- •1.1.Электрический заряд. Закон сохранения электрического заряда. Взаимодействие электрических зарядов в вакууме. Закон Кулона.
- •1.2.Электростатическое поле. Напряженность электростатического поля. Напряженность поля точечного заряда и системы точечных зарядов.
- •1.3. Электрический диполь. Поле диполя, дипольный момент.
- •1.4.Поток вектора напряженности.
- •1.5. Напряженность поля равномерно заряженной сферической поверхности. Напряженность поля равномерно заряженной бесконечной прямолинейной нити и цилиндра.
- •1.7. Работа сил электростатического поля. Циркуляция вектора напряженности. Потенциальность поля.
- •1.9. Электрическое смещение. Поток смещения. Теорема Гаусса для электрического поля в диэлектрике.
- •1.11. Классификация диэлектриков. Явление поляризации диэлектриков. Вектор поляризации. Поляризованность – количественная мера поляризации диэлектрика. Диэлектрическая восприимчивость.
- •1.12. Электрическое поле в диэлектрике. Диэлектрическая проницаемость. Электрический диполь во внешнем электростатическом поле. Изотропные и анизотропные диэлектрики. Сегнетоэлектрики.
- •1.13. Проводники. Явление электростатической индукции. Распределение избыточного заряда в заряженном проводнике. Экраны. Заземление.
- •1.14. Электроемкость уединенного проводника. Конденсаторы и их электроемкость. Соединение конденсаторов.
- •1.15. Энергия заряженных тел. Энергия электростатического поля. Объемная плотность энергии. Теорема Ирншоу.
- •1.16. Электрический ток. Его характеристики и условия существования. Ток проводимости и конвекционный ток. Сила тока. Источники тока. Плотность тока. Подвижность носителей заряда.
- •1.17. Эдс. Разность потенциалов и напряжение. Сопротивление проводников.
- •1.18. Закон Ома для однородного и неоднородного участков электрической цепи. Закон Ома для полной цепи. Закон Ома в интегральной и дифференциальной формах.
- •1.19. Расчет разветвленных электрических цепей. Правила Кирхгофа.
- •1.21. Закон Джоуля-Ленца в интегральной и дифференциальной формах. Закон Видемана-Франца.
- •1.22. Электрический ток в электролитах (кср).
- •1.24. Электронная эмиссия. Работа выхода электрона из металла. Электрический ток в вакууме. Вольтамперная характеристика вакуумного диода. Формула Богуславского-Ленгмюра и Ричардсона-Дэшмана. (кср)
- •1. Источники магнитного поля. Взаимодействие токов. Магнитные силы
- •2. Закон Био – Савара – Лапласа
- •Взаимодействие параллельных токов. Единица силы тока - Ампер
- •2.3.Действие электрического и магнитного полей на движущийся заряд: сила Лоренца. Эффект Холла.
- •3. Действие электрического и магнитного полей на движущиеся заряды
- •2.5. Закон полного тока и его применение. Теорема Гаусса для магнитного поля.
- •Закон постоянного тока для вектора напряженности
- •2.6. Величины, характеризующие магнитное поле.
- •2.7. Типы магнетиков: диа- и парамагнетики. Соотношения между проявлениями диа- и парамагнитных свойств вещества.
- •2.8. Ферромагнетизм. Точка Кюри. Магнитный гистерезис. Применение ферромагнетиков.
- •2.9. Квантовая природа ферромагнетизма. Механизм намагничивания ферромагнетика.
- •2.10. Явление электромагнитной индукции: эдс индукции. Правило Ленца. Основной закон электромагнитной индукции (закон Фарадея-Ленца).
- •Правило Ленца. Закон Фарадея-Ленца
- •2.11. Явление самоиндукции. Индуктивность. Единица индуктивности. Явление взаимной индукции. Взаимная индуктивность (коэффициент взаимной индукции). Токи при включении и отключении источника.
- •2.12. Энергия магнитного и электромагнитного полей: энергии магнитного поля. Энергия соленоида с током. Объемная плотность энергии. Энергия электромагнитного поля.
- •2.13. Электрический колебательный контур. Свободные колебания в электрическом контуре.
- •2.14. Затухающие электромагнитные колебания. Логарифмический декремент затухания. Волновое сопротивление.
- •2.15. Вынужденные электромагнитные колебания в колебательном контуре.
- •2.16. Переменный электрический ток. Характеристики переменного тока. Мощность тока. (кср)
- •2.17. Токи Фуко. Скин-эффект. Принцип работы электроизмерительных приборов. (кср)
- •2.18. Сдвиг фаз между током и напряжением. Резонанс напряжений. Закон Ома для цепи переменного тока.
- •2.19. «Полуширина» резонансной кривой. Добротность контура.
- •2.20. Вибратор Герца. Излучение электромагнитных волн. Скорость электромагнитной волны. Излучение Черенкова.
- •2.21. Волновое уравнение для электромагнитной волны. Объемная плотность энергии электромагнитного поля. Поток энергии. Вектор Пойнтинга.
- •2.22. Шкала электромагнитных волн. Радиочастотный и оптический диапазон электромагнитных волн.
2.9. Квантовая природа ферромагнетизма. Механизм намагничивания ферромагнетика.
Для ферромагнетиков гистерезис свойств объясняется наличием магнитных доменов (см. рис.), которые при отсутствии внешнего магнитного поля возникают самопроизвольно (спонтанно) в ферромагнитном состоянии вещества за счет упорядочения спиновых магнитных моментов молекул. Это упорядочение определяется специфическими (квантово-механическими) взаимодействиями спинов молекул ферромагнитных веществ. При повышении температуры петля гистерезиса сужается, и при достаточно высокой температуре, называемой точкой Кюри, ферромагнитное состояние исчезает, а вещество ведет себя как парамагнетик. Это объясняется тем, что тепловое движение молекул (магнитных диполей) при подходе к точке Кюри становится достаточно интенсивным, чтобы разрушить домены (исчезает спонтанная намагниченность). Процесс, связанный переходом через точку Кюри, не сопровождается выделением или поглощением теплоты (∆Q =0), что указывает на фазовый переход второго рода.
В некоторых кристаллах под действием квантово-механических взаимодействий в определенном температурном интервале образуются домены, в пределах которых спины ориентированы антипараллельно. Такие вещества, называемые антиферромагнетиками, обладают очень малой намагниченностью в отсутствие внешнего поля и приобретают слабую намагниченность под действием внешнего поля. К ним относятся твердый кислород (а-модификация, существующая при Т< 24 К), хром, ряд редкоземельных элементов и около 1000 соединений металлов ( FeO, NiO, MnO, FeF2, NiF2, MnF2 и т.д.). В результате нагревания до некоторой температуры, называемой антиферромагнитной точкой Кюри или точкой Нееля, магнитное упорядочение спинов в доменах разрушается и антиферромагнетик превращается в парамагнетик (фазовый переход второго ряда).
2.10. Явление электромагнитной индукции: эдс индукции. Правило Ленца. Основной закон электромагнитной индукции (закон Фарадея-Ленца).
Явление электромагнитной индукции. Э.Д.С индукции.
Явление электромагнитной индукции открыл в 1831г. М. Фарадей английский физик. Оно заключается в следующем:
Во всяком замкнутом проводящем контуре при изменении тока Фм магнитной индукции В через площадь S, ограниченную этим контуром, возникает электрический ток.
Этот ток называется индукционным. Возникновение индукционного тока в замкнутом контуре обусловлено появлением в этом контуре электродвижущей силы εин, которую называют электродвижущей силой индукции.
ЭДС определяется лишь скоростью изменения магнитного потока и не зависит от того чем вызвано это изменение – деформацией контура, его перемещением в магнитном поле, изменением магнитного поля или совместным действием этих причин. - закон Фарадея
Правило Ленца. Закон Фарадея-Ленца
Русский физик Э.Х.Ленц, который исследовал взаимосвязь между направлением индукционного тока в контуре и причиной вызывавшей этот ток, установил в 1834 г. закономерность, называемую правилом Ленца:
Индуктивный ток в контуре всегда имеет такое направление, что создаваемое им магнитное поле препятствует изменению магнитного потока, вызывающего этот индукционный ток.
В 1845 – 1847 гг. Ф.Э.Нейман создал теорию электромагнитной индукции и получил математическое выражение для закона электромагнитной индукции, которую объединяет закон Фарадея и правило Ленца.
- Закон Фарадея – Ленца
То есть ЭДС электромагнитной индукции в замкнутом проводящем контуре численно равна и противоположна по знаку скорости изменения магнитного потока сквозь поверхность, натянутую на контур.
Если же катушка (соленоид) содержит N витков, то полный магнитный поток ψм= NФм и называется потокосцеплением. Тогда: