ра и называется ЭДС вращения. Разложение ЭДС индукции на составляющие является математической операцией, связанной с преобразованием системы координат при условии инвариантности мощности, но в некоторых случаях его можно истолковать, исходя из физических процессов в машине.

Уравнения (1.15) и (1.17) записаны в неподвижной системе координат и их можно объединить в общую систему для решения. Кроме того, оба уравнения можно представить в некоторой произвольной системе координат mn , вращаю-

щейся с угловой частотой ω(mn) . Для этого нужно проделать преобразования аналогичные преобразованиям, выполненным при выводе выражения (1.17), в результате мы получим уравнения статора и ротора электрической машины –

Из выражений (1.18) уравнения для любых систем координат получаются

простой подстановкой соответствующей частоты вращения ω(mn) . В дальнейшем, если это не оговорено особо, мы будем использовать индексы систем координат, сведенные в таблицу приложения 3

Выражения (1.18) показывают, что выбором системы координат можно, ис-

ключить ЭДС вращения, но только в одном из уравнений. Полагая ω(mn) = 0 , мы получим уравнения в неподвижной системе координат и исключим ЭДС вращения в уравнении статора, а в системе координат, вращающейся синхронно с рото-

ром ( ω(mn) = ω), ЭДС вращения обращается в нуль в уравнении ротора.

При выборе системы координат следует учитывать, что в любой электрической машине угловые частоты вращения магнитных полей статора Ω1 и ротора

Ω2 связаны с угловой частотой вращения вала ротора Ω соотношением – Ω1 = Ω±Ω2 , где положительный знак соответствует согласному направлению

вращения. Но частоты вращения полей статора и ротора определяются частотами соответствующих токов и числом пар полюсов обмоток zp , т.е. Ω1 =ω1 / zp и

Ω2 = ω2 / zp , где ω1 и ω2 – частоты токов статора и ротора. Отсюда

ω1 =Ω zp ±ω2 =ω±ω2

где ω=Ω zp – угловая частота вращения ротора электрической машины с одной парой полюсов.

1.1.4. Обобщённая электрическая машина

Уравнения (1.18) можно графически представить электрической схемой, показанной на рис. 1.5. Она отличается от схемы замещения трансформатора наличием источников ЭДС вращения в цепях статора и ротора.

Подставляя в уравнения (1.18) векторы в форме комплексных чисел

u1m + ju1n = r1 (i1m + ji1n )+ dtd (ψ1m + jψ1n )+ jω(mn) (ψ1m + jψ1n );

u2m + ju2n = r2 (i2m + ji2n )+ dtd (ψ2m + jψ2n )+ j ω(mn) −ω (ψ2m + jψ2n )

и разделяя вещественную и мнимую части, мы получим уравнения фазных проекций

Проекции векторов на оси координат можно рассматривать как величины, соответствующие обмоткам, расположенным на взаимно-перпендикулярных осях. В этом случае уравнения (1.19) будут соответствовать двухфазной электрической машине с одной парой полюсов, модель которой показана на рис. 1.6. Такая элек-

трическая машина называется обобщённой (ОЭМ).

Если уравнения статора и ротора представлены в собственных системах координат, то модель ОЭМ будет соответствовать рис. 1.6. а). В случае записи обоих уравнений в неподвижной системе координат статора ( αβ) моделью ОЭМ будет трансформатор с двумя независимыми обмотками на статоре и двумя обмотками на роторе (рис. 1.6. б), в которых эффект движения ротора будет представлен посредством ЭДС вращения. Уравнения для фазных величин в этом случае

мы получим из (1.19) полагая ω(mn) = 0

u2α = r2i2α + dψdt2α +ωψ2β; u2β = r2i2β + dψdt2β −ωψ2α

При выводе уравнений (1.18) использовался ряд допущений, поэтому все они должны быть распространены и на модель обобщённой машины, т.е.:

1.машина симметрична и имеет равномерный воздушный зазор;

2.магнитопровод машины ненасыщен;

3.МДС обмоток имеет синусоидальное распределение по рабочему зазору. Модель ОЭМ универсальна и при принятии определенных условий, из нее

можно получить все типы электрических машин как частные случаи. Например, при питании обмоток статора от двух источников переменного синусоидального тока, смещенных по фазе на 90° , в рабочем зазоре создается круговое вра-

щающееся магнитное поле. Если одну из обмоток ротора подключить к источнику постоянного тока, то мы получим модель синхронной машины. Если обе обмотки ротора замкнуть накоротко, то образуется модель асинхронной короткозамкнутой машины. Наконец, если одну из обмоток статора подключить к источнику постоянного тока, а обмотки ротора подключить к двум источникам переменного синусоидального тока с частотой, равной

частоте вращения ротора, и фазовым смещением в 90°, таким образом, чтобы поле ротора вращалось в направлении противоположном направлению вращения его вала, то мы получим модель машины постоянного тока. В этой модели поле ротора формируется источниками питания переменного тока с управляемой частотой, роль которых в реальной машине играет источник постоянного тока и коллектор, выполняющий функцию механического инвертора.

Основной конечной величиной характеризующей электромеханическое преобразование является электромагнитный момент на валу. Он образуется в результате взаимодействия магнитного поля и тока, протекающего в обмотках статора или ротора, и может быть представлен в виде векторного произведения

m = 32 zpC(a ×b) , *

где – zp число пар полюсов машины, а C – коэффициент, зависящий от выбора векторов a и b (см. таблицу 1.1).

В таблице 1.1: k1 = Lm / L1; k2 = Lm / L2 ; σ =1 − k1k2 – соответственно, коэффициенты электромагнитной связи статора и ротора и коэффициент рассеяния; * – означает, что электромагнитный момент не может быть выражен через произведение основного потока и потоков статора и ротора.

В выражениях для момента физический смысл имеет только модуль вектора m и его можно определить через проекции векторов сомножителей как

* Множитель 3 в уравнении момента в общем случае равен числу фаз статора m1, а делитель 2 = 2 2 соответствует преобразованию модулей векторов сомножителей в действующие значения.