![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •Тема 1: Предмет физики конденсированного состояния (фкс)
- •Тема 2: Классификация твёрдых тел. Типы связи.
- •2.1. Классификация твёрдых тел
- •2.2. Типы связи
- •2.3. Энергия связи
- •2.4. Молекулярные кристаллы
- •2.5. Ионные кристаллы
- •2.6. Ковалентные кристаллы
- •2.7. Металлы
- •Тема 3: Структура твёрдых тел
- •3.1. Кристаллические решётки. Трансляционная симметрия
- •3.2. Решётки Браве
- •3.3. Индексы Миллера
- •2.А. Осью симметрии (простой или поворотной) называется линия, при повороте вокруг которой на некоторый определённый угол, фигура совмещается сама с собой.
- •3.4.1. Пространственные группы
- •3.5. Дифракция в кристаллах
- •3.6. Обратная решётка
- •3.7. Зоны Бриллюэна
- •Тема 4: Дефекты кристаллического строения
- •4.1. Классификация дефектов
- •4.2. Точечные дефекты
- •4.2.1. Равновесная концентрация дефектов
- •4.2.2. Условие электронейтральности. Дефекты Шоттки и Френкеля
- •4.2.3. Центр окраски
- •4.2.4. Радиационные дефекты
- •4.3. Дислокации
- •4.3.1. Краевая дислокация
- •4.3.2. Винтовая дислокация
- •4.3.3. Подвижность дислокаций
- •4.4. Контур и вектор Бюргерса
- •4.5. Энергия дислокации
- •4.6. Источники дислокации
- •Тема 5: Энергетический спектр кристаллов.
- •5.1. Описание энергетического состояния кристалла при помощи газа квазичастиц. Примеры квазичастиц.
- •Адиабатическое приближение Борна-Оппенгеймера.
- •Валентная аппроксимация
- •Одноэлектронное приближение
- •5.3. Свойство волнового вектора электрона в кристалле
- •5.4. Энергетический спектр электрона в кристалле. Модель Кронега-Пенни.
- •5.5. Заполнение зон электронами. Металлы. Диэлектрики. Полупроводники
- •5.6. Эффективная масса электрона. Свободный электрон.
- •Тема 6: Тепловые свойства тт. Электронный газ Ферми.
- •Тема 7: Полупроводники
- •7.1.1. Донорные примеси
- •7.1.2. Акцепторные примеси
- •7.2. Собственная проводимость полупроводников
- •7.3. Проводимость примесных полупроводников
- •7.4. Свойства твёрдых тел в сильных электрических полях
- •7.4.1. Разогрев электронного газа
- •7.4.2. Эффект Ганна.
- •7.4.3. Ударная ионизация
- •7.4.4. Эффект Зинера
- •Тема 8: Диэлектрики
- •8.1. Основные механизмы проводимости в диэлектриках.
- •8.2. Поляризация диэлектриков
- •8.2.1. Электронная упругая поляризация.
- •12 И 13 декабря студенческое анкетирование в 10:00 3-02
- •8.2.2. Ионная упругая поляризация
- •8.2.3. Дипольная, упругая и тепловая поляризации
- •8.2.4. Ионная тепловая поляризация
- •8.2.5. Электронная тепловая поляризация
- •8.3. Пьезоэлектрический эффект.
- •8.4. Пироэлектрический эффект
- •8.5. Сегнетоэлектрики
- •Тема 9: Оптические свойства твёрдых тел
- •9.1. Виды взаимодействия света с твёрдым телом
- •9.2. Оптические константы
- •9.3. Поглощение света кристаллами
- •9.3.1. Собственное поглощение
- •Тема 10: Механические свойства твёрдых тел
- •10.2. Упругая деформация
- •Тема 11: Сверхпроводимость
- •11.1. Свойства сверхпроводников
- •4 Класса дефектов – 8 свойств сверхпроводников. Зонное строение металлов (полупроводников). Перечисление типов дефектов, типы частиц.
3.5. Дифракция в кристаллах
Обычно для исследования структуры кристаллов используют дифракцию волн. Длины этих волн сравнимы с межатомными расстояниями в кристаллах (порядка 10-8см, или 1 Å). Анализ данных, полученных дифракционными методами, позволяет определить:
-
Средние расстояния между рядами атомов и атомными плоскостями в кристалле.
-
Углы между плоскостями
-
Симметрию точечных групп
-
Координаты отдельных атомов
-
Размеры элементарной ячейки
В 1912 году Лауэ высказал предположение, что кристаллы можно рассматривать как трёхмерную дифракционную решётку для рентгеновских лучей, длина волны которых сравнима с межатомными расстояниями. В 1913 году Брэг и независимо от него российский учёный Фульф обнаружили, что кристаллические вещества дают характерные картины отражения рентгеновских лучей. Они же дали простое объяснение наблюдаемому в кристалле изменению направления лучей, испытавших дифракцию.
Рассмотрим семейство параллельных,
равноотстоящих плоскостей, образованных
узлами кристаллической решётки: D
– межплоскостное расстояние.
При отражении падающего пучка от соседних
плоскостей разность хода лучей равна
,
где Θ – угол падения.
Излучение, отражённое от соседних
плоскостей, будет при интерференции
усиливаться в том случае, когда разность
хода равна целому числу n
длин волн λ. В итоге
получаем закон:
Закон Вульфа-Брегга или условие интерференционного максимума при отражении
По закону (3.1) для отражения необходима определённыя связь между Θ и λ. Чтобы выполнить (3.1), необходимо подбирать или длины волн, или углы падения. В современных исследованиях применяют 3 метода:
-
Метод Лауэ. Узкий не монохроматический пучок рентгеновских лучей направляется на неподвижно закреплённый монокристаллический образец. Этот пучок содержит рентгеновские лучи с широким диапазоном длин волн. В кристалле дифрагируют только лучи с такими λ, что для этих длин волн межплоскостные расстояния d и углы падения Θ удовлетворяют закону (3.1).
-
Метод вращения кристалла. Монокристалл вращается вокруг какой-либо фиксированной оси в монохроматическом пучке рентгеновских лучей. При изменении угла Θ, различные атомные плоскости занимают такие положения, при которых может происходить отражение по закону (3.1).
-
Метод порошка. Пучок монохроматического излучения падает на образец в виде мелкого порошка или поликристаллического материала. В таком образце присутствуют почти все ориентации кристаллитов. Падающие лучи отражаются от тех кристаллитов, которые по отношению к направлению падающего пучка оказываются ориентированными так, что соответствующий угол удовлетворяет (3.1).
3.6. Обратная решётка
Для периодических структур вводят
понятие обратной решётки и обратного
пространства. Параметры прямой и обратной
решётки связаны между собой. Пусть
,
- базисные векторы прямой решётки или
решётки в реальном пространстве. Тогда
основные векторы обратной решётки
запишутся:
Nβ: обратной решётки не существует в кристалле. Она представляет собой удобную абстракцию, позволяющую математически просто и точно описывать условия, в которых протекает то или иное явление.
Семейство параллельных плоскостей (hkl) прямой решётки соответствует узел обратной решётки. Для идеального монокристалла, представляющего собой набор повторяющихся в реальном пространстве одинаковых блоков, обратная решётка в обратном пространстве есть ∞ множество точек, периодически расположенных, расстояние между которыми обратно пропорционально межплоскостному расстоянию d. Для векторов прямой и обратной решётки можно записать следующее соотношение:
То есть векторы
перпендикулярны парам
,
,
.
Свойство обратной решётки:
-
Каждый вектор обратной решётки перпендикулярен некоторому множестве плоскостей прямой решётки
-
В обратном пространстве также вводится понятие трансляций, которое описывается вектором трансляции обратной решётки:
- вектор трансляции обратной решётки
-
Объём элементарной ячейки обратной решётки обратно пропорционален объёму элементарной ячейки прямой решётки.
-
Прямая и обратная решётка взаимно сопряжены, т.е. решётка, обратная обратной есть исходная прямая решётка.
-
Вектор обратной решётки
перпендикулярен (hkl) и по модулю обратно пропорционален dHKL:
где HKL – совокупность индексов (hkl).
Физический смысл обратной решётки:
каждый узел обратной решётки соответствует
возможному отражению от плоскостей
прямой решётки кристалла. Направление
вектора обратной решётки
совпадает с направлением отражения от
плоскостей (hkl), а n-й
узел обратной решётки в этом ряду
отвечает отражению n-го
порядка от этих плоскостей.