- •Тема 1: Предмет физики конденсированного состояния (фкс)
- •Тема 2: Классификация твёрдых тел. Типы связи.
- •2.1. Классификация твёрдых тел
- •2.2. Типы связи
- •2.3. Энергия связи
- •2.4. Молекулярные кристаллы
- •2.5. Ионные кристаллы
- •2.6. Ковалентные кристаллы
- •2.7. Металлы
- •Тема 3: Структура твёрдых тел
- •3.1. Кристаллические решётки. Трансляционная симметрия
- •3.2. Решётки Браве
- •3.3. Индексы Миллера
- •2.А. Осью симметрии (простой или поворотной) называется линия, при повороте вокруг которой на некоторый определённый угол, фигура совмещается сама с собой.
- •3.4.1. Пространственные группы
- •3.5. Дифракция в кристаллах
- •3.6. Обратная решётка
- •3.7. Зоны Бриллюэна
- •Тема 4: Дефекты кристаллического строения
- •4.1. Классификация дефектов
- •4.2. Точечные дефекты
- •4.2.1. Равновесная концентрация дефектов
- •4.2.2. Условие электронейтральности. Дефекты Шоттки и Френкеля
- •4.2.3. Центр окраски
- •4.2.4. Радиационные дефекты
- •4.3. Дислокации
- •4.3.1. Краевая дислокация
- •4.3.2. Винтовая дислокация
- •4.3.3. Подвижность дислокаций
- •4.4. Контур и вектор Бюргерса
- •4.5. Энергия дислокации
- •4.6. Источники дислокации
- •Тема 5: Энергетический спектр кристаллов.
- •5.1. Описание энергетического состояния кристалла при помощи газа квазичастиц. Примеры квазичастиц.
- •Адиабатическое приближение Борна-Оппенгеймера.
- •Валентная аппроксимация
- •Одноэлектронное приближение
- •5.3. Свойство волнового вектора электрона в кристалле
- •5.4. Энергетический спектр электрона в кристалле. Модель Кронега-Пенни.
- •5.5. Заполнение зон электронами. Металлы. Диэлектрики. Полупроводники
- •5.6. Эффективная масса электрона. Свободный электрон.
- •Тема 6: Тепловые свойства тт. Электронный газ Ферми.
- •Тема 7: Полупроводники
- •7.1.1. Донорные примеси
- •7.1.2. Акцепторные примеси
- •7.2. Собственная проводимость полупроводников
- •7.3. Проводимость примесных полупроводников
- •7.4. Свойства твёрдых тел в сильных электрических полях
- •7.4.1. Разогрев электронного газа
- •7.4.2. Эффект Ганна.
- •7.4.3. Ударная ионизация
- •7.4.4. Эффект Зинера
- •Тема 8: Диэлектрики
- •8.1. Основные механизмы проводимости в диэлектриках.
- •8.2. Поляризация диэлектриков
- •8.2.1. Электронная упругая поляризация.
- •12 И 13 декабря студенческое анкетирование в 10:00 3-02
- •8.2.2. Ионная упругая поляризация
- •8.2.3. Дипольная, упругая и тепловая поляризации
- •8.2.4. Ионная тепловая поляризация
- •8.2.5. Электронная тепловая поляризация
- •8.3. Пьезоэлектрический эффект.
- •8.4. Пироэлектрический эффект
- •8.5. Сегнетоэлектрики
- •Тема 9: Оптические свойства твёрдых тел
- •9.1. Виды взаимодействия света с твёрдым телом
- •9.2. Оптические константы
- •9.3. Поглощение света кристаллами
- •9.3.1. Собственное поглощение
- •Тема 10: Механические свойства твёрдых тел
- •10.2. Упругая деформация
- •Тема 11: Сверхпроводимость
- •11.1. Свойства сверхпроводников
- •4 Класса дефектов – 8 свойств сверхпроводников. Зонное строение металлов (полупроводников). Перечисление типов дефектов, типы частиц.
8.3. Пьезоэлектрический эффект.
В некоторых кристаллических твёрдых телах возможна вынужденная поляризация, при которой дипольный момент возникает под действием механических напряжений. Это так называемый прямой пьезоэффект. Кроме прямого существует обратный пьезоэффект, который заключается в том, что при наложении внешнего электрического поля кристалл несколько сжимается или расширяется. Наблюдается во всех непьезоэлектричных кристаллах. Под действием механических напряжений происходит смещение заряженных частиц и возникает дипольный момент (если бы существовала центральная симметрия, то происходила бы компенсация моментов, образованных за счёт смещения зарядов относительно центра). Рассмотрим механим возникновения пьезополяризации на примере кварца.
На рисунке изображена гексагональная ячейка . В отсутствие внешних напряжений дипольный момент ячейки = 0 (рисунок «а»). Пусть под действием механических напряжений ячейка растягивается (рисунок «б»). Такая деформация приводит к появлению дипольного момента:
где q – заряд иона, Δa – длина растяжения ячейки.
При сжатии ячейки знак дипольного момента меняется (рисунок «в»), и .
Если одноосное напряжние (например напряжение растяжения) приложено вдоль одной из осей, то дипольный момент определяется соотношением:
где d – пьезоэлектрический модуль, σ – механическое напряжение.
8.4. Пироэлектрический эффект
Изменение поляризации в кристалле при его нагревании или охлаждении называется пироэлектрическим эффектом.
Наблюдается в кристаллах, обладающих особым элементом симметрии – полярной осью. При наличии полярной оси отсутствуют центр симметрии. Таким образом, пироэлектрик одновременно является и пьезоэлектриком, но не наоборот. Пример – турмалин.
В отсутствие внешнего поля изменение поляризации с температурой может быть только в тех диэлектриках, в которых эта поляризация существует спонтанно. Наличие спонтанной поляризации означает, что в кристалле все элементарные диполи направлены одинакого.
Одинаковая направленность диполей может быть только в некотором идеализированном случае при Т = 0°К (рисунок «а»). При Т > 0 диполи, за счёт теплового движения, частично разупорядочиваются (рисунок «б»). Это приводит к уменьшению поляризации с ростом температуры. Это первичный (истинный) пироэффект. Кроме этого наблюдается так же вторичный (ложный) пироэффект: с изменением температуры изменяются линейнывев размеры кристалла.
Как первичный, так и вторичный пироэффекты линейно зависят от температуры. В случае первичного эффекта, диполи, под действием теплового движения отклоняются от основного направления на некоторый угол Θ. При этом поляризация изменяется на величину
При малых θ угол отклонения пропорционален kT, отсюда можем записать изменение поляризации при пироэффекте:
- изменение поляризации при пироэффекте, где P1 – пирокоэффициент.
Если в изменение поляризации вносят вклад оба пироэлектрических эффекта, то:
где P2 – пирокоэффициент вторичного эффекта.
На основе пироэлектриков изготавливают высокочувствительные тепловые датчики.