- •18) Условие жёсткой связи; неизменяемые мех-е сис-мы; Конфигурация мат-го тела; Теорема Грасгофа о проекциях скоростей.
- •19)Допустимые конфигурации мех. Сис-м;Коллинеарные точки неизменяемой мех. Сис-мы; Теорема о скоростях коллин. Точек.
- •20)Основное св-во допустимой конфигурации абсолютно тв. Тела; Задание конфигурации тв. Тела методом 3-х точек.
- •21)Связанная сис-ма отсчёта. Задание конфигурации атт методом связанных осей. Нахождение текущего положения телесной точки по её координатам в связанных осях.
- •22)Оператор ориентации абсолютно твёрдого тела. Ортогональность оператора ориентации. Основная формула геометрии движения.
- •23)Поступательное движение тв. Тела. Теорема о критерии поступательного движения. Траектории, скорости и ускорения телесных точек при поступательном движении.
- •24)Компоненты и матрица линейного оператора; формулы для компонент линейного оператора. Матрица направляющих косинусов тв. Тела.
- •25)Транспонирование линейных операторов. Св-ва матрицы направляющих косинусов.
- •1)Момент силы относительно точки
- •2)Вычисление проекции момента силы. Антисимметричные матрицы. Момент силы относительно оси
- •4)Аксиомы статики: общие аксиомы о силах. Следствие о переносе силы вдоль линии действия
- •10)Условия равновесия твёрдого тела при наличии трения(точечный и поверхностный контакт)
- •12) Способы задания движения точки
- •13) Скорость точки в в-ом и координатном способах задания движения
- •14)Скорость при естественном способе задания движения точки
- •17)Лемма об уравнениях сближения двух точек по экспоненте
- •3)Сис-мы сил и их эквивалентность. Главный вектор и главный момент сис-мы сил. Теорема об изм-ии гл. Момента при смене полюса.
- •5) Аксиомы статики: аксиома о связях. Реакции связей.
- •6) Теорема о приведении произвольной системы сил к двум силам.
- •7) Пара сил, её плечо и момент. Теорема о приведении произвольной сис-мы сил к силе и паре.
- •8) Теорема об условиях равновесия атт. Ур-я равновесия для пространственной сис-мы сил
- •9)Ур-е равновесия для плоской и сходящейся сис-мы сил, для сис-мы параллельных сил. Статистически определяемые задачи.
- •11)Законы трения скольжения(при покое). Закон Амантона-Кулона. Задача о трибометре.
23)Поступательное движение тв. Тела. Теорема о критерии поступательного движения. Траектории, скорости и ускорения телесных точек при поступательном движении.
Движение прямой линии(или отрезка) – поступательное, если она(он) всё время сохраняют параллельность своему первоначальному направлению.
Движение АТТ – поступательное, если любая прямая, жестко связанная с телом движется поступательно
-Теорема о критерии поступательного дв-я
Для того, чтобы движение АТТ было поступательно, необходимо и достаточно, чтобы оператор ориентации тела оставался постоянным:
. АТТ движется поступательно => связанные координатные оси А*х*, А*y*, A*z* движутся поступательно, поэтому вектора осей сохраняют свои направления неизменными. Значит, , но тогда при отнесении к у.н.СО любого свободного телесного вектора имеем: = (где ), а поэтому и =const
Если , а e*- произвольная телесная прямая с ед. вектором , т.е. прямая движется поступательно. ч. т. д.
При поступательном движении Траектории телесных точек – параллельные кривые: они получаются из траектории А* параллельным переносом.
При поступательном движении скорости и ускорения всех телесных точек одинаковы.
24)Компоненты и матрица линейного оператора; формулы для компонент линейного оператора. Матрица направляющих косинусов тв. Тела.
Пусть { } – базисы в X и Y
Коэффициенты в расположении называются компонентами оператора , а составленная из этих компонент матрица с – матрица данного оператора.
Если пр-во Х и Y евклидовы, а базисы - ортонормированные, то
(*)
Это следует из ф-лы для i-той компоненты вектора в ортонормированном базисе.
Пусть А*х*у*Z* - сис-ма координат в СО, связанной с АТТ а охуz – неподвижные оси координат
Для компонент оператора ориентации имеем:
; здесь{ }- связанный базис, { } – неподвижный базис, а - единичные векторы подвижных осей Ах'y'z' (т.е. осей A*x*y*z*, отнесённых к у.н. СО)
В силу (*):
Компоненты оператора ориентации, иначе именуются Направляющими косинусами осей x'y'z' по отношению к осям xyz, а его матрицу
Г называют Матрицей направляющих косинусов тела .
25)Транспонирование линейных операторов. Св-ва матрицы направляющих косинусов.
Пусть , а пр-ва X,Y – евклидовы. Оператор называется транспонированным оператором для оператора , если
Имеем:
Вывод: матрица транспонированного оператора получается из матр. С оператора транспонированым.
Св-ва матрицы напр-х косинусов:
1)Матр. Напр. Кос. Г – собственная ортогональная:
-
- det Г = 1 (определитель)
2) у матр. Г:
- скалярный квадрат каждого столбца(строки) = 1
- скалярные произведения разных столбцов(строк) = 0.
1)Момент силы относительно точки
Момент силы относительно полюса В-вектор приложенный в т.В и = векторному произв радиус вектора т. приложения на вектор силы: Основны с-ва вытекают из с-в в-во умножения
Свойства:
1)Переход от силы к её моменту-линейная операция ,если силы F и G прилож в одной т.
2)Модуль момента силы определяется ф-лой
3)Направление момента силы определяется условиями , и в-ры
Образуют правую тройку в-ов
4) Линия действия силы – прямая, проходящая в направлении силы через точку её приложения полюс В лежит на линии действия силы. Момент силы хорактерезует вращательный эффект силы
Плечо силы - кратчайшее расстояние от полюса до линии действия силы