- •156 Техническая электродинамика
- •Одесская национальная академия связи им. А.С. Попова
- •Черенков в.С., Иваницкий а.М.
- •Введение
- •Раздел 1 теоретические основы электродинамики
- •1.1. Источники электромагнитного поля
- •1.2. Векторы электромагнитного поля
- •1.3. Материальные уравнения. Классификация сред
- •1.4. Уравнения Максвелла в дифференциальной и интегральной
- •1.5. Граничные условия для векторов электромагнитного поля
- •1.6. Метод комплексных амплитуд
- •1.7. Уравнения Максвелла для комплексных векторов
- •1.8. Комплексная диэлектрическая и магнитная
- •1.9. Энергия электромагнитного поля
- •Раздел 2 распространение электромагнитных волн в свободном пространстве
- •2.1. Решение уравнений Максвелла для комплексных амплитуд
- •2.2. Плоские электромагнитные волны в среде без потерь
- •2.3. Плоские электромагнитные волны в среде с тепловыми потерями
- •2.4. Поляризация электромагнитных волн
- •2.5. Распространение волн в анизотропных средах
- •Раздел 3 электромагнитные волны в направляющих системах
- •3.1. Типы направляющих систем
- •3.2. Классификация направляемых волн
- •3.3. Особенности распространения волн в направляющих системах
- •3.4. Волны в прямоугольном волноводе
- •3 .5. Волны в круглом волноводе
- •3.6. Волны в коаксиальном кабеле
- •3.7. Волны в двухпроводной и полосковой линиях
- •3.8. Диэлектрический волновод. Световод
- •3.9 Направляющие системы с медленными волнами
- •3.10. Затухание волн в направляющих системах
- •Раздел 4 излучение электромагнитных волн
- •4.1. Понятие элементарного электрического излучателя
- •4.2. Поле элементарного электрического излучателя в дальней зоне
- •4.3. Мощность и сопротивление излучения элементарного электрического излучателя
- •4.4. Диаграмма направленности элементарного электрического излучателя
- •4.5. Перестановочная двойственность уравнений Максвелла
- •4.6. Элементарный магнитный излучатель и его поле излучения
- •4.7. Принцип эквивалентности. Принцип Гюйгенса
- •4.8. Принцип взаимности
- •4.9. Параметры антенн
- •4.10. Симметричный электрический вибратор
- •Р исунок 4.13 – Распределение тока в симметричном вибраторе
- •4.11. Директорные антенны
- •4.12. Зеркальные антенны
- •Раздел 5 распространение электромагнитных волн
- •5.1. Законы Снеллиуса. Коэффициенты Френеля
- •5.2. Явление полного прохождения волны через границу двух сред
- •5.3. Явление полного отражения от плоской границы раздела
- •5.4. Структура электромагнитного поля при полном
- •5.5. Поле вблизи поверхности хорошего проводника. Приближенные
- •5.6. Дифракция электромагнитных волн
- •5.7. Параметры Земли. Учет рельефа земной поверхности
- •5.8. Параметры тропосферы. Влияние тропосферы на распространение радиоволн. Тропосферная рефракция
- •5.9. Строение ионосферы. Понятие критической и максимально
- •5.10. Классификация радиоволн по способам распространения
- •5.11. Классификация радиоволн по диапазонам
- •5.12. Расчет действующего значения напряженности поля. Понятие
- •5.13. Особенности распространения радиоволн различных диапазонов
- •Литература
- •Приложение а вывод уравнений максвелла в дифференциальной форме
- •Приложение в вывод граничных условий для векторов электромагнитного поля
- •Приложение с волноводные устройства
- •Режимы работы линий передачи конечной длины. Согласование линии с нагрузкой
- •Приложение е математический аппарат электродинамики
Приложение е математический аппарат электродинамики
В настоящем приложении приводятся основные понятия и формулы, касающиеся комплексных чисел, векторной алгебры и векторного анализа.
Е.1. Комплексные числа
Рассмотрим комплексную плоскость (рис. Е.1). Каждой точке комплексной плоскости соответствует комплексное число , которое можно представить в алгебраической либо показательной формах:
, ,
где – действительная часть комплексного числа; – мнимая часть комплексного числа; i – мнимая единица, определяемая формулами
, .
Из рис. Е.1 и вышеприведенных формул следуют соотношения:
, ,
, .
Эти формулы позволяют совершить переход от алгебраической формы записи комплексного числа к показательной форме и, наоборот – от показательной к алгебраической.
Сложение (вычитание) комплексных чисел и производится в соответствии с формулами:
.
Умножение комплексных чисел и производится в соответствии с формулами:
.
Деление комплексных чисел и производится в соответствии с формулами:
.
Е.2. Векторная алгебра
Рассмотрим вектор . Его можно представит в общем (некоординатном) виде как , где – орт (единичный вектор), показывающий направление вектора ; – модуль (длина) вектора .
Вектор также можно представить в виде суммы трех взаимно перпендикулярных векторов.
В декартовой системе координат (x, y, z) это представление имеет вид
.
В цилиндрической системе координат ( , , ) это представление имеет вид
,
где – орты цилиндрической системы координат (см. рис. Е.2); , – проекции векторов на соответствующие направления цилиндрической системы координат.
В сферической системе координат ( , , ) это представление имеет вид
,
где – орты сферической системы координат (см. рис. Е.3); , – проекции векторов на соответствующие направления сферической системы координат.
Рассмотрим векторы и . Скалярное и векторное произведение этих векторов определяются формулами:
,
где – угол между векторами .
,
где – единичный вектор нормали к плоскости, содержащей векторы и , причём , и взаимно перпендикулярны и образуют “правую тройку”.
Пусть векторы и , представлены через свои проекции в декартовой системе векторов
, .
В этом случае скалярное и векторное произведение векторов и , можно найти по формулам:
,
.
А налогичные представления имеют место для цилиндрической, сферической и других ортогональных систем координат.
Рисунок Е.2 – Цилиндрическая система координат
Рисунок Е.3 – Сферическая система координат
Е.3. Векторный анализ
Рассмотрим операции над скалярной функцией и векторной функцией в декартовой, цилиндрической и сферической системах координат.
Векторный оператор “набла” в декартовой системе координат определяется по формуле:
.
Градиент скалярной функции определяется в соответствующих системах координат по следующим формулам:
,
,
.
Дивергенция (расходимость) векторной функции определяется в соответствующих системах координат по следующим формулам:
,
,
.
Скалярный оператор Лапласа функции определяется в соответствующих системах координат по следующим формулам:
,
,
.
Ротор (вихрь) векторной функции определяется в соответствующих системах координат по следующим формулам:
,
Е.4. Интегральные формулы векторного анализа
Теорема Остроградского-Гаусса
.
Теорема Стокса
.
Теорема Грина
.
В интегральных формулах приняты следующие обозначения:
, – единичный вектор внешней нормали к поверхности S, которая ограничивает объем ; , – единичный вектор касательной к контуру L, на который опирается поверхность S.
Е.5. Дифференциальные формулы векторного анализа
,
,
,
,
,
,
.
*) Здесь и далее последняя цифра индекса при величинах Н или Е равна числу полуволн стоячей волны, укладывающихся вдоль оси резонатора