- •Виды перемещений. Точное и приближенное дифференциальное уравнение изогнутой оси балки.
- •Ядро сечения. Процедура построения.
- •Пример построения.
- •Плоский поперечный косой изгиб.
- •Устойчивость однопролётных стержней постоянного сечения.
- •Задача Эйлера.
- •Границы применимости формулы Эйлера.
- •Устойчивость внецентренно сжатой гибкой стойки.
- •Продольно-поперечный изгиб.
- •Расчет кривых брусьев. Вывод формулы нормальных напряжений при чистом изгибе.
- •Поперечный удар. Динамический коэффициент, динамические напряжения, динамический прогиб.
- •5)Строим эпюры нормальных напряжений:
- •Ргр №6 Расчет сечения, составного из элементарных геом фигур.
- •Расчет сечения, составленного из прокатных профилей.
Устойчивость однопролётных стержней постоянного сечения.
Сечения элементов сжатых осевой силой, кот. получены из условий прочности при чистом осевом сжатии не всегда соответствует эксплуатационным требованиям. При определённых соотношениях параметров сечения и длины стержня, он при определённой величине продольной силы может внезапно выпучиваться, т.е. переходить из прямолинейной формы равновесия в новую искривлённую форму равновесия. Это явление наз. потерей устойчивости (ПУ), а сила способная изогнуть и удержать стержень в таком положении наз. критической силой. Различают ПУ формы и ПУ равновесия.
ПУ формы – выпучивание стержня под действием осевой силы. ПУ равновесия – обрушение конструкции из-за возможной неправильной расстановке связей. Величина критической силы не зависит от прочностных свойств материала.
Задача Эйлера.
Эйлер впервые решил задачу об определении критической силы для шарнирно-опёртого стержня постоянной жёсткости.
EJ=const, Fкр-?, y(z)-?
Воспользуемся приближённым диф. ур-ием изгиба, кроме этого рассмотрим криволинейную форму равновесия.
Константы A и B определяются из граничных кинематических условий: при z=0, y(0)=0, 0=A0+B1 => B=0. y(z)=Asinkz (3) – точное решение, стержень изгибается по синусоиде. Решение наз. точным, т.к не было введено каких-либо новых гипотез и допущений, кроме введённых в самом начале курса.
1) При z=l, y(l)=0, 0=Asinkl. А=0 => из (3): y(z)=0, стержень не теряет устойчивость, этот вариант не интересует.
2) При A≠0, sinkl=0, kl=0,π,2π,…,nπ,
- ф-ла Эйлера, точное решение. Максимальная критическая сила равна при n=1, (5). Эта ф-ла была обобщена на остальные 3 варианта операния концов однопролётного стержня. Окончательный вид: (6).
μ – коэффициент приведения длины, означает сколько раз прямолинейный стержень укладывается на длине полуволны синусоиды; μl – длина эйлерового стержня, имеющую одинаковую с данным стержнем критическую силу.
Критические напряжения:
(7)
(8) – гибкость стержня.
=11=
Влияние условий закрепления стержня на величину критической силы.
=6=
Внецентренное растяжение-сжатие. Вывод формулы нормальных напряжений.
В условиях внецентренного сжатия работают крайние колонны каркаса здания, колонны пром.зданий при наличии мостовых кранов.
Это сложный вид сопротивления, который можно представить в виде комбинации простых типов сопротивления:
чистого осевого сжатия, изгиб относительно оси Х, изгиб относительно оси Y.
Определим нормальное напряжение в i-той точке бруса 1-ого квадрата, имеющего координаты (xi;yi), как сумму напряжений от каждого силового фактора.
__(1)
Более общая формула: __(1’)
“+” -при внецентренном растяжении.
“-” - при внецентренном сжатии.
Формулы (1) и (1’) переходят в формулу центрального осевого сжатия при XF=YF=0
Из ф-лы (1’) следует, что напряжение зависит от координат приложения силы и от координат рассматриваемой точки xi и yi => при внецентренном растяжении или сжатии напряжение распределено по поперечному сечению неравномерно и, возможно, имеет разный знак.
=12=