- •Мультимедийные лекции по физике
- •Тема 3. ДИНАМИКА ВРАЩАТЕЛЬНОГО ДВИЖЕНИЯ
- •3.1. Момент инерции
- •Любое твёрдое тело состоит из множества материальных точек.
- •Момент инерции твёрдого тела
- •Для твёрдых тел неправильной геометрической формы массу тела разбивают на элементарные массы Δmi
- •Элементарные массы можно представить как
- •Момент инерции однородного цилиндра
- •Разобьем цилиндр на элементарные цилиндрические слои массой dm, расположенные в элементарных объемах dV.
- •Поскольку цилиндр однороден, то плотность тела
- •Учтем, что масса цилиндра
- •Моменты инерции тел правильной
- •Толстостенный цилиндр:
- •Теорема Штейнера
- •Пример: момент инерции шара относительно оси АВ.
- •Таким образом, момент инерции тела зависит от его формы, размеров, плотности, расположения оси
- •3.2. Момент силы
- •Момент силы относительно точки
- •Рисунок показывает взаимное расположение векторов, если смотреть вдоль вектора момента силы.
- •Здесь и на последующих рисунках значком обозначено направление вектора момента силы –
- •На рисунке показаны плечи сил.
- •Момент силы относительно оси
- •Моментом силы относительно некоторой оси Z называется проекция момента силы относительно любой точки,
- •Модуль момента силы относительно оси может быть положительным или отрицательным в зависимости от
- •Закреплённая ось вращения F
- •В случае закреплённой оси момент силы F относительно произвольной точки О равен сумме
- •При этом момент силы относительно закреплённой оси
- •Показано вращение материальной точки (элементарной массы) в плоскости.
- •Момент пары сил
- •Момент пары сил относительно некоторой точки О равен сумме моментов сил, образующих пару.
- •Пусть составляющие пару равные силы
- •Отсюда следует очень важный вывод о том, что сумма моментов всех внутренних сил
- •3.3. Момент импульса
- •Рассмотрим два часто встречающихся на практике случая движения материальной точки:
- •2. Движение материальной точки по окружности.
- •Момент импульса материальной точки
- •Модуль момента импульса относительно оси Z можно записать как
- •Момент импульса твердого тела относительно оси вращения
- •Выберем на оси Z произвольную точку О. Разобьем тело на материальные точки.
- •Момент импульса этой материальной точки относительно точки О равен:
- •Момент импульса всего тела относительно точки О равен векторной сумме моментов импульсов всех
- •Момент импульса твёрдого тела относительно закреплённой оси
- •Момент импульса твёрдого тела относительно оси равен скалярной сумме моментов импульсов всех точек
- •Тогда выражение для момента импульса тела
- •3.4. Основной закон динамики вращательного движения
- •Вычислим производную от вектора момента импульса
- •Подобное утверждение справедливо и для момента импульса материальной точки относительно некоторой оси Z.
- •Запишем такие же выражения для каждой точки вращающегося тела, а затем просуммируем по
- •Момент инерции J абсолютно твердого тела – постоянная величина.
- •J εz Mz внеш.
- •Графическая интерпретация
- •Условия равновесия твёрдого тела
- •Равновесие может быть устойчивым (3), неустойчивым (метастабильным) (2) и безразличным (1).
- •1)- устойчивое положение равновесия;
При этом момент силы относительно закреплённой оси |
|||
Z будет равен |
|
|
|
Mz Mτ z Mτ cosα r Fτ cosα R Fτ |
|||
Здесь Fτ – проекция составляющей |
Fτ |
на |
|
направление перемещения точки приложения силы. |
|||
|
F |
|
|
|
F |
|
|
0' |
R |
|
|
|
F F |
|
|
M |
r |
|
|
Показано вращение материальной точки (элементарной массы) в плоскости.
Момент пары сил
Парой сил называются две силы, равные по модулю, противоположные по направлению, но не
направленные вдоль одной прямой.
F F |
|
|
2 |
1 |
|
|
1 |
F 1 |
r21 |
|
|
2 |
r1 |
|
F 2 |
|
|
|
|
|
r2 |
|
|
|
0 |
|
|
1 |
F1 |
2 |
r21 |
|
r1 |
|
|
F2 |
|
|
r2 |
|
|
|
|
|
|
0 |
|
Момент пары сил относительно некоторой точки О равен сумме моментов сил, образующих пару.
|
|
F2 ) |
M (r1 |
F1) (r2 |
Сделаем преобразования:
|
|
|
F1 |
M (r1 |
r2 ) F1 |
r21 |
Момент пары сил не зависит от положения точки О.
Его направление показано значком |
|
(от нас). |
Пусть составляющие пару равные силы |
F1 |
и F2 |
|
|||
направлены вдоль одной прямой в противоположные |
||||||
стороны. |
|
|
|
|
|
|
Тогда вектор |
r21 |
параллелен вектору силы |
F1 . |
|||
Их векторное произведение при этом равно нулю. |
|
|||||
|
|
r21 F1 sin 0 |
|
|
||
M r21 F1 |
|
|
||||
|
|
1 |
2 |
|
|
|
|
|
|
r21 |
|
|
|
|
|
F2 |
|
|
F1 |
|
Отсюда следует очень важный вывод о том, что сумма моментов всех внутренних сил для любой системы частиц равна нулю.
Mвнутр. 0
3.3. Момент импульса
Момент импульса – одна из важнейших физических величин.
Различают момент импульса материальной точки относительно точки и относительно оси.
Моментом импульса материальной точки относительно некоторой точки О называется векторное произведение радиуса – вектора, проведённого из точки О к данной материальной точке, на вектор
импульса этой материальной точки.
L r p
L r p
L 0
m
Рассмотрим два часто встречающихся на практике случая движения материальной точки:
1. Движение материальной точки по прямолинейной траектории.
m P
L
Вектор момента импульса направлен от нас, а его модуль равен
L m v r sin α m v l
Расстояние l называется прицельным параметром.