- •Тема 1: Предмет физики конденсированного состояния (фкс)
- •Тема 2: Классификация твёрдых тел. Типы связи.
- •2.1. Классификация твёрдых тел
- •2.2. Типы связи
- •2.3. Энергия связи
- •2.4. Молекулярные кристаллы
- •2.5. Ионные кристаллы
- •2.6. Ковалентные кристаллы
- •2.7. Металлы
- •Тема 3: Структура твёрдых тел
- •3.1. Кристаллические решётки. Трансляционная симметрия
- •3.2. Решётки Браве
- •3.3. Индексы Миллера
- •2.А. Осью симметрии (простой или поворотной) называется линия, при повороте вокруг которой на некоторый определённый угол, фигура совмещается сама с собой.
- •3.4.1. Пространственные группы
- •3.5. Дифракция в кристаллах
- •3.6. Обратная решётка
- •3.7. Зоны Бриллюэна
- •Тема 4: Дефекты кристаллического строения
- •4.1. Классификация дефектов
- •4.2. Точечные дефекты
- •4.2.1. Равновесная концентрация дефектов
- •4.2.2. Условие электронейтральности. Дефекты Шоттки и Френкеля
- •4.2.3. Центр окраски
- •4.2.4. Радиационные дефекты
- •4.3. Дислокации
- •4.3.1. Краевая дислокация
- •4.3.2. Винтовая дислокация
- •4.3.3. Подвижность дислокаций
- •4.4. Контур и вектор Бюргерса
- •4.5. Энергия дислокации
- •4.6. Источники дислокации
- •Тема 5: Энергетический спектр кристаллов.
- •5.1. Описание энергетического состояния кристалла при помощи газа квазичастиц. Примеры квазичастиц.
- •Адиабатическое приближение Борна-Оппенгеймера.
- •Валентная аппроксимация
- •Одноэлектронное приближение
- •5.3. Свойство волнового вектора электрона в кристалле
- •5.4. Энергетический спектр электрона в кристалле. Модель Кронега-Пенни.
- •5.5. Заполнение зон электронами. Металлы. Диэлектрики. Полупроводники
- •5.6. Эффективная масса электрона. Свободный электрон.
- •Тема 6: Тепловые свойства тт. Электронный газ Ферми.
- •Тема 7: Полупроводники
- •7.1.1. Донорные примеси
- •7.1.2. Акцепторные примеси
- •7.2. Собственная проводимость полупроводников
- •7.3. Проводимость примесных полупроводников
- •7.4. Свойства твёрдых тел в сильных электрических полях
- •7.4.1. Разогрев электронного газа
- •7.4.2. Эффект Ганна.
- •7.4.3. Ударная ионизация
- •7.4.4. Эффект Зинера
- •Тема 8: Диэлектрики
- •8.1. Основные механизмы проводимости в диэлектриках.
- •8.2. Поляризация диэлектриков
- •8.2.1. Электронная упругая поляризация.
- •12 И 13 декабря студенческое анкетирование в 10:00 3-02
- •8.2.2. Ионная упругая поляризация
- •8.2.3. Дипольная, упругая и тепловая поляризации
- •8.2.4. Ионная тепловая поляризация
- •8.2.5. Электронная тепловая поляризация
- •8.3. Пьезоэлектрический эффект.
- •8.4. Пироэлектрический эффект
- •8.5. Сегнетоэлектрики
- •Тема 9: Оптические свойства твёрдых тел
- •9.1. Виды взаимодействия света с твёрдым телом
- •9.2. Оптические константы
- •9.3. Поглощение света кристаллами
- •9.3.1. Собственное поглощение
- •Тема 10: Механические свойства твёрдых тел
- •10.2. Упругая деформация
- •Тема 11: Сверхпроводимость
- •11.1. Свойства сверхпроводников
- •4 Класса дефектов – 8 свойств сверхпроводников. Зонное строение металлов (полупроводников). Перечисление типов дефектов, типы частиц.
2.4. Молекулярные кристаллы
К молекулярным кристаллом относят твёрдые тела, в узлах кристаллической решётки которых располагаются либо одинаковые молекулы с насыщенными связями (H2, Cl2, Br2), либо атомы инертных газов (аргон, неон, и т.д.).
Характерная особенность молекулярных кристаллов: частицы в кристалле (атомы, молекулы) удерживаются вместе очень слабыми силами Ван-дер-Ваальса.
Энергия связи молекулярных кристаллов очень мала, и составляет 0,02..0,15 эВ, в то время как для ионных кристаллов, например для NaCl, она сотовляет 8 эВ. Такие небольшие энергии сцепления обусловливают очень низкие температуры плавления этих кристаллов.
NB: наличие сил Ван-дер-Ваальса отражает тот факт, что нейтральный атом (молекула) может поляризоваться под влиянием электрического поля, причём даже 2 нейтральных атома индуцируют друг в друге малые дипольные электрические моменты.
Происхождение сил Ван-дер-Ваальса можно объяснить, исходя из следующих простых соображений: в атомах инертных газов внешние электроны образуют очень устойчивые группировки из 8 электронов в состояниях s2p6. В следствие этого на движение электронов слабо влияет присутствие соседних атомов. В среднем распределение заряда в изолированном атоме имеет сферическую симметрию (рисунок а). Положительный заряд ядра равен отрицательному заряду всех электронов, окружающих ядро. Атом является электрически нейтральным и центры положительного и отрицательного зарядов лежат в центре ядра. Если 2 таких атома находятся относительно далеко друг от друга, то они не взаимодействуют между собой (рисунок б).
При сближении атомов подвижный отрицательный заряд (электронное облако) одного из атомов в какой-то момент времени может оказаться смещённым, так что центры положительного и отрицательного зарядов уже не будут совпадать. В результате возникнет мгновенный дипольный электрический момент атома, который создаёт в центре другого атома электрическое поле. Т.е. и в этом атоме происходит разделение зарядов. Таким образом по мере приближения двух атомов друг к другу их стабильная конфигурация становится эквивалентной двум электрическим диполям (рисунок в). Так как притяжение более близких друг к другу противоположных зарядов увеличивается при сближении сильнее, чем отталкивание более далёких одноимённых зарядов, то результатом будет притяжение атомов друг к другу.
Молекулярные силы действуют не только между атомами инертных газов, но и между любыми атомами, когда они находятся достаточно далеко друг от друга.
При дальнейшем уменьшении расстояния между атомами электронные оболочки начинают перекрываться (рисунок г), и атомы начинают отталкиваться. Для того, чтобы суммарный потенциал U(r) имел минимум, необходимо, чтобы на малых расстояниях потенциал сил отталкивания был больше потенциала сил притяжения. Для описания потенциала взаимодействующих нейтральных атомов и молекул используют потенциал Леннарда-Джонса (для электро нейтральных молекул):
Параметр σ соответствует межатомному расстоянию, при котором полная потенциальная энергия равна 0, а параметр ε имеет размерность энергии и равен минимума потенциальной энергии при значении r0 = 21/6σ. r0 характеризует радиус действия межатомных сил. Параметры σ и ε получают экспериментально. Для нахождения энергии связи в кристаллах необходимо знать r0, которое определяют из минимума энергии Подставляя r0 в 2.8, получаем потенциал:
где Ν – число атомов в кристалле.
Вывод. Силы Ван-дер-Ваальса являются основными силами притяжения в случае кристаллов неактивных атомов и между молекулами с насыщенными связями в молекулярных кристаллах.