
- •2. Конвективный теплообмен
- •2.1. Основные понятия и определения
- •2.1. Уравнение Ньютона – Рихмана
- •2.2. Дифференциальные уравнения конвективного теплообмена
- •2.2.1. Уравнение теплообмена на границе раздела сред.
- •2.2.2. Дифференциальное уравнение энергии.
- •2.2.3. Дифференциальное уравнение движения жидкости.
- •2.2.4. Дифференциальное уравнение неразрывности.
- •2.2.5. Условие однозначности для теплопередачи.
- •2.3 Основы теории подобия
- •2.5 Условия подобия процессов конвективного теплообмена.
- •2.5.1 Условия гидромеханического подобия.
- •2.5.2 Условия теплового подобия.
- •2.6 Уравнение подобия конвективного теплообмена
- •2.5 Обработка и обобщение результатов экспериментального исследования процессов теплоотдачи.
- •2.7 Теплоотдача при вынужденном движении теплоносителя.
- •2.7.1 Теплоотдача при вынужденном движении жидкости в каналах.
- •2.7.1.1. Теплоотдача при турбулентном режиме.
- •2.7.1. Теплоотдача при ламинарном режиме движения.
- •2.7.3. Теплоотдача при переходном режиме движения.
- •2.7.1.4. Теплоотдача в каналах с жидкими металлами.
- •2.7.2 Теплоотдача при вынужденном движении жидкости вдоль плоской стенки.
- •2.7.3 Теплоотдача при поперечном обтекании труб.
- •2.7.3.1 Теплоотдача при обтекании одиночной трубы.
- •2.7.3.2 Поперечное обтекание пучка труб.
- •2.7.3.3 Особенности расчета коэффициента теплоотдачи при поперечном обтекании пучка оребрённых труб.
- •2.8 Теплоотдача при свободном движении жидкостей и газов.
- •2 .8.1 Свободная конвекция в неограниченном объёме
- •2 .8.2 Свободная конвекция в ограниченном пространстве
2. Конвективный теплообмен
2.1. Основные понятия и определения
Под конвекцией понимают распространение теплоты в среде с неоднородным распределением температуры, осуществляемое макроскопическими частицами жидкости при ее перемещении.
Как мы уже с вами отмечаем, в чистом виде конвекция в природе не встречается, а всегда сопровождается теплопроводностью. Поэтому можно дать следующее определение конвективному теплообмену.
Конвективный теплообмен это совместный процесс переноса теплоты теплопроводностью и конвекцией в движущейся жидкости или газе.
Для практики наибольший интерес представляет случай конветивного теплообмена между твердым телом и соприкасающейся с ним жидкостью или газом. (Например радиатор автомобиля, батарея отопления дома, холодильник, отопление кабины и т. д.) Этот процесс называется конвективной теплоотдачейилипросто теплоотдачей.
Процесс конвективной теплоотдачи имеет наиболее широкое в тепловых машинах и аппаратах и является весьма сложным. Он зависит от многих факторов, основными из которых являются
1.Теплоотдача зависит от физических свойств температуры теплоносителя (жидкости) “tж” и стенки “ tст ”
Непосредственно на теплоотдачу имеют влияние следующие физические свойства жидкости (теплоносителя):
– λ,
-
коэффициент теплопроводности;
– Cp,
-
теплоемкость;
– ρ,
-
плотность жидкости;
–
,
-
коэффициент температуропроводности,
он характеризует темп изменения
в различных точках жидкости по времени
при нестационарных процессах;
– вязкость жидкости– которая характеризует силы внутреннего трения между слоями жидкости. Различают динамический и кинематический коэффициенты вязкости.
µ,
-
динамический коэффициент вязкости;
ν=µ/ρ,
-
кинематический коэффициент вязкости;
– коэффициент
объемного расширения
– он характеризует относительное
изменение объема при нагревании жидкости
на 1 К приp=constДля идеальных газов
,
.
Перечисленные физические свойства для различных теплоносителей различны. Их значение приводятся в справочниках. При выборе их необходимо учитывать, что все они зависят от Т, а некоторые от давленияp.Так например µ для капельных жидкостей с повышением температуры уменьшается, а для газов увеличивается.
2. Теплоотдача зависит от природы возникновения и режима движения жидкости.Это связано с тем, что конвективный теплообмен зависит от распределения температур в потоке. В свою очередь характер температурного поля определяется распределением скоростей в потоке, т.е. скоростным полем, зависящем от режима течения.
По природе возникновения различают вынужденное и свободное движение жидкости.
Свободное движениевозникает за счет разности плотностей холодных и нагретых частей жидкости под действием гравитационных сил. (например вокруг нагретой трубы или над плитой наблюдается свободное движение воздуха вверх)
Вынужденное движениевызывается вентиляторами, насосами и другими возбудителями движения. Вынужденное движение всегда сопровождается свободным, однако при больших скоростях последним можно пренебречь.
При перемещении жидкости возможны 2 основных режима течения: ламинарный и турбулентный.
При ламинарном движенииотдельные струйки жидкости, перемещаясь в одном и том же направлении не перемешиваются (все частицы движутся параллельно стенкам канала в одном направлении).
При турбулентном
режиметечения каждая частица потока,
участвующая в общем поступательном
движении, кроме того совершает и различные
поперечные движения (происходит
постоянные пульсации значения
и изменения их мгновенных направлений).
При пульсации скорости и перемещения
вихрей из одной области течения в другую
происходит перенос механической энергии.
Если в движущемся потоке наблюдается
неоднородностьtполя,
то упомянутые явления приводят к
переносу теплоты в следствии чего
наблюдаются и температурные пульсации.
Однако при турбулентном режиме не вся масса жидкости движется завихренно. Около стенки из – за вязкого трения жидкости возникает ламинарный пограничный слой.
Этот пограничный слой, в котором скорость потока меняется от “0”на стенке до скорости основного потока называетсягидродинамическим пограничным слоем.
Для него характерны малая толщина и большие поперечные градиенты скорости.
Режим движения жидкости и толщина пограничного слоя зависят от скорости потока (Re<2000- ламинарный;Re>104 - турбулентный); диаметра (размеров) канала, плотностиρи вязкости µ жидкости.
Режим движения жидкости определяет механизм переноса теплоты. При ламинарномдвижении теплота от потока жидкости к стенке переносится только теплопроводностью, т.к. частицы жидкости движутсяпараллельно стенкам. Учитывая малые значения коэффициента теплопроводностиλдля жидкостей и газов можно сделать вывод, что при ламинарном режиме теплоотдача будет слабой.
При турбулентномрежиме течения, благодаря перемешиванию жидкости теплота переносится конвекцией и теплопроводностью. Теплоотдача в этом случае будет более интенсивной. Однако огромное влияние на нее будет оказывать ламинарный пограничный подслой. Он будет составлять основное термическое сопротивление и задерживать теплоотдачу.Чем меньше δr - тем интенсивнее теплоотдача.
Наряду с гидродинамическим пограничным слоем в потоке может образовываться и тепловой пограничный слой.Это слой жидкости или газа непосредственно участвующий в теплоотдаче, благодаря чему температура в этом слое меняется отtcтдоtж. Тепловой пограничный слой характеризуется большим поперечным градиентом температуры, под действием которого и осуществляется перенос теплоты.
Тепловой пограничный слой может не совпадать по толщине с гидродинамическим. Например у вязких жидкостей толщина теплового пограничного слоя значительно меньше чем гидродинамического. У газов они практически совпадают.
3. Теплоотдача зависит от tcт - температуры твердой стенки, её размеров (площади поверхностей) и расположения её по отношению к потоку жидкости.
т.е. форма и расположение поверхности по отношению к потоку жидкости могут быть разными. В каждом конкретном случае возникают разные режимы течения и режимы теплоотдачи будут разными.
Таким образом мы можем сделать вывод, что тепловой поток при конвективной теплоотдаче является сложной функцией многих переменных.
Q=f(ω;tc;tж;λ;ρ;Cp;α;β;µ;l1;l2;…;F)