- •Билет №20 «Волновая функция.Уравнение Шредингера.Стационарное состояние»
- •Билет№21 «Частица в одномерной прямоугольной потенциальной яме.Прохождение частицы через потенциальный барьер»
- •Билет№22 «Атом водорода.Потенциалы возбуждения и ионизации.Квантовые числа.Вырожденные состояния»
- •Билет №23 «Ширина спектральных линий.Мультиплетность спектров.Спин электрона.Магнетон Бора»
- •Билет №24 «Спин орбитальное взаимодействие.Эффект Зеемана.Принцип Паули.Расположение элементов в системе Меделеева»
- •Билет №25 «Ионная и ковалентная связи атомов в молекуле.Энергия диссоциации.Полная энергия молекулы.Вращательные ,колебательно-вращательные полосы»
- •Билет №7 «Дифракция от круглого сечения,круглого диска ,щели»
- •Билет №26 «Вынужденное излучение .Мазеры. Лазеры. Накачка метастабильных уровней. Свойства лазерного излучения»
- •1. Лазерное излучение когерентно и практически монохроматично. 2. Лазерное излучение большой мощности имеет огромную температуру.
- •Билет №27 «Фазовое пространство.Функция распределения.Понятие о квантовой статистике Бозе-Эйнштейна и Ферми-Дирика»
- •Билет №28 «Колебания кристаллической решетки.Теория Дебая теплоемкости кристаллов.Энергия нулевых колебаний.»
- •Билет №29 «Квантовая теория свободных электронов в металле.Уровень Ферми.Запрещенные зоны.Валентная зона.Зона проводимости»
- •Билет №3 «Фотометрические величины.Интенсивность,световой поток,поверхностная яркость,освещенность»
- •Билет №4 «Принцип Гюйгенса.Когерентные волны.Интерференция света.Оптическая разность хода»
- •Билет №5 «Полосы равного наклона и равной толщины.Кольца Ньютона.Инерферометры Майкельсона и Фабри-Перо»
- •Билет №6 «Дифракция Фраунгофера и дифракция Френеля.Принцип Гюйгенса-Френеля.Зоны Френеля»
- •Билет №7 «Дифракция от круглого сечения,круглого диска ,щели»
- •Билет №7 «Дифракция от круглого сечения,круглого диска ,щели»
- •Билет №40 «Реакция деления ядра.Цепная реакция деления»
- •Билет №30 «Электропроводность металлов.Сверхпроводимсоть.Температурные зависимости проводимости»
- •Билет №31 «Дырочня проводимость.ПРимесная проводимость.Зпрещенные зоны.Валентная зона.Зона проводимости»
- •Билет №32 «Работа выхода.Термоэлектронная эмиссия.Контактная разность потенциалов»
- •Билет №33 «Контактные явления в полупроводниках»
- •Билет №34 «Термоэлектрические явления»
- •1. Явление Зеебека. В замкнутой цепи, состоящей из последовательно соединенных разнородных проводников, контакты между которыми имеют различную температуру, возникает электрический ток.
- •Билет №35 «Основные свойства атомного ядра»
- •Билет №36 «Масса и энергия связи.Дефект массы.Деление тяжелых и синтез легких ядер»
- •Билет №37 «Ядерные силы.Модели ядра.Мезоны»
- •Билет №38 «Радиоактивность.Постоянная распада.Альфа,бета и гамма-излучения»
1. Лазерное излучение когерентно и практически монохроматично. 2. Лазерное излучение большой мощности имеет огромную температуру.
Билет №27 «Фазовое пространство.Функция распределения.Понятие о квантовой статистике Бозе-Эйнштейна и Ферми-Дирика»
Фазовое пространство — пространство, на котором представлено множество всех состояний системы, так, что каждому возможному состоянию системы соответствует точка фазового пространства.
Функция статистического распределения— плотность вероятности в фазовом пространстве.
В статистике Ферми — Дирака среднее число частиц в состоянии с энергией есть
Статистики Ферми — Дирака и Бозе — Эйнштейна применяются в том случае, когда необходимо учитывать квантовые эффекты, когда частицы обладают «неразличимостью». Квантовые эффекты проявляются тогда, когда концентрация частиц (где — квантовая концентрация).
Квантовая концентрация — это концентрация, при которой расстояние между частицами соразмерно с длиной волны де Бройля, то есть когда волновые функции частиц соприкасаются, но не перекрываются. Квантовая концентрация зависит от температуры. Статистика Ферми — Дирака (Ф — Д) применяется к фермионам (частицы, на которые действует принцип Паули),статистика Бозе — Эйнштейна (Б — Э) применяется к бозонам. Оба этих распределения становятся распределением Максвелла — Больцмана при высоких температурах и низких концентрациях.
Билет №28 «Колебания кристаллической решетки.Теория Дебая теплоемкости кристаллов.Энергия нулевых колебаний.»
Колебания кристаллической решётки, один из основных видов внутренних движений твёрдого тела, при котором составляющие его частицы (атомы или ионы) колеблются около положений равновесия — узлов кристаллической решётки. К. к. р., например, в виде стоячих или бегущих звуковых волн возникают всякий раз, когда на кристалл действует внешняя сила, изменяющаяся со временем. Однако и в отсутствие внешних воздействий в кристалле, находящемся в тепловом равновесии с окружающей средой, устанавливается стационарное состояние колебаний, подобно тому как в газе устанавливается стационарное распределение атомов или молекул по скорости их поступательного движения.
Кристаллич. решётка, состоящая из N элементарных ячеек по v атомов в каждой, имеет колебат. степеней свободы.
Различают нулевые колебания вакуума и нулевые колебания атомов конденсированной среды, устанавливающиеся после «выморожения» нормальных тепловых колебанийкристаллической решётки. Таким образом, энергия нулевых колебаний есть не что иное, как энергия основного состояния системы. Энергия одного нулевого колебания атома равна
, где h — постоянная Планка, ν — частота нулевого колебания
Билет №29 «Квантовая теория свободных электронов в металле.Уровень Ферми.Запрещенные зоны.Валентная зона.Зона проводимости»
Квантовая теория электропроводности металлов — теория электропроводности, основывающаяся на квантовой механике и квантовой статистике Ферми — Дирака, — пересмотрела вопрос об электропроводности металлов, рассмотренный в классической физике. Расчет электропроводности металлов, выполненный на основе этой теории, приводит к выражению для удельной электрической проводимости металла (
Наивысший энергетический уровень, занятый электронами, называется уровнем Ферми. Уровню Ферми соответствует энергия Ферми ЕF, которую имеют электроны на этом уровне.
Разрешенные энергетические зоны разделены зонами запрещенных значений энергии, называемыми запрещенными энергетическими зонами. В них электроны находиться не могут. Ширина зон (разрешенных и запрещенных) не зависит от размера кристалла. Разрешенные зоны тем шире, чем слабее связь валентных электронов с ядрами.