- •Раздел I.
- •§1. Неопределенный интеграл и его свойства.
- •§2. Замена переменной в неопределенном интеграле (метод подстановки).
- •§3. Разложение многочлена на множители.
- •§4. Интегрирование тригонометрических функций.
- •Раздел II.
- •§1. Определенный интеграл.
- •§2. Определение определенного интеграла.
- •§3.Условие существования определенного интеграла.
- •§4. Формула Ньютона-Лейбница.
- •Раздел III.
- •§1. Площадь плоской фигуры.
- •I. Длина дуги кривой в декартовых координатах.
- •II. Длина кривой заданной параметрически.
- •III. Длина дуги в полярных координатах.
I. Длина дуги кривой в декартовых координатах.
Дана функция y= ƒ(x), непрерывная на отрезке [a,b], вместе с ƒ '(x).
Определение:за длину дуги кривой принимается предел, к которому стремится длина вписанной ломанной линии, когда число звеньев этой ломанной неограниченно увеличивается.
B
ΔLi
yƒ(x) Δyi
Δxi
ΔL1
A
ξi
0 a=x0 x1 xi-1 xi b=xn x
Разобьем отрезок [a,b]наnчастей точкамиa0 =x0<x1<..<xi-1<xi<..<xn =b;
Проведем ординаты через точки деления и соединим хордами их концы. Длины звеньев ломанных обозначим: ΔL1, ΔL2, …, ΔLi, …, ΔLn.
Проведем прямую параллельную Ох .
Δyi = ƒ(xi) - ƒ(xi-1).
Длина ломанной линии Ln :
Ln =, а длина кривой по определению:L=ΔLn =;
Найдем ΔLi.
ΔLi = = ;
; ( по теореме Лагранжа)
так поступаем с каждым звеном, тогда ΔLi = , так как по условию ƒ(x) и ƒ´(x) непрерывны на отрезке [a,b], то функция - непрерывна на отрезке [a,b], а значит существует определенный интеграл: dx.
Итак, L== dx= dx.
Пример: найти длину окружности.
x2 + y2 = a2;
y= ; значитL= 4 dx;
y´ = ;
4 dx = 4 dx = 4a = 4a arcsin= 4a (π/2) = 2πa.
II. Длина кривой заданной параметрически.
x=φ(t),t [α,β] ;
y = ψ(t),
Функции ψ(t),φ(t),φ'(t) непрерывны на отрезке [α,β], причемφ'(t) ≠ 0.
Используем формулу:
L= dx, ранее было установлено, что(для параметрической функции), и пусть φ(α) = а; φ(β) =b, найдемdx= φ'(t)dt, тогда сделаем замену в интервале
L = dx = φ'(t)dt = dt
или L= dt.
Пример: найти длину одной арки циклоиды.
x = a (t –sin(t)),
y = a (1 –cos(t)), t [0, 2π];
x´t = a (1 –cos(t)); y´t = a sin(t);
= = a = a=
= a = 2a sin;
y
0 2πa x
L = 2a sin dt = 4a sin d() = –4a cos = –4a (-1-1) = 8a;
L = 2 2a sin dt = 8a sin d() = –8 a cos = 8a;
III. Длина дуги в полярных координатах.
Пусть кривая задана а полярной системе координат p=ƒ(φ),φ[α,β] , используем формулу:
x = p cos(φ) = ƒ(φ) cos(φ);
y = p sin(φ) = ƒ(φ) sin(φ);
последнюю запись можно рассмотреть как параметрическое задание функции, где параметром является φ.
L = dφ;
x'φ = ƒ'(φ)cos(φ) – ƒ(φ)sin(φ);
y'φ = ƒ'(φ)sin(φ) + ƒ(φ)cos(φ);
(x'φ)2= (ƒ'(φ)) 2 cos2 (φ) – 2ƒ'(φ)ƒ(φ)cos(φ)sin(φ) + (ƒ(φ)) 2 sin2 (φ);
(y'φ)2= (ƒ'(φ)) 2 sin2 (φ) + 2ƒ'(φ)ƒ(φ)cos(φ)sin(φ) + (ƒ(φ)) 2 cos2 (φ);
(x'φ)2+ (y'φ)2= (ƒ'(φ)) 2+ (ƒ(φ)) 2, тогда получаем
L= dφ;
Пример: найти длину кривой p=a(1 –cos(φ));
φ= 0; p = 0;
φ =p = a;кардиоида
φ =π ; p = 2a; a
φ =; p=a; 2а 0 p
φ =2π ; p =0;
p' = a sin φ;
L =2 dφ = 2 d =
= 2a dφ = 2a dφ = 2a dφ =
= -8a cos = 8a (1-0) = 8a.
Вычисление объема тела по площади параллельных сечений.
Дано тело, ограниченное замкнутой поверхностью. В каждой точке x[a,b]. Известна площадь сечения этого тела плоскостью перпендикулярной оси Ох. Эта площадь зависит
от х, является функцией от х.
a x1 xi-1 ζi xi b x
Обозначим эту функцию, Q(x) – непрерывна на отрезке [a,b].
Разобьем отрезок [a,b] наnчастей точками:a =x0<x1<..<xi-1<xi<..<xn =b;
Проведем через эти точки плоскости перпендикулярные оси Ох, которые разбивают тело на слои.
Выберем в каждой части отрезка [xi-1,xi] произвольные точки ζi (i=1,n) и найдем значение функции в этой точке, т.е.Q(ζi).
Каждый слой заменим цилиндром с основанием равным Q(ζi) и высотой Δxi.
Так поступим с каждым слоем, в результате получили некоторое «ступенчатое тело». Объем такого цилиндра равен Q(ζi) Δxi = Δvi.
Тогда объем «ступенчатого тела»:
ΔV= =.
За объем данного тела принимается предел, к которому стремится объем «ступенчатого тела», когда число точек деления неограниченно увеличивается:
ΔV = = Q(x) dx.
Объем тела вращения.
Дана криволинейная трапеция, ограниченная прямыми x=a,x=b, осью Ох и кривойy=ƒ(x). Эта трапеция вращается вокруг оси Ох. В результате получили тело.
Сечение этого теле в каждой точке есть
yкругс радиусом ƒ(x).
y=ƒ(x) Значит площадь ьакого сечения
Q(x) = πy2 = πƒ2 (x).
ƒ(x) Объем этого тела равен:
a x b
x Vox = πy2dx = π y2dx.
Аналогично находится площадь фигуры с осью Оу.
Фигура ограничена линиямиcиd, осью Оу и
у x= ƒ(y).
Voy = π x2dy.
x
Пример: найти объем тела, полученного вращением эллипса вокруг оси Ox.
; V = 2πy2dx ;
y
b
-a a x
-b
y2 = b2 (1 - ) ; V = 2π b2 (1 – )dx = 2π b2 (x–) = 2π b2(a –) =
= ;
Применение определенного интеграла для решения некоторых физических задач.
1) Определить давление воды на вертикальную пластину, имеющую форму трапеции, размеры которой указаны на чертеже.
Возьмем элементарный слой равный dx.
a B
x y
dx E
y D a-y
h
b A a-b C
x
Заштрихованную площадку примем за прямоугольник, тогда ее S=y·dx.
Давление на эту площадку будет зависеть от глубины ыводы и от удельного веса.
dp = δxy·dx. ΔDBE ∞ ΔABC.
;
ah –hy = (a –b)x; y =;
dp = δx dx;
P = dx = δ= δ=
= ;
2) Вычислить работу, необходимую для выкачивания из цилиндрического резервуара высотой h=6и радиусом основанияR=2, если его ось имеет горизонтальное направление.
Δ = 0.9;
h
x y
R R-x
x
y
R
Вырежем слой толщиной dx.
dA = dp · x;
dp = δyH·dx ; dA = δx·yH·dx;
A = δH·xydx;; y =2;
A = 2 δHxdx = | R = x = Rsin(t); x = R(1-sin(t)); dx=-Rcos(t) dt;= R cos(t); при x = 0; t =; при x = 2R; t= –| = –2δHR(1 -sin(t)) ·
·R2·cos2(t)dt =2δHR3( cos2(t) – cos2(t)sin(t))dt = 2δHR3 + =
= δHR3 (t + sin2t) = π δHR3 = π·6·0.9·8;