- •1.4. Электротехнические устройства постоянного тока
- •1.2. Элементу электрической цепи постоянного тоид
- •1,3 Положительные направления токов и напряжения
- •1.4. Резистивные элементы
- •1.5. Источники электрической энергии постоянного тока
- •1.6. Источник эдс и источник тока
- •1.7 Применение закона ома и законов кирхгофа для расчетов электрических цепей
- •1.8 Метод двух узлов
- •1.9 Метод контурных токов
- •1.10 Принцип и метод наложения (суперпозиции)
- •1.11 Метод эквивалентного генератора (активного двухполюсника)
- •1.12 Передачи максимальной мощности приемнику
- •1.13 Нелинейные цепи постоянного тока
- •2.1. Электротехнические устройства синусоидального тока
- •1.2. Элементы электрической
- •2.2 Индуктивный элемент
- •2.3 Емкостный элемент
- •2.4 Источники электрической энергии синусоидального тока
- •2.5 Максимальное, среднее и действующее значения синусоидальных эдс. Напряжений и токов
- •2.6. Различные представления синусоидальных величин
- •2.7 Закон ома в комплексной форме для резистивного, индуктивного и емкостного элементов
- •2.8 Законы кирхгофа для цепей синусоидального тока
- •2.9 Комплексный метод анализа цепей синусоидального тока
- •2.10 Неразветвленная цель синусоидального тока
- •2.14 Электрическая цепь с параллельным соединением ветвей
- •5.6. Подключение неразветвленнои цепи с индуктивным, резистивным и емкостным элементами к источнику постоянной эдс
- •1.7. Подключение последовательного соединения индуктивного и резистивного элементов к источнику синусоидальной эдс
- •5.8. Генератор пилообразного напряжения
- •6.1. Элементы магнитной цепи
- •6.1. Закон полного тока для магнитной цепи с постоянной магнитодвижущей силой
- •6.3. Свойства ферромагнитных материалов
- •6.4. Неразветвленная магнитная цепь
- •6.5. Неразветвлённая магнитная цепь с постоянным магнитом
- •6.6, Электромагнитные устройства постоянного тока
- •7.1. Переменный магнитный поток в катушке с магнитопроводом
- •7.1. Процессы намагничивания магнитопровода
1.4. Резистивные элементы
Столкновения свободных электронов в проводниках с атомами кристаллической решетки тормозят их поступательное (дрейфовое) движение. Частота таких столкновений зависит от структуры и свойств материала. Это противодействие направленному движению свободных электронов, т. е. постоянному току, составляет физическую сущность сопротивления проводника. Аналогично можно пояснить возникновение механизма сопротивления постоянному току в электролитах и газах.
Электротехническое устройство, обладающее сопротивлением и применяемое для ограничения тока, называется резистором. Регулируемый резистор называется реостатом. Например, на рис. 1.6 показан проволочный реостат со скользящим контактом. Условные обозначения различных типов резисторов даны в табл. 1.1.
Идеализированные модели резисторов называются резистивными элементами. Условное обозначение резистивных элементов приведено на рис. 1.5. Оно применяется при составлении схем замещения электрических цепей и их расчетах.
Таблица 1.1. Условные графические обозначения для резисторов
Наименование |
Обозначение |
Резистор постоянный |
|
То же с отводами |
|
Резистор переменный (реостат): |
|
Общее обозначение |
|
С разрывом цепи |
|
Без разрыва цепи |
|
Резистор переменный (реостат) со ступенчатым регулированием |
|
Резистор, саморегулирующийся нелинейно, например в зависимости от параметра внешней среды |
|
Сопротивление г — параметр резистивного элемента. Основной единицей измерения сопротивления в системе СИ служит ом (Ом). Сопротивление проводника равно 1 Ом, если при токе 1А напряжение между концами (выводами) проводника равно I В. Часто встречаются и кратные единицы измерения сопротивления, например килоом (кОм), I кОм = 1*103 Ом, и мегаом (МОм), I МОм - 1 – 106 Ом.
Для характеристики проводящих свойств различных материалов вводится понятие объемного удельного сопротивления. Объемное удельное сопротивление ру равно сопротивлению между гранями ' куба с ребром I м, изготовленного из данного материала.
Так как сопротивление проводника пропорционально его удельному сопротивлению и длине проводника и обратно пропорционально площади поперечного сечения проводника, то единицей удельного сопротивления является 1 Ом-1 ма ; 1 м — 1 Ом-м.
Провода электрических линий передач и катушек относительно длинны, а сечение их относительно мало. По этой причине под удельным сопротивлением р материалов для таких электротехнических устройств подразумевают сопротивление проводника длиной 1 м и площадью поперечного сечения 1 мма, т. е. удельное сопротивление измеряется р Ом-ммг/м или, что то же самое, мкОм-м (табл. 1.2).
Таблица 1.3. Удельное сопротивление и температурный коэффициент сопротивления некоторых проводниковых материалов
Наименование материала |
Удельное сопротивление при 20 "С, мкОи-и |
Температурный коэффициент сопротивления (но I °С) |
Серебро Медь техническая Алюминий Сталь Железо Чугун Свинец Вольфрам Уголь Мамганин (сплав, например для катушек сопротивления и измерительных при- |
0,016 0,0172—0,0182 0,0295 0,125—0,146 0,09—0,11 0,15 0,218—0,222 0,0503 10-60 0,40—0,52 |
0,0035 0,0041 0,0040 0,0057 0,0060 0,001 0,0039 0,0048 —0,005 0,00003 |
боров) |
|
|
Константин Нихром [сплав, например для электро- |
0,44 1,02—1,12 |
0,00005 0,0001 |
нагревательных приборов (Сг — 20%, |
|
|
№-80%)] |
|
|
Величина, обратная объемному удельному сопротивлению называется объемной удельной проводимостью: ук = 1/рк
Величина, обратная сопротивлению, называется проводимостью-1/г. Основной единицей измерения проводимости в системе СИ служит сименс (См), 1 См = 1 Ом"1, а единицей удельной проводимости является См/м.
Теория электропроводности утверждает, что основным препятствием дрейфу свободных электронов в проводниках являются колеблющиеся атомы, расположенные в узлах кристаллической решетки, а не атомы как таковые. Это обусловливает зависимость удельного сопротивления, а следовательно, и сопротивления проводника постоянному току от температуры. В общем случае наблюдается достаточно сложная зависимость. Но при изменениях температуры в относительно узких пределах (примерно 200 °С) ее можно выразить формулой
r2=r1(1+a(Q2-Q1))
где r1 и r2 — сопротивления соответственно при температурах Q1и Q2; а — температурный коэффициент сопротивления, равный относительному изменению сопротивления при изменении температуры на 1 0С (табл. 1.2).
У большинства чистых металлов температурный коэффициент сопротивления положителен, а у электролитов и изделий из графита — отрицателен. Температурный коэффициент сопротивления сплавов, применяемых для изготовления резисторов с постоянным сопротивлением (главным образом для измерительных устройств и приборов), близок к нулю. Таким свойством обладает медно-ннкелево-марганцевый сплав — манганин (85 % Си, 12 % Мп, 3 % N1)
Если зависимость сопротивления резистивного элемента от тока невелика и ею можно пренебречь, то резистивный элемент обладает линейным сопротивлением г = сопз1. Если зависимостью сопротивления резистивного элемента от тока пренебречь нельзя, то такой резистивный элемент обладает нелинейным сопротивлением r(/).
Для резистивного элемента с сопротивлением г ток и напряжение связаны простым соотношением —законам Ома. При одинаковых положительных направлениях тока и напряжения (см. рис. 1.5)
Uab=rIab или U=rI