорости вынужденного движения потока (в уравнении (1) Re0.8, а в уравнении (3) Re0.33)
Дополнительно при ламинарном режиме зависит от свободного движения жидкости, возникающего поперек потока в следствии пазности температур в слоях жидкости. Свободное движение в уравнении подобия (3) учитывается числом Грасгофа:
- число Грасгофа, характеризует соотношение между подъемной силой, возникающей в следствии разности температур и силами вязкостного трения.
β- температурный коэффициент объемного расширения.
g- ускорение свободного падения.
Свободное движение способствует некоторому перемешиванию потока и улучшению теплоотдачи.
Приведенная нами формула (3) дает среднее по длине канала значение α при (l/d)>50. Она применима для любой жидкости и наиболее полно учитывает влияние направления теплового потока и естественной конвекции.
Для коротких труб, (l/d)<50по аналогии с турбулентным движением, выбирается поправочный множитель εl
Теперь поговорим о переходном режиме.
2.7.3. Теплоотдача при переходном режиме движения.
Этот режим характеризуется значениями числа Рейнольдса в пределах 2∙103<Re<104. В этом случае уравнение подобия записанные для ламинарного и турбулентного режимов течения неприменимы. Это связано с тем, что течение имеет неустойчивый характер, зависит от случайных величин. (может переходить из ламинарного в турбулентное и обратно) В соответствии с этим неустойчивой является и теплоотдача.
Поэтому, зависимость для переходного режима одной формулой не описывается и α оценивается приближенно по опытным данным.
Все три, рассмотренные нами случая теплоотдачи в каналах можно представить графически. Для этого критериальное уравнения подобия запишем в виде:
(4)
где Ko=f(Re и Gr) и выбирается по таблицам в зависимости от значения Re. Gr – считается параметром.
Нетрудно заметить, что величина стоящая в знаменателе “” для заданного вещества (воздух, вода….) являются функцией физических свойств вещества(λ;α;υ) и для определенных жидкостей и определенных тепловых условий принимает постоянные значения.
График зависимости K0 от Re можно построить в логарифмических координатах, принимая число Gr как параметр:
На ламинарном участке с ростом Gr интенсифицируется теплоотдача (так как растет K0, а в него входит Nu). На турбулентном числом Gr можно пренебречь.