- •Мультимедийные лекции по физике
- •Тема 3. ДИНАМИКА ВРАЩАТЕЛЬНОГО ДВИЖЕНИЯ
- •3.1. Момент инерции
- •Любое твёрдое тело состоит из множества материальных точек.
- •Момент инерции твёрдого тела
- •Для твёрдых тел неправильной геометрической формы массу тела разбивают на элементарные массы Δmi
- •Элементарные массы можно представить как
- •Момент инерции однородного цилиндра
- •Разобьем цилиндр на элементарные цилиндрические слои массой dm, расположенные в элементарных объемах dV.
- •Поскольку цилиндр однороден, то плотность тела
- •Учтем, что масса цилиндра
- •Моменты инерции тел правильной
- •Толстостенный цилиндр:
- •Теорема Штейнера
- •Пример: момент инерции шара относительно оси АВ.
- •Таким образом, момент инерции тела зависит от его формы, размеров, плотности, расположения оси
- •3.2. Момент силы
- •Момент силы относительно точки
- •Рисунок показывает взаимное расположение векторов, если смотреть вдоль вектора момента силы.
- •Здесь и на последующих рисунках значком обозначено направление вектора момента силы –
- •На рисунке показаны плечи сил.
- •Момент силы относительно оси
- •Моментом силы относительно некоторой оси Z называется проекция момента силы относительно любой точки,
- •Модуль момента силы относительно оси может быть положительным или отрицательным в зависимости от
- •Закреплённая ось вращения F
- •В случае закреплённой оси момент силы F относительно произвольной точки О равен сумме
- •При этом момент силы относительно закреплённой оси
- •Показано вращение материальной точки (элементарной массы) в плоскости.
- •Момент пары сил
- •Момент пары сил относительно некоторой точки О равен сумме моментов сил, образующих пару.
- •Пусть составляющие пару равные силы
- •Отсюда следует очень важный вывод о том, что сумма моментов всех внутренних сил
- •3.3. Момент импульса
- •Рассмотрим два часто встречающихся на практике случая движения материальной точки:
- •2. Движение материальной точки по окружности.
- •Момент импульса материальной точки
- •Модуль момента импульса относительно оси Z можно записать как
- •Момент импульса твердого тела относительно оси вращения
- •Выберем на оси Z произвольную точку О. Разобьем тело на материальные точки.
- •Момент импульса этой материальной точки относительно точки О равен:
- •Момент импульса всего тела относительно точки О равен векторной сумме моментов импульсов всех
- •Момент импульса твёрдого тела относительно закреплённой оси
- •Момент импульса твёрдого тела относительно оси равен скалярной сумме моментов импульсов всех точек
- •Тогда выражение для момента импульса тела
- •3.4. Основной закон динамики вращательного движения
- •Вычислим производную от вектора момента импульса
- •Подобное утверждение справедливо и для момента импульса материальной точки относительно некоторой оси Z.
- •Запишем такие же выражения для каждой точки вращающегося тела, а затем просуммируем по
- •Момент инерции J абсолютно твердого тела – постоянная величина.
- •J εz Mz внеш.
- •Графическая интерпретация
- •Условия равновесия твёрдого тела
- •Равновесие может быть устойчивым (3), неустойчивым (метастабильным) (2) и безразличным (1).
- •1)- устойчивое положение равновесия;
Тогда выражение для момента импульса тела |
|
относительно оси принимает окончательный вид: |
|
Lz |
J ω |
z |
|
|
|
L |
|
0 |
ò åëî |
|
3.4. Основной закон динамики вращательного движения
Пусть твёрдое тело вращается вокруг закреплённой оси.
Разобьём тело на материальные точки.
Момент импульса материальной точки относительно оси вращения определяется выражением:
LZ (r p)Z
Выясним, от чего зависит изменение момента импульса материальной точки.
Вычислим производную от вектора момента импульса
по времени: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
d |
|
|
|
|
|
d |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
dL |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
(r |
p) |
|
|
|
m(r |
v) |
|
||||
|
dt |
dt |
dt |
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
m( |
dr |
|
|
|
dv |
) |
|
|
|||||||
|
|
|
v) m(r |
|
|
|
||||||||||
|
|
dt |
|
|
|
|
|
dt |
|
|
|
|
||||
|
m(v v) m(r |
a) 0 (r |
F) M |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Скорость изменения момента импульса материальной точки равна моменту сил, действующих на эту точку.
Подобное утверждение справедливо и для момента импульса материальной точки относительно некоторой оси Z.
dL |
|
dL |
z |
|
|
M и |
|
Mz |
|
dt |
dt |
|
||
|
|
|
Другая формулировка: изменение момента импульса равно импульсу момента приложенной силы:
dL M dt
Запишем такие же выражения для каждой точки вращающегося тела, а затем просуммируем по всем точкам тела:
|
dLzi Mzi |
|
|
d Lzi Mzi |
|||
|
|
|
|
|
|
n |
n |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dt |
|
|
dt i 1 |
i 1 |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dLz |
n |
n |
|
Mzi внутр. Mzi внеш. |
||
|
|
||
|
dt i 1 |
i 1 |
Впоследнем равенстве Lz – момент импульса тела относительно оси Z.
n
Mziвнутр. 0 i 1
– сумма моментов внутренних сил равна нулю.
n
Mziвнеш. MZi,ВНЕШ i 1
– сумма моментов внешних сил.
Тогда для всего тела в целом имеем равенство:
dL
dtz Mz внеш.
dL
dtz Mz внеш.
Полученное равенство выражает наиболее общую запись основного закона динамики вращательного движения.
Формулировка закона: скорость изменения момента импульса твёрдого тела относительно оси вращения равна результирующему моменту внешних сил, действующих на это тело относительно этой же оси.
Учтем, что |
Lz J ω |
|
|
|
|
Момент инерции J абсолютно твердого тела – постоянная величина.
Вынесем её за знак дифференциала:
|
|
d |
J ω Mz внеш. |
|
|
J dω |
M z внеш. |
||
|
|
dt |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
dt |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Обозначим |
dω |
ε z |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
dt |
|
|
|
|
|
εz – проекция вектора углового ускорения на ось Z, направленную по вектору угловой скорости.
Окончательно получим: |
J εz Mz внеш. |
|
J εz Mz внеш.
Равенство, записанное для проекций входящих величин, можно записать и для модулей и для векторов этих
величин: |
|
|
|
|
|
|
|
|
M внеш. |
|
|
|
M |
внеш. |
|
||
|
|
|
||||||
|
ε |
J |
|
ε |
|
|
||
|
|
|
|
J |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Другая формулировка основного закона динамики вращательного движения закона:
угловое ускорение твёрдого тела при его вращении вокруг закреплённой оси прямо пропорционально результирующему моменту внешних сил относительно этой же оси и обратно пропорционально моменту
инерции тела.
Графическая интерпретация
ε |
ε |
|
|
|
ε Mвнеш. |
|
J |
М |
J |
Угловое ускорение |
|
Угловое ускорение |
прямо пропорционально |
|
обратно пропорционально |
моменту силы |
|
моменту инерции |