- •Предмет и задачи кристаллохимии.
- •Общие свойства кристаллических веществ.
- •4. Вывод уравнения Вульфа-брегга, его использование.
- •Применение
- •5. Методы рентгеновской съёмки кристаллов.
- •6. Метод Дебая-Шеррера в рса, его использование.
- •7. Рентгенофазовый анализ.
- •9. Металлическая связь. Зонная теория Брилюэна.
- •10. Основные типы структуры металлов. Общие свойства металлов.
- •Общие физические свойства
- •11. Структура неметаллов. Правило Юм-Розери. Свойства кристаллических неметаллов.
- •13. Ионная связь. Энергия кристаллической решетки.
- •14. Размеры атомов и ионов. Ионные радиусы по Тольдшмидту и Полингу. Закономерности в изменении кристаллических радиусов.
- •15.Основные типы кристалличетских структур. Примеры.
- •16. Строение солей неорганических веществ. Структурные единицы.
- •17. Строение перовскита. Сегнетоэлектрики.
- •18. Строение шпинели. Ферромагнетики.
- •19. Строение и свойства силикатов. Цеолиты
- •20. Полиморфизм. Различие в строение полиморфных модификаций.
- •21. Изоморфизм. Твердые растворы замещения, твердые растворы внедрения.
- •22. Интерметаллические соединения: твердые растворы замещения, фазы Лавеса, внедрения, соединения Юм-Розери, «ионные» соедения.
- •24. Реальные кристаллы. Дефекты кристаллических решеток.
- •25. Физические свойства кристаллических веществ. Оптические свойства. Пьезоэлектрики. Влияние симметрии кристалла на его физические свойства.
- •26. Классификация кристаллических структур.
11. Структура неметаллов. Правило Юм-Розери. Свойства кристаллических неметаллов.
Существенное отличие ковалентной связи от ионной заключается в том, что число электронов, осуществляющих ковалентные связи, у каждого атома ограничено и, следовательно, эта связь является насыщаемой. В случае ионной связи один катион может притягивать сколько угодно окружающих его анионов, и наоборот. В случае же ковалентной связи, например, в случае водорода, один из его атомов, соединившись со вторым атомом, образует молекулу Н2, которая уже не будет реагировать с третьим свободным атомом водорода.
По этой причине атомы элементов последних b-подгрупп периодической системы могут образовывать 8-N ковалентных связей, где N-номер группы, равный числу валентных электронов у этих атомов. При этом число связей будет одновременно равно координационному числу К атомов этих элементов в молекулах и кристаллах.
Р уководствуясь правилом К=8-N (Юм-Розери), легко понять особенность кристаллических структур многих простых веществ. Так, кристаллические структуры водорода и галогенов построены из двухатомных молекул. Кристаллические структуры элементов VIb-подгруппы построены из многоатомных молекул или бесконечных цепей, оба эти случая удовлетворяют координационному числу 2 (К=8-6=2).
Простые вещества элементов Vb-подгруппы имеют кристаллические структуры, построенные из слоев, а у элементов IVb-подгруппы (алмаз, Si, Ge, α-Sn) кристаллические структуры представляют собой трехмерную тетраэдрическую связь. В этом случае каждый атом образует 4 ковалентные связи, отдавая в общее пользование для каждой связи 1 из своих валентных электронов и получая второй электрон от соседнего атома. Для алмаза, например, это схематически можно изобразить так:
В приведенных примерах проявляется так же вторая (кроме насыщаемости) особенность ковалентной связи. Отдельные связи ориентированы относительно друг друга под определенными углами (валентные углы), которые и определяют направленность ковалентной связи. В частности, этим обстоятельством объясняется то, что кристаллические структуры с ковалентными связями часто характеризуются низкими координационными числами и не подчиняются законам плотнейших упаковок. Направленность ковалентной связи, хорошо известную из экспериментальных определений кристаллических структур, удалось удовлетворительно объяснить только на основе строгой квантовой теории (квантовой химии).
12. Ван-дер-Ваальсовы силы. Энергия решетки. Примеры структур. Свойства.
Ван-дер-Ваальсовы силы — силы межмолекулярного взаимодействия с энергией 0,8 — 8,16 кДж/моль.
Выражение для энергии взаимодействия содержит два члена. Один из них соответствует притяжению м\у молекулами, а другой отталкиванию.
Энергия отталкивания: Uотт=b exp(-r/p(плотность)), где r-расстояние между центрами молекул. Энергия отталкивания определяется по коэффициентам сжимаемости кристаллов.
Энергия притяжения состоит из 3 слагаемых: U=U1+U2+U3, где
U1- ориентационное взаимодействие (если молекулы полярные ,т.е. обладают собственным дипольным моментом, то между диполями разных молекул возникает взаимодействие притяжения) U1= -A/r^6, где r-расстояние между диполями; величина А положительна и зависит от величины дипольного момента молекул, а также от температуры. Величина А тем больше, чем больше дипольный момент и меньше температура (из-за теплового эффекта)
U2- индукционное взаимодействие (возникновение дипольного момента под воздействием окружающих неполярных молекул) U2=-B/r^6, где В-постоянная, зависящая от дипольного момента и поляризуемости молекулы, т.е. от способности молекулы создавать вокруг себя наведенный диполь. В<А
U3- дисперсионное взаимодействие (взаимодействием между мгновенным и наведенным диполем). U3= -C/r^6, где постоянная С положительна и зависит от поляризуемости молекул и от частоты колебания молекул.
В полярных молекулах наиболее сильна ориентационная связь, в неполярных –дисперсионная
U=U1+U2+U3+Uотт
Среди простых кристаллических веществ с ван-дер-валльсовским взаимодействием обнаружено только у инертных газов в твердой фазе. Например: в кристаллах Н2, О2, N2 и молекулярных кристаллах большинства органических соединений. Все инертные газы и многие молекулярные вещества с простыми симметричными молекулами кристаллизуются в структуры с плотнейшими упаковками.
Свойства: низкие температуры плавления, малая твердость и значительное тепловое расширение. Всё это свидетельствует о непрочности ван-дер-ваал. Сил.