2.4.7 Явление электромагнитной индукции. Правило Ленца. Флюксметр. Явление самоиндукции.

В замкнутом проводящ контуре, при измен потока маг индукции обхватываемого этим контуром возникает Эл ток наз током индукции. Значен индук тока назависит от способа изменения потока маг индукции, а определяется скоростью его изменения. Возникающий в цепи индукт ток описывается

знач ЭДС Эл-маг индук. и подчин зак Фарадея: какова не была причина изменен потока Эл-маг индук, охватываемого замкнут провод-м контуром в контуре возник ЭДС описыв-мая по завис [B]. Знак минус показ что поле индук тока направлено навстречу потоку и опред-ся по правилу Лоренца т.е. индук ток в контуре имеет всегда такое направ что создаваем им маг поле препятсвует измен маг потока вызываем этот ток точк зрения Максвелла: всякое переменное магнитное поле вызыв в округл прост-ве возник-ние Эл поля вследствии чего ЭДС самоундук может быть представ как циркул вектора напряж-ти от маг потока

Если в однород маг поле вращать рамку то в ней будет возникать ЭДС подчиняющ гармонич закону Ei=Emaxsint ω t ω- угол поворота рамки

Если в однород поле поместить массив проводник то в нем возник индук ток (ток Фуко)Эл ток текущ в замкнут контуре создает вокруг себя маг поле которое согласно зак Био-Савара-Лапласа пропорционал знач индукт тока Ф=LJ где L- коэф пропор-сти – индуктив контура явс возникнов ЭДС индукции в проводящ контуре при изменен в нем силы тока наз самоиндукц [L]=Гн Индук соленоида определ по зависим-ти L=μμ_oN²S/Lμ-маг прониц сердец N – Кл-во витков S- площадь витка L-длина образующей соленоида

согласно зак Фарадея ЭДС самоиндук сожно записать в виде

т.к. индуктив контура явл велич пост то ЭДС самоиндук приводится к выражению

Ei=-L*dI/dt “-” обусловлен правилом Ленца. Таким образом контур, обладая определен индуктив-ю преобрет некоторую эл инертность, заключ в том что любое изменен тока тормозится тем сильнее чем бюльше индуктив контура. Явлен возникнов-я ЭДС в одном из контуров при изменен силы тока в другом наз взаимной индук.

I.5.5 Стационарное движение идеальной жидкости. Уравнение Бернулли.

Для жидкости удобно вести скалярное поле скоростей и провести линии, касательные к которым в каждой точке является вектор скорости, такие линии наз-ся линиями тока. Совокупность линий тока образуют трубку тока. Рассечем трубку тока перпендикулярной площадкой.

Число линий тока, пересекающих площадку назовем потоком вектора скорости.

- поток для любого векторного поля. Если выбрать замкнутую поверхность,

Если течение жидкости стационарно, т.е. жидкость не теряется в трубке тока, то число линий тока, входящих в поверхность = числу выходящих из поверхностей линий тока.

Уравнение неразрывности струи -

υ₁S₁=υ₂S₂ => υS=const. Применим теорему Остроградского, поток вектора -